Особые точки поверхности нулевой скорости

Особые точки поверхности нулевой скорости. [c.262]

Из последнего уравнения для 2 сразу находим, что 2=0. Следовательно, все особые точки поверхности нулевой скорости лежат в плоскости ху. Для особых точек уравнения движения (V. 176) принимают вид [c.263]

Особые точки поверхности нулевой скорости, лежащие на оси X, называются либрационными точками Лагранжа и обозначаются Li, и L . [c.265]

Следовательно, если Луна находилась бы на поверхности нулевой скорости в особой точке, то не только ее скорость, но и ускорение были бы равны нулю и Луна навсегда оставалась бы в этой точке. [c.263]

То же относится и к скоростям. Продольные, параллельные поверхности тела скорости имеют тот же порядок, что и скорости внешнего потенциального потока, достигаемые вблизи внешней границы пограничного слоя. Поэтому за масштаб продольных скоростей можно принять хотя бы скорость набегающего потока. Совершенно иначе обстоит дело с поперечными, нормальными к поверхности тела скоростями. В тонком пограничном слое, в силу непроницаемости поверхности тела, поперечные скорости так же малы по сравнению с продольными скоростями, как поперечные размеры слоя по сравнению с продольными. Желая, скажем, на одном графике показать кривые продольных и поперечных скоростей, придется для последних принять особый масштаб, убывающий вместе с толщиной пограничного слоя при возрастании рейнольдсова числа. Оговоримся, что в приведенном рассуждении терминам толщина и внешняя граница пограничного слоя не придается определенного геометрического количественно о смысла. Эти понятия имеют лишь качественный смысл, как характеристики порядка поперечного размера области, где скорости от нулевого значения на стенке изменяются до величин порядка скоростей внешнего потока. Так, например, под толщиной пограничного слоя можно подразумевать такое расстояние от стенки, на котором скорость будет отличаться от скорости внешнего потока на 1%. [c.522]

При нулевом угле атаки (а = 0°) течение является осесимметрическим. Отрыв соответствует приблизительно величине x/L 0,8, и течение имеет обычные свойства осесимметрических течений—скорость поперечного течения равна нулю. На рис. 3.30 по казаны предельные линии тока на эллипсоиде под углом атаки а = = 5°. Приведены три вида а — сверху (с подветренной стороны),. Ь — сбоку и —снизу (с наветренной стороны). Как видно из рисунка, точка является особой седловой точкой, которая находится на подветренной стороне в плоскости симметрии и располагается при значении величины / = 0,84, т. е. немного дальше точки отрыва по сравнению с осесимметрическим случаем. Линии тока расходятся от особой седловой точки На наветренной стороне линии тока вначале сходятся и затем расходятся (рис. 3.30, в). Линия отрыва показана пунктиром и разделяет течение от передней критической точки Л, от которой развивается пограничный слой, и течение от задней критической точки В. В задней части эллипсоида образуется замкнутая поверхность отрыва. Так как [c.191]

Преимуществом данного способа отсчета потенциалов служит то о<бстоятельство, что знак потенциала в приведенной щкале совладает со знаком заряда поверхности металла. Так, в частности, для ртути En = —0,20 в. Нормальный потенциал ртути по водородной шкале равен 0,80 в, следовательно, потенциал в приведенной шкале составляет 0,80—(—0,20) = = 1,00 в. Такому потенциалу будет соответствовать высокий положительный заряд поверхности ртути. Это заключение невозможно сделать, зная величину потенциала металла в водородной шкале. Приведенная шкала потенциалов особый интерес представляет для интерпретации электрохимических процессов, протекающих на границе раздела электрод—раствор, в частности процессов коррозии металлов. Их скорость зависит от строения двойного слоя, и, следовательно, в значительной степени определяется знаком фгпотенциала. Последний совпадает со знаком заряда поверхности металла, который можно найти посредством приведенной шкалы потенциалов, если известна нулевая точка металла. [c.31]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...