Параметр гравитационный планеты

Как показано в п. 7.2.3, довольно просто оценить максимальную возможную величину приращения скорости КА при гравитационном маневре, если пренебречь изменением вектора гелиоцентрической скорости планеты за время движения КА в ее сфере действия. Это максимальное возможное приращение равно круговой скорости в перицентре гиперболической траектории КА относительно планеты, если гиперболической избыток скорости на входе в сферу действия также равен указанной круговой скорости. Как известно, круговая скорость в перицентре зависит от параметра д. планеты и радиуса перицентра, который должен выбираться по возможности меньшим, гарантируя вместе с тем безопасный пролет вблизи планеты. [c.311]

Гравитационный параметр притягивающей планеты обозначен произведением GM. Уравнение (24.5) можно получить, рассматривая эллиптическую траекторию, по которой снижается снаряд, и потребовав, чтобы г = а при 0 = ф. Подставив в уравнение (24.5) значения U ж у, согласно соотношениям (24.3) и (24.4), найдем зависимость между Д7 и углом а, которая должна удовлетворяться при спуске снаряда в точку, определяемую углом ф [c.698]

Космический аппарат массы m приближается к планете по прямой, про.ходящей через ее центр. На какой высоте Н от поверхности планеты нужно включить двигатель, чтобы создаваемая им постоянная тормозящая сила, равная тТ, обеспечила мягкую посадку (посадку с нулевой скоростью) Скорость космического аппарата в момент включения двигателя равна с о, гравитационный параметр планеты р, ее радиус R притяжением других небесных тел, сопротивлением атмосферы и изменением массы двигателя пренебречь. [c.396]

В следующем 3.2 рассматривается задача о движении космического летательного аппарата в центральном гравитационном поле планеты. Определяются уравнения плоского движения в полярной системе координат, интегрируя которые можно найти траекторию полета аппарата. Изучаются уравнения орбит, их параметры и особенности в тесной взаимосвязи со скоростными характеристиками движения самого аппарата. [c.77]

Гравитационные параметры планет приведены в приложении. [c.43]

Планета сферической структуры имеет радиус R и гравитационный параметр /С. Известны высота искусственного спутника этой планеты при его прохождении через перицентр Н и через апоцентр Н [c.122]

Значительный вклад в структуру и энергетику средней атмосферы и термосферы вносят также различные динамические процессы, включая волновые движения. Динамика, связанная с общей циркуляцией, обусловливает перераспределение вещества и энергии в глобальном масштабе. Она во многом определяет (через обмен массой, импульсом и энергией) общий энергетический баланс, отражая тем самым глубокие внутренние связи во всем околопланетном пространстве. Вместе с тем, важную роль в тепловом балансе различных областей и наблюдаемых пространственно-временных вариациях структурных параметров играют также динамические вариации поля давления, в первую очередь уже упоминавшиеся атмосферные приливы и внутренние гравитационные волны ВГВ). Основным источником приливов в атмосферах планет земной группы служат солнечный нагрев и гравитационное притяжение Солнца (для Земли также и Луны). [c.42]

Кроме того, для решения задач астродинамики необходимы основные параметры планет, характеризующие их сферы гравитационного действия, время перелета между орбитами и т. п. [c.185]

Во-первых, это двигатели разгонные и тормозные, служащие для вывода космического объекта с земной на планетарную орбиту и обратно, а также для посадки на Луну и планеты двигатели для коррекции и изменения параметров орбиты для совершения маневров на орбите при стыковке космических кораблей и т. п. Эти двигатели имеют тягу порядка 10 —10" Н. Во-вторых, это двигатели, предназначенные для обеспечения стабилизации и ориентации космического ЛА в пространстве компенсации малых изменений орбиты, происходящих вследствие малых изменений гравитационного поля и других малых возмущений коррекции импульса более мощных двигателей создания линейных ускорений с целью разделения газа наддува от жидкого компонента при запуске больших двигателей. Все эти двигатели отличаются малыми значениями тяги (10 —10" ) Н, имеют специфические особенности режимов работы по длительности действия, регулирования режима, многократности запуска, работы в условиях космоса, невесомости, длительности существования и т. п. [c.346]

В табл. 26 приведены значения гравитационных параметров, определяющих поля тяготения планет Солнечной системы. [c.165]

Эта формула широко известна и применяется в атомной и ядерной физике под названием формулы Резерфорда. Формула подтверждается экспериментально, что говорит о правомерности применения классической механики к данному случаю рассеяния. Однако это отнюдь не свидетельствует о применимости классической механики к микромиру вообще. Можно, например, решить задачу о движении электрона в кулоновском поле притяжения к ядру. При этом придем к результатам, вполне аналогичным полученным для движения планет в поле гравитационного притяжения Солнца. Электрон будет двигаться по эллипсу, в параметры которого вместо G войдет константа k (см. 28). Но такие выводы, как будет показано далее, в части IV курса,—в резком противоречии с опытом. В микромире классическая механика имеет весьма ограниченное применение и заменяется квантовой механикой. [c.242]

Основной эффект возмущений, вызываемых притяжением Земли, Луны, Солнца и планет, можно учесть, если рассматривать их как точечные массы, сила притяжения которых подчиняется закону Ньютона. Для каждого из этих тел требуется найти наилучшие значения гравитационного параметра, представляющего собой произведение массы небесного тела на постоянную тяготения. Если же притягивающее тело расположено очень близко (как Земля по отношению к спутнику), то его необходимо рассматривать уже не как сферу, массу которой можно считать [c.74]

Будем обозначать, как и ранее, скорости и расстояния относительно Солнца большими буквами, а относительно планеты — малыми. Индексы с Til р будут характеризовать условия, соответствующие круговому и параболическому движению, а индексы А ж Р будут означать расстояния апоцентра и перицентра. Гравитационные параметры Солнца и планеты [c.251]

Дается краткий обзор текущих и недавно опубликованных работ, посвященных методам синтеза траекторий для исследования межпланетных операций, связанных с полетами к планетам. Круг рассматриваемых вопросов включает в себя попутный облет Венеры, полеты к планетам за Юпитером, полеты зондов для изучения Солнца с использованием гравитационных полей Юпитера и Венеры, применение импульсных маневров при облете планеты или на гелиоцентрических этапах полета, недавно предложенный комбинированный режим исследования Марса с облетом и посадкой. Кроме того, обсуждаются некоторые специализированные программы для ЭВМ, обеспечивающие расчет характеристик траекторий облета планеты, автоматическое построение контуров тра-екторных параметров и полный анализ траекторий с учетом задач по лета и параметров различных систем. [c.11]

С другой стороны, использование гравитационного поля Венеры в большой степени ограничено геометрией взаимного расположения всех трех планет. Эллиптичность орбиты Марса вызывает заметные вариации траекторных параметров, что приводит к дальнейшему усложнению задачи и практически исключает возможность сколько-нибудь серьезной попытки создания обобш,енной теории такого рода траекторий. Таким образом, хотя исследование выборочных групп траекторий, аналогичных рассмотренным выше, может служить для доказательства преимуществ режима попутного облета, тем не менее остается открытым вопрос [c.15]

Формулы (10) и (II) иногда записывают в ином виде, удобном в случае малого эксцентриситета 8. Пусть экваториальный радиус планеты (/ э) и большая полуось орбиты спутника а) измеряются в км, а гравитационный параметр К имеет размерность км 1сек тогда период обращения спутника (Т) составляет 2па" /р К сек. [c.281]

Обозначим через т массу ракеты, через К — гравитационный параметр планеты. Тогда Кт = mg, откуда К = gR Пусть ракета получила у поверхности планеты настолько малую начальную скорость что она не удалилась в беск0неч1юсть, а пришла в точку на высоте Н над поверхностью планеты, имея там нулевую скорость. Согласно интегралу энергии [c.302]

Изучение важнейших физико-химических механизмов в условиях турбулентного течения многокомпонентной реагирующей газовой смеси, ответственных за пространственно-временные распределения и вариации определяющих макропараметров (плотности, скорости, температуры, давления, состава и т.п.), особенно эффективно в сочетании с разработкой моделей турбулентности, отражающих наиболее существенные черты происходящих при этом физических явлений. Турбулентное движение в многокомпонентной природной среде отличается от движения несжимаемой однородной жидкости целым рядом особенностей. Это, прежде всего, переменность свойств течения, при которой среднемассовая плотность, различные теплофизические параметры, все коэффициенты переноса и т.п. зависят от температуры, состава и давления среды. Пространственная неоднородность полей температуры, состава и скорости турбулизованно-го континуума приводит к возникновению переноса их свойств турбулентными вихрями (турбулентный тепло- и массоперенос), который для многокомпонентной смеси существенно усложняется. При наличии специфических процессов химического и фотохимического превращения, протекающих в условиях турбулентного перемешивания, происходит дополнительное усложнение модели течения. В геофизических приложениях часто необходимо также учитывать некоторые другие факторы, такие, как влияние планетарного магнитного поля на слабо ионизованную смесь атмосферных газов, влияние излучения на пульсации температуры и турбулентный перенос энергии излучения и т.п. Соответственно, при моделировании, например, состава, динамического и термического состояния разреженных газовых оболочек небесных тел теоретические результаты, полученные в рамках традиционной модели турбулентности однородной сжимаемой жидкости, оказываются неприемлемыми. В связи с этим при математическом описании средних и верхних атмосфер планет возникает проблема разработки адекватной модели турбулентности многокомпонентных химически реагирующих газовых смесей, учитывающей сжимаемость течения, переменность теплофизических свойств среды, тепло- и массообмен и воздействие гравитационного поля и т.п. Эти проблемы рассматриваются в данной части монографии. [c.9]

Гравитационное поле и фигуру планеты можно характеризовать следующими параметрами динамическим сжатием /г, сжатием эквивалентной (в смысле объема) эллипсоидальной поверхности равного потенциала а, экваториальным радиусом а , геометрическим сжатием = (а — Ь)/ае. Их числовые значения для некоторых больщих планет приведены в табл. 30 [77]. [c.191]

Можно также построить изолинии для других, критериев (таких, как скорость входа КА в атмосферу планеты для посадочного аппарата, широта возможных мест посадки, границы освещенности поверхности планеты и т. д.), величина которых существенно влияет на проектно-массовые характеристики КА. Представление результатов расчета с помощью полей изолиний позволяет выбрать номинальные траектории перелета с учетом всех ограничений. Необходимо отметить, что этот способ представления результатов возможен лишь для сравнительно простых схем полета, у которых число определяющих траекторию перелета переменных невелико. Для более сложных схем полета, например, таких, как облет плаиет с использованием гравитационного маневра, графическая интерпретация результатов расчета получается весьма сложной, что не позволяет определить все необходимые параметры, однозначно характеризующие траекторию полета КА. Для оптимизации таких схем полета разрабатывают специальные методы, позволяющие получить номинальные траектории с учетом всех заданных ограничений. [c.132]

Это уравнение переходит в уравнение (24.34), когда импульс АУ равен нулю. Важной особенностью уравнения (24.40) является то, что в него входят только параметры (Я, У ) орбиты приближения, координаты снаряда в момент приложения импульса фо и величина А У. Для заданных условий приблил№ния X наиболее желательно иметь множитель при в знаменателе уравнения (24.40) настолько большим, насколько это возможно. Это означает, что при торможении в первом квадранте (фо < 90°) приращение скорости А У должно быть приложено в направлении к планете. Такой результат является немного неожиданным, так как приводит к увеличению относительной скорости снаряда. Одпако уравнение (24,40) утверждает то, что коррекция за счет увеличения относительной скорости более важна, чем за счет уменьшения центробежной силы по сравнению с силой гравитационного притяжения ). Поэтому при рассмотрении простой плоской задачи управления положением снаряда мы будем использовать знак плюс в уравнении (24.40) и понимать это так, что снаряд ускоряется в районе планеты назначения ракетным двигателем, когда корректирующий импульс направлен по линии визирования планеты. [c.716]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...