Уравнение баланса импульса

Термодинамическое уравнение (скалярное) Уравнение баланса массы (скалярное) Уравнение баланса импульса (векторное) Реологическое уравнение ) (тензорное) [c.14]

Импульс единицы объема ри есть вектор. Векторное уравнение баланса импульса можно разложить на три уравнения баланса проекций импульса на оси Рассмотрим проекцию импульса на одну из осей puj. Величина puj есть скаляр. Для нее могут быть применены общие соотношения закона сохранения (1.1) и (1.1а). [c.23]

При гидростатическом равновесии фазы неподвижны. Давление в них меняется линейно с высотой за счет поля тяжести. Уравнения баланса импульса (при нулевой скорости) [c.90]

Следует подчеркнуть, что полное уравнение баланса импульса (в проекции на ось z) для рассматриваемой задачи в пренебрежении малыми второго порядка имеет вид [c.131]

Если имеется поле контактных сил я (г, т), рассчитанное на единицу площади, затем поле массовых объемных сил f г, т), то на основе уравнения баланса импульса можно написать [c.74]

Пользуясь соотношением (98.4), запишем уравнение баланса импульса также в субстанциональной форме [c.565]

Уравнение баланса импульса для движения единичного объема частиц с истинной плотностью р , погруженных в поток жидкости, имеет вид [c.424]

Б. УРАВНЕНИЕ БАЛАНСА ИМПУЛЬСА [c.66]

Мы рассмотрели все члены уравнения баланса импульса, которое для обычного газа имеет вид [c.67]

Рассмотрение метода баланса сил начнем с вывода уравнений баланса импульса для элемента тонкой вихревой нити (рис. 5.15). Пусть вихревая нить описывается в параметрической форме как [c.281]

Здесь Р[ означает силу на единицу длины вихря, действующую на границу ядра со стороны жидкости внутри вихревой нити. Таким образом, уравнение баланса импульса (5.70) записывается как равенство сил [c.283]

Канонические уравнения баланса импульса и энергии выводятся из уравнения баланса импульса (8) умножением слева соответственно на и V [c.661]

Следствием канонического уравнения баланса импульса (22) является (в квазистатическом приближении) соотношение [c.662]

Здесь оператор д есть производная по времени при фиксированных первых трех координатах Х , т.е. лагранжева (материальная) производная по времени. Следует также отметить, что в уравнении баланса импульса в форме Эйлера пе следует пренебрегать слагаемым [c.678]

Формулировка вариационного принципа стационарности действия для нелинейно упругого тела в переменных Эйлера и вывод уравнения баланса импульса из него на основе канонического определения тензора напряжений Коши приводятся в [11, с. 190-195]. [c.679]

Уравнения баланса импульса (количества движения) в трех формах получаем для Ф= ру. Положив в (2.69) Уф = У У , выражения для У и для можно получить из сравнения соотношения [c.322]

Таким образом, из (2.72), (2.70) и (2.71) получаем уравнения баланса импульса (интегральное, локальное и материальное) [c.322]

Последнее уравнение можно с помощью материального дифференциального уравнения баланса импульса, умноженного скалярно на V, преобразовать в материальное уравнение баланса внутренней энергии, а именно [c.324]

Уравнение баланса импульсов (2.9) в проекции на идущее вниз направление дает [c.41]

Уравнение баланса импульса 37, 38 --массы 37, 38 [c.424]

Второе условие находим из уравнения баланса импульсов. Пренебрегая изменениями члена по сравнению с изменениями давления, получаем [c.103]

Но объем V произволен, поэтому подынтегральное выражение должно быть равно нулю. Приходим к уравнению баланса импульса в локальной форме [c.55]

Применив теорему о дивергенции и учтя уравнение баланса импульса и условие на убедимся, что (2.1) удовлетворено. [c.71]

Из уравнения баланса импульса находим ускорение й, далее переходим на следующий временной слой г + А [c.72]

Эти уравнения баланса импульса и момента импульса (в линейном приближении) содержат три инерционных параметра плотность р (масса на единицу объема), вектор эксцентриситета е и тензор инерции /. В изотропной среде, очевидно, е = О, / = /Я. [c.99]

Часть слагаемых здесь сокращается согласно уравнению баланса импульса. Остается [c.113]

Подставив это в уравнение баланса импульса (9.3), придем к следующему итогу [c.151]

Используя теорему о дивергенции, соотношение П = т е и уравнение баланса импульса, убеждаемся, что (12.1) — тождество. [c.302]

Считая, что полный импульс вещества и поля в элементе объема среды сохраняется, т. е. дt pv + с [ЕН]) = —V Р + pvv — Т), найти уравнение баланса импульса для элемента объема среды в электромагнитном поле (см. задачу 4). [c.20]

Уравнение баланса для М легко найти, умножив векторно слева па г уравнение баланса импульса вещества (1.4) [c.21]

Соответствие этого уравнения стационарному состоянию системы легко показать, используя уравнение баланса импульса (1.4) без учета внешних сил (Р = 0) [c.113]

Уравнение баланса импульса [c.197]

Уравнения Рейнольдса (5.3) представляют собой уравнения баланса импульса осредненного движения входящие в них напряжения Рейнольдса описывают турбулентный перенос этого [c.220]

Полное описание течения сжимаемой жидкости требует задания шести гидродинамических полей, связанных тремя уравнениями баланса импульса (1.3) (или (1.4)), уравнением неразрывности (баланса массы) (1.1) (нли (1.2)), уравнением притока тепла (баланса энергии) (1.60) (илн (1.65), или (1.65 )) и уравнением состояния (1.63) (как и в 1 части 1, мы будем среду считать идеальным газом с постоянной теплоемкостью). При этом шесть неизвестных функций в перечисленных уравнениях можно выбирать по-разному, так что и уравнения для корреляционных и спектральных функций сжимаемой турбулентности могут быть записаны разными способами. Кроме того, в связи со сложностью турбулентных течений в сжимаемой жидкости при описании таких течений обычно используются еще те или иные дополнительные предположения (например, о характере зависимости коэффициентов ц, g и к иАи же v = ц/р, v, = и х = и/СрР от температуры и давления и о величине отношений этих коэффициентов), которые еще увеличивают число вариантов записи уравнений. [c.288]

Интегральное уравнение баланса импульса для г-го компонента имеет вид [c.412]

Интегрирование исходной системы осуществлялось численно с помощью неявного конечно-разностного метода на разнесенной сетке в естественных переменных [6]. Уравнения баланса импульса и энергии решались последовательно, давление находилось из уравнения Пуассона. Решение проводилось на прямоугольной неравномерной по горизонтали сетке 91 х 71 с уменьшением шага около боковых границ (коэффициент сгущения равен 10). Шаг интегрирования по времени At определялся из [c.145]

Простейшие связи такого рода и были установлены Рейнольдсом с помощью непосредственного осреднения уравнений гидродинамики несжимаемой жидкости. Будем исходить из уравнений баланса импульса, умноженных на р уравнений Навье — Стокса (1.6), в которых нам теперь будет удобно слагаемые преобразовать с помощью уравнения неразрывности к виду (ИгИд). Применим ко всем членам этих уравнений [c.218]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...