Турбулентный шум

В последние годы при исследовании шума дозвуковых турбулентных струй обнаружены новые явления, что позволило уточнить существующие представления о при[юде и закономерностях турбулентного шума и наметить пути его снижения. Было, в частности, показано, что шум турбулентной струи определяется не только начальными параметрами истечения (начальные профили скорости, энергии и масштаба турбулентности), но и влиянием наложенного акустического поля. Оказалось, что если не учитывать влияние самих установок и различных технических устройств, находящихся в акустически возбужденном состоянии, то их аэродинамические и акустические характеристики могут заметно отличаться от соответственных характеристик чистой турбулентной струи [3]. [c.126]

Стационарные и эргодические стационарные случайные процессы. Описание случайного процесса упрощается, если он является стационарным, т. е. если все его статистические характеристики остаются неизменными относительно сдвига во времени. Понятие о стационарных случайных процессах оказывается весьма удобной абстракцией для описания реальных процессов. Статистические характеристики атмосферной турбулентности, шума двигателей, работающих на постоянном режиме, волнения моря и т. п. можно считать неизменными в достаточно широких интервалах наблюдения. Средние значения для стационарного случайного процесса постоянны, а корреляционные функции (14) зависят лишь от разностей — /2, 1 — 4 и т. д. [c.524]

Прямое экспериментальное подтверждение этого предположения применительно к турбулентному шуму нам неизвестно. Однако, поскольку обычная частотная фильтрация случайного процесса приводит к его нормализации, экспериментальная проверка высказанного предположения [c.128]

Дальнейшим интегрированием коэс )фициентов (4.16), (4.17) по их аргументу можно получить новую совокупность характеристик, применяемых в теории турбулентного шума [c.132]

Если для расчетов акустического излучения необходима дополнительная информация в рамках корреляционной теории, то она может быть получена из перечисленных величин расчетным путем. При этом, конечно, предполагается, что исходные базовые корреляционные соотношения заданы в аналитической форме. Однако сложность проблемы турбулентного шума как раз и состоит в том, что даже исходные корреляционные соотно- [c.133]

Поскольку т и е можно считать известными, постольку формула (5.25) позволяет вычислить спектр турбулентного шума. Как видно из этой формулы, шум турбулентного потока сосредоточивается около низких частот именно, интенсивность шума около частоты со пропорциональна 0)-°/ . Следует иметь в виду, что при ш=0 формула не годится, так как мы медленные пульсации включили в среднюю скорость v. Что касается зависимости от скорости ветра, если считать у постоянной, то получается зависимость от скорости Однако мы уже указывали, что на самом деле у растет со скоростью, — пока еще трудно судить, как, но по всей совокупности данных примерно как у. Если учесть эту зависимость, то шум должен нарастать как [c.176]

Вихревой характер течения в слое смешения вязких газов порождает дополнительные пульсации газодинамических параметров, являющиеся источником турбулентного шума струи. [c.19]

В настоящее время единого мнения о вкладе этих видов корреляций и их значимости в генерации турбулентного шума нет. Кроме того, для большинства корреляций отсутствуют апробированные зависимости. [c.109]

Для сравнения в табл. 2 представлены аналитические зависимости для интенсивностей турбулентного шума (собственного и сдвигового), полученные путем интегрирования тензора напряжений, включающего одноточечные корреляции без учета направленности потока. [c.112]

Из этой таблицы видно, что, в соответствии с вышеуказанным, в экспериментах уровень максимальной составляющей значительно ниже общего, а в расчетах они близки. Экспериментальный общий уровень близок к расчетному. Некоторое превышение расчетного общего уровня (в среднем - в 1,07 раза) может быть связано с турбулентными шумами в линиях (особенно за диафрагмами) и с возможным отличием справочных и реальных коэффициентов сопротивлений [2] (например, из-за деталей геометрии кромок в реальных сопротивлениях). Таким же должно быть и соотношение между уровнями 8 относительного перепада пульсационного давления на диафрагмах. [c.82]

В случае, когда давление газа в сосуде мало, а скорость потока велика, в регистрируемом сигнале могут отмечаться шумы вследствие турбулентности потока и соударения частиц, содержащихся в нем, с телом трубы. Во избежание этого регистрацию акустической эмиссии следует начинать при величинах давления, составляющих не менее 30% от испытательного. [c.180]

Шумы турбулентного характера, возникающие при перемешивании газовых потоков, движущихся с разными скоростями. Примером может служить шум свободной газовой струи при дозвуковых скоростях ее истечения, образующийся в процессе выброса сжатого газа (например, на компрессорных станциях) или [c.151]

Возникновение вихрей при обтекании воздушным потоком деталей вентилятора и периодический срыв их образует звуковые волны, которые создают вихревой шум. Кроме того, возникает так называемый шум от препятствия или неоднородности потока. Причиной этого рода шума могут стать местные неоднородности струи на входе и выходе из вентилятора, а также турбулентные пульсации воздуха, поступающего в вентилятор. [c.176]

С точки зрения акустической диагностики важным является то обстоятельство, что акустические сигналы некоторых источников можно с достаточной степенью точности описать детерминированными периодическими функциями, сигналы других источников носят случайный характер. Из перечисленных выше источников сигналы, близкие к детерминированным, вызывают дисбалансы, многие виды механических ударов, сирены, вихри Кармана. Случайные вибрации и шумы вызывают хаотические удары, трение, ошибки изготовления деталей, турбулентность, кавитация. [c.11]

Неподвижные элементы гидромашин (входные и выходные патрубки, переводные каналы, направляющие аппараты), являясь деталями сложной конфигурации, в которых скорость меняется по величине и направлению, работают в условиях неустойчивого отрыва потока. Обычно эта неустойчивость проявляется в пульсации давления и в общем неустановившемся характере течения. Интенсивность неустановившихся процессов зависит от количества очагов неустойчивого отрыва потока. Случайные флуктуации турбулентности, наличие неоднородного профиля скоростей в характерных сечениях элементов гидромашин приводят к возникновению широкополосного гидродинамического шума. Отрывные явления в потоке, колебания в системе, вызванные либо автоколебательными процессами, либо вращающимся срывом потока, являются причиной гидроупругих колебаний роторов и неподвижных элементов гидромашин. [c.103]

Основными источниками акустического шума являются выхлопная струя газотурбинного двигателя, пульсации давления в турбулентном пограничном слое, срыв потока и др. В отличие от других видов внешних воздействий (нагрузок), действующих на изделие, у акустических нагрузок есть особенности широкий спектр частот, изменяющихся от единиц герц до нескольких килогерц, случайный характер изменения во времени и в пространстве и др. [c.443]

Экспериментальное исследование влияния полей акустического шума с дискретным спектром и турбулентности с широким спектром на переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный приведено на рис. 85, где даны зависимости критического числа Рейнольдса (Ree) p от средней квадратической величины интенсивности (u Iuq) [c.181]

В то же время нужно предполагать, что в центральной части струи на всем расстоянии до начала турбулентного состояния поток оказывается невозмущенным ламинарным. В турбулентной области факела горение распространяется по всему его объему. Здесь факелу свойственны колебания, объясняемые влиянием конвекции. По мере увеличения скорости истечения и, как следствие, уменьшения расстояния Н до начала турбулентного состояния колебания факела становятся более значительными, что сопровождается появлением в факеле весьма характерного шума. Указанные явления становятся все более отчетливыми и резкими и постепенно нарастают до тех пор, пока факел не оторвется от отверстия, а затем спустя некоторое время вовсе не потухнет. [c.112]

Случайные флуктуации турбулентности, наличие неоднородности профиля скоростей в патрубке приводят к возникновению широкополосного гидродинамического шума. Отрывные явления [c.97]

СТАТИСТИЧЕСКАЯ ОПТИКА — раздел оптики, изучающий оптич. явления н процессы, для описания и-рых используются статистич. понятия и стохастич. методы анализа. С, о. включает большой круг проблем изучение шумов и флуктуаций в источниках оптич. излучения, статистич. проблемы взаимодействия световых полей с веществом, исследование распространения оптич. волн в случайно неоднородных и турбулентных средах, статистич. проблемы приёма и обработки информации в оптич. диапазоне длин волы п т. л. [c.664]

Анализ процесса ВЧ неустойчивости показал, что при АР< 110 кПа 50 кПа и находится на уровне турбулентного шума. При повышении АР происходит скачкообразное увеличение в 40 раз с частотой= 17,45 кГц и/, 2 2,35 кГц. Увеличение АР П.О 140 кПа приводит ко второму скачку (в 4 раза) роста амплитуды колебаний. При этом имеется только одна составляющая с 12,65 кГц (рис. 3.16) [94]. Введение спрямляюшей крестовины значительно усложняет спектр пульсаций и на режиме 1 = 1 появляется много субгармоник. [c.121]

Интересно в связи с этим отметить, что, например, в солнечной атмосфере, где имеются гигантские скорости раскаленных газовых потоков, движение которых отличается интенсивнейшей турбулентностью, шум аэродинамического происхождения должен быть настолько интенсивным, что он, по-видимому, может играть сушественную роль в физических процессах, происходящих в атмосфере Солнца. Существуют астрономические теории, что солнечная корона, хорошо видимая во время солнечных затмений и простираю-шаяся на расстоянии нескольких солнечных диаметров, в значительной степени натревается этим акустическим шумом. Интенсивный шум, распространяясь от Солнца, по мере своего распространения превращается в мощные ударные волны, которые, поглощаясь, нагревают солнечную корону. Есть мнение, что причиной вспышек в солнечной короне также служат эти ударные волны. [c.262]

Среди первых теоретических работ по аэрогидродинамическому шуму следует отметить работу Л. Я. Гутина [10], посвященную так называемому шуму вращения, представляющему собой типичный детерминированный нестационарный процесс. К нестационарным детерминированным процессам относится также вихревой шум (при ограниченных числах Рейнольдса), рассмотренный Е.Я. Юдиным [64] в предположении жесткого цилиндра и Л. М. Лямшевым [27] в предположении податливого (гибкого) цилиндра. Турбулентный шум, начиная с работ Лайтхилла [83, 84] рассматривается в предположении статистической стационарности и пространственной однородности источников, но даже в этой постановке проблема достаточно сложна для разрешения. Влиянию неоднородности турбулентного потока на параметры излучения посвящена работа [8], относящаяся к проблеме краевого тона, а также [48], в которой излучение шума турбулентным пограничным слоем рассматривается в предположении его локальной однородности в пределах ограниченной пластины. [c.4]

Вместе с тем, даже в такой постановке, имеющиеся данные о компонентах тензора Ту не дают возможности рассчитать характеристики генерируемого турбулентностью шума во многих практически важных случаях. В связи с этим, ряд задач, связанных с излучением турбулентного шума, решается на основе полуэмпирических теорий, создаваемых для конкретных технических приложений. Так обстоит дело, например, с важными для практических целей расчетами шума высокоскоростных турбулентных струй реактивных двигателей. В этой области, благодаря работам А. Г. Мунина и его сотрудников, а также ряда зарубежных -специалистов, достигнуто удовлетворительное соответствие между расчетными и экспериментальными параметрами шума на базе полуэмпирических методов [35, [c.43]

Как уже отмечалось, работа Лайтхилла [83] стимулировала большое количество теоретических и экспериментальных работ, посвященных изучению механизма генерирования звука турбулентностью и исследованию самого турбулентного процесса в различных его формах. Однако в целом объем знаний о турбулентности, как о форме движения, сопровождающемся акустическим излучением,-все еще далек от завершенности. Положение дел в этой области весьма емко сформулировал Фокс-Вильямс-см. [57, с. 172]. Решая задачу о шуме турбулентной струи и производя ряд последовательных преобразований с целью упрощения вида конечного выражения и, получив такое выражение. Фокс-Вильямс замечает ... хотя уравнение имеет внешне простой вид. в процессе его вывода произведено такое большое количество математических преобразований, что физический смысл результата остается неясным. Более того, нет никаких ни теоретических, ни экспериментальных способов определения формы корреляционной функции, не говоря уже об ее преобразовании Фурье, так что у нас не осталось базы, на которой можно было бы основывать вычисление звукового поля. Таким образом, поставленная цель не достигнута. Наиболее замечательная черта проведенного анализа состоит в том, что мы приходим к убеждению о бесполезности основывать вычисление звукового поля только на очень ограниченных сведениях о турбулентности . И если это авторитетное свидетельство справедливо по отношению к стационарным задачам турбулентного шума, то в области нестационарного турбулентного движения положение значительно сложнее. В сущности специфичной информации о структуре турбулентности при нестационарном движении нет. Последнее можно понять, поскольку видов нестационарности среднего движения чрезвычайно много и исследование каждого из них бессмысленно. Но в настоящее время нет и метода, позволяющего по известным характеристикам стационарной турбулентности прогнозировать их вид на случай нестационарного среднего движения. Сказанное в значительной мере обусловлено сложностью процессов, управляющих статистической структурой турбулентности. Немаловажное значение имеет четкое определение понятий стационарность-нестационарность к такому в житейском смысле слова нестационарному явлению, как турбулентность. Уже отмечалось, что большинство работ по турбулентности представляет ее в виде стационарного в статистическом смысле процесса, что обусловлено воз- [c.123]

На основании общего принципа причинности статистическая структура причины (турбулентных источников) обусловливает статистическую структуру линейно связанного с ней следствия (турбулентного шума). Если утверждение о том, что статистическая структура источников определяет статистическую структуру генерируемого ими шума, справедливо, то можно предположить, что низкочастотная часть neKtpa турбулентного шума обладает большими признаками нормального закона распределения, чем высокочастотная часть шума, обусловленная мелкомасштабной структурой [82]. [c.128]

Наконец, следует еще иметь в виду, что формула (5.25) не годится также для высоких частот, так как при ее выводе мы предполагаем, что размеры приемника а Л. Следовательно, она применима лишь до ш 2п via (в противном случае к ней добавятся члены, вызванные локальным ускорением dvidt). Несомненно, что она дает низшую границу шума. То обстоятельство, что интенсивность шума растет как является, видимо, одной из самых крупных неприятностей для звукопеленгации, так как от далекого самолета приходят преимущественно низкие частоты (80—100 Гц), которые и будут маскироваться турбулентным шумом. [c.176]

В настоящее время общепризнанной физической моделью генерации шума турбулентным газовым потоком является модель акустической аналогии Лайтхилла. Использование данной модели позволило создать приближенные методики расчета аэродинамического турбулентного шума, однако круг решаемых с их помощью задач весьма ограничен (дозвуковые, изотермические струи). В связи с этим создание и совершенствование физических моделей и расчетных методик генерации шума, расширяющих диапазон их использования, является актуальной задачей. [c.97]

Наименее изученным до последнего времени оставалось аэро-акустическое взаимодействие, проявляющееся в том, что аэродинамические возмущения от постороннего источника могут изменить турбулентную структуру потока, а также и акустические возмущения, следствием чего являются результирующие акустические характеристики объекта. Так, шум компрессора, камеры сгорания и турбины или шум отрывного обтекания выходных стоек при определенных условиях может вызвать изменение аэ-роакустических характеристик реактивной струи, [c.126]

В турбореактивных двигателях и в экспериментальных установках для исследования шума турбулентных струй аэроакусти-ческое взаимодействие в главной своей части обусловлено чувствительностью турбулентной струи к акустическим возмущениям, зависящим в общем случае от частоты, интенсивности и мод воздействующего звука. Такая чувствительность определяется в ос- [c.126]

Гидродинамические и аэродинамические источники вибраций и шумов имеются во всех машинах, где есть потоки жидкости или газа. Основная причина появления звука — неоднородность потока, вызванная периодическим его прерыванием (сирены, компрессоры, вентиляторы), турбулентностью, кавитацией, вихрями и т. д. Неодиородпость образует градиенты скоростей частиц жидкости (газа), вследствие чего возникают местные изменения плотности и давления, которые распространяются в виде акустических волн, излучаясь в воздух и проникая в упругие конструкции. С источниками такого типа можно ознакомиться в работах [30, 31, 81, 270, 324, 331, 337, 381]. [c.11]

Дальнешее развитие теории горения в турбулентном потоке [72] исходит из предположения о тесной взаимосвязи мелкомасштабной и крупномасштабной турбулентности. Исходя из этих представлений, считают, что мелкомасштабная турбулентность носит определяющий характер, а крупномасштабная — определяемый. Возникновение в зоне горения мелкомасштабной турбулентности влечет за собой увеличение ширины зоны горения, что приводит к постепенному освоению этой зоной пульсаций все более крупных масштабов. При возрастании роли крупномасштабного механизма ускорения процесса горения падает начение мелкомасштабного механизма, и наоборот. Процесс крупномасштабного ускорения в условиях нестационарного горения приводит к быстрому росту скорости распространения пламени за счет расширения зоны горения 8. В дальнейшем по мере того, как пламя становится стационарным, роль крупномасштабного ускорения процесса горения становится все меньше в связи с тем, что зона горения постепенно расширяется за счет мелкомасштабного механизма ускорения и поглощает все пульсации более крупных масштабов. В связи с тем, что в турбулентном потоке могут возникать и исчезать турбулентности тех или иных масштабов, ширина зоны горения даже при стабилизированном горении может меняться это приводит к характерной вибрации и шумам в турбулентном пламени. [c.109]

Поскольку и первичное и вторичное движения долнлны вносить вклад в пульсации скорости и давления в пограничном слое, причем оба движения резко отличаются по упорядоченности, масштабу и диапазону частот, можно ожидать, что спектр частот рассматриваемых пульсаций должен иметь ярко выраженную двойную структуру. Наиболее интересным в этом отношении является спектр пульсаций давления у стенки, который в последние годы вызывает большой интерес в связи с практическим изучением шумов в пограничном слое и структуры турбулентных пульсации давления вблизи поверхности. [c.308]

Алгоритм расчета спектра турбулентных гидроупругих колебаний жидкости. Исходной информацией при расчете спектра на ЦВМ являются полученные в эксперименте значения вектора интенсивности турбулентности ij = UjlU для каждой расчетной частоты fj 1/3-октавного частотного фильтра. Матрица вводимых исходных данных состоит из векторов fj, вектора диапазона частотных полос фильтра fj и вектора средних теоретических частот в плоскости преобразованных переменных X j, где j — порядковый номер переменной, меняющийся от 1 до Л/ М — номер последней частотной полосы фильтра, в которой уровень сигнала превышает уровень шумов измерительного тракта). Кроме того, исходными данными для расчета являются коэффициенты fil(l), -62(1), 53(1), 54(1), взятые из построенных ранее статистических моделей по формулам (2) и (3). Для частных случаев турбулентного течения жидкости в патрубках насосов эти коэффициенты приведены на с. 90. И, наконец, в виде исходных данных в ЦВМ вводится ряд экспериментально подобранных констант, в том числе Zoi = 3,0, Х = 1,0, ХО = 0,01, XZ = 1,0 (ХО -значение абсциссы X в плоскости преобразованных переменных, используемое при расчете масштаба L). Алгоритм решения задачи с помощью ЦВМ, отображенный в блок-схеме (рис. 2), состоит из следующих этапов. [c.92]

Представляет значительный интерес одновременный анализ характера изменения нормированной пульсационной скорости ulU (рис. 3), полученной при исследовании спектральной модели турбулентности, и характера изменения нормированного значения среднего квадратического отклонения средней по сечению скорости V [U) (рис. 4), вычисленной по квазистационарной модели турбулентности. Несмотря на разный вид стохастических моделей (варианты II и III в табл. 1), закономерности изменения отклика имеют одинаковый характер основным независимым переменным является отношение d, характер издгенения откликов и и и V U) идентичен при изменении параметров Гвт, /ва, /ко-Отличается характер влияния 6г на значение отклика, что указывает на. наличие дополнительных неучтенных факторов в стохастической модели III, приводящих к шуму в численной [c.106]

Дальнейшее увеличение подачи газа в горелку приводит к переходу прямоструйного его движения в турбулентное, чем обеспечивается лучшее перемешивание газа с воздухом. В этом случае получается шум в горелке, что указывает на возможность отрыва пламени от нее. Такая горелка может работать при давлении газа в 30—40 мм вод. ст. и ниже с коэффициентом избытка воздуха а = 1,2 1,6 и с потерей на химический недожог 0,5—2.2%. Производительность горелок от 1 до 10 нм газа в час и более. [c.110]

Кроме акустич. волн, излучаемых под водой для целей гидролокации, связи и т. д., в океанах и морях имеются собств. шумы. По своей природе они подразделяются на динамич. шумы, связанные с тепловым движением молекул, поверхностным волнением, турбулентными потоками воды, синоптич, вихрями, шумом прибоя, кавнтац, шумом прибоя, ударами капель дождя и т. п. биологич. шумы, производимые животными техн. шумы, вызванные деятельностью человека (шумы судоходства, шумы самолётов, шумы бурения дна и т. п.) сейсмич. шумы, обусловленные тектонич. процессами шумы ледового происхождения. Как правило, шумовой фон в океане образуется мн. источниками, действующими одновременно, но осн. вклад обычно вносят шумы, связанные с поверхностным волнением, частотный спектр к-рых спадает с повышением частоты примерно на 5—10 дБ на октаву. [c.462]

Г. подразделяют на эл.-динамические, эл.-статические, пневматические, ионные. Наиб, распространены (до 99%) Г. эл.-динамич. типа, в к-рых вынужденные колебания диафрагмы (диффузора) обусловлены взаимодействием перем. тока в проводнике (в связанной с диафрагмой катушке) и пост. магп. поля. В эл.-статич. Г. колебания вызываются кулоновы.ми силами между обкладками конденсатора, к к-рым подводится перем. напряжение. Такие Г. обладают весьма высокими показателями, особенно как Б Ч-излучатели многополосных систем, поэтому они применяются иногда для излучения самых высоких частот (10—20 кГц). В пневматич. Г. звуковое поле создаётся путём модуляции воздушного потока от компрессора. Г. этого типа могут быть очень мощными, но качество их низкое и велик уровень собств. шума, обусловленного турбулентностью модулируемого воздушного потока. Их применяют, когда требуется очень большая мощность, напр, в устройствах ПВО, судовых устройствах, для создания звуковых полей высокой интенсивности и т. п. В ионных Г. используется коронный ВЧ-разряд в воздухе. Разрядник располагается в горле рупора, и к нему подводится модулированное по амплитуде сигналом звуковой частоты высокочастотное электрич, напряжение. Акустич. сигнал возникает вследствие изменения темп-ры и объёма газа в разряднике и излучается через рупор в окружающее пространство. Ионные Г., в принципе, могут обеспечить высокое качество, однако они технологически сложны, дороги и пока распространения не получили. [c.539]

Рост пузырьков при К. оказывает механич. (гидроди-намич.) воздействие на систему в целом. В частности, в замкнутом объёме перегретой жидкости по мере увеличения паросодержания растёт давление. В стеснённых дозвуковых стационарных потоках вскипающей жидкости (напр., в трубах) рост паросодержания вниз по течению сопровождается снижением давления, поэтому при истечении кипящей перегретой жидкости из щелей и соиел наблюдается эффект запирания — снижение расхода жидкости. Пузырьки пара при росте и схлопывании излучают акустич. энергию (шум К.). Быстрый рост давления при взрывном К. может привести к разрушению конструкций (паровой взрыв). Пузырьки, всплывающие в гравитац. поле, вызывают дополнит, конвективные потоки, что способствует перемешиванию жидкости, а поверхностное К. эффективно возбуждает турбулентное движение пристеночного слоя жидкости. [c.365]

Развитие Н. а. стимулировалось применением интенсивных звуковых полей и связанных с ними нелинейных эффектов. Так, необходимость увеличения интенсивности акустич. волн, используемых в УЗ-технологии, потребовала изучения условий фокусировки мощного звука и усреднённых эффектов в звуковых полях совершенствование техн. средств, применяемых для зондирования океана и атмосферы, привело к разработке параметрич. приёмных и излучаю-ищх систем. Увеличение мопщости индустриальных шу.мов, в особенности уровня авиац. шумов, потребовало разработки теории генерации звука турбулентностью и изучения особенностей распространения шума большой интенсивности. [c.288]

Шумы большой интенсивности. Распространение шумов большой интенсивности отличается от поведения слабого шума. В процессе распространения спектр шума меняется спектр, плотность его в области высоких частот растёт в результате генерации гармоник энергонесущих спектр, компонент, расширяется и НЧ-часть спектра из-за появления комбинац. ионов при условии, что максимум спектр, плотности шума в нач. момент соответствовал частоте, отличной от нулевой. На расстояниях // са/гк и )Чг (где X — длина волны энергонесущей компоненты, — среднеквадратичная коле-бат. скорость) в шумовом сигнале возникают разрывы и затухание шума растёт. На этой стадии в ВЧ-обла-сти спектра спектр, плотность шума спадает по универсальному закону не зависящему от вида нач. спектра. Генерация интенсивных шумов часто также бывает связана с нелинейными взаимодействиями гид-родинамич. возмущений. Напр., шумы самолётных и ракетных двигателей в значит, степени обусловлены генерацией шума, турбулентностью в результате вихревых взаимодействий (см. Аэроакустика). [c.292]

ТУРБУЛЕНТНОСТЬ (от лат. tiirbulentus—беспорядочный)—сложное, неупорядоченное во времени и пространстве поведение диссипативной среды (или поля), детали к-рого не могут быть воспроизведены на больших интервалах времени при сколь угодно точном задании начальных и граничных условий. Такая иевоспроизводимость есть следствие собственной сложной динамики среды, определяемой неустойчивостью индивидуальных движений, и не связана с неполнотой описания, флуктуациями или действием внеш. шумов. В режиме стационарной установившейся Т. (говоря о Т., обычно понимают именно такой режим) диссипация энергии компенсируется её поступлением из внеш. источников. [c.178]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...