Интенсивность изображения

Как показано в работе [30], если аберрации малы, то интенсивность изображения в окрестности точки Гаусса можно выразить через среднеквадратичную деформацию волнового фронта [c.87]

Необходимо усреднить интенсивность I, поскольку о, Ло — функции времени. Допустим, что за интересующий временной промежуток лазерный пучок создает в плоскости апертурной диафрагмы при отсутствии предмета некоторое распределение освещенности / (go, ilo)- Тогда усредненная интенсивность изображения [c.192]

Фиг. 27. Распределение интенсивности изображения кварцевого отпечатка.

Следовательно, обш,ая интенсивность изображения от всего источника света [c.62]

Отсюда находим, что в случае некогерентного света интенсивность изображения представляет собой свертку интенсивности входного [c.63]

При наблюдении распределения интенсивности в фокальной плоскости линзы все фазовые множители исчезают и наблюдаемая интенсивность изображений оказывается пропорциональной выражению [c.186]

Ограничение уровня интенсивности исходного изображения можно выполнить, если изменения интенсивности изображения представить в виде фазовой модуляции прозрачной пластинки, помещенной между зеркалами прецизионного интерферометра Фабри— Перо [5, 20] ). Пропускание интерферометра Т х, у) при [c.613]

Упомянем еще об одном аналогичном вопросе — об астрономическом мерцании флуктуации показателя преломления земной атмосферы вызывают появление флуктуаций оптического пути лучей и производят случайные колебания интенсивности изображений, известных под названием мерцаний . Когда флуктуации оптического пути малы, их можно представить в виде ряда, сохранив величины первого порядка. Единственное серьезное отличие от предыдущего случая состоит в том, что оптический прибор сфокусирован на бесконечность, тогда как та область, где возникают возмущения, не совпадает со зрачком, а расположена на конечном расстоянии от него. Ар-сак показал, что это равносильно фильтрованию частот пространства. На это фильтрование накладывается еще два других. С одной стороны, наблюдаемое светило имеет отличный от нуля кажущийся диаметр — известно, что в видимой области спектра планеты не мерцают в оптике коротких радиоволн (например, с длиной волны 3 см) критический диаметр составляет величину, равную нескольким секундам дуги, и может сказываться на практике (солнечные пятна). С другой стороны, оптический прибор создает некоторое дифракционное пятно, и мерцание уменьшается обратно пропорционально отверстию прибора. Полный расчет явления мерцания интенсивности требует рассмотрения всех этих факторов. Практический результат расчета приводит к тому, что роль атмосферы в объяснении этого явления настолько искажается другими причинами, что изучение мерцаний приносит очень мало сведений о неоднородностях атмосферы, [c.266]

Можно показать, что если освещение в системе, показанной на рис. 1.8, при записи голограммы сделать пространственно когерентным, то на стадии восстановления такой голограммы образуется не изображение объекта, а свертка интенсивностей изображений 1 х, у) 1(х, у), т. е. изображение будет полностью искажено. [c.24]

Первый член соответствует ослабленному по интенсивности изображению объекта, в то время как второй и третий члены описывают процесс реконструкции референтной волны, использовавшейся при получении фильтра. Эти два члена, соответствующие восстановленным голограммой волнам, должны содержать информацию о степени сходства функций h (х) и s (х), поскольку только в случае тождества обеих функций происходит восстановление плоской референтной волны, которая дает изображение точки в плоскости изображения (фокальная плоскость Lg). [c.182]

Другой способ одновременного считывания усредненной по времени голограммы вибрирующего объекта, предложенный в [9.13] основан на использовании явления двухволнового усиления на смещенной голограмме в ФРК. В данном случае снижение контраста записываемой интерференционной картины (9.3) из-за вибрации объекта изменяет эффективный коэффициент усиления ФРК (см. раздел 5.2). В результате усиление интенсивности изображения вибрирующего объекта окажется зависящим от амплитуды его колебаний в данной точке. Помимо своей очевидной простоты, данная схема не требует сложной юстировки, а также отличается весьма низкими [c.216]

Уравнение (22) выражает важную теорему о том, что фурье-образ распределения интенсивности изображения равен произведению фурье-образа распределения интенсивности предмета и фурье-образа функции разброса. [c.50]

В разд. 7 настоящей главы мы покажем, что передаточную функцию г(х,у) можно также рассматривать как функцию частотного отклика оптического прибора. Если оптический прибор формирует изображение синусоидального по интенсивности предмета, то функция частотного отклика г х,у) дает меру ослабления контраста изображения этого предмета для различных пространственных частот, а также указывает сдвиги синусоидальных (по интенсивности) изображений по отношению к геометрическим изображениям соответствующих синусоидальных предметов. Строго говоря, ослабление контраста определяется модулем х х,у), а сдвиг изображений — фазой х х,у). [c.51]

Уравнение (17) следует сопоставить с выражением для контраста, который получается без фильтра. Из выражения (Ю) для интенсивности изображения имеем [c.99]

В масштабе показаны слева направо увеличенное в 3 раза изображение, голограмма и образец. Схема получения голограммы дана на рис. 39, а внешний вид установки — на рис. 40. Во время экспозиции диффузный рассеиватель двигался. В связи с этим напомним работу по амплитудному синтезу изображений [31] (см. также рис. 22 и 23 гл. 5). в которой показано, что комплексные амплитуды можно суммировать в скрытом изображении голограммы Для этого надо при соответствующих условиях ( ) осуществить последовательное наложение голограмм по интенсивности. Изображение высокого качества, восстановленное в этих необычных (на первый взгляд) условиях, демонстрирует эффекты когерентности и суперпозиции в голографии. В ряде случаев приходится специально использовать движущееся зеркало или рассеиватель, чтобы добиться высокого разрешения. [c.170]

В заключение заметим, что, хотя мы нашли соотношение между взаимными интенсивностями в плоскостях объекта и изображения, мы еш,е не в состоянии полностью определить интенсивность изображения, которая возникает от конкретного [c.284]

Методы вычисления интенсивности изображения [c.287]

Когда объект освещается квазимонохроматическим пространственно-некогерентным излучением, как это чаще всего и бывает, интенсивность изображения можно вычислять методом. [c.287]

Зная 5, Р, К и 1о, можно вычислить распределение интенсивности изображения. [c.289]

Несколько более общим является подход к вычислению распределения интенсивности изображения, при котором исключается явное интегрирование по источнику, а вклад источника [c.290]

Комбинируя полученные выше результаты, в частности выражения (7.2.28) и (7,2.36), мы можем теперь выразить четырехмерный спектр взаимной интенсивности изображения через двумерные спектры различных других встречающихся величин. Получаем [c.300]

Теория, изложенная выше в данном пункте, позволяет вычислять четырехмерный спектр взаимной интенсивности изображения, Чаще требуется знать интенсивность изображения / (ы, и) или же ее двумерный спектр Фурье (Vy, v ,). Поэтому займемся теперь приложением этой теории к задаче нахождения указанных двух величин. [c.300]

Найдя изложенными выше методами величину , мы можем затем по формуле (7,2.39) вычислить интенсивность изображения. [c.301]

В некоторых случаях может оказаться более желательным найти двумерный спектр Фурье интенсивности изображения, т. е, [c.301]

Подставляя теперь (7.2,38) в (7.2,41) и переходя к переменным интегрирования 21 = р + У1, 22 = < + V2, получае.м следующее выражение для спектра интенсивности изображения [c.301]

В данном пункте мы рассмотрим свойства изображения, предсказываемые описанной теорией в предельных случаях как полностью некогерентного, так и полностью когерентного освещения объекта. Мы найдем выражения для /, в этих двух случаях, пользуясь методом, изложенным в п. Б. Кроме того, для иллюстрации мы, используя результаты, приведенные в п. В, найдем соответствующие выражения для двумерного спектра интенсивности изображения. И в заключение остановимся на физических критериях, позволяющих определить, может ли данная система рассматриваться как полностью некогерентная или полностью когерентная с практической точки зрения. [c.302]

Таким образом, интенсивность изображения оказывается равной (с точностью до постоянного множителя) свертке коэффициента пропускания по интенсивности объекта 1о 2 с функцией размытия по интенсивности Кр. Ясно, что некогерентные системы линейны по интенсивности. [c.302]

Чтобы найти спектр Фурье интенсивности изображения, мы могли бы просто вычислить фурье-образ приведенного выше [c.302]

Переход от частотных компонент интенсивности на объекте к интенсивности изображения определяется выражением во вторых скобках в формуле (7.2.46). Для удобства представим этот множитель в нормированном виде [c.303]

Чтобы найти спектр Фурье интенсивности изображения, прежде всего заметим, что преобразование Фурье обеих частей равенства (7.2.49) приводит к результату [c.304]

Ряд методов вычисления интенсивности изображения был изложен в 2. Теперь мы покажем, как пользоваться этими методами, на конкретных примерах. [c.306]

Как показано на рис. 5.1, хотя и чисто символически в одном измерении, приложение теоремы свертки создает частотный спектр распределения интенсивности изображения в виде произведения спектра частот распределения интенсивности (ЧСРИ) по объекту и преобразования Фурье от ФРТ. Преобразование от ФРТ является оптической передаточной функцией (ОПФ) системы. [c.89]

Если исходное изображение имеет контраст по полю (1+Д) 1, где Д<1, т. е. интенсивность изображения меняется по полю на величину А по отношению к минималытой интенсивности, то при крутизне вольт-коптрастпой характеристики р максимальный контраст преобразованного с помощью ПВМС изображения составляет [185] [c.221]

В [8.59] было показано, что с помощью ПВМС ПРИЗ, работающего в режиме ДСИ, можно увеличить отношение интенсивности изображения движущегося объекта к интенсивности неподвижного до 20 раз. Одновременно было выяснено, что ПРИЗ в режиме ДСИ должен рассматриваться как нелинейный элемент, поскольку, на- [c.182]

Дифракционную картину (по интенсивности) можно рассматривать как импульсный отклик оптической системы. Интенсивность изображения как функция пространственных координат изображения легко определяется через интеграл свертки функции распределения интенсивности в предмете (получаемого в плоскости изображения при использовании приближения геометрической оптики) с функцией распределения интенсивности дифракционной картины (в плоскости изображения). Фурье-образ дифракционной картины также называется функцией частотного отклика оптической системы, так как он дает распределение света в изображении предмета, имеющего пространственно периодическое распределение интенсивности. Наконец, можно легко показать, что функция частотного отклика оптической системы равна пространственной свертке комплексной амплитуды распределения света в апертуре с этой же комплексной амплитудой. Например, для равномерно освещенной апертуры, рассмо тренной выше, функция частотного отклика, как это сразу видио. [c.41]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...