УСКОРЕНИЕ Пример определения

Примеры определения скорости и ускорения точки при задании ее движения естественным способом [c.180]

Для иллюстрации правила Жуковского рассмотрим несколько примеров определения модуля и направления кориолисова ускорения. [c.301]

Разбор этого метода проведём ка примере определения скоростей и ускорений группы [c.18]

Выдающимся произведением по теоретической механике является курс Николая Егоровича для студентов МВТУ. Курс начинается с раздела Статика , изложенного элементарно геометрическим методом. В курсе представлено большое число конкретных технических задач. Разбору механической сути дела уделяется главное внимание. Особенно детально изложена глава о центрах тяжести и Графостатика — на эти разделы отведено более четырех печатных листов. Из кинематических вопросов наибольшее внимание уделено определению скоростей и ускорений точки, определению скоростей и ускорений точек тела при вращательном и плоскопараллельном движениях и добавочному (или кориолисову) ускорению. Очень интересен методически раздел, посвященный сложению движений твердого тела, иллюстрированный ясными, убедительными примерами. Механические модели заполняют страницы этой главы кинематики. Любителям общности и строгости следует рекомендовать эту главу курса для тщательного анализа, ибо опыт преподавания показывает, что от приведения пространственной системы скользящих векторов к простейшему виду и разбора правил сложения моторов (кинематических винтов) у студентов технической высшей школы почти не остается познаний закономерностей механического движения. Усложненная математическая форма съедает здесь физическое содержание понятий и теорем. [c.129]

Пример определения условного предела текучести ускоренным методом. [c.33]

ПРИМЕРЫ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ВРЕМЕНИ РАЗГОНА ПРИВОДА И ВЕЛИЧИНЫ УСКОРЕНИЯ [c.433]

Рис. 90. Пример определения угловых скорости и ускорения

Рассмотрим простейший пример определения динамических нагрузок при подъеме груза Q с ускорением (фиг. 443, а). [c.452]

Рассмотрим два примера определения скоростей и ускорений точек толкателя кулачкового механизма методом планов. [c.54]

Примеры определения скорости и ускорения точки при задании [c.7]

Рис. 82. К примеру 2. Определение законов изменения угловой скорости и углового ускорения звена приведения в течение одного оборота его, который соответствует одному циклу установившегося движеиия.

Как мы уже указали выше, возможны и другие законы движения выходного звена кулачкового механизма. Определение Их кинематических характеристик может быть сделано теми же методами, какими мы пользовались для разобранных примеров. Отметим только, что в некоторых случаях применяются законы движения, являющиеся комбинацией простых законов, В качестве гримера приведем трапецеидальный закон изменения аналога ускорения = 2 (ф ), показанный на рис. 26.16, в. На участке аЬ угла фп ускорение й изменяется, линейно возрастая на участке Ьс оно постоянно на участке de оно линейно убывает на участке ef [c.526]

В заключение этого параграфа сделаем следующее общее замечание о законах сохранения. Формулировка каждого из этих законов имеет следующий вид некоторое выражение, зависящее от координат точек и их скоростей, при движении системы не меняется . Эти выражения не зависят от ускорений точек и в этом смысле являются первыми интегралами уравнений движения. В дальнейшем (см. гл. VII) мы вернемся к понятию первый интеграл и дадим его точное определение. Там же будет показано, что найденные выше первые интегралы — законы сохранения — являются следствиями основного предположения классической механики об однородности и изотропности пространства и об однородности времени (см. гл. VII). Отложив поэтому уточнение этого понятия до гл. VII, мы в 7 настоящей главы на важном примере продемонстрируем, как классическая механика использует законы сохранения для того, чтобы упростить (а в некоторых случаях и решить) дифференциальные уравнения, описывающие движение. [c.77]

Пример 1.7.1. Предположим, что к точкам приложены параллельные скользящие векторы силы тяжести и,- = т д]и, где д — ускорение свободного падения, к — единичный вектор вертикали. Тогда центр масс дает точку приложения результирующего вектора таких сил. Вследствие того, что центр масс не зависит от ориентации вектора к, существует простой способ экспериментального определения расположения центра масс в твердом теле, рассматриваемом как множество точечных масс. Подвесим такое тело на нити, закрепив ее в какой-либо точке тела. После того как тело перестанет качаться, отметим в нем прямую, служащую продолжением нити. Центр сил тяжести (см. 1.6) совпадает с центром масс, и поэтому центр масс обязан принадлежать полученной прямой. Закрепим теперь нить в другой точке тела и повторим операцию. Тогда центр масс будет точкой пересечения этих прямых.О [c.42]

Пример 2.17.1. Рассмотрим круговой обруч, катящийся в вертикальной плоскости по горизонтальной прямой без проскальзывания. Если скорость центра обруча постоянна, то центр обруча и будет мгновенным центром ускорений. Вместе с тем мгновенный центр скоростей (см. определение 2.14.1) совпадает с точкой соприкосновения обруча и опорной прямой.О [c.145]

Р е щ е н и е. Колебание отдельной материальной точки под действием силы тяжести (математический маятник) было изучено выше (см. определение 3.9.1). В рассматриваемом примере имеются две материальные точки, описывающие дуги различных радиусов за одно и то же время. Следовательно, каждая точка должна влиять на движение другой. Применив принцип Даламбера, эту динамическую задачу можно свести к обычной задаче статики, которая, будучи решенной, дает дифференциальные уравнения движения. Пусть ОА — а, ОВ = 6 и угол, образованный стержнем с вертикалью Ог, равен (9. Точка А описывает дугу окружности. Компоненты ее ускорения имеют вид [c.377]

Пример 6.4.2. Определение ускорения д свободного падения. Ускорение свободного падения можно определить, зная период г колебаний. Мы будем предполагать, что измерение времени производится с требуемой точностью. Для малых колебаний маятника найдем [c.461]

Пример. Поправка Kg на действие центробежной силы. Пусть — кажущееся ускорение свободного падения на экваторе, определенное в системе отсчета, вращающейся вместе с Землей. Чему равно истинное значение ускорения свободного падения после введения поправки на центробежную силу инерции [c.108]

Следует помнить, что сила инерции приложена к рассматриваемой материальной точке условно, но для связи, вызывающей ускорение, она в определенном смысле является реальной. Обладая свойством инерции, всякое тело стремится сохранять свою скорость по модулю и направлению неизменной, в результате чего оно будет действовать на связь, вызывающую ускорение, с силой, равной силе инерции. В качестве примера действия сил инерции можно привести случаи разрущения маховиков при достижении ими критической угловой скорости. Во всяком вращающемся теле действуют силы инерции, так как каждая частица этого тела имеет ускорение, а соседние частицы являются для нее связями. [c.134]

В приведенном примере перемещению дислокации на величину du, соответствовала работа тЬ da. Множитель при перемещении в выражении работы естественно назвать силой, действующей на единицу длины линии дислокации. Заметим, что такое определение силы является чисто статическим. Можно говорить о равновесии дислокации, если действующая на нее сила равна нулю. В противном случае направление силы указывает на направление движения, но не позволяет определить, например, ускорение. [c.474]

Система линейных уравнений для определения скоростей и ускорений. В отличие от задачи аналитического определения положений звеньев, которая в обш,ем случае сводится к решению системы нелинейных уравнений, задача об определении скоростей и ускорений любых точек на звеньях плоских и пространственных механизмов всегда может быть приведена к решению системы линейных уравнений и потому не представляет особой сложности. Составление этих уравнений поясним на примере шарнирного четырехзвенника (см. рис. 14). [c.33]

Определение коэффициента динамичности по ускорениям покажем на примере кулачкового механизма с чисто инерционной нагрузкой Рс = 0, С =0). В этом случае уравнение движения (15.3) имеет вид [c.122]

Определение скоростей и ускорений с помощью планов. Из приведенных примеров видно, что можно найти передаточное отнощение и не располагая передаточной функцией. То же самое можно сказать и о связи между ускорениями. При этом нужно [c.21]

Покажем применение описанного метода для определения скоростей и ускорения точек звеньев механизма на примере пространственного кривошипного механизма с качающейся кулисой. Механизм, кинематическая схема которого показана на рис. 285, а, б я построена в масштабе ja/, состоит из кривошипа ОА, который враш,ается вокруг оси О в плоскости, параллельной горизонтальной плоскости проекций. Звено АВ, шарнирно соединенное в точке [c.280]

Тензорные уравнения замкнутости закрытых кинематических цепей в форме (3.21), (3.24) или открытых кинематических цепей в форме (3.20) содержат всю информацию о параметрах движения этих цепей. Для определения, например, абсолютных и относительных перемещений звеньев конкретной цепи необходимо заменить входящие в перечисленные уравнения тензоры отображающими их матрицами и после осуществления операций умножения матриц и приравнивания соответствующих элементов правой и левой частей получить систему алгебраических уравнений, решение которой даст возможность определить перемещения звеньев. Как известно, скорости и ускорения движения звеньев и их точек представляют собой соответственно первые и вторые производные по параметру времени от перемещений звеньев. Дифференцируя дважды по параметру времени полученную систему алгебраических уравнений, получим соответственно две системы уравнений одну для определения ускорений, другую для определения скоростей. Разумеется, первая система может иметь коэффициенты, зависящие от величины перемещений, которые следует считать известными после решения исходной системы уравнений. Аналогично коэффициенты системы линейных уравнений для определения ускорений могут содержать величины перемещений и скорости звеньев. Решение линейных систем не представляет принципиальных трудностей и может быть осуществлено по методам Крамера (при помощи определителей) или Гаусса (при последовательном исключении неизвестных). Иллюстрация изложенного дана на примерах (см. 3.4). [c.46]

Как известно, функции перемещения, скорости и ускорения движения какой-либо точки или звена могут быть определены при помощи дифференцирования или интегрирования. Поэтому для определения всех этих функций достаточно иметь диаграмму одной из них, так как диаграммы других функций могут быть построены по заданной функции путем графического дифференцирования или графического интегрирования. Примеры построения различных кинематических диаграмм приведены ниже. [c.68]

Примеры определения тресектории, скорости и ускорения точки [c.7]

Для иллюстрацни правила Жуковского рассмотрим несколько примеров определения модуля п направления ко-рнолмсова ускорения. [c.234]

Примеры на применение теоремы об ускорениях точек плоской фигуры и на определение положения мгноаенного центра ускорений [c.262]

Условие задания предусматривает определение ускорений точек А, В и углового уекорения звена АВ. Однако в примере определяются также ускорение точки D и угловое ускорение звена AD в соответствии с двумя случаями, встречающимися в задачах такого типа. [c.74]

Вектор S, равный по величине произведению массы точки на ее ускорение и направленный в сторону, противоположную ускорению, называется силой инерции материальной точки и считается приложенным к этой точке. Представление о силах инерции будет расширено в гл. XXX в связи с рассмотрением динамики относительного движения. Сейчас удовольствуемся принятым формальным определением силы инерции и заметим, что в результате такого подхода уравнение динамики (2) свелось к уравнению равновесия (19) материальной точки под действием приложенной силы и силы инерции. Изложенный прием сведения задачи динамики к задаче статики лежит в основе метода кинетостатики, который будет в более общем виде изложен в гл. XXVIII. По своей сути метод этот относится к первой задаче динамики. Как выяснится из следующих примеров, данный метод особенно полезен при рассмотрении движений в естественной форме. [c.22]

Рассматривая связи как абсолютно жесткие, мы должны считать, что возможны только такие движения, при которых связи не деформируются. Но тогда для определения характера движения и не нужно знать силы, с которыми связи действуют на ускоряемые тела. Так, в рассмотренном примере с двумя телами, связанными нерастяжимой нитью, мы сразу можем написать уравнение (5.6), не находя сил, действую1цих со стороны нити. Точно так же при движении шара по абсолютно жесткому и абсолютно гладкому желобу для определения тангенциального ускорения шара не нужно знать силы, действующие на шар со стороны желоба, поскольку эти силы нормальны к желобу и, значит, не могут изменять тангенциального ускорения. (Если бы силы [c.172]

Автор считает необходимым отмстить, что существует отличная от изложенного выше точка зрения по вопросу о делении и умножении физических величин. Так, известный специалист в области единиц физических величин и их размерности проф. Л. А. Сена считает, что делить и умножать физические величины нельзя. Все деления и умножения величин суть только де.йствия над именованными числами. Например, под произведение. сторон прямоугольника при определении его площади следует понимать следующее число, выражающее шгощадь прямоугольника, равно произведению чисел, выражающих его длину и шнри1гу, при условии, что за единицу площади выбрана площадь квадрата, стороны которого равны выбранной единице длины. Или еще пример истинное выражение известного закона динамики сила равна произведению массы на ускорение математически должно выглядеть так [c.17]

В схемы устройств для измерения кинематических и динамических параметров процесса распространения волн напряжений входят датчики, являющиеся преобразователями механических возмущений в электрические сигналы, и измерительная аппаратура, позволяющая регистрировать эти сигналы. Рассмотрим принцип работы и устройство датчиков и измерительной аппаратуры. Установим требования, предъявляемые к ним, на примере аксельрометра [прибора для замера ускорения, представляющего собой систему с одной степенью свободы и состоящую из инерционного элемента массы М, упругого чувствительного элемента с жесткостью К. и демпфера с коэффициентом затухания т (рис. 14)]. При определенных допущениях [1] систему можно считать линейной и ее движение характеризовать уравнением X + 20х Ь = / t), решение которого имеет вид X = gn/(o — Г], (1.2.10) [c.24]

В данном примере для определения направления ускорения корио-лиса удобно применить праоило Жуковского так как VrJ w , то направление W получается поворотом вектора v, на 90° в сторону переносного вращения. [c.83]

Каждый механизм представляет собой кинематическую цепь. Основными свойствами механизма являются подвижность его звеньев и определенность (согласованность) их движения. Ввиду определенности движения звеньев механизма одного относительно другого параметры их движения (например, перемещение, скорость, ускорение) удобно оценивать относительно одного из них. Такое звено называют основой, станиной или стойкой. В большинстве случаев одно из звеньев механизма является неподвижным относительно поверхности нашей планеты — Земли. Неподвижное звено обычно и принимают за стойку. Но это иногда не удается осуществить. Так, например, при исследовании механизмов передач транспортных машин — автомобилей, тракторов, локомотивов, самолетов, ракет и др., стойкой считают раму, или корпус, совершающие движение относительно поверхности Земли. Примерами механизмов, различные звенья которых могут поочередно становиться неподвижными, являются механизмы шагания экскаваторов, у которых в пределах одного цикла поочередно становятся неподвижными корпус и опорные лыжи. [c.20]

В рассматриваемом примере за полюс при определении ско< ростсй и ускорений точек звена 2 может быть принята точка В НЛП точка С, [c.95]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...