Перенесение параллельное

В случае, которым мы занимаемся, на центр тяжести действуют две силы вес снаряда и сопротивление / среды, которое является равнодействующей поверхностных сил (давлений и трений), перенесенных параллельно им самим в центр тяжести. Эти поверхностные силы, взятые в совокупности, могут, вообще говоря, приводиться к результирующей силе / , приложенной в центре тяжести, и к паре. Если форма снаряда произвольна, то о направлении этой равнодействующей ничего не известно, и эта сила может вывести центр тяжести из вертикальной плоскости, в которой он выпущен в момент / — 0. Но если снаряд является сферическим и он не вращается, то равнодействующая лежит в вертикальной плоскости, содержащей скорость центра тяжести О и вследствие симметрии траектория этой точки является плоской. Для возможно большего упрощения мы допустим, кроме того, что эта равнодействующая является силой R, направленной в сторону, противоположную скорости о центра тяжести. Сила / будет возрастающей функцией скорости . Мы назовем эту силу R сопротивлением воздуха. [c.307]

Результирующая векторов V, перенесенных параллельно самим себе в точку О, называется их геометрической суммой в этой точке (п 4), или главным вектором. [c.20]

Теорема о движении центра инерции. — Центр инерции материальной системы движется как свободная точка, масса которой равна массе всей системы и которая находится под действием всех внешних сил, перенесенных параллельно им самим в эту точку. [c.8]

Систему сил (Р, Р, Р ), эквивалентную силе Р, представим как силу Р, перенесенную параллельно самой себе в произвольно выбранный центр приведения О, и пару Р, Р"), момент которой [c.45]

Мы можем, следовательно, сказать, что главный вектор представляет собой геометрическую сумму всех заданных сил, перенесенных параллельно самим себе в центр приведения. [c.56]

Говорят, что вектор с перенесен параллельно вдоль если [c.798]

Предположим, что в точке J звена Л 5 приложена сила (рис. 76, а), перенесенная параллельно самой себе в изображающую точку I повернутого на 90° плана скоростей звена (рис. 76, б). [c.156]

Силы натяжения Т (фиг. 122), перенесенные параллельно самим себе в центр вращения ролика, дают две взаимно уравновешивающиеся пары и равнодействующую. В общем виде равнодействующая будет выражаться следующим уравне- [c.115]

Перенесение дополнительной проекции на плоскость чертежа в неискаженном виде производят по следующей схеме. Пусть точка аа проецируется на вертикальную плоскость R по направлению горизонтального луча (рис. 134). Биссекторной плоскостью Л угол между направлениями дополнительного и основного проецирования разделим пополам. Изображение сохраняет свой вид на любой плоскости, параллельной плоскости Pi. Вспомогательную прямоугольную проекцию аГ точки аа определяем на пересечении фронтальной проекции луча с линией соответствия, являющейся носителем этой проекции. [c.98]

Случай параллельных отрезков аЬ и ей, которому соответствует параллельное перенесение плеча и скользящих векторов пары, не требует отдельного исследования. [c.167]

Предположим, что в точке М приложены произвольно малые векторы ММ и ММ с компонентами с1х и соответственно. Перенесем вектор ММ параллельно самому себе вдоль вектора ММ и конец перенесенного вектора обозначим Мг- Далее, пере- [c.506]

Пусть в плоскости П (рис. 34) задана пара сил (Р, ( ) с плечом ЛВ. В любой другой, но параллельной П плоскости П проведем отрезок А В, равный и параллельный отрезку АВ, и в точках А и В отложим, как и в предыдущем пункте, взаимно друг друга уравновешивающую совокупность четырех параллельных Р и Q сил Р, Р", Q, Q". Полученная таким образом совокупность шести сил Р, Q, Р, Q, Р", Q" статически эквивалентна заданной паре (Л( ) Складывая теперь по отдельности параллельные силы Р и Q" и Q и Р", придем, очевидно, к двум уравновешивающим друг друга равнодействующи.м Я и Я, так что остающаяся пара сил (Р, Q ) соответствует образу пары сил (Р,< ), перенесенной из плоскости П в параллельную ей плоскость П. [c.45]

Силу можно рассматривать как силу Р), перенесенную из точки А[ в точку О, а совокупность двух равных, параллельных, но направленных в противоположные стороны сил (Fl, — как присоединенную пару сил с моментом Ш . Точно так же сила р2 может быть перенесена из точки Лг в точку О, а пара сил ( 2, f") с моментом будет служить присоединенной парой сил и т. д. Продолжая идти тем же путем, приведем [c.47]

Качение. Рассмотрим более подробно случай качения. Тогда момент Н пары равен Л/8. Эту пару можно сложить с нормальной реакцией N. приложенной в геометрической точке касания т. Результирующая силы Л/ и пары Н есть сила Л/, равная и параллельная силе N и перенесенная вперед от N на расстояние 8 (рис. 218). Следовательно, можно также принять в расчет трение качения во время качения, допуская, что нормальная реакция плоскости вместо того, чтобы быть приложенной в точке геометрического касания т, приложена впереди этой [c.121]

Если параллельным перенесением осей поместим начало координат в фокус (центр движения), то будем иметь [c.156]

В главе П1 показано, что основные формулы алгебры винтов инвариантны по отношению к выбору точки приведения, т. е. не зависят от той моторной двойки, к которой приведен заданный винт. При данной трактовке принципа перенесения это свойство равносильно свойству всех формул, характеризующих внутренние соотношения между винтами, оставаться неизменными при добавлении к каждому из моментов г°. моторов слагаемого QXr , где Q — один и тот же вектор для всех г,-. Такое преобразование равносильно параллельному переносу пространства винтов. Можно было бы также показать, что основные формулы алгебры винтов остаются неизменными при любом движении пространства, сохраняющем комплексные модули винтов и углы между их осями, иными словами, при любом ортогональном преобразовании. [c.70]

Если таким образом параллельно перенесенные силы будут в своем новом положении в равновесии, т. е., если [c.17]

Для этого на вертикально расположенной плоскости находят точку О — центр окружности и полукруга. Через точку О проводят изометрические оси х п z. Таким построением получают ромб, в который вписана половина овала (рис. 107,6). Овалы на параллельно расположенных плоскостях строят перенесением центров дуг на отрезок, равный расстоянию между данными плоскостями. Двойными кружочками на рис. 107 показаны центры этих дуг. [c.48]

Систему сил (Р, Р, Р"), эквивалентную силе Р, представим как силу Р, перенесенную параллельно первонач альному положению в произвольно выбранный центр приведения О, и пару (Р, Р ), момент которой равен моменту данной силы относительно центра приведения О, являющегося новой точкой приложения силы [c.37]

Пусть О — любая точка, жестко связанная с частицей. Обозначим через Uo мгновенную скорость этой точки, а через о) — мгновенную угловую скорость частицы. Так как о) — свободный вектор, который может быть перенесен параллельно самому себе, то нет небходимости требовать, чтобы точка О лежала на мгновенной оси вращения частицы. Из условия отсутствия скольжения на поверхности частицы следует мгновенное граничное условие [c.186]

Вполне возможно и обратное действие силу и пару, леотищг в одной плоскости, всегда можно заменить одной силой равной данной силе, перенесенной параллельно своему начальному направлению в некоторую другую точку. [c.78]

Сравнивая равенства, видим, что момент силы, действующей на некоторую точку (точку А) звена, перенесенной параллельно самой себе в одноименную точку (точку а) повернутого на 90° плана скоростей этой точки, относительно полюса плана, пропорпионален мощности этой силы. [c.233]

Если механизм не находится в равновесии, то, приложив силы инерции и уравновешивающую силу (или уравновешивающий момент), можно рассматривать его находящимся в равновесии. Следовательно, сумма моментов всех сил, действующих на механизм, включая и силы инерции, перенесенных параллельно самим себе в одноименные точки повернутого на 90° плана скоростей, относительно полюса плана, pasha нулю. [c.233]

Итак, мы будем в общем случае называть давлением на одну из двух сторон малой плоской воображаемой грани внутри тела или на границе раздела двух тел) равнодействующую всех воздействий молекуЛу расположенных с этой сторонЫу на молекулы, лежащие с противоположной сто-роны при этом учитываются воздействия, направления которых пересекают грань все эти силы предполагаются перенесенными параллельно самим себе в одну точку, чтобы составить одно целое (относительно их направления см. 29). [c.35]

В этом разделе мы описываем современное состояние исследований, направленных на соединение явления электропоглощения и ПЗС-технологии, с целью получения быстродействующих модуляторов с высоким разрешением и высоким контрастом. В таком устройстве зарядовый пакет в потенциальной яме в ПЗС изменяет электрическое поле и, следовательно, оптическое пропускание электропоглощающей среды. В представленном на рис. 3.1 ПЗС-устройстве зарядовый пакет может быть электрически введен во входной регистр (он показан вдоль верхней части устройства), и затем перенесен параллельно регистрам столбцов. Тогда заряд может быть перемещен серией тактовых циклов вниз по столбцам, и когда все ячейки заполнены, то может быть подан оптический входной сигнал, который требуется [c.97]

При изменении положения в теле полюса О углы Эйлера не изменяются. Следовательно, не изменяются ни угловая скорость вращательной части движения твердого тела, ни угловое ускорение. Действительно, всякое изменение положения в теле полюса О можно связать с некоторым параллельным перенесением координатной системы О т] в новое начало. При таком преобразовании координат не изменяются углы между положительными направлениями осей неподвижной Oi xyz и подвижной 0 г систем координат. Следовательно, не изменяются и углы Эйлера (рис. 46). [c.126]

В частных случаях может случиться, что АА ВВ. Тогда перпендикуляры КС и ВС совпадают либо параллельны. Однако легко заметить, что тогда, когда прямые КС и ВС совпадают, центром вращения будет точка пересечения прямых АВ и А В. Если КС [ВС, то АВЦА В и соответствующее перемещение плоской фигуры осуществляется, очевидно, параллельным перенесением отрезка АВ в положение А В, т. е. поступательным перемещением, а это исключается условием теоремы. Рассматривая этот случай как предельный для тех, когда АВ и А В лишь приближенно параллельны, легко убедиться, что поступательное перемещение плоской фигуры можно рассматривать как вращательное вокруг бесконечно удаленного центра вращения. [c.186]

В этих уравнениях имеем пв = 1, вектор Пв направлен параллельно В А, Гвв, направлен параллельно СВ квв = 21 свЩ 1 св = = —где знак минус поставлен потому, что вектор Ьф направлен против вектора 1св Ф2 = > 1 рЬг11св, где знак плюс объясняется тем, что перенесенный в точку В вектор рЬ стремится поворачивать звено 2 против движения часовой стрелки таким образом, знак произведения / вф. является отрицательным, и вектор должен быть направлен против орта пв, = 1свЪ, вектор в, направлен параллельно ВС направлен перпендикулярно к ВС. [c.152]

В самом деле, система остается эквивалентной самой себе, если мы присоединим к ней два вектора, приложенные в точке В, равные и параллельные Р и ориентированные в противоположные стороны, так как мы присоединяем этим самым систему векторов, эквивалентную нулю, что не изменяет ни главного вектора, ни главного момента системы (п°19). Но система трех векторов, полученных таким способом, состоит из вектора Р, перенесенного в точку В, и пары с осевым моментом, указанным в условии теоремы. Эта пара, которую нужно присоединить к перенесенному вектору, чтобы восстановить эквивалентность системы самой себе, Ч21сто называв гея парой переноса [c.27]

Закрепляем ведущее звено 2 и изменяем механизм так, чтобы элемент шарнира А, принадлежащий эвену 3, мог перемешаться по направлению, параллельному силе Яаз. Получающийся преобразованный механизм представлен на фиг. 14, а. Ползун 2 двигается в направляющей, поворачивающейся вокруг точки А и остающейся всегда параллельной силе Путём перенесения на этот механизм действующих сил легко убеждаемся. чтоэлемент щарнира А, принадлежащий звену 3, перемещается вправо и вниз. т. е. прямо противоположно направлению силы [c.113]

Поскольку от принадлежащей второй паре параллельных прямых прямой OiKi останется все та же точка В, можно предположить, что замена прямых звеньями и перенесение стойки на звено ОК даст еще одну разновидность шестизвенного прямила, в котором шарнир В перемещается по вертикали ВК- Докажем обоснованность этого предположения. Пусть на рис. 10, а углы, образованные неравными сторонами подобных ромбоидов ADF и B FE, равны ф. Тогда угол при вершине F (или Fi) равен 2ф. Для прямила, показанного на рис. 18, в, эта закономерность может быть записана так [c.50]

ТРАНСЛЯЦИЯ (от лат. iranslatio — передача, перенесение)— перенос объекта в пространстве параллельно самому себе на нек-рое расстояние а вдоль прямой, наз. осью Т. характеризуется вектором а. Если в результате Т. объект совпадает сам с собой, то Т. является операцией симметрии (трансляционная симметрия). В этом случае Т. присуща объектам, периодическим в одном, двух или трёх измерениях, примерами к-рых могут служить цепные молекулы полимеров и кристаллы (см. Симметрия кристаллов). [c.158]

В теории оболочек метод асимптотического интегрирования применяется уже давно. На его основе удалось разработать эффективные методы расчета осесимметричной деформации оболочек вращения [221, 249]. Далее он был перенесен на ограниченные одним или двумя параллельными кругами оболочки вращения, испытывающие деформацию общего вида [84, 251]. Первая попытка применить его к оболочкам произвольной формы была сделана С. М. Фейнбергом. Детальная разработка соответствующей теории была дана А. Л. Гольденвейзером [38, 40, 41 ], который рассматривает метод асимптотического интегрирования как универсальный прием, позволяющий, с одной стороны, строить приближенные решения задач теории оболочек, а с другой — классифицировать данные задачи с качественной стороны, обнаруживая при этом возможности упрощения общих уравнений теории оболочек, допустимые в тех или иных конкретных случаях. [c.81]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...