О точке приложения равнодействующего давления

Из плана сил находим также поперечную силу Q, по которой можно вычислить касательные напряжения в промежуточных сечениях стенки или провести поверку на сдвиг по основанию. Решение задачи о точках приложения равнодействующих для отдельных сечений дает возможность получить приближенное представление о положении точек приложения равнодействующих в промежуточных сечениях стенки. Соединяя точки Со, С , и Сд прямыми (где Со — посредине отрезка 1—1), получим так называемый многоугольник давления (рис. 53). Каждая сторона многоугольника дает линию действия равнодействующей верхних сил приближенно, поскольку в действительности силы веса и боковые давления являются распределенными нагрузками следовательно, линия действия равнодействующих — кривая, а не многоугольник. В данном решении точно [c.76]

Уравнение (2-35) показывает, что центр давления, т. е. точка приложения равнодействующей сил манометрического давления жидкости, всегда расположен ниже центра тяжести на величину (считая по наклону стенки) отношения ]о — момента инерции площади относительно центральной оси к со /ц.т — статическому моменту той же площади относительно линии уреза. [c.32]

Решение, а) Опора щита О должна находиться в точке приложения равнодействующей силы давления воды на щит. Расчет производим на 1 м ширины щита. Предварительно вычисляем [c.15]

В пределах площадки со выберем бесконечно малую площадку 6(0, находящуюся на произвольной глубине И от свободной поверхности и на произвольном расстоянии X от оси Ог. Введем обозначения Ас и Ад—-глубина погружения центра тяжести площадки и точки приложения равнодействующей силы гидростатического давления на площадку (о Хс и Хд — расстояния от точек С и О до оси Ог 2с и 2д — расстояния от точек С и О вдоль рассматриваемой плоскости до свободной поверхности. [c.52]

Сравнивая результаты расчета одного и того же тормоза двумя расчетными методами, нетрудно прийти к выводу, что разница в величинах искомых параметров для обоих случаев весьма невелика. Так, среднее давление отличается от максимального давления на набегающем конце колодки на 4,7%, а усилия замыкания — на 6,3%. Величины нормальных и касательных сил равны между собой, несмотря на то, что точка приложения равнодействующей этих сил отстоит в первом случае на расстоянии, превышающем радиус шкива на 2,5 см (10%). Таким образом, метод расчета тормозов с учетом неравномерности распределения давлений позволяет более точно выявить картину действия сил в элементах тормоза, но не имеет большого практического значения, так как получаемое при пользовании им уточнение весьма невелико (в отдельных случаях от 2 до 12% по сравнению с обычно применяемым методом, основанным на предположении о равномерно распределенном давлении). [c.129]

Координатам центра давления, т. е. точки приложения равнодействующей всех нормальных реакций грунта, определяется из уравнения моментов внешних сил относительно точки О [c.283]

Равенство нулю суммы моментов всех сил, действующих на самолет, означает, что равнодействующая этих сил проходит через центр тяжести самолета. Если точку приложения равнодействующей аэродинамических сил, включая силу тяги, назвать центром давления самолета, то условие равновесия моментов можно сформулировать так для равновесия моментов необходимо с о в-падение центра давления самолета с его центром тяж е сти. [c.275]

Точка приложения равнодействующей всех сил (или центр давления стружки на резец) не проходит через центр О тяжести сечения державки резца (фиг. 69). На положение центра давления большое влияние оказывают глубина резания, подача и геометрические элементы резца (особенно главный угол в плане.) 82 [c.82]

Во всех этих случаях необходимо определить центр давления штампа, т. е. точку приложения равнодействующей всех усилий штамповки. Для правильной работы пресса и штампа центр давления следует совместить с осью ползуна, что обеспечивается расположением хвостовика в верхней плите, чтобы его ось проходила через центр давления штампа. В противном случае появляется некоторый изгибающий момент, в результате которого происходит перекос ползуна, износ направляющих пресса и штампа, а иногда и одностороннее срезание рабочих кромок матрицы или пуансона. Последнее явление характерно главным образом для открытых штампов без направляющих колонок или плит. [c.386]

Вектор-радиус Гц и координаты центра давления Ц—так называют точку приложения равнодействующей Р системы параллельных сил давления на площадку—можно найти по теореме о моменте равнодействующей [c.118]

Определяем точку приложения равнодействующей силы давления воды, применяя уравнение, о том, что момент равнодействующей относительно шарнира А равен моменту сил составляющих [c.49]

Точка приложения равнодействующей Р двух спл Р и Р на прямой 0 0 и будет определять центр давления О. [c.413]

При повороте ползуна точки приложения равнодействующих сил демпфирования определяются проекциями ЦТ эпюр гидравлического давления на ось ОХ. [c.274]

Ось ведущего шпинделя следует располагать в центре давления головки, которым является точка приложения равнодействующей сил подачи инструментов, при этом центр давления головки не должен выходить за пределы фланца станка. [c.137]

Точка О приложения силы давления называется центром давления. Определим его координату у (рис. 11). Силы давления йР на элементарные площадки плоской фигуры представляют собой параллельные силы, равнодействующей которых является сила давления Р. Известно, что сумма моментов составляющих сил относительно какой-либо оси равна моменту равнодействующей относительно той же оси (теорема Вариньона). [c.18]

В случае, которым мы занимаемся, на центр тяжести действуют две силы вес снаряда и сопротивление / среды, которое является равнодействующей поверхностных сил (давлений и трений), перенесенных параллельно им самим в центр тяжести. Эти поверхностные силы, взятые в совокупности, могут, вообще говоря, приводиться к результирующей силе / , приложенной в центре тяжести, и к паре. Если форма снаряда произвольна, то о направлении этой равнодействующей ничего не известно, и эта сила может вывести центр тяжести из вертикальной плоскости, в которой он выпущен в момент / — 0. Но если снаряд является сферическим и он не вращается, то равнодействующая лежит в вертикальной плоскости, содержащей скорость центра тяжести О и вследствие симметрии траектория этой точки является плоской. Для возможно большего упрощения мы допустим, кроме того, что эта равнодействующая является силой R, направленной в сторону, противоположную скорости о центра тяжести. Сила / будет возрастающей функцией скорости . Мы назовем эту силу R сопротивлением воздуха. [c.307]

Движущие силы приводятся к весу снаряда, приложенному в его центре тяжести, и к равнодействующей давлений воздуха, испытываемых передней поверхностью снаряда. Если бы снаряд не вращался, то эти давления были бы симметричны относительно плоскости, проходящей через ось тела и через вектор скорости его центра тяжести, и имели бы равнодействующую в этой же плоскости. [c.203]

Центр давлений С или точка приложения силы Р будет, конечно, ниже центра тяжести О. В самом деле, равнодействующая Р была бы приложена в точке О, если бы давление р было постоянным на 5. Но р больше для точек, лежащих ниже, чем О, и меньше для точек, лежащих выше, чем О, что, очевидно, понижает центр этих параллельных сил. [c.274]

Поверхность, проведенную в покоящейся жидкости таким образом, что давление во всех ее точках одинаково, называют поверхностью равного давления, или поверхностью уровня. Поверхности такого рода обладают следующим свойством они нормальны к направлению равнодействующих приложенных к жидкости объемных сил. Это может быть доказано путем следующих рас-суждений. Выделим в жидкости призму так, чтобы ее ось совпадала с направлением названной равнодействующей. Приращение давления при переходе на расстояние вдоль оси призмы от точки А с давлением ро к точке В с давлением р можно определять по формуле, полученной аналогично выводу выражения (И), проектируя все приложенные к призме силы на ее ось. В результате получим р1—ро = РеЬ, где е —проекция на ось призмы единичной равнодействующей объемных сил. [c.27]

Точка приложения О равнодействующего давления по данной плоскости стенки (рис. 28) находится в соответствии с положением центра тяжести эпюры интенсивности. Давление, приходящееся на единичную площадку грани стенки, или интенсивность, обозначено через 9. [c.39]

Последняя найденная таким образом точка О приложения равнодействующей является центром давления штампа. [c.39]

Зная координату Хд приложения равнодействующих. 1 и / 2, (рис. 11.13), можно, составив уравнения суммы сил на ось г и суммы моментов относительно точки О, определить максимальное давление на почву [c.213]

Поверхность, проведенная в покоящейся жидкости таким образом, что давление во всех ее точках будет одинаковым, называется поверхностью равного давления, или поверхностью уровня. Поверхности такого рода обладают тем свойством, что они нормальны к направлению равнодействующей приложенных к жидкости объемных сил. Это может быть доказано путем следующих рассуждений. Выделим в жидкости призму так, чтобы ее ось совпадала с направлением названной равнодействующей. Приращение давления при переходе на расстояние L вдоль оси призмы [c.29]

Уравнения (2), не содержащие реакции, являются необходимыми условиями равновесия. Они выражают, что приложенные к телу силы Р приводятся к одной силе, проходящей через начало О. Уравнения (1) показывают тогда, что реакция X, V, Z ) равна и противоположна этой равнодействующей (X, У, Z), которая является не чем иным, как давлением на неподвижную точку. [c.137]

В арке лев, несущей гидростатическое давление (рис. 116), кривизна в некоторой точке М ее очертания должна быть пропорциональна глубине у, ибо только при этом условии равнодействующая усилий, приложенных по концам элемента кривой, уравновесит гидростатическое давление. Чтобы получить такую кривую, возьмем прямолинейный отрезок упругой проволоки ВСЕ и прикрепим к его концам стержни EF и DG, показанные на рисунке штриховыми линиями. Повернув затем концы п])о-волоки на 180°, можно удержать отрезок проволоки в изогнутом [c.242]

Графический метод. Этот метод по суш,еству является следствием рассмотренного выше аналитического метода и исходит из известного способа определения величины и направления равнодействующей любого числа сил, лежащих в одной плоскости, при помощи веревочного многоугольника. Для этого сперва строится веревочный многоугольник относительно вертикальной оси уу и через точку пересечения крайних сторон многоугольника проводится вертикальная линия, параллельная этой оси. Аналогичным образом строится веревочный многоугольник сил и относительно горизонтальной оси хх и также через точку пересечения крайних сторон проводится параллельная оси хх линия. Точка пересечения этих двух взаимно перпендикулярных линий и будет искомым центром приложения сил, а следовательно, и центром давления штампа, в котором и следует разместить хвостовик (его ось) [32]. [c.388]

Силу тяжести (вес) жидкости, взятой в объеме погруженной части судна, называют водоизмещением, а точку приложения равнодействующей давления (т. е. центр давления) — центром водоизмеи ения. При нормальном положении судна центр тяжести его с (рис. 40) и центр водоизмещения d лежат на одной вертикальной прямой О — О, представляющей ось симметрии судна и называемой осью плавания. [c.55]

Для полного представления о воз,действии силы давления на части гидротехнических сооружений, кроме величины и направления сил, необхо.димо еще знать и точку приложения равнодействующей всех элементарных сил давления. Считая давление на свобо,дной поверхности равным атмосферному, определи.м, на каком расстоянии /д от свобо.дноп поверхности жидкости вдоль смоченной плоской стенки находится точка д приложения равнодействующей сил манометрического давления Р на плоскую площадку со (рис. 2-8). [c.31]

ОпредёЖм тШёрьГ1Г66рдинаты точки приложения силы гидростатического давления (эта точка называется центром давления). Силу гидростатического давления можно представить в виде суммы двух величин силы внешнего давления (или давления на поверхности жидкости) Ро=ро(1) и силы избыточного давления = = р Ас(о. Очевидно, центром давления будет точка приложения равнодействующих этих сил, определяемая в соответствии с общими законами механики как центр действия параллельных сил. [c.53]

Точка приложения равнодействующей всех сил О (или центр давления стружки на резец) не проходит через центр тяжести сечения державки езца О (рис. 87). На положение центра давления влияют глубина резания, подача и геометрические элементы резца (особенно главный угол в плане). Приближенно центр давления Oj может быть определен как точка пересечения диагоналей сечения среза. Такое положение центра давления по отношению к центру тяжести сечения державки резца приводит к тому, что сила Pz, кроме нормальных напряжений от изгибающего момента Л1изг = Рг1 и касательных напряжений от перерезывающей силы при изгибе, создает еще касательные напряжения от крутящего момента Мкрг = = Pzlo кгс-мм. [c.86]

Сила Pi приложена в центре окружности первого пуансона, т. е. в центре круга Oi, а сила Ра — в центре окружности второго, т. е. в центре круга 0 . Точка приложения равнодействующей Р двух сил Pi и Ра на прямой OiOa и будет определять центр давления О. [c.386]

Точка приложения равнодействующей всех сил 0 (или центр давления стружки на резец) не проходит через центр тяжести сечения резца О (фиг. 76). На положение центра давления большое влияние оказывают как глубина резания и подача, так и геометрические элементы резца (особенно главный угол в плане). Приближенно центр давления О1 может быть определен как точка пересечения диагоналей сечения peзa . [c.100]

Определим силу R давления капельной жидкости на площадь S плоской стенки, расположенной под углом а к свободной поверхности (рис. 2 5). Ось X совместим с линией пересечения свободной поверхности и стенки. Для того, чтобы на чертеже изобразить площадь S в двух проекциях, ось х и стен ка повернуты около оси у на 90 Обозначим центр тяжести площади 5 буквой С, центр давления или точку приложения равнодействующей сил давления — D, площадь произвольной элементарной площадки — dS. В соответствии с уравнением (2.10) сила давления на элементарную площадку равна dR = pdS= po ]rQgh)dS, где h=y sin а — глубина погружения dS. Сила R давления на площадь S получим в результате [c.29]

Полная сила давления жидкости на плоскую стенку равна произведению площади стенки на величину гидростатического давления в центре масс плоской фигуры. В машиностроении обычно р pgh и Р = р А. (6.6) Для вычисления центра давления (точки приложения суммарной силы давления Р) найдем сначала центр давления для силы, обусловленной весовым давлением. Используя теорему Вариньонз (момент равнодействующей силы давления относительно оси X равен сумме моментов составляющих сил) и теорему Штейнера о [c.55]

Из условия симметрии (если пренебречь весом полосы) очевидно, что распределение удельного давления и суммарное давление на верхний и нижний валок одинаковы, а углы захвата верхнего и нижнего валка при простом случае прокатки равны. Точка приложения равно-действуюшеи давления металла на верхний валок А (фиг. 107) находится на таком же расстоянии от оси О-Ог, как и точка В, где приложена равнодействующая Рг давления металла на нижний валок. [c.228]

Пример. Трвхшарнирная арка (фиг. 22) шарниры А, В и О нагрузка своей равнодействующей Q действует с одной стороны. Так как на правую часть арки не действуют никакие внешние силы, то давление в шарнире О и опорная реакция В должны быть равны по величине, направлены в противоположные стороны и действовать по одной прямой, а именно, по линии ВО. На левую часть, кроме нагрузки р и реакции опоры А, действует еще реакция шарнира О в направлении прямой ВО. Три силы, приложенные к левой части арки, должны проходить через одау точку. Из силового треугольника определим еличину давления в шарнире А и О = В. [c.243]

Очевидно, что горизонтальная компонента равнодействующей всех усилий, приложенных вдоль дуги линии скольжения РЛ21Л22, должна быть равна нулю, а вертикальная компонента той же равнодействующей должна уравновешиваться силой давления штампа ра. Отсюда следуют два равенства, устанавливающие величину р и значение а = Оо в точке Л 22, так как компоненты напряжения о и вдоль линии скольжения РЛ21Л22 имеют простой вид [c.268]

Пусть на зубец колеса действует нормальное давление Р , а на палец кривошипа усилие Р . Эти силы расположены в разных плоскостях и, следовательно, образуют в пространстве крест (PjAPa)- Проектируя данные силы на направление равнодействующей Р получим тензоры-сдвига pj и р , параллельные оси бивектора i. Откладывая тензоры в точках их приложения С и D по величине и направлению с помощью весовой линии Dk находим положение i оси бивектора. Проекции и сил Р и Ра на направление перпендикулярное к оси i представляют тензоры вращения. Отложив их в точках С и D мы получим момент М = jA. Таким образом, крест сил (PjAPa) преобразован в бивектор (РМ). Для определения реакции и в подшипниках А и В мы должны полученный винт преобразовать в обратном порядке в реактивный крест (R aRt,). С этой целью проектируем вектор Р на ось подшипника А и через полученную таким образом точку d2 проводим весовую линию Bd2, которая и определит новые тензоры сдвига и pj, приложенные в подшипниках А и В. Подобным же образом, проектируя тензор на ось подшипника А находим точку d . Весовая линия Od определит нам величину нового тензора вращения q . Таким образом, находим составляющие реактивного креста RauR w. М = q a. [c.268]

На ракету действуют поверхностные и объемные нагрузки. К п о-верхностным нагрузкам относятся аэродинамическое давление, давление газов в камере сгорания и сопле двигателя, реакции различных опорных устройств и т. д. Объе м и ы е н а г р у з-к и являются следствием действия поля тяготения и инерции. В каждый момент времени система всех сил, приложенных к ракете, находится в равновесии. Это означает, что вектор равнодействующей объемных сил равен по значению и противоположен по знаку вектору paBjioдействующей всех поверхностных сил. Это следствие принципа Даламбера позволяет просто решать задачи, связанные с особенностями нагружения конструкций ракет. Силу тяги можно рассматривать как поверхностную силу, направленную по оси двигателя. При полете вне атмосферы эта сила является единственной поверхностной силой, приложенной к ракете. Следовательно, в этом случае равнодействующая объемных сил должна быть равна по значению и противоположна по знаку силе тяги. Из этого следует, что ракету в полете можно рассматривать как тело, находящееся в некотором поле тяготения, направление и интенсивность которого определяются силой тяги двигателей. Перегрузка этого поля = F/(mg), где F — сила тяги т — масса ракеты — ускорение свободного падения. То же будет и при полете в атмосфере при отсутствии поперечных сил. Только в этом случае [c.276]

Напряжения <Тг и Oo, возникающие в точках z = z, г = О, лежащих на оси Z, при действии давления на элементарные площадки, расположенные под различными углами 0, имеют различные направления, поэтому - равнодействующая напряжений Or и Оо, направленная вдоль оси z и обусловленная учетом этих напряжений на всех элементарных площадках, на которых приложена нагрузка, не может быть найдена путем простого суммирования. Однако в силу симметрии величины этих результирующих напряжений а, и Оо должны быть одинаковыми для всех, направлений, поэтому они должны быть равны друг другу и соответствующему напряжению в данном направлении, скажем, результирующему напряжению а, направленному вдоль оси X. Так как напряжения а, возникающие от всех элементарных нагрузок, направлены в одном и том же направлении по оси X, то результирующее напряжение можно найти простым суммированием. Из выражений (3.9г), учитывая, что а е = О, получаем Ож,—Or os G + Oosin G. Из выражений (5.48) находим напряжения а, и Оо в точке г, G, z, обусловленные действием нагрузки Р, приложенной вдоль оси z, но эти же выражения можно использовать также и для определения подобных же напряжений в лежащей на оси точке при действии нагрузки PordQdr, приложенной в некоторой точке г, 0, z, путем простой подстановки pordQdr вместо Р и в + я вместо G. Учитывая, что sin G + я) = sin G, os (G + я) = os б, получим следующие выражения для напряжений в точках z = z, г = 0 [c.336]

Полная сила давления Р = Ро + Pgh нормальна к стенке. Точку D ее приложения называют центром давления.-Для ее определения используют теорему теоретической механики о моменте равнодействующей (момент равнодействующей силы относительно некоторой оси равняется сумме моментов составляющих сил относительно той же оси). Относительно оси х (см. рис, 14) эту теорему можно записать в следующем виде = pgh Sy . [c.20]

Так как сила Р давления является равнодействующей системы параллельных сил dP, то точка ее приложения (т. е. центр давления) является центролг параллельных сил, координаты которого определяются с помощью теоремы о моментах, согласно которой момент равнодействующей силы равен алгебраической сумме моментов сил составляющих. [c.31]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...