Энтропия насыщения

При температуре Т энтропия насыщенного пара т [c.270]

При температуре Г энтропия насыщенного пара [c.436]

ИЗ соотношения (3-25) выразив энтропию насыщенной жидкости через температуру, получим [c.99]

Если считать теплоемкость жидкости величиной постоянной и не зависящей от характера процесса, а энтальпию отсчитывать от 0° К, то текущее значение энтропии насыщенного пара можно представить в виде [c.216]

Энтропия насыщенной смеси (без учета теплоты образования льда) [c.75]

Другой важной термодинамической и теплотехнической характеристикой рабочего тела является наклон пограничной кривой его пара на Г — 5 диаграмме. Энтропия насыщенного пара равна s = s + г IT, а ее изменение ds /dT = (1/Т) ( + dr/dT — r/T). Производная dr/dT для всех веществ отрицательна. Следовательно, при отрицательной величине комплекса dr/dT — rjT в зависимости от соотношения его абсолютного значения с теплоемкостью вещества на пограничной кривой жидкости энтропия насыщенного пара с ростом температуры может уменьшаться, как это показано на рис. 1.1, оставаться неизменной или увеличиваться [33], последнее характерно для большинства ОРТ. [c.9]

Энтропия насыщенного и перегретого пара Для энтропии насыщенного и перегретого пара Экк дает уравнения [c.267]

Далее по температуре и парциальному давлению воздуха определяем его энтропию [по формуле (а) на стр. 17) ], энтропию насыщенного воздуха, отнесенную к одному килограмму сухого воздуха по формуле (VII. 2) и энтальпию по формуле (VII., 1). [c.93]

Рассмотрим поведение кривой при значительном уменьшении аргумента, т. е. энтропии S. Уменьшение энтропии насыщенного воздуха в изобарном [c.174]

Начальное значение энтропии пара находится из таблиц насыщенного пара (5п = 9,12 кДж/(кг-К)), а начальная энтропия сухого газа принимается произвольно равной, например, = = 4,18 кДж/(кг-К) (чтобы избежать отрицательных значений энтропии насыщенного газа при высоких давлениях). [c.35]

Ad — изменение содержания влаги на 1 кг газа, S", и S — энтропии насыщенного пара при температуре и воды при температуре Т . Подставляя в (3.2) значения AS из (3.3) и Д п из (3.4), получим [c.46]

Докажем, что в критической точке производная ( )я Действительно равняется нулю. Для этого рассмотрим значения энтропии равновесно-сосуществующих фаз, т. е. энтропию насыщенного пара 5" и энтропию находящейся в равновесии с насыщенным паром жидкости 3. Нетрудно убедиться, что вблизи критической точки 5"—5к 5к —5, тогда как для объемов V" и V имеем [c.51]

Найдем теперь выражение для энтропии насыщенного пара-По определению [c.159]

Общетеоретическая часть учебника Мерцалова имеет следующее содержание введение механический эквивалент тепла уравнение лживых сил в применении его к термодинамике характеристическое уравнение система координат р—изображение различных процессов в системе координат р—и процессы изотермический и адиабатический обратимые и необратимые процессы коэффициент полезного действия постулат Клаузиуса принцип Томсона цикл Карно зависимость к. п. д. цикла Карно от температур источника теорема Клаузиуса энтропия система координат Т—5 политропные кривые характеристическое уравнение насыщенного пара применение первого принципа термодинамики к насыщенным парам уравнение Клапейрона выражение энтропии насыщенного пара изображение процесса парообразования в системе координат Т—5 построение тепловой диаграммы для насыщенного пара некоторые частные процессы для насыщенного пара процесс паровой машины свойства перегретого пара основные уравнения термодинамики для перегретого водяного пара цикл паровой машины для перегретого пара. [c.113]

Удельный объем а,, энтропия Sx и энтальпия влажного насыщенного пара определяются по правилу аддитивности. Поскольку в 1 кг влажного пара содержится X кг сухого и (1—а )кг кипящей воды, то [c.37]

Поток насыщенного пара при 220 °F (104,4 °С) впускается непосредственно в поток холодной воды при 60 °F (15,6 °С), чтобы повысить температуру воды до 160 °Р (71,1 С). Определить отношение массы пара к массе воды, изменение общей энтропии на фунт полученной смеси и рассеянную энергию относительно теплоприемника с температурой 60 °F (15,6 °С). [c.211]

Точка С изображает конец парообразования или состояние сухого насыщенного пара. Если в конце испарения получается влажный пар со степенью сухости х, например, точка М, то количество подведенной теплоты будет определяться меньшей площадью (s — s ) = гх. Энтропию влажного пара найдем по формуле [c.183]

Практически энтропию воды сухого насыщенного и пер( гретого пара берут из таблиц водяного пара. [c.184]

Энтропия водяного пара отсчитывается от условного нуля, в качестве которого принимают энтропию воды при 0,01° С н при давлении насыщения, соответствующем этой температуре, т. е. при давлении 0,0006108 МПа. [c.174]

Энтропия сухого насыщенного пара з" определяется из уравнения [c.174]

Энтропия s и s приведены в таблицах насыщенного пара, а можно получить из этих же таблиц как раз- [c.175]

Определить температуру, удельный объем, плотность, энтальпию и энтропию сухого насыщенного пара при давлении р = 1 МПа. [c.175]

Давление р в МПа Температура насыщения Энтальпия В кДж/кг Теплота парообразования г в кДж/кг Энтропия в кДж/(кгК) Удельный объем в м /кг [c.336]

Если даже отвлечься от явлений, связанных с ).-переходом, изучение диаграммы энтропии гелия очень существенно. Поскольку оказалось, что гелий под давлением насыщенного пара остается жидкостью даже при абсолютном нуле, возник вопрос, каким же способом осуществляется здесь состояние наибольшего упорядочения, к которому при абсолютном нуле должны [c.821]

Рассмотрим поведение изобар при S -> +со. Энтропия насыщенного воздуха (отнесенная к 1 кГ сухого воздуха) при постоянном давлении может неограниченно возрастать только при неограниченном возрастании паро-содержания, что в свою очередь влечет за собой такое же возрастание теплоемкости насыщенного воздуха (отнесенной к 1 кГ сухого воздуха). Увеличение температуры происходит только до определенного предела — до температуры насыщения при давлении смеси. Поэтому из формулы (XV. 1) следует, что tg а -> О, т. е. касательная к изобаре при S -1-оо будет неограниченно приближаться к горизонтали, т. е. к изотерме, соответствующей температуре насыщения при давлении смеси. Такая изотерма является асимптотой для данной изобары. [c.175]

Существует тенденция к отсыреванию пара, проходящего через последнюю ступень конденсационной паровой турбины. Это объясняется наличием -небольшого отрицательного наклона на кривой зависимости температуры от энтропии насыщенного пара при низких температурах (см. рис. Д.1). В связи с этим были проведены поиски другой рабочей жидкости, для которой зависимость температуры насыщенного пара от энтропии приближалась бы к вертикальной линии или даже имела бы положительный наклон. Показать, что наклон этой линии определяется соотношением [c.463]

В таблицах для насыщенного пара приведены температура насыщения, давление, значения удельных объемов, энтальпия и энтропия жидкости и сухого пара, полная теплота парообразования. В таблицах перегретого пара приведены для различных давлений и температур величины основных параметров удельный объем, энгальпия и энтропия. [c.186]

Найти энтропию вла.жного насыщенного пара р 2,4 МПа и X 0,8. [c.179]

Найти массу, внутреннюю энергию, энтальпию и энтропию 6 м насыщенного водяного пара при давлевти р — 1,2 МПа н сухости пара х =- 0,9. [c.179]

Из фиг. 18 вытекает, что при понижении температуры охлаждения Г, отношение отрезков aejaf должно уменьшаться. Следовательно, во-первых, согласно равенству (7.1), при понижении Tj уменьшается акс. и, во-вторых, при понижении 1 значение tioth. из выражения (7.8) также уменьшается. Таким образом, охлаждение ири более низкой температуре требует большего расхода энергии. Обсуждая к. п. д. паровых компрессионных машин, необходимо рассмотреть и компрессионные машины сухого сжатия ). Если ежа-тие пара начинается от области насыщения и кончается в области перегретого пара, то его называют сухим сжатием. На диаграмме (фиг. 19) температура-энтропия такое сухое сжатие изображается вертикальной линией ас точка а соответствует давлению насыщенного пара при температуре в испарителе Г,, а точка с— некоторому давлению р . В идеальном случае сжатие считается адиабатическим (т. е. изоэнтроиическим), и поэтому линия сжатия ас проводится вертикально. [c.25]

В области г парамагнитное насыщение при абсолютном нуле должно быть полным Х1 =0 при равном моменту при насыщении, деленному на Я. При самых низких температурах, достигнутых в этих экспериментах, магнитный момент в поле напряженностью 210 эрстед составлял около половины значения момента при насыщении ( было мало, а xi приблизительно пропорционально Я . Линии постоянного магнитного момента на (Л/—<5 )-диаграмме (см. фиг. 77) эквивалентны [согласно формуле (9.7)1 линиям постоянной энтропии, полученным Гарреттом (см. фиг. 40). Амблер и Хадсон предпочли использовать (М—<5 )-диаграмму, потому что ошибка л определении абсолютной температуры значительно больше, чем ошибка в значениях энтропии (см. п. 57). [c.550]

Очевидно, что ирименепне одной п той же соли в обеих ступенях не является наиболее эффективным методом достижения наинизшей температуры. Действительно, требования, предъявляемые к ступеням А и В, являются весьма различными. Температура, достигаемая при помощи А, не должна быть исключительно низкой (не ниже предела, указаипого выше), зато у блока должна быть отнята значительная энтропия (по меньшей мере намного большая, чем энтропия намагничивания В). Для блока В требуется соль, которая, будучи намагничена при 0,1° К почти до значения момента, соответствующего полному насыщению, приводит к очень низкой конечной температуре. Для этой цели требуется соль с очень слабыми магнитными взаимодействиями н взаимодействиями ионов с полем кристалла, т. е. (см. и. 4) соль, пмеюш ая очень низкое 0. [c.592]

Это выражение означает, что, подобно тяжелому изотопу, Но под давлением собственных насыщенных паров должен оставаться жидким и прн абсолютном нуле и что для того, чтобы он затвердел, требуется приложить внешнее давление примерно того же порядка, как и для Не . Однако ниже 0,5° К экспериментальные точки на кривой нлавлення откло 1яются от квадратичного закона и давление становится постоянным и близким к 30 атм (фиг. 33). Эта зависимость подобна изменению поведения кривой плавления Не в той области диаграммы состояния, где кривая Х-переходов пересекает кривую плавления. Поскольку в случае Не такое поведение равновесного давления вызвано быстрым уменьшением энтропии жидкой фазы, т. е. явлением Х-нерехода, можно нредноложить существование Х-точки у Не в области от 0,5 до 1°К. Однако экснерименты, не обнаружившие у Не сверхтекучести, делают объяснения, основанные на подобной аналогии с Не, сомнительными. Поэтому в течение некоторого времени измеренные отклонения от квадратичного закона объяснялись возможной ошибкой в нзме- [c.814]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...