Кривые нулевой относительной скорост

Когда С = С4, внутренняя и внешняя ветви контурной кривой нулевой относительной скорости имеют общую точку далее, когда С <С частица, начав движение от одного из небесных тел, может покинуть систему. Аналогично, начав движение из какой-либо отдаленной точки,, она может приблизиться к любому из двух тел. [c.130]

То большое качественное различие, которое существует между кривыми нулевых относительных скоростей при С С2 С — С , вытекает из разницы в начальных скоростях, равной всего 2,63 фут/сек при полной величине скорости около 34700 фут/сек, т. е. при разнице всего в 0,0074%. Это говорит о крайне высокой чувствительности траекторий к начальным условиям. [c.131]

Прохождение мимо Луны и уход. Как уже упоминалось в связи с изучением кривых нулевых относительных скоростей, уход за пределы системы Земля — Луна легче осуществляется при движении аппарата мимо Луны, чем при движении его в каком-либо другом направлении. Поэтому полеты с прохождением вблизи Луны представляют интерес в качестве начального этапа в осуществлении межпланетных путешествий ). [c.140]

Кривые нулевой относительной скорости 129 [c.722]

Рис. 6.3. Кривые, образованные пересечением поверхностей нулевой относительной скорости с координатной плоскостью Вху

Наконец, рассмотрим кривые пересечения поверхностей нулевой относительной скорости (6.3.2) с координатной плоскостью Вуг. [c.225]

Зависимость относительной скорости звука в двухфазной среде капельной структуры от степени сухости и коэффициента скольжения показана на рис. 12.6. Нижняя кривая отвечает равновесной скорости звука, которая характеризует распространение возмущений нулевой частоты (процесс нарастания или падения давления в волне возмущения является бесконечно медленным). Реальные распространения волн возмущения являются неравновесными. При этом интенсивность тепло- и массообмена, ускорения или замедления капель в волнах возмущения влияет на степень неравновесности и в свою очередь зависит от частоты возмущения. [c.330]

Когда получены обе кривые, становится видно, что одна кривая представляет собой зеркальное изображение другой относительно прямой, соответствующей нулевой лучевой скорости, хотя, возможно, с различными амплитудами. Отношение амплитуд двух кривых скоростей обратно пропорционально отношению масс звезд. Таким образом, если возможно построить кривые скоростей для обоих компонентов, то отношение масс получается непосредственно из этих кривых. [c.460]

Метод осно ван на оценке термической стойкости вещества по начальным скоростям образования газообразных, НК и В К продуктов и заключается в измерении количества указанных продуктов при различных температурах пиролиза с последующим определением начальных скоростей из линейной части кинетических кривых. Выбор в качестве критерия относительной термической стойкости начальной скорости, при которой образование продуктов разложения соответствует реакции нулевого порядка, обеспечивает одинаковый состав исследуемых веществ при различных сравниваемых температурах пиролиза. [c.48]

Результаты расчета для значения К=10 приведены на рис. 44 в виде зависимости безразмерной скорости yi и безразмерной высоты У2 от времени в относительных величинах. Пунктирными кривыми изображены зависимости по уравнению (14.28) в квазистатическом приближении, сплошными кривыми — решение в соответствии с уравнениями (14.35) и (14.36) Видно, что при учете инерционности жидкости ее скорость быстро нарастает от нулевого значения, при т=0,15 сравнивается с квазистатическим значением и затем идет выше этой зависимости, Время опорожнения (с учетом инерционности) на 20% меньше, а максимальное значение скорости на 15% меньше, чем по приближенному решению. [c.118]

Па рис. 5 приведены спектры пульсаций, измеренные на оси сопла, рассчитанного на М = 2.5, при разных уровнях перегрева проволоки в датчике. По оси ординат отложен относительный уровень спектральной мощности Е/Ео, где Ео - спектральная мощность при нулевой частоте. Анализ соотношений (3.1) и (3.4) показывает, что при большом перегрева датчика (г 1) основной вклад в сигнал дают акустические составляющие, а при малом (т 0) - колебания завихренности. Таким образом, верхняя кривая соответствует спектру акустических колебаний, а нижняя - спектру колебаний завихренности. Видно отличие структуры сверхзвуковой турбулентности от турбулентности в несжимаемом потоке, где спектр пульсаций статического давления более резко спадает к нулю, чем спектр пульсаций скорости [13 [c.425]

Эксплуатация генератора имеет некоторые особенности. Перед пуском необходимо проверить правильность положения щеток на коммутаторе. В новой мащине это определяется метками на траверсе и в щите. Если машина устанавливается после ремонта, правильность положения щеток необходимо проверить по осциллографу, для чего генератор разворачивается до номинальной скорости, на зажимы якоря включается катодный осциллограф и в обмотку возбуждения подается небольшое напряжение. При правильном положении щеток импульс напряжения на экране осциллографа получается симметричным и зона коммутации, характеризуемая на осциллограмме перегибом в кривой импульса, находится посередине паузы или несколько сдвинута по направлению вращения. После этого доводят ток возбуждения до номинального значения и нагружают машину на чисто активное сопротивление. Если при этом возникает искрение и зона коммутации выходит за пределы паузы, необходимо щетки сдвинуть таким образом, чтобы коммутация происходила в момент минимального значения тока. В машинах типа МГИ-2, не имеющих межполюсных магнитных экранов, сдвиг щеток в сторону вращения улучшает коммутацию при нагрузке, но при этом возникает искрение при холостом ходе. Щетки можно устанавливать, сдвигая их по вращению при холостом ходе на максимально допустимую по условиям коммутации величину. Тогда при постепенной нагрузке машины искрение начнет ослабевать, при определенной нагрузке исчезнет совсем, а при дальнейшем увеличении нагрузки появится снова. Величина допустимой нагрузки будет определяться искрением при данном положении щеток. При отсутствии осциллографа щетки могут быть выставлены приближенно, для чего устанавливают их таким образом, чтобы при нахождении щели паза якоря под серединой полюса щетки находились посередине сегмента или были слегка сдвинуты по вращению (на одну-две коллекторные пластины). После этого устанавливают щетки согласно предыдущему. Установка нейтрали при помощи нулевого вольтметра здесь невозможна вследствие значительной величины паузы и зависимости напряжения от положения якоря относительно полюсов. [c.128]

Ширина нижнего поля диаграммной ленты составляет 40 мм и разделена горизонтальными линиями, на которых поставлены цифры О, 10, 20, 30 и так далее до 150. По этим линиям определяется скорость движения поезда, которая записана на ленте. При записи скорости складываются два направления движения движение ленты по горизонтали и движение писца по вертикали. Таким образом, запись скорости на ленте получается в виде кривой, причем чем больше скорость паровоза, тем выше располагается кривая скорости относительно нулевой линии (линии нижних наколов). [c.216]

Кривые нулевой относительной скорости. Следуя рассуждениям Хилла (G. W. Hill), развитым в его теории Луны [5, 6]. [c.128]

При больших значениях С ур ненпю (6.3.7) удовлетворяют кривые, близкие к прямым у = УС и расположенные ближе к началу координат. Уравнению (6.3.7) будет также удовлетворять замкнутая кривая в окрестности начала координат, целиком расположенная вне окружности радиуса V 2 -7n)l Y- х с центром в начале координат. Качественную картпну кривых пересечения поверхностей нулевой относительной скорости с координатной плоскостью Byz дает рис. 6.5. [c.226]

Сопоставляя результаты анализа форм кривых, по которым пересекаются поверхности нулевой относительной скорости с координатными плоскостями, можно установить форму этих поверхностей в трехмерном пространстве для различных величин постоянной С. Если постоянная С велика, поверхности нулевой относительной скорости (поверхности Хилла) состоят из двух замкнутых поверхностей, близких к сферам с центрами ъ гп п Ш2 (на рисунках точки 1 — m и т соответственно), а также из бесконечного цилиндроида большого радиуса, который неограниченно приближается к внешнему асимптотическому цилиндру. При меньших значениях С сфероидальные поверхности расширяются и соприкасаются в точке Ь (рис. 6.3,6, 6.4,6, 6.5,6), расположенной на оси Вх, а затем они сливаются в одну поверхность типа гантели, тяготеющей к большему телу Щ. При еще меньших значениях С сначала правая граница гантели касается цилиндроида в точке L2, а затем и левая граница касается цилиндроида в точке (рис. 6.3, в, г, 6.4,6, г, 6.5, б, г). Обе эти точки расположены на оси Вх. На рис. 6.3, д, 6.4, д, 6.5, д для постоянной С5 < Сб показано промежуточное состояние эволюции поверхностей Хилла, когда верхняя и нижняя полости соединены узкими перетяжками вокруг точек L4 и Ls, лежащих в плоскости Вху и симметричных относительно оси Вх. При достаточно малых С поверхности Хилла уже не пересекают плоскость Вху и распадаются на две бесконечные полости, которые при С О неограниченно удаляются друг от друга и в пределе исчезают. [c.226]

НОЙ кривой, одиако трение следует 5десь формуле (32.3) (с оговоркой относительно стопенн) с той существенной особенностью, что она не имеет места вплоть до нулевых значений скорости. [c.846]

Сила сопротивления равна нулю при нулевой и бесконечной скорости и качественно может быть изображена в виде колоколообразной кривой. Тогда уравнение (2,79) можно решить графически относительно скорости (рис. 2.23). При концентрации выше некоторой критической Сс и постоянной температуре (М = = onst) возможны два скоростных режима [c.87]

Аномально вязкие жидкости имеют нелинейную кривую течения, проходящую через начало координат. В зависимости от вида кривой течения относительно осей т и y возможны два типа аномально вязких жидкостей- псевдопластичные, для которых dHId f < О, и дилатантные, для которых дЧ ду > 0. Удобной характеристикой поведения таких жидкостей иногда служит так называемая кажущаяся вязкость Ла= т/у. Величина постепенно уменьшается у псевдопластичных и возрастает у дилатантных жидкостей G ростом скорости сдвига. При небольших скоростях сдвига материал ведет себя как ньютоновская жидкость и характеризуется кажущейся вязкостью при нулевом сдвиге. [c.83]

Данные, полученные в опыте при характерной низкой скорости потока, представлены на фиг. 4. Условия проведения опыта были такими, что всегда происходило кипение недогретой жидкости. Однако зонд не отмечал колебаний и слабого снижения уровня сигнала, характерных для пузырькового режима течения, до тех пор, пока неравновесные нузыри не становились относительно большими по величине. В области педогрева пузыри малы по сравнению с диаметром трубы, но вблизи области нулевого паро-содержания преобладают гораздо более крупные пузыри, что иллюстрируется на графике для Xq = 0,7%. Желательно иметь непрерывную регистрацию кривой на экране осциллографа, так как его инерционность значительно меньше, чем у самопишущего прибора. Например, для пузырькового режима течения момент прохождения крупных пузырей фиксируется осциллографом, но не обнаруживается самопишущим прибором. [c.36]

При восстановлении анионов наблюдаются часто аномальные явления и иного порядка. На рис. 27 приведена катодная поляризационная кривая, полученная Крюковой [61] на вращающемся амальгамированном электроде в растворе KoSaOg. Из этого рисунка видно, что восстановление аниона начинается при относительно положительных значениях потенциала. На кривой имеется ярко выраженный перегиб, соответствующий предельному диффузионному току. Однако увеличение потенциала катода приводит к необычным явлениям. Ток восстановления начинает резко падать, достигая малой величины. Последнее показывает, что восстановление персульфат-иона замедляется. Потенциал, при котором наблюдается резкое замедление скорости восстановления аниона, лежит вблизи потенциала точки нулевого заряда ( —0,5 в по Н. К. Э.). [c.57]

Образец перед опытом шлифовали на наждачной бумаге КЗ-М-14, промывали этиловым спиртом и дистиллированной водой. Анодную поляризацию начинали со стационарного (установившегося в течение 15 мин) потенциала, который для стабилизации тока поддерживался потенциостатом еще 15 мин. В некоторых опытах наблюдалось незначительное отклонение силы тока в катодную область от нулевого значения. Затем потенциал сдвигался в анодную область с постоянной скоростью, равной 1 в/ч. Выбранная скорость наложения потенциала по данным авторов [6] оказывает незначительное влияние на характеристики анодной потенциостатической кривой нержавеющей стали Х18Н8 в 1-н. растворе серной кислоты. Потенциал измерялся относительно насыщенного каломельного электрода, а в работе все значения потенциалов приведены по водородной шкале. [c.59]

Инвариант W = (Я, Л)д сохраняется (при условиях вмороженности поля Я и касания Я к Г) под действием любого сохраняющего объемы гладкого преобразования области D. Поэтому W является интегралом движения и для жидкости с конечной кинематической вязкостью и нулевой (исчезающе малой) магнитной вязкостью. Для замкнутой области D стационарными точками интеграла энергии (Я, Я)о магнитного поля Я, вмороженного в жидкость, относительно действия сохраняющих объемы преобразований D являются поля Я, коммутирующие с rot Я (см. [7]). Если в начальный момент W фО, то при затухании поля скорости (за счет вязкости) энергия магнитного поля не может упасть до нуля. Можно показать, что поле Я, коммутирующее с rot Я, либо имеет почти все интегральные кривые лежащими на двумерных торах, либо является собственным полем для rot rot Я = с-Я, с = onst (см. [7,5]). Поле Я вморожено, и поэтому если в начальный момент не существовало магнитных поверх- [c.327]

На рис. 8.7, а изображено крыло симметричного профиля в воздушном потоке при нулевом угле атаки. Дадим крылу малое начальное возмущение в виде угла крутки, равного углу атаки Да. Тогда, очевидно, возникнет аэродинамическая сила ДУ, которая создаст крутящий момент относительно ц. ж. АУ(1. Этот момент зависит от скорости полета. Упругий момент крыла будет стремиться уменьшить заданное возмущение (угол Да). Если момент ДУ / будет равен упругому восстанавливающему моменту, то соответствующая скорость полета и будет критической. При уменьшении скорости угол Да будет -стремиться к нулю, а при увеличении к бесконечности. На рис. 8.7, б изображена зависимость угла Да от скорости полета. Как следует из рассмотрения верхней кривой, при скорости, меньшей углы атаки отсутствуют. Прн скорости V Удив весьма малая деформация крыла приводит к большому углу закручивания. В реальных условиях полета возмущающим фактором является начальный угол атаки ао аналогично тому, как для стержия — начальный прогиб. В этом случае зависимость а по V получается из расчета аэродинамических сил с учетом деформации конструкции, как это изложено на стр. 84. График У в функции а приведен на рис 8.7, б в виде кривой, асимптотически приближаю- [c.280]

Для определения скорости движения поезда на данном участке пути необходимо измерить высоту кривой скорости относительно нулевой точки записи скорости, которая соответствует нижним наколам для отсчета пройденных поездом километров. [c.216]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...