Ускорение локальное

В настоящее время весьма распространено деление на ингибиторы анодного катодного действия по принципу замедления скорости реакций, обусловливающих коррозионный процесс. Ряд веществ оказывает тормозящее действие как на анодный, так и на катодный процессы, поэтому о них можно говорить как об ингибиторах смешанного действия. Своеобразие анодных и смешанных ингибиторов заключается в том, что при концентрациях их в коррозионной среде, недостаточных для полной защиты металла, может наблюдаться ускорение локальной коррозии. [c.51]

Практически значимыми для биокоррозии случаями может оказаться ускоренное формирование окислов железа за счет биогенной перекиси водорода и активация питтингообразования при участии биогенных продуктов обмена, нарушающих защитное действие коррозионной пленки и приводящих к появлению концентратора напряжения. Развитие трещины в этих обстоятельствах может облегчаться не только из-за адсорбции ПАВ на ювенильной поверхности, но и при растворении металла в вершине трещины, где металл имеет высокую активацию из-за искажения решетки (концентрация напряжений), т.е. ускорен локальный коррозионный процесс в питтинге. [c.12]

Если исследовать в общем виде задачу о распространении волн в простых жидкостях с исчезающей памятью, то скорость распространения оказывается равной корню квадратному из отношения модуля упругости и плотности. Модуль упругости должен оцениваться локально величиной ц/Л он определяется только при распространении волны в покоящейся среде. Волны ускорения (т. е. разрывы ускорения, соответствующие разрывам скорости деформации) могут затухать в процессе их распространения, но могут также и возрастать по амплитуде, перерождаясь в ударные волны (разрывы скорости) за конечное время. Последняя ситуация возникает при условии, что начальная амплитуда волны достаточно велика, и при условии, что уравнение состояния в достаточной степени нелинейно. Интересно, что волна, распростра- [c.296]

Задачи на истечение под переменным напором относятся к задачам неустановившегося движения (см. гл. XII). Однако, если площадь поперечного сечения ре зервуара достаточно велика по сравнению с площадью выходного отверстия, то переменная скорость опускания уровня в резервуаре будет весьма малой в этом случае локальными ускорениями частиц жидкости можно пренебрегать, рассматривая процесс истечения за бесконечно малый промежуток времени как установившийся. Мгновенный расход определяется при этом по формуле [c.303]

Инерционный напор реального потока определяется из уравнения (XII—2), в которое подставляют приблизительные значения локальных ускорений, подсчитанные по изменению средней скорости потока и. [c.337]

Из проведенного анализа систем отсчета следует, что принцип инерции справедлив в локально-инерциальных системах отсчета, но локально-инерциальные системы отсчета не могут все принадлежать к инерциальным системам отсчета, так как они движутся относительно инерциальных хотя и поступательно, но с ускорением. [c.600]

С целью получения уравнений движения в проекциях на оси локального репера криволинейной системы координат х, хз, хз рассмотрим скалярные произведения ускорения материальной точки и единичных векторов Т1, Т2, тз [c.180]

Локальное и конвективное ускорения [c.336]

Первый член в правой части этого равенства называют локальным ускорением, второй — конвективным. [c.338]

Полное ускорение частицы сплошной среды складывается из локального и конвективного ускорений. [c.338]

Итак, приходим к локальному принципу эквивалентности, утверждающему, что поле тяготения в малой области пространственно-временного континуума эквивалентно полю сил инерции, возникающему при движении с ускорением. Эти два ноля нельзя различить никаким физическим опытом, проводимым в указанной малой области. [c.475]

Приращение абсолютного ускорения точки 0< > (опуская знак тильды в обозначении локальной производной) [c.278]

Но присутствие или отсутствие сил инерции в системе отсчета, движущейся с ускоре-нием относительно коперниковой, есть свойство локальное. Выбирая те или иные точки пространства, мы обнаружим, что в одних точках, лежащих в какой-либо одной области пространства, в данной системе отсчета присутствуют силы инерции, а в точках, лежащих в какой-либо другой области пространства, в той же системе отсчета силы инерции практически отсутствуют. Чтобы выяснить, почему это мон<ет происходить, вернемся к рассмотрению движения планет в системе 3, сопоставив результат, полученный для движения Нептуна, с картиной движения Марса. По-прежнему будем рассматривать случай, когда Солнце, Земля и Марс лежат на одной прямой (рис. 154), причем обе планеты находятся по одну сторону от Солнца (так называемое противостояние Марса). Пользуясь теми же методами радиолокации, мы обнаружим, что в системе 3 ускорение Марса примерно вдвое меньше, чем ускорение Нептуна. Сопоставляя расстояния планет от Солнца (Марс от Солнца находится на расстоянии в 1,5 раза большем, чем Земля) и сравнивая ускорения Нептуна и Марса с ускорением Земли а, мы найдем, что ускорение, сообщаемое Марсу Солнцем, составляет а/1,5 0,4а, в то время как ускорение, сообщаемое Солнцем Нептуну, составляет а/900. Вследствие этого, хотя силы инерции, действующие в системе 3, сообщают Нептуну и Марсу одинаковые направленные от Солнца ускорения, равные —а, НО слабая сила притяжения Солнца, действующая на далекий Нептун, уменьшает результирующее ускорение Нептуна лишь на доли процента, а большая сила притяжения Солнца, действующая на близкий Марс, уменьшает результирующее ускорение Марса почти вдвое. [c.337]

Вектор дw/дr называется локальным ускорением, т. е. ускорением в ка- [c.288]

Последние слагаемые ди/д1 представляют проекции локального ускорения, которое обусловливается изменением поля скоростей со временем при фиксированных координатах, т. е. местным локальным изменением. [c.37]

Тело, испускающее электроны или ионы, называется эмиттером. Для наблюдения и использования электронной или ионной эмиссии необходимо создать у поверхности эмиттера электрическое поле, отсасывающее эмитированные частицы. Обычно для достижения эмиссионным током насыщения достаточно приложить небольшое поле (десятки или сотни вольт на сантиметр). В случае полевой эмиссии внешнее электрическое поле превращает потенциальный порог, существующий на границе тела и препятствующий выходу электронов, в барьер конечной ширины и уменьшает его высоту, вследствие чего становится возможным квантовомеханическое туннелирование электронов сквозь барьер. При этом энергия электрического поля затрачивается только на ускорение эмитированных электронов. Для возникновения полевой эмиссии необходимо приложить к телу сильное электрическое поле (I 10 В/см), при этом плотность тока может достигнуть 10 А/см . При еще больших импульсных полях локальные участки эмиттера (выступы, заострения) сильно разогреваются (чаще всего током полевой эмиссии) и взрываются. Часть вещества эмиттера переходит из конденсированной фазы в плотную плазму. Этот процесс сопровождается испусканием интенсивного электронного потока — возникает взрывная электронная эмиссия. Монографии и обзоры по эмиссионной электронике и различным видам эмиттеров приведены в [1—4, [c.567]

В частном случае установившегося движения локальное ускорение равно нулю и, следовательно, [c.30]

Для установившегося движения локальное ускорение всюду равно нулю. Так как при этом h l = О, уравнение (5.23) принимает [c.88]

Резкое изменение давления в трубе, вызванное большими локальными ускорениями жидкости, называют гидравлическим ударом. [c.192]

В случае установившегося движения локальное ускорение [c.94]

Для общего случая неустановившегося движения мы получили уравнение (5-23), в правой части которого фигурирует член Н[, называемый инерционным напором. Как видно из (5-22), он зависит от локального ускорения и является положительной вели- [c.95]

Аналогично записываются два других уравнения. Результат усреднения каждого из членов левой части и локального ускорения в правой части полученной системы может быть записан сразу на основе приведенных выше свойств принятой операции усреднения. Остановимся на усреднении конвективных членов. [c.98]

Таким образом, на плавном этапе развитие трещины обусловливается чисто коррозионным ух лублением ее в металл в результате работы короткозамкнутой гальванопары напряженная вершина трещины (анод) — ненапряженные берега трещины (катод). Роль водорода на данном этапе относительно велика и сводится к ускорению локальной коррозии напряженного металла в вершине трещины, роль адсорбционных процессов заключается в адсорбции водорода и компонентов среды на металле. Адсорбционное понижение прочности (эффект Ребнндера) в его классическом понимании на коррозионном этапе подрастания трещршы существенной роли играть, по-видимому, не будет. [c.70]

В работе В. Ф. Негреева с сотрудниками [57] по выбору грунтов и методов подготовки поверхности к окраске гидротехнических сооружений, эксплуатируемых в морской воде, применение фосфатирующего грунта ВЛ-08 не привело к положительным результатам. Поверхность образцов, окрашенных поверх указанного грунта к концу испытаний (через 4,5 месяца) была поражена коррозией на 50% и больше. Наилучшие результаты были получены на образцах, поверхность которых предварительно фосфатировали. Работами коррозионной комиссии Бельгийской ассоциации испытаний и применения материалов (АВЕМ) по определению влияния фосфатирующих грунтов и других методов обработки поверхности стали на поведение красок в морской воде и в морской атмосфере также установлено [58], что лучшие результаты получаются при фосфатировании. При длительном испытании окрашенной стали в морской воде некоторые фосфатирующие грунты способствовали ускорению локальной коррозии металла. [c.210]

Формула (21.51) показывает, что турбулентное ускорение существенно зависит от вязкости жидкости v. Но при большом Re вязкость оказывает влияние только на наиболее мелкомасштабные турбу-лентные движения, отвечающие высокочастотному концу равновегного интервала. Отсюда можно заключить, что турбулентные ускорения определяются в основном мельчайшими движениями масштабов / т]. Это заключение подтверждается тем, что в инерционном интервале масштабов ускорение, отвечающее возмущениям масштаба I, пропорционально = т. е. растет с убыванием I (в то время как характерная скорость таких движений пропорциональна и, = (е/) т. е. убывает с убыванием I). Поэтому при рассмотрении поля ускорения локально изотропной турбулентности можно пренебречь влиянием неизотропных крупномасштабных движений, играющих основную роль в формировании поля скорости. [c.339]

Обусловленные участием микроорганизмов локальные коррозионные явления вызывают в последние годы не только общенаучный интерес, но и направленные на практическое внедрение разработки способов борьбы с биокоррозией. В первую очередь это касается изучения механизма ускорения локальных коррозионных процессов за счет биогенных факторов. Успехи в этой области приводят к прогрессу в практической диагностике локальных коррозионных поражений (нахождении установлении причины оценки опасности и усоверщенствовании способов противокоррозионной защиты). [c.7]

Для трубы постоянного диаметра локальное ускорение а = = dvlat также постоянно вдоль трубы, следовательно, инерционный цапор [c.138]

Для неустановившегося движения жидкости в трубе постоянного сечения локальное ускорение дvlдi == = dvldt = / в каждый рассматриваемый момент времени одинаково для всех сечений по длине потока, и поэтому инерционный напор [c.337]

Указание. Для заданного момента времени составить уравнение Бернулли для сечении 1 (у поршня) и 2 (уровень в баке) н принять во внимание, что не1)емеш ое по длине диффузора локальное ускорение жидкости [c.355]

До сих пор в этом курсе изучение движения сводилось к составлению и исследованию дифференциальР ых уравнений, описывающих это движение. Исходным для дифференциальных уравнений любого вида был второй закон Ньютона, устанавливающий связь между ускорением и величиной действующей силы в этот же момент. Поэтому в основе дифференциальных уравнений, которыми мы пользовались до сих пор, всегда лежали локальные [c.271]

Выражая относителдзное ускорение через вторую локальную производную от вектора К можно получить уравнение [c.232]

По векторной формуле (3) вычисляют поле ускорений в переменных Эйлера, если известно поле скоростей. В эту формулу входит дv/дt — локальная производная от вектора скорости и группа слагаемых Ох до/дх) 4- Пц (ди1ду) 4- Иг до1дг), представляющая собой конвективную производную от этого вектора. Полное изменение вектора скорости с течением времени, т. е. ускорение, обозначим ОоЮ1. [c.210]

Ньютон образно сформулировал этот вопрос и свой ответ на йёго. Представим себе ведро с водой. Если мы будем вращать ведро вокруг вертикальной оси, неподвижной относительно звезд, то поверхность воды примет параболическую форму с этим все согласятся. Предположим, однако, что вместо вращения ведра мы каким-то образом привели звезды во вращение вокруг ведра, так что относительное движение осталось одно и то же. Ньютон считал, что если бы мы вращали звезды, то поверхность воды осталась бы плоской. Согласно этой точке зрения, существует абсолютное вращение и абсолютное ускорение. Из опыта мы не знаем, можно ли полностью описать и сопоставить с результатами локальных измерений в лаборатории все явления, происходящие с вращающимся ведром воды, никак не относя их к звездам. [c.82]

Со времен Галилея известно, однако, что именно этим свойством отличается поле тяготения, в котором все массы приобретают одинаковые ускорения. Масса в поле тяготения является количественной характеристикой силы, с которой тело притягивается к другим телам ( тяжелая масса). С другой стороны, при движении тела под действием других сил, отличных от сил тяготения, масса является количественной характеристикой инертности тел, т. е. их способности замедлять процесс изменения собственной скорости ( инертная масса). Понятия инертной и тяжелой масс, казалось бы, не имеют между собой ничего общего, поскольку первое из них относится к движению в любых нолях, а второе — только в гравитационных полях. Тем более примечательными оказались эксперименты Р. Этвеша (1848—1919), показавшего (с достаточно большой точностью), что обе массы пропорциональны друг другу, и, следовательно, выбором единиц их можно сделать просто равными. Этот результат, первоначально казавшийся случайным, Эйнштейн воспринял как фундаментальный физический принцип, давший возможность сделать вывод о локальной эквивалентности полей сил инерции и тяготения и тем самым установить принцип эквивалентности инертной и тяжелой масс ). Следующее простое рассуждение, принадлежащее Эйнштейну, иллюстрирует эту мысль. Предположим, что в кабине лифта свободно падает твердое тело. Если кабина лифта покоится относительно Земли, то тело будет двигаться в локально однородном поле тяжести с постоянным ускорением g. Пусть теперь одновременно с телом свободно падает и кабина лифта. При одинаковых начальных условиях для кабины и тела последнее будет находиться в покое относительно кабины. В ускоренной (неинерциальной) системе отсчета, связанной с кабиной, на тело наряду с силой тяжести бу,дет действовать равная и противополоокная ей по направлению сила инерции, и под действием этих двух сил тело будет находиться в равновесии ( невесомость ). [c.474]

Когда мы в рассмотренном выше примере с лифтом переходим от локально инерциальной (сопутствующей кабине лифта) системы к системе, связанной с Землей, находящееся в лифте тело приобретает ускорение, обусловленное полем тяжести при этом в новых координатах квадрат интервала ds представляется в форме (68). Основополагающая идея Эйнштейна заключается в том, что отличие составляющих метрического тензора rs ) от brs объясняется полем тяготения, которое, таким образом, делает геометрию иространственно-временного континуума римановой геометрией. Если ири этом тензор grs) таков, что вычисленный по нему тензор кривизны обращается в нуль в протяженной области иространственно-временного континуума, то в этой области существуют такие координаты (л -), в которых квадрат интервала допускает представление (66). В исходной системе координат (x,j составляющие тензора (grs) характеризуют тогда специальное поле тяготения, называемое полем сил инерции. Может случиться, однако, что тензор кривизны не обращается в нуль в протяженной области пространственно-временного континуума, — в этом случае составляющие тензора (grs) определяют истинное поле тяготения, созданное распределенными в этой области материальными телами. Истинное поле тяготения нельзя устранить во всей области никаким преобразованием координат, которого в этом случае попросту не существует. В этом заключается фундаментальное отличие истинных полей тяготения от полей сил инерции эти поля эквивалентны только локально ( в малом ), но отнюдь не глобально ( в большом ). [c.477]

Как следует из выражения (2.7), ускорение складывается из двух частей. Первая — duldt, называемая локальной производной, выражает изменение во времени вектора и в фиксированной точке пространства. Эта величина определяет местное или локальное ускорение. Вторая часть — а U называется конвективной производной вектора и. Эта величина выражает изменение скорости в пространстве в данный момент времени. [c.30]

Для общего случая неустановившегося движения гюлучеж уравнение (5.23), в которое входит член hi, называемый инерциог ным напором. Как видно из выражения (5,22), он зависит от локального ускорения du/dt и, как можно показать, выражает специфические для неустановившегося движения сбраткмьй пр -образования энергии. Подробнее об этом изложено в гл f5 [c.89]

Это уравнение содержит две неизвестные функции Н , t) и V (s, t) уклон трения, как упоминалось, в первом приближении можно определить по формулам установившегося режима. В результате расчетов и экспериментов получено, что влияние сил трения практически существенно только при достаточно больших длинах труб, и во многих случаях значением можно пренебречь. Кроме того, при рассмотрении гидравлического удара в металлических трубах или в трубах из другого достаточно жесткого материала (например, из железобетона) можно не учитывать конвективный член vig) dvtds). Действительно, изменение скорости по длине трубы dvids может быть отлично от нуля только вследствие сжимаемости жидкости или деформируемости стенок. И та и другая невелики. Но локальное ускорение dvidt при гидравлическом ударе может быть сколь угодно большим, если изменение положения затвора производится достаточно быстро. Поэтому, как правило, [c.195]

Техническая гидромеханика (1987) -- [ c.30 ]

Техническая гидромеханика 1978 (1978) -- [ c.33 ]

Гидрогазодинамика Учебное пособие для вузов (1984) -- [ c.22 ]

Механика жидкости (1971) -- [ c.54 ]

Механика жидкости и газа (1978) -- [ c.51 ]

Механика сплошной среды Часть2 Общие законы кинематики и динамики (2002) -- [ c.47 ]

Теория пограничного слоя (1974) -- [ c.55 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.75 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...