Момент точки

Ф = причем угол ф измеряется в радианах. Радиус ротора равен 0,2 м. Определить абсолютное ускорение точки А, лежащей на ободе ротора, при / = 1 с, если в этот момент точка А находится в положении, указанном на рисунке. [c.162]

Ось мельничного бегуна ОА вращается равномерно вокруг вертикальной оси Ог с угловой скоростью I2. Длина оси ОА = В, радиус бегуна АС = г. Считая, что в данный момент точка С бегуна имеет скорость, равную нулю, определить угловую скорость бегуна со, направление мгновенной оси, подвижный и неподвижный аксоиды. [c.184]

Материальная точка массы т отталкивается от центра силой, пропорциональной расстоянию (коэффициент пропорциональности тк2). Сопротивление среды пропорционально скорости движения (коэффициент пропорциональности 2тк ). В начальный момент точка находилась на расстоянии а от центра, и ее скорость в этот момент равнялась нулю. Найти закон движения точки. [c.208]

Точка массы т движется под действием силы отталкивания от неподвижного центра О, изменяющейся по закону F = k mr, где г—радиус-вектор точки. В начальный момент точка находилась в Мо(а,0) и имела скорость г о, направленную параллельно оси у. Определить траекторию точки. [c.211]

В предыдущей задаче составить уравнения движения точки, если в начальный момент точка находилась на оси х. [c.231]

Точка М массы т движется по гладкой поверхности полусферического купола радиуса Я. Считая, что на точку действует сила тяжести, параллельная оси г, и зная, что в начальный момент точка имела скорость Нд и находилась на высоте ко от основания купола, определить давление точки на купол, когда она будет на высоте к от основания купола. [c.231]

Точка М массы т = 1 кг движется но гладкой поверхности круглого конуса, угол раствора которого 2а = 90°, под влиянием силы отталкивания от верщины О, пропорциональной расстоянию Р == с-ОМ Н, где с == 1 Н/м. В начальный момент точка М находится в точке А, расстояние ОЛ равно а = 2 м, начальная скорость Уо = 2 м/с и направлена параллельно основанию конуса. [c.232]

Материальная точка единичной массы движется в горизонтальной плоскости под действием силового поля с потенциалом И ху у . В начальный момент точка имеет координаты х = 3 см, y = см и скорость 10 см/с, параллельную положительному направлению оси х. Определить движение точки, [c.234]

Определить уравнение прямолинейного движения точки массы т, находящейся под действием восстанавливающей силы О — — с. с и силы В = В начальный момент точка находится в положении статического равнове- сия и скорость ее равна нулю. [c.252]

Определить движение гири М (см. задачу 32.84), подвешенной на пружине АВ, верхний конец которой А совершает гармонические колебания по вертикали амплитуды а и круговой частоты k, статическое растяжение пружины под действием веса гири равно 6. В начальный момент точка А занимает свое среднее положение, а гиря М находится в покое начальное положение гири принять за начало координат, а ось Ох направить по вертикали вниз. [c.253]

Эксцентрик поддерживает раму В массы М2, имеющую вертикальные направляющие. Трением пренебречь. Эксцентриситет ОС = а. Найти величину момента то, приложенного к эксцентрику, если при покое материальной системы ОС образует е горизонталью угол а. [c.345]

В физике кинетический момент точки иногда называют моментом импульса точки. [c.204]

Для механической системы кинетическим моментом Kq (или главным моментом количества движения системы относительно какой-либо точки О) называют векторную сумму кинетических моментов точек этой системы, взятых относительно точки О (рис. 48), т. е. [c.204]

Для решения поставленной задачи следовало бы использовать уравнения движения точки в проекциях на полярные оси координат. Удобнее применять следствия из этих уравнений в форме теорем об изменении кинетической энергии и кинетического момента точки. [c.548]

Если на конце консоли или в концевой опоре к балке приложен сосредоточенный момент, то в этом сечении изгибающий момент равен внешнему моменту (рис. 71, сечения В и С). Если же в концевой шарнирной опоре или на конце консоли балка не загружена внешним моментом, то в них М = О, что имеет место в большинстве случаев (рис. 65 и 66, сечения А и Е). [c.57]

Если вал достаточно длинный и по отдельным его участкам действуют существенно разные по величине крутящие моменты, то его следует конструировать ступенчатым. Диаметр вала каждой ступени рассчитывают, исходя из той же формулы (9.12), но значения крутящего момента при этом берут разные для разных участков в соответствии с эпюрой крутящих моментов. [c.215]

Если в сечении действует осевая сила, изгибающие моменты в главных плоскостях и крутящий момент, то условие прочности, например по IV теории, в точке К (рис. 346) имеет вид [c.358]

Поскольку крайняя левая опора шарнирная и не нагружена сосредоточенным моментом, то [c.416]

Полученный результат применим также и к системам с двумя вращающимися дисками (рис. 524). Действительно, если закрутить диски один относительно другого, а затем мгновенно снять приложенные внешние моменты, то диски начнут совершать крутильные колебания навстречу друг другу. При этом некоторое промежуточное сечение вала останется неподвижным. [c.537]

Если нагрузку увеличивать еще дальше, то наступает такой момент (точка С), когда деформации начинают расти практически без увеличения нагрузки. [c.32]

Решение. Рассмотрим равновесие i ro крана. На кран действуют заданные силы Р и и реакции связей и Ng. Для этой системы параллельных сил составляем условия равновесия (33), принимая за центр моментов точку Л и проектируя силы на вертикальную ось. Получим [c.49]

Следовательно, если сумма проекций всех действующих внешних сил на какую-нибудь ось равна нулю, то проекция скорости центра масс системы на эту ось есть величина постоянная. В частности, если в начальный момент то и в любой последующий момент [c.276]

Под действием моментов М брус изогнется. Так как в любом сечении бруса возникает один и тот же изгибающий момент, то в случае однородного бруса изменение кривизны для всех участков [c.124]

Если оболочка не имеет резких переходов и жестких защемлений и, кроме того, не нагружена сосредоточенными силами и моментами, то к ее расчету с успехом может применяться безмоментная теория. При наличии же перечисленных особенностей в местах крепления оболочки и в местах резких изменений формы возникают повышенные напряжения, обусловленные изгибным эффектом. Решение подобных задач более точными методами с учетом изгибающих моментов показывает, что зона повышенных изгибных напряжений остается в большинстве случаев весьма ограниченной, и поэтому на достаточном удалении от перечисленных особых областей определение напряжений может производиться по безмоментной теории. Определение же напряжений в указанных зонах требует особого исследования. Следует, наконец, отметить, что чем меньше толщина оболочки, тем ближе [c.293]

Докажем, что заданной паре сил, приложенной к твердому телу, эквивалентна любая другая пара сил в плоскости ее действия с моментом той же величины и того же знака. [c.40]

И. Какая зависимость существует между моментом силы относительно точки и моментом той же силы относительно оси, проходящей через эту точку [c.58]

Необходимо указать, что если к звеньям механизма приложен внешний момент, то его следует представить в виде пары сил, которые и надо переносить в соответствующие точки повернутого плана скоростей. Рычагом Жуковского непосредственно находится уравновешивающая сила. Уравновешивающий момент можно найти умножением уравновешивающей силы на ее плечо относительно оси звена, к которому она пpилoжe a. [c.119]

Из уравнений (15.6) и (15.7) следует, что если для каждого положения мexaниз fa известны приложенные к его звеньям силы и моменты, то приведенная сила и приведенный момент М,, будут зависеть только от отношений скоростей, которые, как было показано в кинематике механизмов, зависят только от ьо-ложения его зве1 ьев, т. е. от обобщенной координаты. [c.326]

Указание. На рис. 5.39, б для первого варианта конструкции показано приведение силы Р к центру тяжести стыка и направления сил трения, уравновешивающих сдвигающую снлу и вращающий момент. То же для второго варианта конструкции дано на рис. 5.40, 6 кроме того, на рис. 5.40, в показано суммирование сил трения для болта, затяжка которого должна быть максимальной. [c.83]

Для решения наносим на диаграмме ДА (< ) напор Ад и откладываем в нижней части графика заданный закон изменения коэффициента расхода затвора р = / (О (рис. XII—9, а). При этом за единицу времени принимаем промежуток 1/а. Выбираем на трубе два сечения А — непосредственно у затвора, В — возле резервуара. Отмечаем на диаграмме ДА (д) режимы течения в этих сечениях в начальный момент (точки Лд и Вд,]). Так как и /1ачальный момент расход во всех сечениях трубы одинаков и равен 0, а трением пренебрегаем, то эти точки совпадают. Индекс О—1 у точки В указывает на то, что начальный режим в этом сечении сохраняется в течение времени от нуля до единицы, т. е. до тех пор, пока первая ударная волна дойдет от затвора до резервуара. [c.349]

Материальная точка массы m совершает прямолинейное движеиие под действием силы, изменяющейся по закону F = Fo os (ut, где fo и со — постоянные величины. В начальный момент точка имела скорость Хо = Vq. Найти уравнение движения точки. [c.207]

Найти уравнение прямолинейного движения точки массы т, на которую действует вос-станавливаюпгая сила Q = — сх и сила если в начальный момент точка находилась в положении равновесия в состоянии покоя. [c.252]

В начальный момент точка С[ паходилась в покое в начале отсчета оси х. Трос совершает колебания по закону ф = фосозсол Ответ. I) os ut 2) точка j совершает коле- [c.272]

Если при приведении njto Kou системы ujI главный вектор / 0 и главный момент то такую систему мо.ж1ю [c.48]

Проецируя обе части (19) на нрямоуго]н,ные декартовы оси, получаем кинетические моменты точки относительно этих осей координат, если точка О является началом осей координат [c.204]

Более сложной является характеристика асинхронного двигателя трехс зазного тока (рис. 42, в), которая имеет зосхездящую и нисходящую части. Областью устойчивой работы двигателя при такой характеристике является ее нисходящая часть. Если момент сопротивления становится больше максимального момента движущих сил, называемого опрокидываюш,им моментом, то двигатель останавливается (опрокидывается). Аналогичную характеристику имеет двигатель внутреннего сгорания (имеется в виду зависимость среднего за цикл момента на коленчатом валу от угловой скорости этого вала). [c.57]

М кр = Мгкр = S, = 5а = 0 = О (или Qj = 0). (17.1) Во-вторых, если вид оболочки, характер нагрузки и закреплений по тем или иным соображениям позволяет прийти к выводу, что какие-либо усилия или моменты всюду малы по сравнению с остальными усилиями и моментами, то принимают допущение, что эти усилия и моменты равны нулю. Например, часто полагают, что [c.468]

Взаимодействие частей стержня заменим крутящим моментом Т, уравновещивающим внешний момент Те. Для равновесия отсеченной части необходимо, чтобы алгебраическая сумма всех моментов, действующих на нее, была равна нулю. Отсюда в рассматриваемом случае Т =Те. Если на отсеченную часть будет действовать несколько внешних моментов, то, проведя аналогичные рассуждения, можно убедиться, что [c.110]

Правило знаков здесь такое же, к для момента силы. Так, для 1Ио аженной на рис. 44, а пары F, F момент mi=Fdu а для парыР, Р момент т%=—Pd . Поскольку пара сил характеризуется только ее моментом, то на рисунках пару изображают часто просто [c.42]

Если брус нагружен сосредоточенными силами или моментами, то в промежутках между точками их приложения интенсивность = 0. Следовательно, Q = onst, а М является линейной функцией z. И точках приложения сосредоточенных сил эпюра Q претерпевает скачок на величину внешней силы, а в эпюре М возникает соответствующий излом (разрыв в производной). [c.124]

Рассмотрим кольцо в плане (рис. 196). В сечении В возникает не только изгибающий, но и крутящий момент. Первый равен моменту силы Р относи-тслыш оси у, а второй — моменту той же силы относительно оси z (рис. 196). Очевидно, [c.181]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...