Насыщенный пар. Основные процессы

НАСЫЩЕННЫЙ ПАР. ОСНОВНЫЕ ПРОЦЕССЫ [c.164]

Насыщенный пар. Основные процессы [c.165]

Общетеоретическая часть учебника Мерцалова имеет следующее содержание введение механический эквивалент тепла уравнение лживых сил в применении его к термодинамике характеристическое уравнение система координат р—изображение различных процессов в системе координат р—и процессы изотермический и адиабатический обратимые и необратимые процессы коэффициент полезного действия постулат Клаузиуса принцип Томсона цикл Карно зависимость к. п. д. цикла Карно от температур источника теорема Клаузиуса энтропия система координат Т—5 политропные кривые характеристическое уравнение насыщенного пара применение первого принципа термодинамики к насыщенным парам уравнение Клапейрона выражение энтропии насыщенного пара изображение процесса парообразования в системе координат Т—5 построение тепловой диаграммы для насыщенного пара некоторые частные процессы для насыщенного пара процесс паровой машины свойства перегретого пара основные уравнения термодинамики для перегретого водяного пара цикл паровой машины для перегретого пара. [c.113]

Основные процессы с влажным паром. В дальнейшем под влажным паром подразумевается смесь насыщенного пара и жидкости, находящихся в равновесии, в том числе и такая смесь, в которой жидкость находится в виде взвешенных в паре мелких капель. Ниже рассматриваются только обратимые процессы изменения состояния влажного пара. [c.280]

Под кавитацией подразумевают возникновение и рост пузырьков пара или растворенного в жидкости газа, вызванные понижением давления при постоянной температуре (см. п. 1.6). Рост возникшего пузырька сопровождается испарением жидкости внутрь него (паровая кавитация) или диффузией газа (газовая кавитация). Но, как правило, имеют место оба процесса и кавитация является парогазовой. Кавитационные пузырьки возникают в тех точках потока жидкости, где давление падает до некоторого малого значения ркр. которое близко к давлению насыщенного пара при данной температуре, но зависит от ряда факторов степени насыщения жидкости растворенным газом, наличия примесей и твердых частиц, состояния обтекаемой поверхности. Формы проявления и развития кавитации многообразны и пока не существует их четкой классификации и общепринятых терминов. В отечественной литературе различают две основные стадии кавитации начальную и развитую. [c.398]

Ниже рассматриваются некоторые особенности основных термодинамических процессов с водяным паром. Для графического изображения на диаграммах выбраны начальные состояния в области влажного насыщенного пара (1) и конечное состояние в области перегретого пара (2). [c.68]

Применение в пароструйных насосах различных масел имеет ряд недостатков. Основным из них является неоднородность состава масел, из-за чего они не имеют определенной температуры кипения, а давление насыщенных паров возрастает в процессе работы насоса, так как при этом возникают более легкие фракции. Кроме того, масло боится перегрева и при соприкосновении в горячем состоянии с атмосферным воздухом рабочая жидкость окисляется и тяжелые фракции разлагаются. [c.44]

Регулируя и поддерживая давление в аппарате постоянным на заданном уровне, этим методом можно получать осадки и покрытия с заданной текстурой, так как на характер ее формирования при кристаллизации из газовой фазы в основном влияют два параметра давление насыщенных паров осаждаемого металла и температура на поверхности осаждения [90]. Модернизированный метод транспортных реакций имеет еще три важных преимущества. Он позволяет 1) получать осадки и покрытия с высокой скоростью (до 1,0—1,5 мм/ч), так как последняя не снижается в ходе процесса осаждения из-за повышения давления в аппарате 2) наносить покрытия с заданной толщиной, так как процесс можно вести до тех пор, пока все исходное сырье не окажется на подложке 3) получать покрытия с высокой адгезией, так как травление поверхности подложки происходит в парах галогенида непосредственно перед нанесением покрытия в том же аппарате. [c.117]

Ранние исследовательские работы, проводившиеся в связи с применением подогрева питательной воды отработанным паром, не могли опираться на точные сведения о свойствах водяного пара, а также на сколь-нибудь широкий практический опыт применения регенеративных процессов. Скудные сведения о свойствах водяного пара объяснялись низкими параметрами пара (3—5 ата), применяемыми в то время. Отсутствие данных о термодинамических свойствах водяного пара не позволяло исчерпывающе анализировать регенеративный цикл. И. А. Вышнеградский, Цейнер, Ренкин и другие исследователи регенеративных циклов, упрощая задачу и рассматривая идеализированные схемы регенерации, пришли к правильным выводам для этих упрощенных схем. Ими была доказана возможность сохранения основных преимуществ цикла Ренкина — сжатие не в компрессоре, как это необходимо в цикле С. Карно для насыщенного пара, а в насосе. При этом путем введения регенеративного подогрева питательной воды оказалось возможным для идеальных циклов получить такую же величину к. п. д., как и для цикла С. Карно. Этот этап работы, продолжавшийся и в первой четверти XX в., характерен изучением регенеративного цикла с его качественной стороны, путем [c.44]

В низко- и среднелегированных сталях легирующие элементы вводят в основном для упрочнения. Хром и молибден способствуют некоторому повышению коррозионной стойкости стали в котловой воде и насыщенном паре. Упрочнение достигается в основном вследствие повышения склонности легированных сталей к прокаливаемости, упрочнения феррита и образования мелкодисперсных карбидов. Одновременно несколько ухудшаются пластические свойства и свариваемость. Сварку листов больших толщин из низколегированных сталей приходится проводить с предварительным и сопутствующим подогревом после сварки во избежание образования трещин становится необходимым высокий отпуск это усложняет технологический процесс и увеличивает трудоемкость изготовления. Однако снижается металлоемкость, так как вследствие более высокой прочности легированных сталей растут допускаемые напряжения. Многие низколегированные стали имеют заметно более низкую температуру перехода в хрупкое состояние по сравнению с углеродистыми. [c.107]

Передача тепла при конденсации насыщенного пара складывается из следующих основных процессов (рис. 10.1) [c.225]

Влиянию примесей питательной воды на занос турбин, т. е. на образование твердых отложений в проточной части турбин, былО уделено много внимания. Исследовался состав отложений в зависимости от водно-химического режима блоков, параметров пара и. конструкционных материалов конденсационно-питательного тракта. В результате были сделаны выводы о необходимом качестве воды и разработаны нормы качества пара в отношении предельно допустимых концентраций основных загрязнений воды и пара. Тем не менее влияние водно-химических факторов на работу оборудования пароконденсатного тракта, в том числе турбин насыщенного пара, продолжало и продолжает проявляться. В определенной степени это объясняется ростом мощности и интенсификацией процессов, а также усиливающимся загрязнением водоемов, служащих источником водоснабжения электростанций. [c.283]

В то время паровые турбины работали в основном на влажном паре, и неточности в определении расхода и потерь энергии приводили к существенным отклонениям от гарантий, а возросшие требования промышленности побуждали к уточнению расчетов. Проблема влажного пара привлекла внимание А. Стодолы [107]. Для разъяснения наблюдаемых явлений он выполнил теоретические исследования и поставил опыты. В соответствии с теорией Стодолы для сопел увеличение коэффициента расхода насыщенного пара объяснялось отклонением процесса расширения от равновесного. Процесс конденсации запаздывал, и температура пара оказывалась ниже равновесной, т. е. наступало переохлаждение пара. С этим явлением также были связаны дополнительные потери энергии, которые необходимо было учитывать в расчетах. [c.7]

Наиболее распространенный способ нагрева с холодного состояния—это нагрев по заданному графику. Процесс контролируется по давлению пара. Как дальше будет показано, скорость нагрева в основном определяется температурой насыщенного пара, а не температурой его перегрева первую удобно контролировать именно по давлению пара. [c.58]

Пар для технологических процессов в промышленности, а также по условиям его транспорта требуется обычно несколько перегретый. Так как паропреобразователь производит насыщенный пар, для его перегрева устанавливается пароперегреватель ПЕ, в котором используется теплота перегрева пара из отбора турбины. С дренажом из паропреобразователя вводится в регенеративную систему ТЭЦ большой поток теплоты. Чтобы несколько уменьшить его, улучшить использование регенеративных отборов пара и условия работы основных питательных насосов, устанавливается охладитель дренажа ОД. [c.88]

Барабан котла — конструктивный элемент, основное назначение которого сепарация насыщенного пара от котловой воды. В барабане, если на котле не имеется конструктивно оформленных ступеней испарения или если барабан является первой ступенью испарения, организуются и другие процессы (кроме сепарации пара), определяющие водный режим котла раздача питательной воды, промывка пара, ввод корректирующих реагентов. [c.99]

В работе исследовано распространение ударных волн в жидкости с твердыми частицами, температура которых превышает температуру насыщения пара несущей жидкости. Предложена модель для описания этого явления и выведены соотношения на поверхности сильного разрыва в течении рассматриваемой трехфазной среды с фазовыми превращениями. Решена задача об отражении ударной волны от твердой стенки и изучено влияние определяющих параметров задачи на коэффициент ее отражения. Получена и проанализирована структура парового взрыва вдали от места образования, причем основное внимание уделено влиянию тепло- и массообмена на процессы, протекающие в зоне релаксации. [c.720]

Динамика отдельного включения в жидкости. В п. 1 получены основные уравнения стационарного одномерного движения жидкости с твердыми частицами, окруженными паровыми оболочками и имеющими температуру, которая превышает температуру насыщения пара несущей жидкости. Для замыкания системы (1.12) необходимо задать уравнения состояния фазы и определить интенсивности фазовых превращений, т.е. изучить процессы силового, массового и энергетического взаимодействия отдельного включения и жидкости. В этой связи рассмотрим задачу о динамике паровой оболочки около нагретой твердой частицы, помещенной в жидкость (полная постановка задачи и ее обсуждение приведены в [8]). [c.732]

Хотя ускоряющее влияние твердых частиц, несомненно, связано с появлением первичной критической влажности, однако последняя не объясняет влияния частиц (солей) на конечную скорость коррозии, которая резко возрастает (сравни кривые 7 и 4 рис. 132). Если бы действие частиц сводилось только к появлению критической влажности, то в насыщенных парами воды атмосферах (Я =99%) скорость процесса как в присутствии твердых частиц, так и в их отсутствие, должна была быть одинаковой. Как мы уже указывали, в основном коррозия увеличивается вследствие изменения характера [c.200]

Основным механизмом передачи тепла в испарителе и конденсаторе тепловой трубы является теплопроводность с испарением и конденсацией. Теории теплопроводности с испарением и конденсацией были описаны в предыдущей главе. Прохождение тепла через насыщенный жидкостью фитиль сопровождается возникновением радиального градиента температур в жидкости. В зоне испарения температура жидкости на границе раздела труба — фитиль больше, чем температура жидкости на границе раздела фитиль —пар на величину, зависящую не только от свойств жидкости и фитиля, но и от плотности теплового потока. В двухфазной системе давление жидкости в испарителе равно давлению насыщения при температуре межфазной границы жидкость — пар минус капиллярное давление на межфазной границе. Из этого сле-дет, что давление насыщения пара при температуре границы раздела фитиль — труба превышает давление жидкости в этой же точке. Так как разность давлений возрастает с увеличением радиального теплового потока, в испарителе тепловой трубы и в фитиле испарителя может начаться образование паровых пузырьков. Образование в структуре фитиля паровых пузырьков является нежелательным, потому что они могут привести к возникновению перегретых участков и препятствовать циркуляции жидкости. Таким образом, существует ограничение теплового потока, связанное с парообразованием в тепловой трубе, и это ограничение названо ограничением по кипению. Существует разница между ограничением по кипению и другими ограничениями. А именно, ограничение по кипению накладывается на плотность радиального теплового потока, в то время как остальные ограничения — на осевой тепловой поток. Тем не менее, если геометрия испарителя и поверхностное распределение теплового потока в испарителе постоянны, то плотность радиального потока прямо пропорциональна осевому тепловому потоку. Кроме того, следует отметить, что образование паровых пузырьков ограничено только зоной испарения тепловой трубы, так как жидкость в конденсаторе переохлаждена до температуры меньшей, чем температура насыщения, соответствующая давлению жидкости в данной точке. Поэтому для зоны конденсации на плотность радиального теплового потока не накладывается никаких ограничений. Анализ ограничений по кипению затрагивает теорию пузырькового кипения. Пузырьковое кипение включает два независимых процесса 1) формирование пузырьков (зародышеобразование) 2) последующий рост и движение пузырьков. Представим себе сферический паровой пузырь вблизи границы раздела труба — фитиль. В состоянии равновесия [c.88]

Такое возрастание энергии происходит за счет энергии масс воздуха, которые поднимаются вслед за ранее поднявшимися массами, причем основную роль в этом явлении играет следующий термодинамический процесс. Воздух, насыщенный парами воды, при подъеме в область с более низким давлением адиабатически охлаждается и выделяет часть влаги в виде тумана. При этом освобождается так называемая скрытая теплота испарения, вследствие чего поднимающийся воздух охлаждается не на 1° (круглым числом) на каждые 100 м высоты, а только на 0,5-0,7° на 100 м (в зависимости от начальной температуры). Кривая, изображающая такое изменение состояния, называется влажной адиабатой. Если расслоенный воздух, не принимающий участия в подъеме, по своему состоянию ближе к сухой адиабате, например, понижение температуры в нем составляет 0,8-0,9° на каждые 100 м высоты, то восходящая масса воздуха, изменяющая свое состояние по влажной адиабате, может увеличивать свою энергию при подъеме и, следовательно, совершать определенную работу . [c.512]

Основной цикл паротурбинной установки — цикл Ренкина (без перегрева пара) изображен на рис. 1.78 контуром 1—2—3 —4—1. Для того чтобы этот цикл превратился в регенеративный цикл, необходимо от сухого насыщенного пара в точке 2 отводить тепло так, чтобы процесс отвода тепла изобразился линией 2—3, эквидистантной линии 4—/. [c.127]

В 10 и И излагается процесс парообразования, устанавливаются основные понятия и определения, даются соотношения и формулы (Реньо и Цейнера). Дальше выводится уравнение Клапейрона — Клаузиуса и показывается, как на основании этого уравнения может быть вычислена плотность пара. После этого приводятся таблицы насыщенного водяного пара Цейнера (до 20 аг). В 12 рассматривается изотермическое изменение состояния насыщенного пара и выводятся формулы для работы и теплоты [c.84]

Дальше в ряде параграфов рассматриваются основные процессы изменения состояния насыщенных и перегретых паров. Расчет процессов проведен обычным аналитическим методом. О графическом методе расчета паровых процессов в учебнике Брандта не сказано ни слова, а между тем в 1918 г. об этом методе надо было бы сказать. Ведь диаграмма I — 5 уже существовала почти 15 лет. [c.202]

Достижение предельной концентрации указанных соединений, при которой начинается процесс выделения их из воды в виде твердой фазы, т. е. начинается процесс кристаллизации, может происходить прежде всего в результате непрерывно протекающего в паровом котле испарения воды. При этом некоторая (незначительная) часть растворенны х в воде веществ уносится из котла с насыщенным паром. Основная же часть растворенных в воде солей остается в котле, и таким образом постепенно нарастает их концентрация. [c.74]

Предполагается, что струя жидкости со среднерасходовой скоростью и начальной температурой 7(, и заданным при л = 0 распределением скорости по сечению круглого отверстия радиусом / (, вытекает в пространство, заполненное насыщенным паром той же жидкости с температурой насыщения (7 ) радиальная составляющая градиента температуры много больше осевой. При не слишком низких давлениях процесс конденсации определяется в основном процессами переноса тепла в струе. Это позволяет описать данный процесс уравнениями количества движения в постановке Прандтля и энергии при турбулентном истечении струи [c.70]

Подвод теплоты осуществляется на изобаре р — линия 5—4—6—1 (рис. 11.5), причем на участке 5—4 вода нагревается до температуры насыщения, на участке 4—6 происходит процесс парообразования и на участке 6—1 — процесс перегрева пара. Хотя процесс расширения пара осуществляется до того же давления р2, что и при рассмотрении циклов Карно и Ренкина насыщенного пара, точка 2 при расширении перегретого пара расположена блид<е к пограничной линии х = 1, чем в случае расширения до давления насыщенного пара. Это значит, что в конце процесса расширения перегретый пар имеет большую сухость, или, что то же, содержит меньше влаги при прохождении через проточную часть паровой турбины. В результате сокращаются необратимые потери на трение в процессе расширения пара, повышается внутренний относительный к. п. д. турбины. Цикл Ренкина на перегретом паре является основным циклом современных теплоэнергетических установок. [c.166]

Задача 2. Исследовать влияние давления в конденеато-ре на характеристики цикла ПТУ с насыщенным паром. Для этого установить все регулируемые параметры на пульте управления стендом (рис. 10.15) в соответствии с изложенными выше рекомендациями и, изменяя давление Рк от 3 до 10 кПа, измерить основные характеристики ПТУ. Построив соответствующие графики, оценить во сколько раз (нд сколько процентов) увеличивается мощность и КПД, если Рк уменьшается на 1 кПа, например от 5 до 4 кПа. Изобразить два цикла при различных рк в Т, 5-диа-грамме, а процессы расширения в турбине — в к, 5-диаграмме. Рассчитать среднюю температуру подвода теплоты, термический КПД цикла и сравнить полученные результаты с показаниями приборов. [c.271]

На рис. 1.82 изображена схема АХУ, в которой в качестве хладагента применяется влажный пар аммиака. Жидкий аммиак, проходя через дроссель 1, понижает свое давление от pi до р2 и температуру от Ti до Тг- Затем влажный пар аммиака поступает в испаритель 2, где он за счет притока теплоты qi увеличивает свою степень сухости до xj = 1. Сухой насыщенный пар аммиака с температурой Тг поступает в абсорбер 3, куда подается из парогенератора 5 обедненный аммиаком раствор через дроссель 7 с температурой Т > Т2, в котором легкокипящим компонентом является аммиак. Раствор абсорбирует пар аммиака, а выделяющаяся при этом теплота абсорбции q ss отводится охлаждающей водой. Концентрация аммиака в растворе в процессе абсорбции увеличивается и, следовательно, из абсорбера выходит обогащенный раствор при температуре Т2 < Tj < Tt и давлении pj. С помощью насоса 4 при давлении pi этот раствор поступает в парогенератор 5, где за счет подводимой теплоты qi из него испаряется в основном аммиак, как наиболее летучий компонент. Пары аммиака поступают в конденсатор 6 здесь они конденсируются, чем и заверщается цикл. [c.106]

Задачи, связанные с дросселированием водяного пара, проще всего решаются с использованием /г — 5-диаграммы. Основное условие дросселирования (к-у = определяет конечное состояние пара пересечением горизонтали, проходянтей через начальную точку, с изобарой конечного давления (рис. 5.12). Из диаграммы следует, что температура водяного пара в процессе дросселирования уменьшается (для водяного пара Т р == 374 °С, поэтому инв = 4127 °С), причем влажный насыщенный пар в зависимости от начального давления, степени сухости и конечного давления после дросселирования может быть влажным (а-Ь), сухим насыщенным (а-с) или даже перегретым (а-ф, но с более низкими давлением и температурой. [c.94]

Основным энергоемким процессом в производстве силикатного кирпича является пропарка его в автоклавах при температуре 170°С. Удельный расход тепла на 1000 штук кирпича составляет около 1090 тыс. кДж, или 400—500 кг пара. В этом процессе имеют место большие потери пара после цикла пропарки и с горячим конденсатом. Для снижения расхода пара используют перепуск его из одного автоклава в другой, при этом экономия тепла достигает 23% по сравнению с индивидуальной пропаркой кирпича в каждом автоклаве. Однако по окончании перепуска пара в автоклаве остаются насыщенный пар давлением 0,2—0,3 МПа и загрязненный конденсат. Конденсат в большинстве случаев выбрасы- [c.72]

Основные процессы. Изобарный процесс (/7 = onst). В области насыщения процесс при р = onst является одновременно процессом изотермическим ( = — температура насыщенного пара данного давления). Если Wj, [c.480]

Характерной особенностью воздушно-водяных испарительных холодильных машин является возможность регулирования температуры охлажденной воды Изменением не только вакуума, но и начальных параметров и расхода воздуха. Расширяется интервал температур воды при одном и том же вакууме от температуры насыщения пара до температуры воздуха по смоченному термометру, а также интервал давлений —в сторону снижения вакуума при одной и той же температуре охлаждения воды. Ее охлаждение происходит в основном за счет скрытой теплоты парообразования, т. е. слабо зависит от расхода воздуха. Зато от расхода воздуха зависят параметры процесса — температура и давление (вакуум). Изменение вакуума позволяет уменьшить расход воздуха и тем самым увеличить теплосъем с каждого килограмма воздуха (рис. 5-28). А поскольку мощность привода турбокомпрессора ВХМ зависит от расхода рабочего ела и от вакуума, то снижение вакуума аа счет введения в аппарат небольшого количества воздуха при почти постоянном расходе пара позволяет эту мощность уменьшить по сравнению с чисто вакуумным охлаждением, аналогично графику на рис. Б-7 (кривая 6). В ВХМ энергозатраты также меньше, чем в воздушных холодильных машинах, так как расход воздуха в них на порядок меньше в силу испарительного принципа охлаждения. По энергозатратам ВХМ находятся нй уровне фреоновых парокомпрессионных хй-Лодильных машин в которых термический Кпд близок к КПД цикла Карно. [c.169]

При создании турбин насыщенного пара необходимо преодолеть некоторые трудности, обусловленные особенностями рабочего процесса таких машин. Основной особенностью этих турбин является, то, что практически все ступени турбил АЭС работают в области влажного пара. Влажный пар вызывает снижение экономичности ступеней, приводит к повышенному эрозионному разрушению проточных частей не только ЦНД, но и ЦВД. При этом эрозионному разрушению иодверга ются лопатки, диафрагмы и корну- [c.204]

Интересным является в рассматриваемом учебнике и тот факт, что в нем теория истечения газа дается при рассмотрении основных процессов изменения состояния газа в первой части курса, а теория цстечения насыщенного пара при рассмотрении различных паровых процессов — во второй части его. [c.55]

После этого рассматриваются физические особенности перегретого пара и приводятся аналитические соотнощения для него. Дальше следует исследование основных процессов изменения состояния перегретого пара. При рассмотрении адиабатного процесса принимается уравнение = onst. В качестве частного примера исследуется процесс адиабатного расширения перегретого пара, когда после расширения получается сухой насыщенный пар. [c.58]

Разделом Тепловые и холодильные машины заканчивается первая часть учебника. Во второй его части сначала дается общая теория водяного пара, приводятся основные соотношения для него (Реньо и Цейнера), а затем проводится исследование процессов изменения состояния пара. Адиабатный процесс исследуется двумя методами. В первом случае за основу исследования этого процесса принимается уравнение S2 = Si, во втором случае — уравнение pu = = onst. При рассмотрении адиабатного расширения насыщенного пара определяется то начальное значение степени сухости пара х при заданных условиях, при котором не происходит ни подсушки, ни увлажнения пара, т. е. при котором значение х при расширении пара сохраняется постоянным. Дальше рассматривается процесс смешения паров. Здесь определяются конечные параметры образовавшегося пара. Вслед за процессом смешения паров приводится теория истеченил насыщенного пара. При этом основным вопросом является вывод формулы скорости истечения пара. Вывод этой формулы отличается от обычно принятого метода, основанного на использовании уравнения адиабаты = onst. За исходное соотношение при выводе этой формулы принимается уравнение [c.79]

В 1 второй части описывается процесс парообразования, устанавливаются основные понятия и их определения, а также дается диаграмма р—V водяного пара с нанесенными на ней предельными кривыми. Здесь же дается и формула объема влажного пара. В 2 Применение первого принципа термодинамики к насыщенному пару говорится о теплоте, расходуемой на подогрев жидкости и процесс парообразования, внутренней и В1нешней работе и энергии сухого и влажного пара. [c.122]

В следующих 12 параграфах рассматриваются основные процессы изменения состояния насыщенного пара. Эти параграфы имеют наименования адиабата изменения смеси изменение степени сухости по адиабате опыты Гирна работа при адиабатическом расширении второй способ построения адиабаты для смеси эмпирическое уравнение адиабаты расширение и сжатие смеси при постоянной степени сухости теплоемкость сухого насыщенного пара при изменении по линии сухого насыщения нижняя предельная кривая предельные линии в координатах Т— изменение смеси при постоянном объеме расширение смеси по изодинаме. Метод расчета процессов в основном тот же, что и в других рассмотренных учебниках. Расчет адиабатного процесса проводится двумя методами (с использованием уравнений 52 = 51 и ри = С0П51). [c.134]

После этого рассматривается кривая упругости р = ЦТ) и отмечается, что ее конечная точка определяет критическую температуру. Затем даются основные формулы и соотношения для сухого насыщенного пара, влажного и перегретого. Дальше проводится аналитическим методом расчет паровых процессов. Расчет адиабатного процесса дается двумя методами. Заметим, что в то время мог бы уже приводиться и расчет процессов с помоищю диаграммы г—5. Заканчивается глава рассмотрением цикла Карно для насыщенного пара (даются формулы к. п. д. и расхода пара на 1 л, с. ч.), выводом формулы Клапейрона — Клаузиуса и установлением диаграммы р—V для пара с пограничны.ми кривыми, критической точкой, изотермами и линиями постоянной сухости, [c.140]

В 14 показывается, что теплоемкость Ср перегретого пара зависит от давления и те.мпературы, и приводится таблица средних значений Ср для давлений от 1 до 20 ат и температур от 180 до 550° С. После этого даются формулы внутренн.ей энергии и энтропии перегретого пара. В 17 говорится о диаграмме Т — 5 водяного пара. Здесь не приводится полная диагра.мма 7 — 5 водяного пара, а лишь рассказывается, как она строится, и дается ее схема с ианесенны.ми на ней двумя пограничными кривыми, которые не продолжены даже до критической точки. В это.м параграфе следовало бы привести и диаграмму г — 5. В учебнике Брандта диаграмма I — 5, и то лишь в схсхматическом виде, дается в гл. 5 Истечение газа и пара после рассмотрения основных процессов изменения состояния насыщенных и перегретых паров. [c.203]

Учебник Ошуркова был первым учебником по техническо термодинамике, изданным в 20-х годах. В этом кратко.м (П7 страниц), но строго научно изложенном учебнике курс технической термодинамики преподносится очень просто, предельно ясно, но одновременно и конспективно. Все изложение проводится в этом учебнике с удивительной легкостью (что вообще было присуще сочинениям проф. Ошуркова) и доходчивостью. В учебнике излагаются общие свойства газов и их смесей, некоторые данные о горении и теплотворных способностях топлив, первый принцип термодинамики, особенности основных процессов, второй принцип, понятие об энтропии, диаграмма Т—з и изображение в ней процессов, общие свойства насыщенных и перегретых паров, диаграммы Т—5 и I—5 для пара, истечение газов и паров из отверстий, процесс дросселирования, определение расхода пара диафрагмой, падение давления в трубопроводах. [c.230]

Но все же в отдельных учебниках еще можно видеть эти недостатки в них некоторые выводы не обладают должной направленностью, являются искусственными, содержащими излишне развитые математические действия и преобразования, неоправданно затрудняющими изучение термодинамики. Существование этих выводов в большинстве случаев обусловливается тем, что они заимствованы из старых учебников, притом без должного критического отношения к ним. Рассмотрение учебников убеждает в том, что методы выводов и обоснований некоторых соотношений термодинамики переходят на протяжении многих десятилетий из учебника в учебник без каких-либо изменений, хотя в отдельных случаях с развитием термодинамикн давно отпали те конкретные обстоятельства, которые когда-то их обусловили. Типичным примером таких устаревших, можно сказать даже отживших, методов исследований в курсах технической термодинамики может служить применение аналитического метода исследования и расчета основных процессов изменения состояния водяного пара, основанного на применении приближенных эмпирических соотношений и простейших уравнений состояния пара. Этот метод исследования процессов водяного пара был создан во второй половине XIX столетия. В начале XX столетия был создан графический метод исследования расчета паровых процессов и циклов — метод исключительно простой, универсальный, точный и общий для процессов как насыщенного, так и перегретого пара. [c.299]

Это сочинение имеет разделы термодинамика и механика Ньютона первое основное уравнение термодинамики второй иринции термодинамики теорема Клаузиуса характеристические функции теорема Нернста применение термодинамических соотношений к исследованию свойств жидкости (воды) и насыщенного пара перегретые пары приложение принципов термодинамики к химическим процессам и т. д. При этом надо заметить, что предпоследней теме отводится 50% всего этого сочиненпя. Сочинения Мерцалова по термодинамике были нами рассмотрены в 4-3 и 5-6. [c.621]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...