Поверхность равных сдвигов

Указание. Полагая, что контактное трение на поверхности равно пределу текучести осаживаемого материала на сдвиг и кон-тур растекается свободно в сторону нормалей. А. А. Ильюшин [ЗД] получил следующее выражение для скорости растекания точки М [c.249]

Картина деформации в локальной области. Весь материал скручиваемого тела вращения испытывает чистый сдвиг. Все тело вала можно представить состоящим из элементарных пластинок, подвергнутых чистому сдвигу. Каждая из них располагается нормально к одному из меридианов поверхности равных углов закручивания. Эти пластины испытывают тем больший сдвиг, чем дальше от оси вала они располагаются (рис. 11.41). Весь объем вала [c.93]

Рис. 11.42. Картина деформации круглого вала переменного вдоль его оси радиуса а) вал и элементарный сектор вала, заключенный между двумя поверхностями равных. поворотов, расположенными бесконечно близко одна от другой б) изг)бражение указанного выше сектора — до н после деформации в) след на осевой плоскости поверхностей одинакового поворота, ограничивающих выделенный сектор г) пластинчатые элементы сектора и напряжения, вызывающие их чистый сдвиг д) полное касательное напряжение в осевом сечении вала у его контура и составляющие этого напряжения треугольный элемент осевого сечения с ребрами ds, dr, dz.

Напряжение вязкого сдвига (сила, отнесённая к единице площади) для граничных поверхностей равно [c.130]

Если 011 = 0, 013 = 0 и 012= = О или оц = О, 012 = О и 013 Ф О, то независимо от наличия остальных напряжений прочность контактной поверхности равна Ть — прочности сцепления при сдвиге [c.133]

Если критерий В = оо (аД = оо), то амплитуда колебания относительной температуры на поверхности равна единице. Сдвиг по фазе между косинусоидами вс (т) и д (т) равен М, при Я = == оо этот сдвиг будет равен я/2. [c.156]

Деформации сдвига срединной поверхности равны нулю. Это означает, что если на поверхности тонкостенного стержня нанести прямоугольную сетку (рис. 15.19), то после деформации углы сетки останутся прямыми. Основанием этой гипотезы служит экспериментально установленный факт, что в тонкой пластинке деформацию изгиба или кручения значительно легче осуществить, чем деформацию сдвига. Следовательно, при заданной нагрузке деформация сдвига срединной поверхности будет на несколько порядков меньше, чем деформация изгиба и кручения, и поэтому ее величиной (т. е. величиной деформации сдвига) можно пренебречь по сравнению с деформациями изгиба и кручения. [c.456]

Нередко возникает мысль, что если сдвиги в срединной поверхности равны нулю, то и касательные напряжения тоже должны быть равны нулю, поскольку они выражаются через сдвиги с помощью закона Гука. На самом деле смысл второй гипотезы таков, что равенство сдвигов нулю не влечет за собой равенства нулю касательных напряжений. Здесь можно привести аналогию с гипотезой плоских сечений, применяемую при изучении изгиба. Если понимать эту гипотезу буквально, то нужно было бы считать касательные напряжения при изгибе равными нулю, так как они вызывают искривление сечения. Но мы принимаем гипотезу плоских сечений в том смысле, что искривление сечения мало влияет на величину нормальных напряжений. Точно также ив теории тонкостенных стержней принимается, что наличие сдвигов в срединной поверхности мало влияет на величину напряжений, и поэтому эти сдвиги могут быть приняты равными нулю. Но это не означает, что касательные напряжения также равны нулю. [c.458]

Физический смысл неравенства (11-2) можно пояснить следующим образом. Если представить себе, что на тело действует сдвигающая сила, величина которой постепенно увеличивается от нулевого значения, то эта сила будет вызывать постепенно увеличивающуюся деформацию сдвига трущихся поверхностей, но тело не будет находиться в движении. Когда величина сдвигающей силы достигнет значения, равного величине fnf то в дальнейшем начнется уже движение одного тела относительно другого. [c.215]

Во всех точках круглого вала возникает состояние чистого сдвига. Максимальные напряжения имеют место в точках, примыкающих к наружной поверхности. Касательные напряжения действуют в поперечных сечениях и на перпендикулярных к ним продольных площадках Нормальные напряжения, равные по величине касательным, возникают на площадках, наклоненных под углом 45° к образующим. [c.55]

При нагружении стального вала скручивающим моментом точка К переместилась в положение К. Чему равны угол сдвига на его поверхности и наибольшее касательное напряжение, если G = 80 ГПа, ZF - 5 мм, = 50 мм [c.141]

Рентгеновская фотоэлектронная эмиссия (РФЭ) возникает под действием рентгеновского излучения и связана с переходом фотоэлектронов с глубоких атомных уровней в вакуум. Характерной особенностью фотоэлектронных спектров РФЭ является наличие узких линий, соответствующих фотоэлектронам, которые вышли из тела без рассеяния энергии (табл. 25.18 и рис. 25.28— 25.30). При использовании длинноволнового рентгеновского излучения (/iv=l кэВ) энергия эмитированных электронов составляет несколько сот электрон-вольт. Длина свободного пробега таких электронов равна 0,5— 2 нм (рис. 25.27), так что линейчатая часть спектров РФЭ отражает свойства приповерхностного слоя толщиной до пяти монослоев. Эта особенность спектров РФЭ позволяет использовать их для анализа состава поверхности в рентгеновской фотоэлектронной спектроскопии (РФС). Энергии для химических элементов в соединениях различаются на несколько электрон-вольт. Так, для углерода энергия фотоэлектронной 1 s-линии меняется от 281 (Hf , Ti ) до 292 эВ (СОг)-Этот эффект, обычно называемый химическим сдвигом, дает возможность получать с помощью РФС информацию не только о оставе поверхности, но и о химических [c.579]

Чтобы найти выражение касательного напряжения для данного случая кругового движения, напомним, что согласно формуле Ньютона величина этого напряжения пропорциональна угловой скорости сдвига (см. 1 гл. 5). Выделим цилиндрическими поверхностями радиусов г и г г тонкий слой жидкости, подверженный деформации сдвига вследствие неодинаковости угловых скоростей 0)1 и 0)2- Для определенности будем считать, что (01 >0)2- Пусть в точке А (рис. 163, б) окружная скорость равна ы тогда угловая скорость будет и г. В точке В угловая скорость [c.333]

Величина т вообще неизвестна, и пути ее экспериментального определения неясны. Во всяком случае она меньше, чем сопротивление композита разрушению при сдвиге. Принимая т = = 2 кгс/мм , о = 240 кгс/мм (ориентировочные оценки для углепластика), получим при d = 10 мкм, Zo = 0,3 мм. При разрыве композита поверхность разрыва напоминает щетку, из разлома матрицы, как щетинки, торчат кончики оборванных волокон. Средняя длина этих вытянутых кончиков равна неэффективной длине волокна. Результаты таких измерений показывают, что величина неэффективной длины в сильной степени зависит от технологии изготовления композита, определяющей величину т в формуле (20.5.5), для композитов углерод — эпоксидная смола величина 1а может достигать 0,5—1 мм. При этой длине большая дисперсия прочности волокон приводит к снижению прочности пучка за счет коэффициента реализации к, определяемого формулой (20.4.4), который не перекрывается увеличением средней прочности вследствие масштабного эффекта. [c.699]

Кроме статических гипотез, вводятся также и геометрические гипотезы деформации удлинения оболочки в поперечном направлении и деформации сдвига в срединной поверхности как величины, мало влияющие на состояние основных внутренних сил оболочки, принимаются равными нулю, т. е. [c.234]

Другое главное напряжение, действующее в окружном направлении, численно равно приведенному выше радиальному напряжению, но противоположно ему по знаку. Следовательно, вдоль границы поверхности контакта, где нормальное давление на поверхности становится равным нулю, мы имеем чистый сдвиг величиной ( (1—2v)/3. Полагая v = 0,3, получаем значение касательного напряжения 0,133(7 . Это напряжение намного меньше, чем максимальное касательное напряжение, вычисленное выше. [c.415]

Для уточнения природы увеличения дифференциальной емкости при деформации сопоставим кривые рис. 31 анодная поляризация недеформированного образца на величину, равную сдвигу потенциала незаряженной поверхности вследствие деформации (А/ = 5 мм), дает увеличение емкости, примерно равное тому, которое наблюдается при деформации в условиях стационарного потенциала сопоставление кривых для = О и Д/ = 15 мм показывает, что сдвиг ф на 100 мВ в результате деформации привел к увеличению емкости при стационарном потенциале на 20 мкФ/см , что совпадает с величиной роста емкости недефор-мированных образцов при анодной поляризации от стационарного потенциала на 100 мВ. Вообще во всех опытах наблюдалась тенденция емкости к росту на величину того же порядка, что и при анодной поляризации, эквивалентной увеличению положительного заряда поверхности деформированного металла (по ф-шкале). Это прямо указывает на доминирующую роль физической (электростатической) адсорбции анионов и Н80Г, зависящей от заряда поверхности и возрастающей с ростом положительного заряда металла вследствие его деформации. [c.103]

Приведённые выше формулы для определения допускаемых контактных напряжений сдвига дают значения последних, равные пределам усталости рабочих поверхностей на сдвиг по наиболее низким опытным данным. Так как R j или определяются по минимальной прочности или твёрдости материала зубьев, а т определяется с учётом динамической нагругки, подсчитываемой при наиболее неблагоприятном характере и при наибольшей величине ошибок нарезания, то можно ориентироваться на средние значения экспериментально найденных пределов контактной усталости (при обработке экспериментальных данных динамическая нагрузка и неравномерность распределения нагрузки по контактным линиям в большинстве случаев не учитывались). [c.260]

Если число Bi = oo (а/А. = со), то амплитуда колебания относительной температуры на поверхности равна единице. Сдв иг по фазе между косинусоидами дс (т) и е (т) равен М, при Д==со этот сдвиг будет равен я/2. [c.147]

В стержнях открытого профиля предполагалось, что при стесненном кручении депла-нация происходит по тому же закону, что и при свободном кручении, при этом деформации сдвига в срединной поверхности равны нулю. В замкнутом сечении касательные напряжения которые приняты равномерно [c.42]

По теории Герца — Беляева для статических условий нагружения цилиндрических рабочих поверхностей (см. рис. 26, а) наибольшее касательное напряжение сдвига (Тщах) в поверхностных слоях кон-тактирующихся рабочих тел действует под углом 45 к направлению нормального давления на глубине от поверхности, равной 0,78 bi, причем в этом случае Ттах = 0,3асж. Нагрузка распределяется по закону эллипса формула для определения максимальных касательных напряжений по Герцу — Беляеву имеет вид [c.301]

Для обеспечения более полного контакта между лавсаном и полиэтиленом низкой плотности при 180 °С применяли внешнее давление [5, 15]. Адгезионная прочность при увеличении давления прессования от О до 20-Ю Па увеличивалась от 20 до 85 Дж/м , достигая максимального значения. Эти условия соответствуют полному затеканию расплава адгезива в микроноры. Дальнейшее увеличение давления прессования сверх 20-10 Па до 90-10 Па приводит к снижению адгезионной прочности до 30 Дж/м. Такое снижение объясняется, но-видимому, тем, что в условиях формирования полного контакта, когда плош,адь фактического контакта равна площади номинального контакта, дальнейший рост давления прессования может привести к тангенциальному сдвигу контактирующих поверхностей. Тангенциальный сдвиг отражается на адгезионной прочности, снижая ее. Поэтому в условиях формирования адгезионной связи между лавсаном и полиэтиленом повышение давления прессования сверх 20 -10 Па является нецелесообразным. [c.221]

Легко показать [15], что при условии пластичности Треска (условие максимального касательного напряжения) поверхность равного уровня функции Р представляет собой поверхность максимальной приведенной скорости деформации, и наоборот [19], при условии пластичности максимального приведенного напряжения поверхности эавного уровня функции Р есть поверхности максимальной скорости сдвига. Па фиг. 1 шестиугольнику АРСРЕР (условие пластич- [c.430]

В опытах Н. Н. Зорева [128] при резании стали 20 резцом с укороченной передней поверхностью / = 0,5 мм при = 10°, / = 4 мм, 8 = 0,55 мм1об, у = 60 м/мин, сила = 260 кг. Примем силу по задней поверхности равной — 15 кг сила, действующая на переднюю поверхность, будет равна 245 кг, а давление в направлении оси 2 — гэксп = 188,5 кг мм . Касательное напряжение по условной поверхности сдвига в опытах Н. И. Зорева К кг/мм . По измерению микротвердости стружки /С 48 кг/мм . По формуле (70) при 1 0 = 0,2 = 90 98,5, а при = 0,45 = 113,5 [c.107]

Полуобратный метод построения статической теории анизотропных оболочек с учетом деформаций сдвига был развит С. А. Амбарцумяном [3.11, 3.12] (1958, 1961). Предполагается как и в классической теории , что компонента тензора деформаций, нормальная к орединной поверхности, равна нулю е( г=0 и что напряжения малы по сравнению с Оь Ог ит1г. Но касательные напряжения и тг по толщине оболочки предполагаются заданными по закону квадратной параболы [c.196]

На рис. 193 показана вторая система линии в диаметральном сечении. Эти линии перпендикулярны линиям равного момента и называются линиями равного угла закручивания. Они соответствуют сечениям вала, которые называются поверхностями равного угла закручивания и которые выбираются так, чтобы угол закручивания между двумя такими последовательными поверхностями был постоянным по д 1ине вала. Пусть Д<р — этот угол. Для рассматриваемого круглого вала поверхностями равного угла закручивания будут равноудаленные друг от друга плоскости пусть а — расстояние между ними. Тргда на цилиндрической поверхности какого-либо радиуса г относительный сдвиг будет у = , а соответствующее напряжение [c.264]

Характерной деформацией стержня В целом ЯВЛ. погонный угол за- и грани находятся кручивания (крутка) 1 , равный отно- контакте друг с другом, и лучп света сит. повороту поперечных сечений, 4 ш 5 проходят через К. ф., не изменяя расстояние между к-рыми вдоль оси направления. На участке 3 поверхност-равно единице. При этом сдвиг у= слой одной из призм удаляют [c.334]

Анодная поляризация металла, т. е. сдвиг потенциала металла в положительную сторону, когда > ( л1е)обр и А1/ > О, повышает энергетический уровень катионов на поверхности металла и понижает его у катионов, находящихся в растворе на расстоянии бо от поверхности металла, как это представлено кривой 3 на рис. 138. Устанавливающийся при этом скачок потенциала, поляризуемого внешним током металла относительно растЕюра V , дает в плотной части двойного слоя скачок г]) I odp- совершаемая работа А при переходе 1 г-иона катионов металла в раствор будет равна [c.199]

Если две соприкасающиеся поверхности в то же время смежные с третьей, то штриховку следует разнообразить или измеиением расстояния между линиями (лтри-ховки, не меняя угол наклона, который во всех случаях должен сохраняться равным 45°, или сдвигом линий штриховки одного сечения по отношению к другому (рис. 323, а, б). [c.273]

В некоторых случаях прессовые соединения можно заменить клеевыми соединениями, прочность которых сравнима с прочностью соединений на прессовых посадках. Сопротивление прессовых и клеевр.1х соединений сдвигу соответственно равно Р = кР/а = Fт, где f — площадь посадочной поверхности давление на посадочной поверхности и т — прочность клеевого слоя на срез. [c.493]

Окружная сила Т, противодействующая вращению вала, равна сумме сил вязкого сдвига масла в зазоре по всей окружности вала. По закону вязкого трения Ньютона при ламинарном течении сила Г пропорциональна поверхности сдвига (т. е. величине юИ), вязкости масла Т1, скорости сдвига и и обратно пропорциональна толщше /г масляного слоя. [c.342]

Шестое представление. Т. Дж. Блэк /269/, изучив известные результаты экспериментов С. И. Клайна, Г. А. Эйнштейна и других, предложил свою теорию турбулентности пристенного слоя. По Т. Дж. Блэку, основная роль случайных турбулентных пульсаций в потоке со сдвигом состоит не в непосредственном и локгшьном переносе осредненного импульса, а в порождении сильной трехмерной неустойчивой с фукту-ры подслоя. Эта неустойчивость в свою очередь вызывает быстрое разрушение структуры потока в подслое, которое повторяется во времени и пространстве на всей поверхности, обтекаемой турбулентным потоком. Это явление Блэк представляет в следующем виде имеется более или менее равномерно расположенная на поверхности система зон, в которых происходит разрушение структуры подслоя. Эта система движется по потоку со скоростью, примерно равной скорости перемещений турбулентных возмущений в слое. В движущейся зоне разрушения структуры энергия передается от основного движения к вращательному и каждая зона разрушения рассматривается как движущийся генератор вихрей. Непрерывная потеря кинетической энергии в этой зоне требует непрерывного локального оттока среды от стенки. В результате каждое разрушение поперек основного потока и образует непрерывные вихревые листки, расположенные под некоторым у1 лом к стенке. [c.26]

Упругие напряжения вокруг дислокации такого типа можно представить, если рассмотреть деформацию цилиндрического кольца изотропного (для простоты) материала (рис. 10.6). Пусть в этом кольце совершен разрез, а затем свободные поверхности разреза сдвинуты относительно друг друга вдоль оси цилиндра на расстояние Ь, равное длине вектора Бюргерса. Возникшая при этом однородная деформация сдвига евг равна высоте стпеньки Ь, разделенной на длину окружности 2яг цилиндрического элемента радиуса г [c.240]

Это значит, что все точки трубы испытывают одинаковые по величине радиальные и тангенциальные напряжения, отличающиеся лишь знаком и, следовательно, труба с бесконечно большим наружным радиусом нахсадится в условиях чистого сдвига. В точках внутренней поверхности при г = а эти напряжения равны давлению [c.104]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...