Импеданс обобщенный

II. 1). Мы ограничимся изотропным и постоянным по всей поверхности импедансом] обобщение на более сложные случаи мол< ет быть сделано. Мы примем, что в поле нет других тел, кроме тела с импедансной поверхностью 5 ,, так что е= 1. Это упрощение не является принципиальным, хотя, как указано в конце пункта, оно приводит к своеобразному вырождению. [c.193]

Импеданс обобщенный 227 Интеграл столкновений 295, 316, 320, 324, 329, 420, 422 Ионный звук в плазме 409 [c.446]

Для упрощения задачи вначале рассмотрим случай нормального падения плоской волны на границу двух протяженных сред, разделенных тонким слоем жидкости толщиной ha- В таком слое существуют две волны, распространяющиеся в прямом и обратном направлениях. Формулы для коэффициентов отражения и прохождения наиболее целесообразно получить с использованием понятия обобщенного импеданса для волны, падающей на слой сверху [391 [c.90]

МПФ при кинематическом возбуждении. В этом случае входной вектор состоит из обобщенных перемещений, скоростей или ускорений, выходной сектор — из сил взаимодействия с присоединенными системами или с жесткими опорами, а также из кинематических величин, аналогичных входным. Соответствующие передаточные функции можно называть операторной жесткостью, операторным импедансом, операторной массой, передаточной функцией перемещений (скоростей, ускорений). В многомерной системе получается матрица операторных жесткостей и т. д. Пр замене параметра р на /со получают матрицу комплексных жесткостей и т. п. [c.74]

Совпадение математических описаний позволяет рассматривать в ряде случаев вместо механической системы электрическую. Это удобно потому, что в электротехнике на основании законов Кирхгофа и обобщенного на случай переменного тока закона Ома развит очень простой и универсальный метод расчета линейных электрических цепей. Вводится понятие полного импеданса или комплексного сопротивления элементов цепи, и расчет сводится к алгебраическим операциям с комплексными величинами амплитуд токов и напряжений. Правила расчета сопротивлений электрических цепей переменного тока и определения токов и напряжений широко известны инженерам-электрикам и электрофизикам и легко [c.29]

Обобщенная нагрузка (или обобщенный импеданс) определяет реакцию на волновод нагрузки любого вида для перерезывающей колебательной силы и для изгибающего колебательного момента. Таким образом, нагрузка может характеризоваться не только сопротивлением, нормально приложенным к волноводу, но и моментом сопротивления. [c.259]

Примем обозначение обобщенного импеданса ZмF или М Р). Обозначение ZмF содержит составляющие обобщенного импеданса ZF—импе дане для перерезывающей силы Z — импеданс для изгибающего момента. Импедансы ZF и Zм не могут алгебраически или геометрически суммироваться, так как характер их реакций различен и размерности разные. В свою очередь, ZF и Zм могут быть комплексными в том смысле, что они представлены различными нагрузками (инерционными, упругими, активными или их сочетаниями). В ультразвуковых изгибных волноводах реальные нагрузки представлены импедансом ZF, однако при анализе и расчетах составных волноводов имеется также составляющая Zм, которую необходимо учитывать. [c.259]

Так, для вольтметра измеряемой величиной является напряжение (обобщенная сила), тогда обобщенной скоростью должна быть сила тока. Их отношение и есть сопротивление. При измерении силы пружинным динамометром эта сила является обобщенной силой, а в качестве обобщенной скорости следует рассматривать скорость деформации упругого элемента под действием этой силы. Их отношение образует входной импеданс динамометра. Однако для средств измерений неэлектрических величин импедансы пока еще, как правило, непосредственно не нормируются. Вместо них в научно-технической документации приводятся другие характеристики, описывающие меру воздействия средства измерений на объект измерений, например, измерительное усилие для средств измерений перемещений. [c.184]

Проиллюстрируем некоторые черты обобщенного метода на примере упоминавшегося варианта, в котором собственны . значением является импеданс поверхности подробно этот аппарат изложен в 9. Пусть решается простейшая двумерная скалярная задача дифракции (внутренняя или внешняя) на круговом цилиндре радиуса а. Искомое поле t/(r, ф) должно удовлетворять граничному условию [/(а,ф) = 0, волновому уравнению с правой частью (возбуждающие токи), а если решается внешняя задача — то еще и условию излучения. Собственные функции и собственные значения упомянутого варианта обобщенного метода для этой задачи можно выписать в явном виде. [c.9]

Общим во всех вариантах обобщенного метода, излагаемых в этой главе, является введение собственных значений в граничные условия однородных задач, а не в уравнения (как это имело место в й- и е-методах). Для этого на поверхности вспомогательного тела, имеющего ту же форму, что и в исходной задаче, вместо истинных граничных условий задачи дифракции ставятся какие-либо вспомогательные условия, содержащие параметр, играющий роль собственного значения. Например, в ш-методе ( 9) на границе тела ставится условие импедансного типа, и собственными значениями соответствующей однородной задачи являются те значения импеданса вспомогательного тела, при которых существуют нетривиальные решения на заданной частоте. Во всех методах этой главы каждая собственная функция обязана удовлетворять тому же уравнению, что и дифрагированное поле (т. е. однородному уравнению с истинной частотой), и тем же условиям на бесконечности (кроме варианта, изложенного в 13). Поэтому представление искомого поля в виде разложения (5.5) удовлетворяет почленно уравнению задачи дифракции и условиям излучения (если таковые накладываются) при любых коэффициентах Л . Эти коэффициенты определяются нз оставшегося условия, состоящего в том, чтобы искомое поле удовлетворяло истинным граничным условиям. При этом используются имеющие здесь место соотношения ортогональности. [c.85]

В этом пункте мы рассмотрим обобщение ау-метода на задачи о телах с переменным импедансом. Если импеданс является функцией точки 5 на поверхности тела 5 (ау — ау(5)), т. е. если вместо (9.2) должно выполняться граничное условие [c.91]

Таким образом, полученные выражения позволяют рассчитать реакцию проводящей пластины произвольной толщины на катушку с током, а приведенные таблицы — построить ряд удобных для пользования обобщенных кривых вносимого импеданса. [c.444]

В настоящей задаче мы рассмотрим обобщение теоремы Найквиста для электрического импеданса на случай общего импеданса и представим результат различными способами. [Неко- [c.559]

Считая X аналогом тока, а силу F — аналогом напряжения, выразить импеданс через Р (со) и Q (со). Исходя из этого и используя аналогию с результатом Найквиста для электрического импеданса, получить выражение для спектральной функции (со) флуктуирующей силы F, действующей на систему при температуре Т. Вывести выражение для спектральной функции (ю) флуктуаций величины X. Наконец, записывая скорость поглощения энергии системой за счет силы F ехр ( oi) в виде а (со) F р/2, получить обобщенное соотношение Найквиста в виде соотношения между Gx (со) и а (со) теоретическое обоснование соотношения Найквиста в такой форме будет дано в задаче 24.8. [c.560]

Обобщенная формула Найквиста может быть использована для определения импеданса по спектральной функции (или, что эквивалентно, по корреляционной функции) соответствующих флуктуаций. Общие формулы для кинетических коэффициентов, или соотношения Кубо, являются выражением этой идеи. Настоящая задача иллюстрирует такой подход в простом случае. [c.563]

Однако разработанный метод использования уравнений Бюргерса для встречных (или бегущих под углом) волн с дополнительным усреднением уравнений по быстропеременным функциям пока что не обобщен для границ резонаторов и волноводов, имеющих произвольное значение импеданса. [c.99]

Если же импеданс зависит от угла падения, то вместо (О.Ш) для произвольного поля имеет место обобщенное граничное условие вида [c.22]

Возникновение термина импеданс связано с системой электромеханических аналогий, в которой электрическое напряжение сопоставляется с давлением, а ток — со скоростью. С физической точки зрения акустический (и механический) импеданс показывает, насколько трудно раскачать систему, степень неподатливости системы воздействию колебаний. В дальнейшем понятие акустического импеданса и его обобщение на случай границы сред будет широко использоваться при решении задач об отражении и прохождении акустических волн. [c.32]

Рис. 7.18. Основные модели эквивалентной схемы (слева приведена аппроксимация электрического поля, справа — соответствующая эквивалентная схема) а — схематическое изображение силовых линий электрического поля под преобразователем б — модель поперечного поля в — модель продольного поля г — модель поперечного поля с прерывистым механическим импедансом д — смешанная модель е — модель обобщенной эквивалентной схемы.

Описание работы МЭП. Механоэлектрический преобразователь является системой, которая обменивается со средой механической и электрической энергией. Наличие электрических цепей предопределяет использование для описания работы МЭП операторных имнедансов или обратных им величии — операторных проводимостей и подвии<ностен для электрических и механических цепей соответственно. Операторный импеданс линейного элемента или системы вводится как отношение преобразованных по Лапласу—Карсону обобщенных силы и скорости [2Ц. За обоб- [c.183]

До недавнего времени отражение звука от движущихся дискретнослоистых фед обычно рассматривали как самостоятельную задачу. Решения были получены только при небольшом числе "слоев. Ряд работ оказался ошибочным из-за неправильной формулировки граничных условий (см. п. 1.2). Мы не будем рассматривать отражение в движущейся среде заново для границы двух полупространств, одного слоя и тл., а покажем, как переносятся на общий случай движущейся среды с произвольным числом слоев результаты предыдущего раздела. Центральным моментом здесь будет обобщение понятия импеданса волны на движущиеся слоистые среды. [c.41]

Обобгценная радиотехническая цепочка, по которой могут распространяться волны, имеет вид, показанный на рис. 1.17 Здесь Z — обобщенный комплексный импеданс, а — обобгцеппая комплексная проводимость. Пайдите для нее закон дисперсии. [c.35]

Комплексные частоты.— Мы пришли, к обобщению нашего понятия импеданса. Первоначально Z было определено как комплексное отношение между простой периодической силой с частотой о)/2л = у и скоростью, соответствующей установившемуся режиму. Теперь мы сохраняем то же самое определение, но вместе с тем его обобщаем, поскольку со у нас теперь комплексная величина с действительной и мнимой частями. В частности, мы ищем те значения комплексной величины <0, для которой — ii)iZ обращается в нуль. Для простой механической системы — iojZ — ш /тг — соЛ + К. Разложим это выражение на множители [c.61]

Некоторые обобщения.— Мы можем теперь изложить метод (комплексного интегрирования, называемого также операторным методом, в применении к анализу более слол ных систем. Предположим, что мы имеем силу f t), которая равна пулю при i < О, приложенную в некоторой точке механической системы. Для того чтобы получить закон движения системы при действии такой силы, мы сначала находим установившееся движение системы под действием гармонической силы частоты у = ш/2тс. Всё, что необходимо знать,—ото отношение между силой (приложенной в точке 1) и установившейся скоростью в некоторой точке системы (либо в той же самой точке 1, либо в другой точке 2) это отношение называется импедансом Zii( >) или (ш). Отношение между силой и соответствующим смещением будет —iiuZu(u)) или, соответственно, тХ чл). [c.68]

Очевидно, что свойства звуковых волн в канале с затуханием, даже для основной волны, сильно осложнены, когда безразмерная проводимость стен не мала по сравнению с единицей. Если к этому прибавить тот факт, что многие пористые аку-стическве материалы обладают импедансом, сильно зависящим от частоты, становится очевидным, что лишь немногие, причем довольно шаткие, обобщения могут быть сделаны относительно распространения звука в трубах с сильно поглощающими стенками. Изучение графика на листе V показывает, что для отрицательных фазовых углов (преобладание упругости) и для большРхХ значений к (малые значения импеданса или высокие частоты) величина может стать достаточно большой, и тогда даже основная волна может сильно затухать. Дальнейший анализ показывает, что в этих случаях основная волна далека от однородной плоской волны, и большая часть энергии волны отсасывается от оси трубы к периферии, где она наиболее быстро поглощается по мере того, как распространяется вдоль трубы. Положительный фазовый угол (инерционное реактивное сопротивление) создаёт противоположный эффект. Изменение акустических свойств с частотой является наибольшим, [c.407]

Эта функция называется адмитансом, или обобщенным импедансом системы. Не зависящая от времени сила будет в среднем индуцировать вполне определенное конечное значение x(t). Полагая [c.113]

Обобщенный эластический импеданс СЕЕ Исхол одной из форм аппроксимации уравнений Цёппритц коэффициента отражения / рр(0) продольных волн, веденной в (Аки и Ричардс, 1983), Jingfeng (2004) В1 упрощенное рекурсивное выражение [c.222]

Чтобы использовать (6.19) в случае обобщенных граничных условий, необходимо знать поверхностный импеданс Хр. Аналогично определим поверхностный импеданс Ха прилегающего пространства. Условие непрерывности электрических потенциала и смешения на границе этих сред приводит с учетом соотношения (6.16) к условию равенства поверхностных импе-дансов [c.268]

Здесь d — ширина секции, и — фазовая скорость ПАВ, со — угловая частота Механический импеданс Zm определен в табл. 7.1 (его, как правило, выбирают равным 1) расчет статической емкости j секции описан в разд. 7.2.2. Коэффициент трансформации трансформатора р и константа гиратора i определяются соотношениями (7.87) и (7.88) фурье-преобразование действительной фукнции возбуждения — формулами (7.86а) и (7.866). Функция возбуждения описывается обобщенным выражением (7.91а и б), в которое подставляют нормальную составляющую электрического поля Ез(х1), причем принимают хз = О на поверхности пьезоэлектрической среды под электродами преобразователя. Если предположить, что поле однородное, т. е. функция возбуждения постоянна под электродом и равна нулю в зазоре, и пренебречь прерывистым механическим импедансом, то для схемы на рис. 7.18, е будем иметь те же результаты, что и для модели поперечного поля (рнс. 7.18, б) [211]. [c.339]

Другая важная тема, затрагиваемая в данной главе,— обобщение методов анализа поведения механб-акустических систем. Электрическую систему можно проанализировать, даже не зйая конкретного расположения составляющих ее элементов (индуктивностей, емкостей, сопротивлений), если в совершенств владеть универсальным (обобщенным) абстрактным понятием импеданса разумеется, при таком обобщенном анализе важную роль играет взаимозаменяемость [c.66]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...