Неподвижная сосредоточенная сила

Неподвижная сосредоточенная сила [c.118]

Задача 82-14. На двухконсольную балку с шарнирно-неподвижной опорой в точке А и с шарнирно-подвижной в точке В действуют, как показано на рис. 107, а, сосредоточенная сила Р= 10 кН, сосредоточенный момент (пара сил) 7= 40 кН м и равномерно распределенная нагрузка интенсивностью — 0,8 кН/м. Определить реакции опор. [c.108]

Решение. Рассмотрим систему уравновешивающихся сил, приложенных к балке АВ. Отбрасываем связи шарнирно-неподвижную опору А, стержень D и нить. Дей ствие связей на балку заменяем их реакциями (рис. 13). Так как направление реакции шарнирно-неподвижной опоры А неизвестно, то определяем ее составляюш,ие Ха и Yа- Покажем также реакцию Sqd стержня D и реакцию S нити, модуль которой равен Р. Равномерно-распределенную нагрузку интенсивностью q заменяем сосредоточенной силой Q, равной Q = 2-g = 2 0,5 = I кН и приложенной в центре тяжести эпюры этой нагрузки. Для плоской системы сил, приложенных к балке, составляем три уравнения равновесия [c.16]

Пример 12.23. Найти вектор и 9 Л4 (3 для неразрезной двухпролетной (пролеты /1 и /а) балки постоянного поперечного сечения с изгибной жесткостью /, опирающейся на шарнирные опоры, из которых одна неподвижна. Балка загружена в левом пролете равномерно распределенной нагрузкой интенсивности q на участке, левый и правый концы которого находятся па расстояниях соответственно а и Ь от крайней левой опоры (а гО, в правом пролете к балке приложены две сосредоточенные силы и Рд (точки приложения их находятся от крайней левой опоры балки соответственно на расстояниях с ш ё). [c.224]

Если диаметры всех кривошипов одинаковы, а плечи кривошипов короткие, то можно реакции определять приближенно, как у неразрезной балки постоянного сечения. Такое упрощение оправдывается тем, что даже та.ч называемый точный расчет основан на целом ряде допущений. Например, предполагается, что подшипники представляют расположенные на одной прямой неподвижные шарнирные опоры распределенные нагрузки рассматриваются как сосредоточенные силы расчет производится по среднему сечению вала, который принимается как тонкий прямой стержень и т. д. [c.159]

Поэтому, утверждает Кэмпбелл, для возбуждения и поддержания резонансных колебаний вращающегося диска в виде назад бегущей волны достаточно приложить к нему неподвижную, например сосредоточенную, силу, величина которой во времени не изменяется. Так Кэмпбеллом разъясняется понятие критической частоты вращения диска. Вперед бегущая волна в соответствии с (2.42) при критической Частоте вращения диска Q = p/m вращается [c.39]

Точки пересечения а , ii, (индексы соответствуют числу узловых диаметров) кривых, соответствующих частотам назад бегущих цепей волн, с линией нулевой частоты означают моменты, когда скорости назад бегущих цепей волн равны скорости вращения диска. В этом случае неподвижный в пространстве наблюдатель увидит стоящую в пространстве волну. Это самый опасный случай резонанса, с которым практически связано большинство серьезных случаев аварий с дисками. Для возбуждения колебаний с неподвижной в пространстве цепью волн не требуется переменной силы они могут быть вызваны постоянной сосредоточенной силой, неподвижной в пространстве. Такие силы практически всегда существуют в турбине из-за наличия неравномерности давлений по окружности, вызванной неточностью изготовления сопел и диафрагм. [c.13]

Эти формулы имеют, однако, ограниченный круг применения, так как редко случается, чтобы сосредоточенная сила была приложена строго в центре колеса в большинстве практических случаев колесо или свободно вращается на неподвижной оси,, так что нагрузка распределяется по части цилиндрической или слегка кони- [c.572]

При испытаниях на изгиб применяют две схемы нагружения образца, лежащего на неподвижных опорах 1) нагрузка прикладывается сосредоточенной силой на середине расстояния между опорами (рис. 84,а) и 2) на- [c.183]

Определим внутренние силовые факторы в сечениях балки АВ (рис. 89, а), на которую действуют сосредоточенные силы / , перпендикулярные к ее оси. Эти силы вызывают вертикальные реакции и Яд опор балки. Горизонтальная составляющая реакции шарнирно-неподвижной опоры при действии только вертикальных сил, перпендикулярных к оси балки, очевидно, равна нулю. Опорные реакции и Яв могут быть определены из уравнений равновесия, составленных для всех сил, действующих на балку. Проведем мысленно произвольное поперечное сечение С на расстоянии г от левой опоры и рассмотрим условия равновесия левой и правой отсеченных частей балки (рис. 89, б и в). Левая часть должна находиться в равновесии под действием внешних сил Яа, 1, и внутренних сил, возникающих в сечении С. Правая часть должна находиться в равновесии под действием внешних сил Рд, и внутренних сил в проведенном сечении С. [c.93]

Постановка задачи. Тяжелая однородная рама расположена в вертикальной плоскости и опирается на неподвижный шарнир и наклонный невесомый стержень. К раме приложены внешние сосредоточенные силы и моменты. Учитывая погонный вес рамы, найти реакции опор. [c.31]

Пример. Тяжелая однородная рама расположена в вертикальной плоскости и опирается на неподвижный шарнир А и наклонный невесомый стержень Н. К раме приложены внешние сосредоточенные силы Р = 20 кП, Q = 10 кП и момент М = 100 кПм. Дано 7 = 60°, а = 60°, [3 = 50°, ЛБ = 2 м, БС = 4 м, СР) = 6 м, ВН = 4м,КС = 2м (рис. 20). Учитывая погонный вес рамы р = 4 кП/м, найти реакции опор. [c.32]

Таким образом, в теле, удовлетворяющем условиям течения, выражаемым уравнениями (3.64) и (3.65), смещение точки приложения сосредоточенной силы Qi равно частной производной от дополнительной работы напряжений внутри тела по этой силе. Эта теорема аналогична теореме, доказанной Кастильяно для энергии деформации упругого тела ), включая и те случаи, когда то или другое из смещений qi равно нулю в случае неподвижных опор статически неопределимой системы [c.174]

Для решения нашей задачи рассмотрим несколько простых вспомогательных задач с одинаковыми краевыми условиями на поверхностях Аи и Ао. В качестве основной системы рассмотрим тело 5, свободное от нагрузок на поверхности Л, причем -0=0 на Аи и Ао- Будем воздействовать на это тело сосредоточенными силами и тепловыми источниками. Для того чтобы тело было неподвижным, достаточно закрепить одну его точку. [c.76]

Задача 80-14. На двухконсольную балку с шарнирно-неподвижной опорой в точке Лис шарнирно-подвижной в точке В действуют, как показано на рис. 105,а, сосредоточенная сила Р = 10 кн, сосредоточенный момент (пара сил) [c.95]

Рассмотрим, например, балку (фиг. 326), защемлённую концом А и нагружённую на конце В сосредоточенной силой Р. Пролёт балки /. На балку действует заданная сила Р и вызванные ею реакции А, Л1д и Яд. Так как опорное сечение неподвижно, то реакции работы при деформации балки не производят. Работу даёт лишь сила Р, прогиб конца балки при постепенном возрастании силы Р связан с ней линейной зависимостью [c.405]

Решение. Материал оси — сталь Ст5. Так как ось направляющего блока неподвижная и находится под действием постоянной нагрузки, рассчитаем ее на статическую прочность при изгибе. Рассчитываемую ось блока можно рассматривать как свободно лежащую двухопорную балку (рис. 16.7,6) с двумя сосредоточенными силами F со стороны подшипников. [c.284]

Изгибные колебания гибкого ротора рассматриваются обычно в двух взаимно перпендикулярных неподвижных плоскостях, совмещенных с осью вращения ротора распределенные вдоль ротора силы часто заменяются сосредоточенными силами. [c.37]

Уравнение трех моментов можно применить к расчету неразрезных балок, имеющих заделки или консоли. На рис. 11.39, а приведена такая балка, левый конец которой жестко заделан, а правый представляет собой консоль, загруженную силой Р. Обычно при расчете консоль отбрасывают, а ее влияние на балку выражают моментом т = —Ра и сосредоточенной силой Р, приложенным к крайней опоре (рис. 11.39,6). Момент т вызывает изгиб балки, а сила Р, приложенная к крайней опоре, полностью воспринимается ею и изгиба балки вызвать не может. Поэтому силу Р в расчет не вводят и ограничиваются рассмотрением балки, загруженной внешней (пролетной) нагрузкой и моментом т. При наличии заделки на левом конце составление уравнения трех моментов может вызвать некоторые затруднения. Чтобы избежать их, заменим заделку ее шарнирно стержневой схемой (рис. 11.39, в), состоящей из трех опорных стержней. Входящая в эту схему шарнирно неподвижная опора препятствует вертикальному и горизонтальному перемещениям левого конца балки, а наличие левого [c.362]

М = -г X Q т, М = а SI г" = SI X г, а = П X а - а X SI. (5.4) Но такие же уравнения описывают динамику твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной точки М выступает в роли момента импульса, S — в роли времени, а — тензора инерции, Q — угловой скорости тело нагружено моментом (-т) и сосредоточенной силой (-Q) [c.145]

Стальной трос длиной 10 и сечением 12 см туго натянут между двумя неподвижными точками, расположенными на одной высоте. Посередине троса приложена сосредоточенная вертикальная сила Р=100 кГ. Определить напряжения в тросе и вертикальное перемещение точки приложения груза вследствие деформации троса. Весом троса и его изгибной жесткостью пренебречь. Как уменьшатся напряжения и перемещение, если груз уменьшить в 10 раз [c.46]

Подшипники, воспринимающие одновременно радиальные и осевые усилия, рассматривают как шарнирно-неподвижные опоры (рис. 22.4, а), а воспринимающие только радиальные усилия, — как шарнирно-подвижные (рис. 22.4, б). На расчетных схемах усилия от передач, распределяющиеся по длине ступицы, а также вращающие моменты изображаются как сосредоточенные и приложенные в середине ступицы (рис. 22.4, в). Влиянием силы тяжести валов и насаженных на них деталей пренебрегают (кроме маховиков и других тяжелых деталей). [c.387]

В работе [1.13] исследованы закономерности усиления шума, создаваемого винтом на режиме висения при больших концевых числах Маха. Отдельно исследовались составляющие шума от толщины, подъемной силы и скачков уплотнения. Установлено, что концевая часть каждой из лопастей производит в неподвижной точке наблюдения импульсный шум, сосредоточенный в узкой зоне и повторяющийся с частотой прохождения лопастей. Исследовались изменения звукового давления по" мере уменьшения относительной толщины лопасти т до нуля. Одновременно неограниченно увеличивалось удлинение лопасти А, с тем, чтобы произведение гХ оставалось порядка 1 (в противном случае при возрастании X до бесконечности и фиксированном т импульсные составляющие от отдельных лопастей в составе шума не выделяются), а при М1 параметр околозвукового подобия (1—М)1х 1 оставался порядка 1. Уровень звукового давления внутри и вне указанной выше узкой зоны изменялся при изменении т или (1 — пропорционально различ- [c.867]

Ударное нагружение происходит при соударении тел. Будем рассматривать удар движущегося тела по неподвижной упругой системе. Размеры площадки, по которой происходит контактное взаимодействие тела с системой, будем считать малыми в сравнении с характерным размером системы, чтобы возникающие силы ударного взаимодействия можно было считать сосредоточенными в точке удара. [c.449]

Если на горизонтальные ригели рам неподвижных порталов действуют сосредоточенные вертикальные силы, приложенные между концами ригелей, то рама испытывает распор. Для всех типов порталов распор возникает при действии вертикального давления N (рис. III.3.4) и при изменении температуры. При действии вертикального момента на портал крана на поворотном круге в рамах портала, содержащих балки оголовка, расположен ные поперек рельсов и нагруженные вертикальными давлениями катков опорно-поворотного устройства, возникает распор. При действии вертикального момента в порталах кранов на поворотной и неповоротной колоннах распор не возникает. При наличии нижних затяжек (см., например, рис. III.3.2, а) или нижних горизонтальных балок (см. рис. II 1.3.2, в) распор действует перпендикулярно рельсам (рис. II 1.3.4). У подвижных порталов распор, вызванный весом крана, исчезнет при перекатывании портала в процессе монтажа крана колею портала следует изготовлять же номинала на величину расхождения опор от веса крана. При всякой передвижке крана будет пропадать и рас-пор от изменения температуры. [c.465]

Наибольшее значение имеют формы колебаний дисков с двумя, тремя, реже с четырьмя-пятью узловыми диаметрами (фиг. 68). Они возникают от действия постоянной, сосредоточенной, неподвижной в пространстве силы давления струи газа или пара, направленной перпендикулярно диску на перемещающийся относительно нее диск, который вращается с числом оборотов в минуту [c.377]

Решение. Рассмотрил равновесие балки. Заменим распределенную нагрузку ее равнодействующей — сосредоточенной силой Q, равной = 9-fi = 0,6 3 = 1,8 кН и приложенной посредине отрезка ВС. Отбросим связи подвижную шарнирну ю опору Л и неподвижную шарнирную опору В, заменив их реакциями На, Хв, Yfl. Балка находится в равновесии под действием плоской системы сил Рь 2, Q, На, Хв, Yb. Проведя осп координат, как это показано на схеме, составим уравнения равновесия этой системы сил [c.259]

Ha фиг. 56 изображено четырехопорное звено, первый пролет которого см загружен равномерно распределенной нагрузкой q кПсм, а третий /з — сосредоточенной силой Р кГ. Правый конец звена неподвижно закреплен. При заданных условиях величины изгибающих моментов от внешних сил будут равны [c.102]

Если возбудитель вибрации вращается вместе с диском, то наблюдаются те же формы колебаний, что и на невращающемся диске. Однако частоты соответствующих форм колебаний в условиях вращающегося диска будут несколько выше благодаря влиянию центробежных сил. В этом случае бегущие цепи волн по отношению к неподвижному наблюдателю имеют различные скорости. При совпадении скорости обратно бегущей волны со скоростью вращения диска возникает неподвижная в пространстве волна. Для возбуждения и поддержания во вращающемся диске резонансных колебаний этого типа достаточно приложить к диску неподвижную в пространстве постоянную сосредоточенную силу. [c.249]

Нагрузки па вал обычно передаются через сопряженные с ним детали (зубчатые колеса, шкивы, муфты, подшипники). Передающиеся на вал нагрузки в зависимости от ряда условий (жесткости сопря>кенных элементов, специфики их работы, точности изготовления и сборки узла) фактически распределяются вдоль рабочих элементов по различным закономерностям, определяя тем самым характер распределения усилий но валу. Расчетные нагрузки, распределенные по длине зубьев зубчатых колос, пальцев упругих муфт, вкладышей подшипников скольжения, вдоль шпонок, зубьев шлицевых валов, при составлении расчетной схемы вала обычно принимают за сосредоточенные силы, приложенные по середине длины элементов, передающих силы или моменты. Поскольку вал и ступицы работают совместно, можно точнее вести расчет вала на действие двух сосредоточенных сил, приложенных на расстоянии (0,25ч-0,35) I от кромок ступицы, где I — длина ступицы (рис. 3). Меньшие зпачеиия смещения точек приложения сил соответствуют жестким ступицам и неподвижным посадкам, большие — податливым ступицам и подвижным посадкам. [c.102]

Рассмотрим упругое тело (находящееся в устойчивом состоянии равновесия), которое неподвижно оперто на две малые части своей поверхности (рис. 4.4). Объемными силами часто пре-небрегается, и нагрузка задается поверхностными силами в виде сосредоточенных сил F(r) или сосредоточенных моментов M(s), реализуемых, например, парой сил К [c.97]

Задача 77-14. Горизонтальная балка имеет в точке Л шарнирноподвижную опору, плоскость которой наклонена к горизонту под углом а=25° (рис. 103, а), а в точке В - шарнирно-неподвижную опору. Балка нагружена в точках С и О двумя сосредоточенными силами Р1 = 24 кн и Рг=30 н. [c.93]

На рисунке изображен центробежный регулятор скорости. Грузики 1 массой m = 30 г прикреплены к пружинам 2 прямоугольного поперечного сечения с размерами 6 = 5 лл и h = 1 мм. Один конец пружины прикреплен к неподвижной шайбе 3, а другой — к подвижной втулке 4. При вращении грузов возникают силы инерции, вызывающие деформацию пружин, в результате чего подвижная втулка перемещается вдоль оси. При достижении предельной частоты вращения подвижная втулка касается упора 5, после чего дальнейшее увеличение частоты вращения становится невозможным. Считая пружины балками, шарнирно закрепленными по концам и нагруженными посередине сосредоточенными силами, вычислить максимальные напряжения и прогибы посередине пролета при Япред = 1580 об мин. При вычислении сил инерции деформацией пружин пренебречь, т. е. принять расстояние от оси вращения до центров тяжести грузиков / = 10 мм. [c.321]

Силы, действующие на вал, считают приложенными в полюсе зацепления, в середине обода шкива, венца зубчатого колеса или звездочки, а если размеры насадных элементов не определены, то в середине шейки посадочной части вала. В уточненных расчетах силы, распределенные по длине зуба, можно заменить на две сосредоточенные силы, приложенные на расстоянии (0,2—0,3) /ст от кромок ступицы (рис, 4.36). Меньшие значения смицения точек приложения сил соответствуют жестким ступицам > 2 и неподвижным посадкам, большие — податливым ступицам < 1,2 и подвижным посадкам. [c.189]

Молекулы т.вердых тел располагаются на очень малых расстояниях друг от друга и совершают колебания. Силы взаимодействия между ними очень велики и возрастают пропорционально изменению расстояния. Поэтому твердые тела сопротивляются сжатию, растяжению, изгибу, сдвигу, кручению. Напряжение а при упругой деформации твердого тела. пропорционально его относительной деформации А///. По закону Гука а=ЕА1 1, где Е — модуль упругости, I — размер тела. Л/ — величина деформации. Твердые тела не обладают легкоподвижностью, поэтому на твердое тело может действовать сосредоточенная сила, приложенная к одной точке. Механика твердого тела — это механика материальной точки или совокупности неподвижных, относительно друг друга, материальных точек. [c.9]

Обобщение еоремы Кастильяно, Распространим теорему Кастильяно на случай нелинейных зависимостей между напряжениями и деформациями. Пусть (к—, 2,. ..) — приложенные к телу сосредоточенные силы а , — соответствующие направляющие косинуси векторов этих сил — составляющие смещения точек приложения сил Р] . Тогда, исходя из общего вариационного уравнения (67.17) и полагая, что одна из сил получает бесконечно малое приращение Ьр , а опоры неподвижны, находим [c.320]

Действие поперечных сил на балку. Рассмотрим стержень, находящийся под действием приложенных к нему поперечных, то есть перпендикулярных его оси, нагрузок. Так как действие системы сил можно рассматривать как результат приложения этих сил поодиночке, то для качественного рассмотрения вопроса мы предположим, что на конце стержня приложена одна-едннственная сосредоточенная сила Р, а другой конец защемлен неподвижно (рис. 146). Предположим, что сечение стержня есть выпуклая фигура, оба измерения которой имеют одинаковый порядок Ь, длина стержня есть /. Очевидно, что если стержень сломается, то это произойдет по сечению, близкому к заделке. Это сечение является наиболее нагруженным, KfiK говорят, опасным . [c.219]

Для статического уравновещива-ния механизма необходимо, чтобы его общий центр масс 5 был неподвижен и находился на линии АО, соединяющей центры неподвижных щарниров Ап О. Будем считать, что массы т , т п сосредоточены в центрах масс звеньев 5х, 5 и Учет сил инерции производим методом заменяющих масс. Представим массу звена 2 двумя массами, сосредоточенными в точках В п С, величины этих масс будут определяться согласно (1.50) [c.95]

Планета, которая преаполагается состоящей из концентрических однородных сферических слоев. В теории притяжения доказывается, что если планета является твердым телом, образованным из концентрических однородных сферических слоев, то ньютоновские силы, с которыми какая-нибудь внешняя точка р. притягивает к себе элементы планеты, имеют равнодействующую, приложенную в центре тяжести О и равную притяжению точкой р всей массы планеты, если предполагать ее сосредоточенной в точке О. Тогда, каково бы ни было число притягивающих точек р, результирующая сил притяжений, действующих на планету, будет приложена в точке С и будет такой же, как если бы вся масса планеты была сосредоточена в этой точке. Движение планеты вокруг своего центра тяжести будет тогда таким же, как движение твердого тела вокруг неподвижной точки С, когда силы имеют равнодействующую, проходящую через эту точку. Но в данном случае эллипсоид инерции для точки О будет, очевидно, сферой и любая ось, проходящая через точку О, будет главной. Следовательно, движение вокруг точки О будет представлять собой вращение вокруг оси, сохраняющей постоянное направление в пространстве и в теле. Явлений прецессии и нутации не будет. [c.210]

Плоские и пространственные многопролетные трубопроводы. Метод расчета свободных колебаний многопролетного трубопровода базируется на предположении, что каждый его пролет совершает колебания приблизительно с такой же частотой, как и у наиболее длинного пролета с упругозакрепленными концами. Поэтому частоту свободных колебаний всего трубопровода можно определять, рассматривая лишь наиболее длинный пролет, а влияние отброшенных пролетов учитывается введением эквивалентных жесткостей. При этом будем считать, что данный пролет трубопровода расположен между двумя соседними неподвижными опорными устройствами действие же подвижных опорных устройств учитывается введением сосредоточенных эквивалентных сил. [c.199]

Г начения напряжений, усилий, моментов, деформаций, их приращений и скоростей деформаций считаем определенными в центрах ячеек, полагая их постоянными на ячейках. Компоненты г/ ", fe = 1, 2, 3, радиус-вектора R срединной поверхности относительно неподвижной прямоугольной системы координат и компоненты вектора 7 описывающего поперечный сдвиг и изменение толщинь оболочки (см. 2.6 и 2.7), удобно рассматривать через их дискретные значения, отнесенные к узлам ячеек (Т ) где также определены их скорости и ускорения. Если необходимо использовать значение кинематических параметров, отнесенных к ячейке, оно может быть вычислено как среднее арифметическое значение по узловым точкам этой ячейки. Задавая массу оболочки и параметры инерции как сосредоточенные параметры в узлах (соо),-, ( oi)i, ( 2)1, получим, что силы инер- [c.78]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...