Полюс струи

Границы струи с невозмущенной средой для плоской струи (толщиной 2 Ьо) представляют собой плоскости, пересекающиеся до начального сечения. На рис. 8.1 точка О является проекцией этой линии пересечения на плоскость чертежа и называется полюсом струи. Для осесимметричной (круглой) струи диаметром о (или радиусом Го) ее внешней границей является коническая поверхность с вершиной в полюсе струи. [c.328]

Сходственные точки в данном случае располагаются на одинаковом относительном расстоянии от оси струи, т. е. на одном и том же луче, выходящем из полюса струи. [c.330]

Практический интерес представляют следующие величины, определяющие изучаемую струю расстояние xq, дающее положение полюса струи длина х начального участка угол а, равный половине угла расхождения прямолинейных лучей, ограничивающих струю радиус R p или полувысота бгр струи на заданном расстоянии х от выходной кромки отверстия и, наконец, скорость на оси основного участка струи [c.402]

Расстояние от начального сечения до полюса струи. . . [c.403]

При выходе из насадка и на некотором расстоянии от него в центральной части струи существует ядро струи с постоянными осредненными скоростями. С увеличением поперечного размера пограничного слоя толщина ядра уменьшается. Затем ядро с равномерным распределением скоростей исчезает. Сечение, где это происходит, называют переходным, оно разделяет начальный и основной участки струи. На основном участке осевая скорость уменьшается. Если принять угол расширения границ струи р одинаковым на основном и начальном участках (на самом деле они несколько отличаются) и продлить внешние границы основного участка, то найдем точку их пересечения — так называемый полюс струи (точка 0). Поперечные составляющие скорости в струях всегда заметно меньше, чем продольно направленные. [c.240]

Тогда расстояние от полюса струи до переходного сечения [c.243]

Толщина струйного пограничного слоя и граница циркуляционной зоны. Установленный опытами факт подобия безразмерных эпюр скоростей на второй половине длины циркуляционной зоны означает, что на этой длине линия, отделяющая струйный пограничный слой от ядра струи, является прямой. Эта прямая проходит через точку О пересечения линии стенки АВ с продолжением внешней границы НК струи (см. рис. 24, б). Точка О является полюсом струи. [c.98]

Расстояние х,, от переходного сечения до полюса струи О, от которого отсчитывается расстояние х, можно определить из условия в конце начального участка скорость хм на оси струи еще равна максимальной скорости ом в сечении среза трубки. Принимая во внимание формулу (171) и учитывая, что ом = 2v, находим расстояние х [c.117]

Таким образом, переходное сечение, соответствующее концу начального участка, располагается на расстоянии — = 0,0625 Red от полюса струи. [c.118]

Переходное сечение располагается на расстоянии х = = 0,0625 Ре от полюса струи. Подставляя это значение в формулу (182) и производя вычисления, находим, что оо = 1,165. Таким образом, для струи постоянной массы коэффициент количества движения изменяется по длине начального участка от 1,33 на срезе трубки до 1,165 в переходном сечении. [c.119]

В работе [1] вместо расстояния д п до полюса струи введено в расчет расстояние h до выходного сечения сопла, что практически более удобно. [c.468]

Схемы строения турбулентных струй приведены в 7. Полюс струи — точка пересечения прямых, образующих границы струи. [c.468]

ЯВЛЯЮТСЯ лучами, которые пересекаются в полюсе струи. Прямолинейность изотах для указанного типа безразмерной скорости имеет место как в осесимметричном, так и в плоскопараллельном случаях. [c.253]

Безразмерный расход в поперечном сечении, выраженный через расстояние от полюса струи, равен, как это видно пз (118) [c.257]

Глубина полюса струи /г , т. е. расстояние между точкой пересечения границ и срезом сопла, находится из геометрических соотношений в предположении, что углы расширения струи в основном и начальном участках одинаковы ) [c.257]

Прямолинейные лучи, проведённые из полюса струи, выражаются уравнением [c.329]

Прн равномерном начальном поле скоростей полюс струи находится примерно в центре выходного отверстия сопла. Скорости в пограничном слое изменяются по закону трех вторых [c.169]

Что касается границ затопленной сверхзвуковой струп, то они, вообще говоря, являются криволинейными. На практике, однако, этой криволинейностью можно пренебречь и аппроксимировать границы струи на некотором удалении от переходного сечения прямыми линиями, наклоненными к оси струи под тем же углом, что и в несжимаемой жидкости. Точка пересечения этих прямых с осью хо (полюс струи) изменяет свое иоложешхе относительно среза сопла в зависимости от значения N. Влияние числа Мо на полюсное расстояние показано на рис. 7.22. Величина хо = хо1Ьо характеризует дальнобойность струи результаты, представленные на рис. 7.22, указывают на значительное увеличение дальнобойности с ростом параметра Мо. [c.400]

Если начало координат расположить в полюсе струи (см. рис. 9.7), то 6= onst х и вместо выражения (9.33) можно записать [c.381]

Эти безразмерные профили скоростей универсальны. Теоретически и на основании многих экспериментальных исследований можно считать, что граница плоской и осесимметричной струй — линейная функция от х. Следовательно, если х отсчитывать от так называемого полюса струи, образованного пересечением продолжения границ струи (рис. XIII. 13), то Ь = = ах и Ггр = а- х и, следовательно, безразмерные профили скоростей (XIИ.33) могут быть представлены в виде [c.351]

Если построить изотахи (линии равных скоростей ы/ макс). то получим пучок прямых в области основного участка струи, исходящих из центра О, называемого полюсом струи (рис. 141). Таким образом, ширина струи увеличивается по длине по линейному закону. [c.261]

Считают, что внешние границы струйного турбулентного пограничного слоя очерчены прямыми линиями, проходящими через кромки насадка. Точка О нересечения этих прямых называется полюсом струи. [c.402]

Рис. 3. Теоретическая кривая Пэя распределения средней плотности в зоне смешения полуструи для М = 1,62. Полное расширение (rf—расстояние от выхода из сопла л —расстояиие от полюса струи).

В начальном сечении скорости имеют определенные значения и распределение, зависящие от условий движения потока до указанного сечения. За начальным сечением на некотором протяжении в струе еще существует область, в пределах которой сохраняются скорости и их распределение, характерное для начального сечения. По мере формирования струи ширина этой области, называемой ядром струи, постепенно уменьшается, пока, наконец, в некотором сечении 1—/ (рис. 22, а) не станет равной нулю. Это сечение назовем первым переходным сечением. Многочисленными опытами установлено, что на достаточно большом расстоянии от начального сечения течение в струе приобретает в известной мере универсальный характер 2, 3, 5. 9] независимо от условий в начальном сечении. Например, профили скоростей в различных сечениях струи, становятся подобными один другому. Такое течение называется автомодельным. Течение в струе на большом удалении от начального сечения носит такой же характер, как если бы оно было создано некоторым воображаемым точечным источником импульса, ориентированным по оси симметрии струи. Такое течение называется струей-источником, а точка расположения источника полюсом струи. Сечение 2—2, за которым течение в струе становится аналогичным течению в струе-источиг1ке, назовем вторым, переходным сечением. [c.80]

Для решения этого уравнения необходимо установить изменение радиуса Ггр касательного напряжения Тц и коэффициента количества движения ао в зависимости от х. Найде.м прежде всего выражение для радиуса Ггр границы струи постоянной массы на основном участке. Выделим в некотором сечении этого участка, расположенном на расстоянии х от полюса струи, кольцевой элемент радиусом г и толщиной dr. Расход, проходящий через этот элемент, определяется выражением dQ = 2nrUxdr. [c.118]

Гидравлика и аэродинамика (1975) -- [ c.135 ]

Гидравлика. Кн.2 (1991) -- [ c.257 ]

Гидравлика и аэродинамика (1987) -- [ c.328 ]

Гидравлика (1982) -- [ c.402 ]

Динамика вязкой несжимаемой жидкости (1955) -- [ c.496 ]

Гидравлика (1984) -- [ c.240 ]

Прикладная газовая динамика Издание 2 (1953) -- [ c.243 ]

Гидравлика Изд.3 (1975) -- [ c.348 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...