Преобразование пар сил в плоскости

Пара сил в плоскости — Преобразование I (2-я)-6 [c.184]

D, Е на их линиях действия. При этом в силу произвольности в выборе точек D, Е и направлений прямых AD и BE пара Р может оказаться расположенной в плоскости ее действия где угодно (в полол<ение, при котором силы Р и Р параллельны F, пару можно привести, проделав указанное преобразование дважды). [c.35]

Рассмотрим систему, состоящую из нескольких сил на плоскости. Мы изучим графический метод преобразования такой системы, позволяющий приводить к равнодействующей или к паре сил. Рассмотрим в качестве примера систему сил р1, Р , Рз, лежащих в одной плоскости (рис. 130, а). [c.266]

Поворот одного элемента поступательной пары относительно другого из правильного положения может произойти на угол, не больший величины, определяемой формулой (32). Силы реакции в паре покажут, в какую сторону будет происходить поворот одного элемента относительно другого. Получающаяся ошибка положения механизма выражается формулой (33), причём частная производная есть передаточное отношение преобразованного механизма, полученного из заданного путём закрепления ведущих звеньев и поворота одного элемента поступательной пары относительно другого вокруг прямой, перпендикулярной плоскости движения. [c.115]

Эта сила Н не является, как было уже указано, равнодействующей данной системы сил чтобы найти равнодействующую, нужно привести эту систему к одной эквивалентной ей силе. Для этого поступим следующим образом преобразуем полученную пару с моментом Мо так, чтобы силы этой пары оказались равными по модулю силе й при этом нужно соответственно изменить плечо этой пары так, чтобы ее момент Мо оставался неизменным. Далее, пользуясь тем, что пару можно как угодно переносить в ее плоскости, переместим эту преобразованную пару так, чтобы одна из ее сил оказалась приложенной в точке О и направленной противоположно силе Н. После этого получим пару (й, — й), изображенную на рис. 66, причем й = й. Если обозначим плечо этой пары через то будем иметь [c.104]

Действительно, в этом случае пару, которая получается при сложении всех присоединенных пар, и момент которой равен Мо, можно, очевидно, перенести в одну плоскость с силой R, приложенной в центре О рис. 124). Ио, как известно из главы 5 ( 22), сила и пара, лежащие в одной плоскости, приводятся к одной силе. В самом деле, преобразуем пару, полученную в результате приведения данной системы сил к центру О, так, чтобы силы этой пары стали равными по модулю силе Д далее, переместим эту пару в ее плоскости таким образом, чтобы одна из ее сил оказалась приложенной в точке О и противоположной силе Д после этого получим пару (Д, — Д), изображенную на рис. 125, причем Д = Д. Так как при указанном преобразовании пары ее момент должен [c.185]

Р, Р ) может оказаться расположенной в плоскости ее действия где угодно (в положение, при котором силы Р и Р параллельны Р, пару можно привести, проделав указанное преобразование дважды). [c.55]

Доказанные теоремы о парах сил показывают нам, что количественной характеристикой механического действия пары сил является изображающий ее вектор-момент. Мы можем произвольно изменять силы и плечо пары, перемещать пару произвольным образом в плоскости ее действия, параллельно переносить плоскость действия пары, но так, чтобы при всех этих преобразованиях вектор-момент пары оставался неизменным. Вектор-момент пары полностью определяет механическое действие пары сил на данное тело. [c.314]

ПРАВИЛО (Стокса длина волны фотолюминесценции обычно больше, чем длина волны возбуждающего света фаз Гиббса в гетерогенной системе, находящейся в термодинамическом равновесии, число фаз не может превышать число компонентов больше чем на два ) ПРЕОБРАЗОВАНИЯ [Галилея — уравнения классической механики, связывающие координаты и время движущейся материальной точки в движущихся друг относительно друга инерциальных системах отсчета с малой скоростью калибровочные — зависящие от координат в пространстве — времени преобразования, переводящие одну суперпозицию волновых функций частиц в другую каноническое в уравнениях Гамильтона состоит в их инвариантности по отношению к выбору обобщенных координат Лоренца описывают переход от одной инерци-альной системы отсчета к другой при любых возможных скоростях их относительного движения] ПРЕЦЕССИЯ — движение оси собственного вращения твердого тела, вращающегося около неподвижной точки, при котором эта ось описывает круговую коническую поверхность ПРИВЕДЕНИЕ системы <к двум силам всякая система действующих на абсолютно твердое тело сил, для которой произведение главного вектора на главный момент не равно нулю, приводится к динаме к дниаме (винту) — совокупность силы и пары, лежащей в плоскости, перпендикулярной к силе скользящих векторов (лемма) всякий скользящий вектор, приложенный в точке А, можно, не изменяя его действия, перенести в любую точку В, прибавив при этом пару с моментом, равным моменту вектора, приложенного в точку А скользящего вектора относительно точки В ) ПРИНЦИП (есть утверждение, оправданное практикой и применяемое без доказательства Бабине при фраунгоферовой дифракции на каком-либо экране интенсивность диафрагмированного света в любом направлении должна быть такой, как и на дополнительном экране ) [c.263]

Остановимся кратко на содержании главы. В разд. 2,2 на основе принципа виртуальных перемещений Лагранжа выведены основные соотношения подкрепленной ребрами криволинейной панели. В разд. 22.3 выделено элементарное решение Сопротивления материалов. Преобразование исходных уравнений для плоской панели к системе разрешающих уравнений содержится в разд. 2.4. Далее в разд. 2.5 изучено напряженно-деформированное состояние симметрично подкрепленной панели. Рассмотрена панель как конечной, так и бесконечной длины. Решение представлено в виде быстросходящихся рядов, даны результаты численных расчетов и программы расчета. В разд. 2.6 изучается эффект подкрепления панели на торце дополнительным ребром, работающим только иа изгиб. В разд. 2.7, как и в разд. 2.5, рассмотрена симметрично подкрепленная панель, но при кососимметрнчиом загруженин ребер парой сил. Решение отличается от полученного в разд. 2.5, так как требуется учитывать изгиб панели в ее плоскости. Решение доведено до числа. В разд. 2.8 рассмотрены панели с двумя ребрами разной жесткости для случа.я, когда поперечное перемещение панелн равно нулю или отлично от нуля. В разд. 2.9 на примере бесконечной пластины с полубесконечным ребром дается оценка погрешности решения путем введения гипотезы отсутствия поперечной деформации пластины. Эта оценка выполнена, путем срав неиня решения на основе упомянутой гипотезы с точным решением, полученным иа основе уравнений плоской теории упругости. Результаты этого раздела опубликованы Э. И. Грнголюком и В. М. Толкачевым [5]. В этой работе дана также общая постановка задач включения на основе гипотезы отсутствия поперечной деформации, рассмотрены задачи для пластины и ребра конечных размеров, для полубесконечной пластины с полубесконечным ребром, а также задача для защемленной по боковым сторонам полубесконечной полосы, нагруженной на торце постоянной распределенной нормальной нагрузкой. [c.68]

Наша физическая интерпретация обобщенной теоремы Ван Циттерта — Цернике состоит в следующем. Так как функция fi(A ,ATi) имеет более резкую зависимость в плоскости (А , Ат]), чем функция /( , т]) в плоскости ( , т]), коэффициент % х,у) будет плавной функцией в плоскости х, у), тогда как интеграл будет резким в плоскости Ах, Ау) в силу соотношений между обратными ширинами пар преобразований Фурье [5.17]. Интегральный множитель мы интерпретируем как представляющий корреляционные свойства света в зависимости от расстояний между двумя исследуемыми точками xi,y i и х2, г/2), тогда как множитель % х,у) описывает плавное изменение средней интенсивности в плоскости х,у). Точно так же как и в случае некогерентного света, площадь когерентности наблюдаемой волны определяется размером источника, но в дополнение к этому площадь когерентности источника влияет на распределение средней интенсивности в плоскости х,у). [c.212]

Момент пары. Преобразование пар. Моментом данной пары называется вектор, равный по величине произведению величины одной из сил пары на плечо этой пары, т. е. на расстояние между линиями действия сил пары. Этот вектор направлен по перпендикуляру к плоскости пары в ту сторону, с которой наблюдатель, смотрящий с конца этого вектора на пару, видел бы обе силы пары направленными против часовой стрелки относительно середины плеча этой пары (фиг. 7). Что касается точки приложения этого вектора (его начала), то эта точка может быть выбрана произвольно, т. е. момент пары есть вектор свободный. Эффект действия пары на данное твёрдое тело вполне определяется её вектором-моментом. Отсюда следует 1) если две пары имеют равные векторы-моменты (т. е. равные по величине, параллельные и направленные в одну сторону), то эти пары эквивалентны, т. е. производят на данное твёрдое тело одинаковое действие и потому могут быть заменены одна другой 2) не изменяя действия данной пары на тело, можно производить всякие преобразования этой пары, при которых её вектор-мо.мент ос- -таётся неизменным. Поэтому данную пару можно как угодно перемещать в её плоскости пару можно переносить в другую плоскость, параллельную плоскости этой пары величину сил и плеча данной пары можно изменять, но так, чтобы величина её момента оставалась неизменной. [c.359]

ПРИВЕДЕНИЕ СИЛ, преобразование системы сил, приложенных к тв. телу, в другую, эквивалентную ей систему, в частности простейшую. В общем случае любая система сил при приведении к произвольному центру (центру приведения) заменяется одной силой, равной геом. сумме (главному вектору) сил системы и приложенной к центру приведения, и одной парой сил с моментом, равным геом. сумме моментов (главному моменту) всех сил относительно центра приведения. ПРИВЕДЁННАЯ МАССА, условная характеристика распределения масс в движущейся механич. или смешанной (напр., электромеханич.) системе, зависящая от физ. параметров системы (масс, моментов инерции, индуктивности и т. д.) и от закона её движения. В простейших случаях П. м. ц определяют из равенства T= ivV2, где Т — кинетич. энергия системы, v — скорость нек-рой характерной точки, к к-рой приводится масса системы. Напр., для тела, совершающего плоскопараллельное движение, при приведении к его центру масс С будет fi=[l+(P / i ) ]"i где т — масса тела, Рс— радиус инерции относительно оси, перпендикулярной к плоскости движения и проходящей через центр С, h — расстояние от центра масс до мгновенной оси вращения (в общем случае величина переменная). ПРИВЕДЁННЫЕ ПАРАМЕТРЫ СОСТОЯНИЯ, параметры термодинамически равновесной системы (давление, объём, темп-ра и др.), отнесённые к их значениям в критическом состоянии. Ур-ние, связывающее П. п. с., напр. Ван-дер-Ваальса уравнение при не слишком низких темп-рах, одинаково для всех газов (закон соответственных состояний), т. к. не содержит физ.-хим. констант, характеризующих индивидуальные в-ва. См. Уравнение состояния, Соответственные состояния. [c.585]

Качестйенно преобразование энергии в турбинной ступени можно объяснить следующим образом. Пар в сопловой решетке расширяется от параметров Pq, Hq до параметров р , результате чего из сопловых каналов под малым углом к плоскости выходных кромок выходит кольцевая струя пара большой скорости. Эта струя обтекает профили рабочей решетки, образуя на их поверхностях распределение давления, показанное на рис. 2.7, а. Результирующая окружных проекций давления на вогнутой стороне профиля (рис. 2.7, б) больше, чем на спинке, в результате чего возникает окружная сила Rjj, вращающая диск, закрепленный на валу. [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...