Изоэнтропическое сжатие

Полный угол поворота потока около такого центрального тела рассчитывается по формулам и таблицам течения Прандтля — Майера (см. 3 гл. IV), так как изоэнтропическое сжатие представляет собой обращенное изоэнтропическое расширение. [c.473]

Пограничный слой влияет на работу диффузора не только в случае изоэнтропического сжатия. В диффузорах других схем влияние пограничного слоя также весьма ощутимо оно не сказывается только на первом скачке, который устанавливается при встрече невозмущенного потока с передней кромкой центрального тела или обечайки. [c.475]

Таким образом, изоэнтропическое расширение влажного пара приводит к уменьшению давления и температуры, а изоэнтропическое сжатие влажного пара вызывает возрастание его давления и температуры. [c.282]

К- п. д. компрессора. Затрачиваемая в действительности работа на привод компрессора всегда больше теоретической работы, минимальное значение которой равно для охлаждаемых компрессоров работе при изотермическом сжатии и неохлаждаемых — работе при изоэнтропическом сжатии. [c.545]

Так как изохорная теплоемкость влажного пара Су — величина положительная, то величины dp и dv — противоположны. Таким образом, изоэнтропическое расширение влажного пара обусловливает уменьшение его давления и температуры, а изоэнтропическое сжатие — возрастание их. [c.448]

Следовательно, при изоэнтропическом сжатии [c.118]

Если расширение заканчивается в двухфазной области, то в процессе конденсации не происходит изменения величины Ь, потому что при Тд изменения h и ToS при постоянном давлении одинаковы и равны теплу Q обратимого процесса. При изоэнтропическом сжатии в питательном насосе работа Wp равна [c.162]

Еще Релеем и Гюгонио [2] было показано, что, используя класс автомодельных волн Рима-на, можно в процессе изоэнтропического сжатия плоского слоя политропного газа получить сколь угодно большую плотность газа. Возможность неограниченного сжатия газовых цилиндра и шара была установлена [3, 4] с применением классов автомодельных цилиндрических и сферических течений, которые были подробно изучены [5] (для задач о вытеснении газа). Отмечалось [3,4], что процессы безударного сжатия газа являются энергетически выгодными, так как не приводят к большому росту кинетической энергии и сильному разогреву вещества, что наблюдается при ударном сжатии. Поэтому такие процессы могут играть существенную роль при осуществлении лазерного термоядерного синтеза, когда сжатие мишеней реализуется при помощи специальным образом сформированного импульса лазерного излучения. [c.403]

Приобретенная сжимаемым телом внутренняя энергия слагается из упругой, запасаемой вследствие изменения межатомных расстояний без изменения энтропии (изоэнтропическое сжатие), и тепловой, приводящей к нагреву тела и увеличению его энтропии. [c.232]

Таким образом, изоэнтропическое расщирение влажного пара приводит всегда к уменьшению давления и температуры влажного пара, а изоэнтропическое сжатие влажного пара вызы- [c.171]

Процессы сжатия газа в компрессоре могут быть изображены на Т-з-диаграмме (рис. 10-6). Точка 1, лежащая (на изобаре ри соответствует начальному состоянию газа точка 2, на изобаре р2 — конечному состоянию сжатого газа процесс 1—2 представляет собой изоэнтропическое сжатие газа 1—2 — политропическое сжатие с охлаждением 1—2" — изотермическое сжатие 1—2 " — адиабатическое сжатие при наличии трения (последнее может рассматриваться как политропическое сжатие с подводом тепла). Индикаторные линии на 7-5-диа-грамме изображаются точками, соответствующими состояниям начала и конца сжатия. [c.195]

Для теоретического приближенного определения расхода газа с помощью соотношений (2.77) должно быть задано статическое давление на щитке вблизи точки излома контура. На малых расстояниях вниз по потоку от щели скачок может еще не сформироваться и тогда статическое давление на щитке определяется из условий изоэнтропического сжатия сверхзвукового потока при повороте на угол в. [c.70]

На рис. 2.20 представлена зависимость ф в), полученная с помощью (2.77), где статическое давление на щитке определялось из условий за скачком — кривая 2, а также из условий изоэнтропического сжатия — кривая 3. [c.70]

Кривая 3 может служить границей минимального расхода, необходимого для безотрывного обтекания щитка, так как изменение давления при изоэнтропическом сжатии больше, чем изменение давления при переходе через скачок. Можно отметить качественное совпадение поведения решений 1, 4 и 2, 3. [c.70]

Это уравнение называется уравнением ударной адиабаты. На рис. 10.2 показаны изменение плотности при ударном сжатии, происходящем с потерями кинетической энергии [линия 2 по уравнению (10. 10)], и изменение плотности при изоэнтропическом сжатии (линия /), которое описывается уравнением [c.201]

В точке р2/р1 = 1 обе кривые касаются, но с ростом Р2 р отношение 92/01 для ударной адиабаты растет медленнее, чем для изоэнтропического сжатия. При уравнение (10.10) дает предельное отношение [c.201]

Полученное указанным выше методом решение дает следую-щую картину обтекания конуса. В области между конусом скачка и обтекаемым конусом вдоль линий тока происходит постепенное изоэнтропическое сжатие, при этом линии тока искривляются и асимптотически приближаются к образующей поверхности конуса. Эти линии тока показаны на рис. 92. В зависимости от параметров набегающего потока и угла конуса 0(, непрерывное сжатие за ударной волной происходит или при сверхзвуковых скоростях, или при полностью дозвуковых скоростях, или же с переходом от сверхзвуковых к дозвуковым скоростям. [c.390]

Расчетные характеристики изоэнтропического сжатия смесей (составы те же, что в [10]) [c.134]

Отрезок В Е отвечает изоэнтропическому сжатию за скачком, и б точке Е можно найти параметры газа на поверхности конуса. Соответствующее изменение потенциальной энергии равно паковых углах плоского и конического скачков (Р = р,,) изменения параметров получаю гея близкими, так как изоэнтропическое сжатие в возмущенной области значительно менее интенсивно, чем ударное сжатие в скачке. [c.186]

Рис. 8.44. Изоэнтропическое внешнее сжатие в сверхзвуковом диффузоре 1 — центральное тело,

Иначе говоря, угол поворота потока у плоского изоэнтропического центрального тела при торможении от значения числа Ма до М = 1 равен углу поворота в течении Прандтля — Майера с расширением от М = 1 до М = Мн(сйя = бн). Кривая о)(Мн) для к = = 1,4 приведена на рис. 8.43 (/га = < ). Если бы пучок характеристик изоэнтропического течения сжатия сходился на кромке обечайки диффузора, то струя, входящая в диффузор, не возмущала бы внешнего обтекания обечайки. [c.473]

Все же выбор соответствующей формы центрального тела, особенно при осуществлении отсоса пограничного слоя, дает возможность частично использовать изоэнтропическое торможение потока в диффузоре внешнего сжатия и получить восстановление давления несколько более высокое, чем в трех-, четырех-скачковом диффузоре. [c.474]

Обратимый адиабатический или изоэнтропический процесс. Адиабатическое изменение состояния тела можно осуществить обратимым образом, если поместить тело в теплоизолирующую оболочку, а внещнее давление при изменении состояния тела поддерживать строго равным давлению самого тела. Наиболее простым примером обратимого адиабатического процесса является расширение (или сжатие) газа, находящегося в теплоизолированном цилиндре, при достаточно медленном перемещении нагруженного поршня. [c.170]

Из этого уравнения, в частности, следует, что увеличение скорости при изоэнтропическом течении сопровождается расширением газа и соответственно уменьшением температуры и давления, а уменьшение скорости —сжатием газа и возрастанием р и Т. [c.305]

Примем, что 1) конденсат выходит из конденсатора в состоянии насыщения, соответствующем давлению в конденсаторе 2) жидкость на выходе из змеевика подогревателя и конденсат греющего пара имеют температуру, соответствующую состоянию насыщения при давлении отбора, и 3) сжатие в обоих насосах изоэнтропическое. [c.102]

Различные процессы сжатия газа в компрессоре изображены на рис. 16.20. Точка /, лежащая на изобаре р , соответствует начальному состоянию газа, точка 2 — конечному состоянию сжатого газа процесс 12 представляет собой изоэнтропическое сжатие газа, 12 — политропическое сжатие с охлаждением, 12" — изотермическое сжатие, 12" — адиабатическое сжатие при наличии трения, которое может рассматриваться как по-литропное сжатие с подводом теплоты. [c.542]

Это соотношение называется адиабатой Гюгонио. В отличие от адиабаты Пуассона, в которой при изоэнтропическом сжатии Р2/ р, = оо при p2lp = °0, здесь Рг/Р1= ( V+1)/(y—1) при p2lpi = oo. [c.61]

В описанном методе основное приближение заключается в предположении об изоэнтропическом сжатии вдоль разделяющей линии тока в зоне присоединения. Однако при таком приближении расчетное полное давление несколько отличается от действительного полного давления. Кроме того, предполагается, что разделяющая линия тока оканчивается в точке, где давление равно р, а не в точке присоединения, где давление равно рц. С учетом этих двух фактов основное уравнение, соответствующее уравнению (16), записывается в виде Рв [c.52]

Фотографии течения такого типа показывают, что волна изоэнтропического сжатия превращается в неизоэнтропиче-скую ударную волну (рис. 2.16). [c.90]

Теоретический цикл АВНРсА построен с вредным пространством Кд (соответствующим полному сжатию до точки А), причем линия изоэнтропического сжатия РА теоретического процесса проходит через конечную точку политропического сжатия с в действительном процессе, изоэнтропы АР и ВЫ по- [c.706]

Коэффициент теплового расширения в левой части этого равенства для конденсированных сред очень мал. Так, при 20°Сдля воды он равен 2-10 К . Отсюда, зная теплоемкость воды нее удельный объем, можно найти, что при изоэнтропическом сжатии воды от давления 1 атм до 1000 атм температура ее возрастает всего примерно на 1,5 К (в совершенном газе с 7 = 1,4 при таком росте давления абсолютная температура возрастает более чем в 7 раз и достигнет 2100 К). [c.29]

Ранее было показано, что уравнение состояния (5) может быть использовано при расчете некоторых характеристик изоэнтропического сжатия реальных газов конечной температуры Т , показателя адиабаты к и работы сжатия Hs- Для смесей названные характеристики можно определить с помощью уравнения (7). При этом необходимо дополнительно располагать зависимостями для теплоемкости с% от температуры компонентов в идеально газовом состоянии. В табл. 3 частично приводятся результаты таких расчетов для рассмотренных смесей. Величины разностей энтальпий Aig и значения при S = idem (для условий определения Hs и [c.133]

Как показывает рис. 8.38, увеличение числа скачков ведет к уменьшению суммарных потерь полного давления в системе. При увеличенип числа скачков до бесконечности потери в системе должны упасть до нуля (Од- - 1), т. е. осуществляется переход к изоэнтропическому торможению. Форма центрального тела плоского изоэнтропического сверхзвукового диффузора с внешним сжатием изображена на рис. 8.44. [c.473]

При отсутствии косого скачка на входе и использовании только изоэнтропических течений сжатия и расширения Пранд-тля — Майера получаем сверхзвуковую изоэнтроппческую решетку без волнового сопротивления (рис. 10.57, г). [c.79]

В распространяющейся звуковой волне процессы сжатия и расширения происходят настолько быстро, что теплообмен между той частью тела, через которую проходит звуковая волна, и другими его частями практически не успевает произойти, п поэтому изменение состояния тела при прохождении через него звуковой нолны осуществляется без подвода или отвода тепла, т. е. адиабатически. Так как вследствие малости изменений состояния действие внутреннего трения также оказывас. тся исчезающе малым, то звуковые колебания можно рассматривать как обратимый адиабатический или изоэнтропический процесс независимо от того, как меняется состояние всего тела в целом. [c.77]

Под скоростью звука понимают скорость распространения в теле малых возмущений, в частности упругих волн малой амплитуды. Слабые упругие волны называют звуковыми. В распространяющейся звуковой волне процессы сжатия и расширения происходят настолько быстро, что теплообмен между той частью тела, через которую проходит звуковая волна, и другими его чa т ми практически не успевает произойти. Поэтому изменение состояния тела при прохождении через него звуковой волны осуществляется без подвода или отвода теплоты, т. е. адиабатически. Так как вследствие малости изменений состояния действие внутреннего трения оказывается исчезающе малым, то звуковые колебания можно рассматривать как обратимый адиабатический или изоэнтропический процесс, независимо от того, как меняется состояние всего тела в целом. Скорость звука представляет собой характерную для данного вещества величину, изменяющуюся в зависимости от его состояния, и определяется по формуле [c.104]

Из этого уравнени , в частности, следует, чт при изоэнтропическом течении сопровождается р ответственно уменьшением температуры и давле рости — сжатием газа и возрастанием р и Т. [c.269]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...