Точка слияния струй

Картина бесциркуляционного обтекания профиля обладает следующими основными особенностями. Набегающий поток разделяется у профиля на две части, обтекающие соответственно его верхнюю п нижнюю поверхности (рис. 10.8, а). Точка А, в которой струи разделяются и поток имеет нулевую скорость, называется передней критической точкой пли точкой раздела струй. Точка С, где струи вновь сходятся, называется точкой слияния струй или задней критической точкой. [c.22]

ТОЧКИ разветвления струй в сторону носика, а точки слияния струй — в хвостовую часть профиля. [c.23]

На рис. 24 приведено поле скоростей и изменение формы круглой струи (й о = 48,0 мм), вытекающей параллельно стенке. Деформация струи в том виде, как это имеет место при соударении струй под углом или при ударе о стенку, не происходит,, границы струи остаются прямолинейными, но угол раскрытия вследствие сокращения присоединенной массы уменьшается до-15° (аналогично слиянию двух параллельных струй). При течении вдоль стенки изменяется форма только той половины струи,. [c.57]

Потери при слиянии в тройнике происходят за счет турбулентного смешения двух потоков и потерь на поворот, иногда вызывающих местный отрыв (рис. XIV. 14, в). При этом струя с большими скоростями теряет часть своей кинетической энергии, в то время как струя с малой кинетической энергией ее приобретает. [c.385]

Если в ограниченное пространство раздельно втекают две или несколько струй, то каждая из них течет до слияния независимо, после слияния образуется единый по структуре поток, который, в свою очередь, образует циркуляционные зоны (рис. 33). При подаче газа и воздуха концентрически (один поток облекает другой), часто встречающейся в практике при конструировании горелок, циркуляция по сравнению с одиночным потоком может увеличиваться или уменьшаться. Очевидно, если скорость второго потока (W02) будет больше конечной (w02>wi), то циркуляция усилится. Наоборот, при Wo2[c.69]

Сопротивление слоя движению газа слагается из следующих элементов 1) сопротивления трения, 2) местных внезапных расширений и сужений, 3) местных поворотов при движении по извилистому пути между кусками, 4) местных слияний и разделений струй. Доля сопротивления трения для слоя оценивается в зависимости от степени шероховатости кусков в 4—5% (Re > 2000) и поэтому решающее влияние оказывают местные сопротивления. Что касается местных сопротивлений, то попытки оценить их теоретически привели к двум различным моделям движения газов через слой. Согласно одной из них, слой состоит из системы каналов, расположенных между частицами (внутренняя задача), по которым двигаются газы. Согласно другой, слой состоит из системы частиц, обтекаемых газом (внешняя задача). Использование той или другой модели приводит к различной структуре формул для определения сопротивления слоя. Вследствие неопределенности формы и размеров пор влияние отдельных элементов местных сопротивлений установить не представляется [c.316]

Полагая здесь Ste = 0,017, St = 0,3 и d/Oo < 150, получим fi/f 8 < < 2 , т.е. в пределах начального участка струи может произойти 3—4 попарных слияний кольцевых вихрей. Если в начальном участке круглой струи с начальным ламинарным пограничным слоем реализуется 3-4 спаривания вихрей, то при начальном турбулентном пограничном слое - только 1-2 спаривания. [c.24]

Что касается местоположения основных источников шума в струе, вернее, в ее начальном участке, то по этому поводу нет единого мнения. Согласно одной точке зрения [1.40], основные источники шума струи расположены в местах спаривания кольцевых вихрей. Такая точка зрения как будто подтверждается измерениями [1.51], показавшими, что струи с начальным ламинарным пограничным слоем в выходном сечении сопла при Мо < 0,45 шумят несколько сильнее по сравнению со струями с начальным турбулентным пограничным слоем, поскольку в первом случае реализуется большее число попарных слияний кольцевых вихрей. [c.34]

При слиянии параллельных струй из отдельных отверстий, например ири подаче воды в отстойник через дырчатую перегородку, подток жидкости к отдельным струям свободный поэтому количество движения в них остается практически постоянным и при наложении смежных струй квадрат скорости в какой-то точке суммарного потока равен сумме квадратов скоростей (в этой же точке) наложенных потоков. [c.171]

Полный расчет аспирационного воздухообмена основан на учете всех величин прихода и расхода воздуха в местном отсосе, определяющих эффект локализации вредных выделений (метод баланса). Поскольку такой эффект должен проявляться в течение длительного времени, то к данному случаю слияния, смешения и разделения внутри местного отсоса нескольких потоков воздуха при низких давлениях (разрежениях) применен также известный из гидравлики принцип неразрывности струи (потока). [c.12]

Таким образом, установлено, что скорость пылевого факела приобретает скорость плоско-параллельного установившегося потока на расстоянии 8 10 м от места слияния всех составляющих пылевоздушных струй. Если факел попадает в область аэродинамической тени, расположенную на заветренной стороне штабеля, то скорость его выравнивается до скорости ветра на расстоянии 2,5 высоты конического и 4 5 высот хребтового штабеля. [c.345]

С помощью вымпела определялось направление ветра и устанавливалось положение продольной оси факела. На фиксированном расстоянии от источника по направлению ветра на оси факела отмечался замерный пункт. Он располагался не ближе точки, в которой нижняя граница пылевого факела касается земной поверхности, и на расстоянии не менее 8 10 м от места слияния всех пылевоздушных струй источника. В замерном пункте на высоте 1 м от уровня земли анемометром измерялась скорость ветра и отбирались пробы воздуха для определения содержания пыли. Одновременно с проведением замеров фиксировались вид по-грузочно-разгрузочных работ, производительность технологического оборудования и плотность перегружаемых окатышей. Затем производился анализ отобранных проб с целью определения весовой концентрации пыли в воздухе и её дисперсного состава (по массе). [c.347]

Картина бесцирку.пяционного обтекания профиля обладает следующими основными особенностями. Набегающий поток разделяется на две части, обтекающие соответственно верхнюю и нижнюю поверхности профиля (фиг. 169). Точка А, в которой струи разделяются, имеет нулевую скорость и называется передней критической точкой, или точкой раздела струй. Обойдя профиль, струи вновь сходятся в некоторой точке С, называемой точкой слияния струй, или задней критической точкой. [c.360]

С точки зрения лучшего перемешивания газов слияние струй рассматривается как благоприятный фактор. Так, Иванов реко-.мендует принимать относительный шаг между соплами в пределах от 4 до 5 или в крайнем случае до 6. В опытах при большем шаге иеремешивание было недостаточным. Расстояние от оси крайнего соила до боковой стенки задает-СЯ 25, [c.269]

Для уменьшения аэродинамиче-гг ских сопротивлений и габаритов ре-Разрвз ПО I / актора точки встречи и разветвления струй совмещаются. Для этого в местах слияния струй устанавливаются крестовины, в два противоположных отвода которых вводятся соударяющиеся струи, отводимые после удара через два других, смежных с вводными, отвода. В дальнейшем струи попадают в следующую крестовину и т. д. В конце аппарата установлен циклон Ц, в котором происходит разделение твердой и газообразной фаз после завершения процесса. Готовая продукция собирается в бункере Б. [c.192]

Протекание жидкости через перфорированную пластинку (плоскую решетку) в пространство, не ограниченное стенками. Если поток равномерно набегает на перфорированную пластинку перпендикулярно ее поверхности, то струйки, вытекающие из отверстий, имеют одинаковые скорости и направление. Непосредственно за плоской решеткой жидкость движется отдельными свободными струйками, которые постепенно размываются и только на определенном расстоянии за решеткой сливаются в общую струю с максимальной скоростью на оси центральной струйкн (рис. 1.49, а, б). Каждая струйка за решеткой интенсивно подсасывает окружающую ее жидкость. При этом соседние струйки мешают притоку жидкости, увеличивающей присоединенную массу. Поэтому вокруг каждой струйки образуется циркуляция внутренних присоединенных масс (рис. 1.49, в), так что масса струек от выходного сечения О—О (х — 0) до сечения I—/ (х/с1 т- 5-т-8), где происходит слияние практически всех струек, остается постоянной. Только крайние струйки в случае неограниченной струи могут непрерывно подсасывать жидкость из окружающей среды, передавая ей часть кинетической энергии [40, 41 1. Так как увеличение массы центральных струек за счет окружающей среды затруднено, они начинают подсасывать соседние струйки. В результате все струйкн отклоняются к оси (рис. 1.49, в), и площадь поперечного сечения / -/ общего потока с массой, равной сумме масс всех струек, получается меньше начальной площади (сечения О—О), т. е. площади решетки. Согласно опытам [34], в этом сечении отношение средней скорости к максимальной = г ср/и г 0,7 при / =--== 0,03- 0,40. После суженного сечения поток расширяется по обычным законам свободных струй (см. выше) с увеличением общей массы за счет присоединенной массы из окружающей среды (см. рис. 1.49, а, в). На основании рис. 1.49, а а б относительное расстояние х/1/ Ек от решетки до самого узкого поперечного сечения общей струи, после которого она начинает расширяться, можно принять равным 0,6—0,7. [c.53]

Протекание однородного потока через перфорированную пластинку (плоскую решетку) в пространство, ограниченное стенками. В случае, когда на решетку в осевом направлении набегает равномерный поток, общая струя, образованная после слияния струек за решеткой и ограниченная с одной стороны стенкой налипает на эту стенку (рпс. 1.50, а). Если поток за решеткой ограничен со всех сторон (поступает в прямой канал, рабочую камеру пли в вентилируемое помещение), он также налипает на одну из стенок и. твпжется вдоль нее с максимальной скоростью, в то время как у противоположной стенки образуется большая отрывная (вихревая) зона (рис. 1.50). Отрыв потока от стенки обус.човлен возникновением положительного градиента давления при расширении (уменьшении скорости) потока за суженным сечением 1-1 струн (см. рис. 1.49, й). [c.55]

Согласно одной точке зрения [3.21,3.23], основные источники шума расположены в местах попарного слияния кольцевых вихрей (см. гл.1). Другая точка зрения [3.15] состоит в том, что именно разрушение азимутальной однородности тороидальных вихрей, образование азимутально распределенных субструктур и взаимодействие этих структур ответственны за генерацию большей части шума струи. В рамках этой гипотезы могут бьггь объяснены эффекты изменения широкополосного шума струи при ее акустическом облучении. Так, поскольку низкочастотное возбуждение усиливает нулевую моду и задерживает развитие высших азимутальных мод [c.126]

Применительно к движению газов в рабочей камере печи часто следует рассматривать поступление двух или большего количества струй, вза-амодействующих между собой и возбуждающих циркуляционные потоки (рис. 7,3, и). Каждая из поступающих струй до слияния образует циркуляционный поток. При набегании струи на поверхность образуется настильная струя, максимум скоростей в сечении деформированной струи прибл1ижается к стенке, а на другой поверхности -скорость падает, что уменьшает движение циркуляционных потоков. Если струя касается стенок камеры, то движение в дальнейшем происходит так же, как в канале. Перемешивание ограниченных струй более интенсивно, чем свободных. Чем меньше поперечное сечение камеры, тем интенсивнее перемешивание следствие меньшего разбавления основных потоков циркуляционными. [c.29]

Во многих случаях, в особенности при малых отверстиях и низких давлениях, расширение слоев достигает предела. Сечения струи на еще больших расстояниях от отверстия обнаруживают постепенное слияние слоев, пока струя снова не принимает компактной формы, похожей на форму струи в месте первого сжатия. За этой точкой, если сгруя сохраняет когерентность, слои посте- [c.345]

Если струя выбрасывается вверх под небольшим углом к нормали, то рассеяние ограничивается вертикальной плоскостью. При этих обстоятельствах столкновения или вовсе отсутствуют или же их немного, поскольку капли имеют достаточное пространство для того, чтобы не касаться друг друга, и небольшое электрическое влияние не дает эффекта. При большем угле наклона капли начинают рассеиваться и вне вертика1ьной плоскости, что служит признаком наличия столкновений. Небольшое электрическое влияние приведет рассеяние к вертикальной плоскости, вызывая слияние капель, которые приходят в соприкосновение. [c.359]

Вопрос о характере разбиения — есть ли это постепенное увеличение узловатости или постепенное увеличение извилистости — имеет величайшее значение, и ответ в некоторых случаях все еще, пожалуй, сомнителен. Но то, что последнее вообще преобладает, следует из различных оснований. Необходимость несимметричного отверстия, как это отметил Барретт, решительно свидетельствует в пользу такого предположения. Такое же заключение вывел Риду ) на основании результатов некоторых остроумных опытов. Этот наблюдатель нашел, далее, что двойные пламена типа рыбьего хвоста , образованные путем слияния направленных под малым углом друг к другу струй, выходящих из двух совершенно одинаковых стеклянных трубок, обнаруживают чувствительность, зависящую от направления звука. Если это направление лежит в плоскости симметрии, содержащей пламя (т. е. в плоскости, перпендикулярной к плоскости отверстий трубок), то пламя не реагирует. [c.390]

В переносе и передаче тепла основная роль принадлежит движущимся горящим газам. Источником их движения в современных печах служат, как правило, струи, создаваемые топливосжигающими устройствами. На рис. 4,0 изображена газовая струя, выходящая через сечение <йа диаметром о соосно камере, имеющей сечекие . йк и поперечный размер Если начальное сечение стр и и сечение камеры не круглые, то о и 1>к опреде- ляются как эвивалентгшс диаметры делением учетверенных площадей юо и йк на соответствующие периметры. После касаиия стенок, а при наличии соседних струй после слияния с ними струя превращается в поток. [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...