Источники шума тепловые

Соотнощение между измеряемой величиной и термодинамической температурой оказывается очень простым, однако шумовая термометрия не используется в качестве основного метода первичной термометрии. Причина заключается в том, что не удается достаточно точно измерить напряжения порядка нескольких микровольт и при этом избежать посторонних источников шума, как теплового, так и нетеплового происхождения, а также сохранить постоянными полосу пропускания и коэффициент усиления измерительных приборов. В шумовой термометрии, несмотря на достигнутые за последние годы успехи, остается еще много нерешенных проблем. Точность измерения термодинамической температуры шумовым методом, кроме области очень низких температур, намного ниже точности других первичных термометров. По этой причине, не вдаваясь в подробности предмета шумовой термометрии, рассмотрим в общих чертах основные принципы тех приемов, которые применялись на практике. [c.113]

Уменьшение уровня шума в производственном помещении путем установки специальных звукопоглощающих конструкций. Этот метод основывается на свойствах материалов и конструкций трансформировать звуковую энергию в тепловую. Уменьшить интенсивность шума на рабочих местах можно установкой звукопоглощающих конструкций близ источника шума или рабочего места. [c.58]

Источники шума и вибраций должны быть изолированы от окружающей среды при помощи кожухов, амортизаторов, пружин, которые должны являться частью конструкции. Изолирование шума и вибраций может быть достигнуто применением виброизолирующих опор и фундамента. Если невозможно изолировать шум в самой конструкции, то должна предусматриваться эксплуатация установки в специальных помещениях с шумопоглощающими стенами и потолками. Источники теплоты должны оборудоваться надежной теплоизоляцией, чтобы не влт-ять на тепловой баланс помещения. Элементы конструкции, прикосновение к которым может вызвать ожоги у оператора, должны быть огорожены защитными устройствами. [c.108]

Данной совокупности требований удовлетворяют спектральные приборы с приемниками излучения, уровень шума которых не зависит от величины светового потока. Следуя Б. А. Киселеву и П. Ф. Паршину [31], назовем их тепловыми. Будем считать, кроме того, что приемник излучения — единственный источник шума. Флюктуации светового потока, действующего на входе спектрометра, т. е. шумы самого источника света, рассматривать не будем. [c.115]

Дисперсия некоторых из источников шума зависит от величины полезного сигнала, и, если эти шумы преобладают, то при изменении величины падающего потока изменяется отношение сигнал/шум. Поэтому с точки зрения зависимости шума от величины полезного сигнала можно выделить три группы преобразователей первая, для которой шумы постоянны, Тш = К] (преобладают тепловые шумы) вторая, для которой дисперсия шума изменяется пропорционально амплитуде полезного сигнала, ш = Ки Ф (преобладают дробовые шумы) третья, для которой дисперсия шума изменяется пропорционально квадрату амплитуды полезного сигнала, ш = /Сщ/ф (преобладают токовые шумы). Величины К1, Кц, Кт — постоянные коэффициенты. Необходимо учитывать также, что тепловые, дробовые и токовые шумы зависят от ширины полосы частот Д/, в которой измеряется дисперсия, поэтому отношение сигнал/шум, а следовательно, и порог чувствительности преобразователя зависят от Af. Для удобства сравнения различных преобразователей иногда используется приведенное значение дисперсии .о = = Фотоэлектрические преобразователи описы- [c.200]

Кроме ТОГО, мощные двигатели самолетов являются источниками шума, доходящего до уровня, не только заглушающего человеческую речь и затрудняющего связь, но и вызывающего у человека болевые ощущения. Поэтому звукоизоляция самолета является вторым из ряда основных условий, обеспечивающих нормальные для человеческого организма условия полета. Тепловая и звуковая изоляции самолетов осуществляются при помощи одних и тех же конструктивных мероприятий и материалов, называемых поэтому тепло-, звукоизоляционными. [c.306]

А. Тепловые источники шума [c.58]

Обратимся теперь к анализу шума [38]. Если AId(t) —шумовой ток, протекающий во внешней цепи за счет действия источника шума Н х, t), описывающего тепловой шум в канале, то вместо (5.25) имеем [c.92]

Кроме уже рассмотренных источников шума, необходимо учесть тепловой шум сопротивлений контактов и объемных сопротивлений. Наиболее важным из них является тепловой шум, генерируемый в узкой базовой области, которая может быть отображена сопротивлением Гь. Таким образом, эквивалентная схема транзистора с общей базой оказывается такой, как показано на рис. 6.26. [c.121]

Предельная чувствительность фотодиода определяется хаотическими флуктуациями напряжения и тока на выходе, которые имеются как в присутствии оптического сигнала, так и без него. Задача заключается в необходимости обнаружения сигнала среди хаотических флуктуаций. Этот вопрос будет подробно рассмотрен в гл. 14 и 15, а здесь уместно обсудить источники шумов, присущие собственно фотодиоду. В связи с этим существенна статистическая природа квантового процесса детектирования. В результате средний ток фотодетектора 7 всегда испытывает флуктуации, известные как тепловой шум . Средняя квадратическая величина / е л пропорциональна / и полосе фотодиода А/. Таким образом. [c.324]

Эффекты акустоэлектронного взаимодействия. На опыте АЭВ проявляется либо непосредственно как эффект увлечения носителей заряда акустич. волной, либо в виде зависимости параметров акустич. волны (её скорости, коэф. поглощения и др.) от концентрации носителе проводимости, величины внеш. электрич. и магн. полей. АЭВ — одна из причин дисперсии звука в твёрдых телах. Получая в процессе АЭВ энергию, электроны рассеивают её при столкновениях с дефектами и тепловыми фононами, обусловливая электронное поглощение УЗ. Зависимость коэф. поглощения от частоты при этом может отличаться от квадратичной, предсказываемой классич. теорией (см. Поглощение звука). В полупроводниках в сильном электрич. поле поглощение звука сменяется его усилением. Усиление электрич. иолом НЧ-фононов (акустич. шумов) приводит к развитию электрич, неустойчивости в полупроводниках и возникновению акустоэлектрических доменов. АЭВ является источником электронной акустич. нелинейности, к-рая обусловливает зависимость от электронных параметров амплитуд акустич. волн, возникающих в результате нелинейного взаимодействия, эффекты электроакустического эха в полупроводниках и др. [c.56]

Из Н. ф. следует, что флуктуации тока связаны с диссипацией в цепи и системы, не обладающие активным сопротивлением, не содержат источника теплового шума. Н, ф. применима только к достаточно хорошим проводникам, для к-рых на данной частоте ш можно пренебречь влиянием тока смещения. Если не учитывать этого обстоятельства, то Н. ф. приводит к парадоксу, стремлению флуктуаций к бесконечности при разрыве цепи (Д — оо). Учёт влияния тока смещения изменяет Н. ф. и снимает этот парадокс. [c.239]

С. ч. называют естественной, если она ограничена флуктуациями, возникающими внутри источника колебаний, напр. вследствие тепловых движений или флуктуаций тока (см. Дробовой шум). С. ч., определяемую изменениями параметров генератора под влиянием внеш. воздействий, называют технической. Исследования С. ч. показывают, что естеств, С. ч. связана с шириной спектральной линии генератора, а технич. С. ч,— с медленными или скачкообразными изменениями его параметров. Напр., С. ч. водородного генератора ограничивается медленным старением Защитной плёнки, уменьшающей влияние поверхности стенки на ударяющиеся о неё атомы водорода, [c.660]

Ф. э. в эл.-вакуумных и ионных приборах связаны гл. обр. со случайным характером электронной эмиссии с катода (дробовой шум). Интенсивность дробовых Ф. э. практически постоянна для /<10 Гц. Она зависит от присутствия остаточных ионов и величины пространств, заряда. Дополнит, источники Ф. э. в этих приборах—вторична.ч электронная эмиссия с анода и сеток электронных ламп, динодов фотоэлектронных умножителей и т. п., а также случайное перераспределение тока между электродами. Наблюдаются также медленные Ф. э., связанные с разл. процессами на катоде. В газоразрядных приборах низкого давления Ф, э. возникают из-за теплового движения электронов. [c.328]

Существуют два основных источника шума, появляющегося в выходном сигнале детектора шум самого детектора и флуктуации, присутствующие в тепловом излучении, которое попадает в детектор [58]. Ни один из них не ограничивает чувствительность фотоэлектрических пирометров в области выше 700 °С. Оба детектора (фотоумножитель и кремниевый фотодиод) могут быть использованы с временем усреднения, достаточно большим, чтобы снизить случайную погрешность из-за шума детектора и флуктуаций излучения до уровня в несколько миликельвинов в температурном эквиваленте. [c.377]

Флуктуации и шумы в лазерах. Тепловые шумы оптич, резонатора и спонтанное излучение атомов (молекул) активной среды являются принципиально неустранимыми источниками шума в лазерах. Шумы приводят к естеств. флуктуациям амплитуды и фазы одночастотного н одномодового лазера, вследствие к-рых существуют предельные значения временных и пространственных статистич. характеристик лазерного излучения естеств. ширина частотного спектра, определяемая ф-лой Шавлова — Таунса ф-ла (8) в ст. Лазер] естеств, угл. расходимость, предельная пространственная когерентность. В режиме генерации нескольких несинхронпзованных (несвязанных) продольных и (или) поперечных мод статистика излучения существенно меняется она становится практически гауссовой. [c.664]

Для крупномасштабных гидродинамич. Ф. в газах и жидкостях применимо понятие локального (частичного) равновесия в малых объёмах при фиксиров. значениях флуктуирующих термодинамич. параметров. Поэтому в гидродинамич. пределе, когда длина волны Ф. велика по сравнению с микроскопич. размерами (межатомным расстоянием в жидкости и длиной пробега в газе), вычисление временных корреляц. ф-ций Ф. плотности, темп-ры, скорости и т. д. сводится к решению гидродинамич. ур-ний с дополнительными ланжевеновскими источниками, описывающими тепловой шум. Метод вычисления корреляц. ф-ций крупномасштабных Ф. в равновесном состоянии, основанный на линейных ур-ниях гидродинамики со случайными источниками, был предложен Л. Д. Ландау и Е. М. Лифшицем в 1957. В случае однокомпонентной классич. жидкости тензор вязких напряжений и вектор потока тепла q записываются в виде [c.327]

ШУМОВАЯ TEMIIEKttYBi (жвивалентная)—эфф. величина, служащая относительной мерой спектральной плотности мощности эл.-магн. излучения источников шумов. Вводится по аналогии с равновесным излучением тепловым шумом) согласованного сопротивления, спектральная плотность мощности для к-рого определяется ф-лой Найквиста S=kT (k—постоянная Больцмана, Т—абс. темп-ра сопротивления). Т. о., под Ш. т. источника шума следует понимать такую темп-ру согласованного сопротивления, при к-рой спектральная плотность мощности теплового шума этого сопротивления будет равна спектральной плотности мощности шумов данного источника. Относительной Ш. т. (или шумовым числом) наз. отношение Гц. к комнатной темп-ре Го = 290 К. [c.480]

Если источником шума является тепловое излучение, выполняется условие S2lTA(0< l И Р(Х) приводится к виду [c.235]

Те источники шума, которые влияют на полное ОСШ вне лазера, мы будем называть внешними источниками. В качестве примеров можно указать точность визирования и стабильность приемника, площадь когерентности, т. е. ограниченный волновой фронт (вызванный помутнением среды, в которой распространяется излучение), темповой ток, дробовой и джонсоновский (тепловой) шум в фотоприемнике и связанных с ним усилителях, посторонние источники дробового шума, в том числе прямой или рассеянный солнечный свет и т. д. К внутренним источникам шумов относятся шумы тока разряда [1, 2], спонтанное излучение, возможные и конкурирующие лазерные переходы, шумы, вызванные распределением сигнала среди разных мод, каждая из которых имеет равное усиление и одинаково воспринимается [c.455]

Основная идея метода Ланжевена в теории гидродинамических флуктуаций состоит во введении в уравнения переноса случайных источников , описывающих тепловой шум. После этого уравнения переноса становятся стохастическими дифференциальными уравнениями а их решения описывают не только регулярное (усредненное) движение, но и флуктуации на фоне этого движения. Средние значения случайных источников равны нулю, а их корреляции определяются из дополнительных условий самосо-гласования, например, из флуктуационно-диссипационной теоремы. Метод стохастических уравнений и метод уравнения Фоккера-Планка дополняют друг друга. Отметим, однако, что эти методы, вообще говоря, не эквивалентны. Мы видели, что уравнение Фоккера-Планка может быть выведено из фундаментального уравнения неравновесной статистической механики — уравнения Лиувилля, в то время как метод стохастических уравнений по своей сути является феноменологическим и его применимость необходимо обосновывать в каждом конкретном случае. Тем не менее, метод Ланжевена часто оказывается очень удобным, особенно при вычислении временных корреляционных функций флуктуаций. Поэтому представляет интерес построение стохастических гидродинамических уравнений, соответствующих уравнению Фоккера-Планка (9.1.63). [c.237]

Задачи передачи тепла на значительные расстояния в настоящее ремя, как правило, решаются за счет использования контуров с движущимся теплоносителем. Но у таких систем есть существенные недостатки требуется расход энергии на прокачку теплоносителя (причем этот расход возрастает с увеличением передаваемого теплового потока) имеют место большие потери при передаче наблюдаются значительные перепады температур ограниченные рабочие температуры используемых теплоносителей не позволяют применять наиболее эффективные высокотемпературные циклы преобразования (например, термоэмиссионные или термоэлектрические методы преобразования) при больших передаваемых тепловых потоках системы громоздки и тяжелы по весу насосы, содержащие вращающиеся элементы, являются источниками шума и вибрации, требуют систематической профилактики и надзора. [c.5]

ШУМОВАЯ ТЕМПЕРАТУРА (эквивалентная) — эффективная величина, служащая относит, мерой спектральной плотности мощности электромагнитного и члучеиия источников шумов. Вводится по аналогии с равновесным излучением (тепловым шумом) с0г. 1ас0ванн0]0 сопротивления, спектральная плотпость мощности для к-рого определяется ф-лой П а й к в и с т а S = кТ к — постоянная Больцмана, Т — абс. темн-ра сопротивления). Т. о., под Ш. т. источника шума Г,,, следует понимать такую темп-ру согласованного сопротивления, при к-рой спектральная нлотность мощности теплового шума этого сопротивлепия будет равна спектральной плотности мощности шумов данного источника. Относит. 11 . т., илп шумовым числом, наз. отношение к комнатной темп-ро Т = 290° К. [c.428]

Здесь (Р(.)вх — мощность входного (эталонного) сигнала, при к-рой на выходе отношение сигнал/шум равно 1, а kT Af — мощность тепловых шумов согласованного входного сопротивления в полосе itpony Ka-ния. Эталонными источниками сигналов при измерениях Ш.-ф. служат генераторы стандартных сигналов, газоразрядные источники шума, вакуумные диоды в режиме насыщения, охлаждаемые или нагреваемые согласованные нагрузки. При оценке реальной чувствительности радиоприемника по величине Ш.-ф. необходимо учитывать, что снектр полезного сигнала может не совпадать со спектром входных и собств. шумов, а эффективная темп-ра антенны отличаться от Т . [c.429]

В области частотного (со г со о) и волнового (/с + кц 2Л х,) резонансов надо рассматривать одновременно и четырехфотонные параметрические процессы и двухфотонные рамановские. При этом следует учитывать и два независимых источника шума — нулевые флуктуации падающего поля и тепловые колебания молекул (в стоксовом рассеянии играют роль и нулевые колебания молекул). Согласно рассмотренной ниже модели при больших интенсивностях накачки основной вклад в антистоксово излучение дают нулевые флуктуации поля (при Лац иГ). [c.232]

Приведены теоретические и экспериментальные сведения об источниках шума в современных приборах лазерах, полевых и биполярных транзисторах, диодах с барьером Шоттки. Детально рассмотрены тепловые, генерационно-рекомбинационные, дробовые. флнккерные, взрывные шумы и шумы токораспределеиия этих приборов. Книга предназначена для инженерно-технических работников н студентов вузов, специализирующихся в области разработки и изготовлення полупроводниковых приборов и приемно-усилительных устройств. [c.4]

Гл. 2 содержит ряд теоретических предпосылок, которые полезны для оценки основных источников шума приборов. В гл. 3 обсуждаются способы описания шума двух- и трехполюсных приборов с приложением результатов к вычислению коэффициента шума многокаскадных усилителей (в частности усилителей, включающих в себя приборы с отрицательной проводимостью). В гл. 4 показано, как можно точно выполнить шумовые измерения. Теоретический материал гл. 2 используется в гл. 5 и 6. В гл. 5 рассматриваются тепловой шум и шум генерации — рекомбинации применительно к мазерам и полевым транзисторам. Гл. 6 посвящена обсуждению дробового шума в диодах с р-п переходом, транзисторах и вакуумных лампах, а также фликкер- и взрывного шума в диодах, биполярных и полевых транзисторах. [c.6]

Двумя наиболее важными источниками шума, используемыми в качестве шумовых эталонов и поэтому пригодными для количественной оценки шума, являются тепловой шум сопротивления R при температуре Т и дробовой шум насыщенного диода, через который протекает ток Id- Первый может быть представлен источником шумовой э. д. с. Y kTRAf, включенной последовательно с сопротивлением R, а второй — источником шумового тока Y 2<7/включенным параллельно диоду (здесь k — постоянная Больцмана, q — абсолютная величина заряда электрона и Л1/—малый частотный интервал вблизи центральной частоты /). [c.10]

Таким образом, охлаждая схему, можно значительно улучшить ее шумовую температуру. Это не удивительно, поскольку все источники шума, дающие вклад в Гпус, имеют тепловой характер при температуре Т. Когда параметрический усилитель охлажден до температуры жидкого гелия, его шумовая температура сравнима с шумовой температурой молекулярного усилителя. [c.202]

Основной источник шумов в ПГС имеет не тепловое происхождение. Шумы в ПГС имеют квантовую природу и обусловлены энергией 7гйсо вакуумных флуктуаций (в расчете на [c.212]

Источники окружающего шума бывают естественного происхождения и искусственного — результат деятельности человека в океане, причем разные источники имеют различные спектральные и направленные свойства. К естественным источникам шума относятся сейсмические возмущения, ветровое волнение морской поверхности и тепловая активность молекул воды. Значительный вклад в фоновый шум, особенно в гаванях и прибрежных вода.ч, вносят биологические источники, такие как шелкающие креветки, шумящие рыбы, дельфины и другие виды рыб и океанских млекопитающих. [c.258]

Космические шумы Космическое излучение состоит из общего фО[ а, обусловленного излучением Галак1ики и внегалактическим излучением, подверженного лишь слабым временным и нростраистпенным изменениям, и более сильного из лучения отдельных источников космического шума с весьма малыми угловыми размерами. Дискретным источником мо1ЦНого теплового излучения является Солнце. Заметное излучение создают плаиеты и Луна. [c.271]

Было принято, что источники теплового шума и шума усилителя имеют гауссовские распределения амплитуд. Это позволяет выразить общий эффект от ряда независимых и некоррелированных источников шума в виде суммы средних квадратов амплитуд каждого из них. Влияние дробоюго шума было учтено аналогичным образом. Как было показано в 15.2. дробовый шум подчиняется пуассоновской статистике. Амплитудное распределение умноженного дробового шума на выходе лавинного фотодиода будет зависеть, кроме того, от статистик процессов генерации носителей заряда при лавинном умножении, которые не достаточно исследованы теоретически. Как указывалось в гл. 14, оправданием такого сложения различных источников шума служит тот факт, что при достаточно большом числе случайных ве тичин, что имеет место в нашем случае, все распределения приближаются к гауссовскому относительно.своего среднего значения. Следовательно, полученное таким образом суммарное среднеквадратическое значение шума представляет собой приемлемое приближение. Однако при определении вероятностей ошибок имеем дело с хвостами функций распределения и важно помнить, что простое предположение об аппроксимации распределений всех шумов гауссовой функцией может привести к значительным ошибкам. Тем не менее и далее будем использовать эту аппроксимацию [c.384]

Во введении мы уже отмечали, что в критических точках, там, где система теряет устойчивость, влияние шумов может иметь ре-шаюш,ее значение. В этой главе мы покажем, каким образом это влияние удается учесть в рамках подхода, развитого в предыдуш,их главах. В синергетике мы обычно начинаем с уравнений, описывающих систему на мезоскопическом уровне. Такое описание пренебрегает микроскопическим движением. Например, атомов или молекул. Одним из многочисленных примеров описания на мезоскопическом уровне могут служить уравнения гидродинамики. В них входят такие макроскопические величины, как плотность, макроскопические скорости и т. д. Аналогичным образом в биологии при изучении морфогенеза мы пренебрегаем процессами, протекающими на субклеточном уровне, например метаболизмом. С другой стороны, мы не можем полностью исключить из рассмотрения микроскопические процессы, так как именно они порождают флуктуирующие вынуждающие силы в уравнениях для вектора состояния я исследуемой системы. Мы не будем выводить члены, описывающие источники шумов. Для такого вывода необходимо в каждом отдельном случае выяснить природу шума. Далеко не безразлично, о каком шуме идет речь о шуме квантового происхождения, шуме, обусловленном тепловыми флуктуациями, или о внешнем шуме, производимом резервуарами, с которыми связана система. Мы хотим лишь наметить общий подход к рассмотрению случаев, когда источники шумов заданы. Основные идеи предлагаемого подхода мы поясним на примерах. [c.327]

Шумы. Кроме вынужденных квант, переходов в состояние с меньшей энергией, возможны и самопроизвольные (спонтанные) переходы, в результате к-рых излучаются волны, имеющие случайные амплитуду, фазу и поляризацию. Эти волны добавляются к усиливаемой волне в виде шумов. Спонтанное излучение явл. единственным, принципиально неустранимым источником шумов К. у. Мощность спонтанного излучения очень мала в радиодиапазоне и резко растёт при переходе к оптич. диапазону. В связи с этим К. у. радиодиапазона (мазеры) отличаются исключительно низким уровнем собств. шумов. В них отсутствует дробовой шум, кроме того, у них мал и тепловой шум, т. к. они работают при темп-рах, близких к абс. нулю. Благодаря низкому уровню собств. шумов К. у. способны усиливать без искажений очень слабые сигналы. Они применяются в кач-ве входных каскадов в самых высокочувствит. радиоприёмных устройствах в диапазоне длин волн 4 мм—50 см. К. у. значительно увеличили дальность действия линий косм, связи с межпланетными станциями, планетных радиолокаторов и радиотелескопов. [c.278]

Кроме акустич. волн, излучаемых под водой для целей гидролокации, связи и т. д., в океанах и морях имеются собств. шумы. По своей природе они подразделяются на динамич. шумы, связанные с тепловым движением молекул, поверхностным волнением, турбулентными потоками воды, синоптич, вихрями, шумом прибоя, кавнтац, шумом прибоя, ударами капель дождя и т. п. биологич. шумы, производимые животными техн. шумы, вызванные деятельностью человека (шумы судоходства, шумы самолётов, шумы бурения дна и т. п.) сейсмич. шумы, обусловленные тектонич. процессами шумы ледового происхождения. Как правило, шумовой фон в океане образуется мн. источниками, действующими одновременно, но осн. вклад обычно вносят шумы, связанные с поверхностным волнением, частотный спектр к-рых спадает с повышением частоты примерно на 5—10 дБ на октаву. [c.462]

Для тепловых источников обычно р<1, поэтому эффекты нестационарной И. с. в их излучении крайне малы. Тем не менее их удалось обнаружить в тонкпх экспериментах по корреля]АИи иптонсивпостой (см. Интерферометр интенсивности), получивнп-ix широкую известность в связи с их значением для звёздной астрономии, поскольку с их помощью возможно из.мерять угл. размеры столь удалённых звёзд, что это пе удаётся сделать с помощью звёздного интерферометра. Следы нестационарной интерференции были обнаружены также при анализе спектра шумов фотоэлемента, освещённого двумя очень близкими спектральными линия.мп атомов ртути. На частоте биений был обнаружен пик в спектре шумов, составлявший 10 от фона дробовых шумов [4]. [c.168]

Нестациопарная интерференция наблюдается только при достаточно высокой яркости источников света. Критерием является число фотонов в объёме когерентности к-рое должно бьггь не слишком малым по сравнению с1. Практически нестационарная интерференция имеет место только с лазерными источниками. Очень слабые проявления остаточной нестационарной интерференции в полях тепловых источников света наблюдаются в экспериментах по спектроскопии шумов излучения и но корреляции интенсивностей. Для их тсоретнч. описания помимо рассмотренной К. с. вводится когерентность второго порядка., выражающаяся через ф-ции корреляции уже ие полей, а интенсивностей (см. Квантовая оптика, Квантовая когерентность). [c.396]

Ш у м ы в У. э. к.— это флуктуац. помехи, появляющиеся в результате хаотического теплового движения свободных носителей заряда (тепловые шумы), дробового шума, фликкер-шума, др. физ. явлений. Шумовые свойства У, э. к. характеризуются коэф. шума, определяемым отношением полной мощности выходных шумов к её Ha tH, создающейся за счёт шумов от источника колебаний Ш = / ш..и,./А ,Л .н.. где Ли..ы,. —мощности шумов [c.239]

Наим, шумами обладают квантовые усилители, у к-рых в условиях глубокого охлаждения жидким гелием уровень тепловых шумов становится соизмеримым с шумами спонтанного излучения активного вещества в диапазоне частот 0,520 ГГц Т 5- 6 К при охлаждении до 4,2 К. Обычно применяемые трёхуровневые мазеры строятся как регенеративные У. э, к., реже как усилители бегущей волны. Наличие громоздких и дорогостоящих криогенной охлаждающей и магн. систем ограничивает область применения квантовых усилителей уникальными приёмными устройствами радиоастрономии и сверхдальней космич. связи. С мазерами сравнимы по шумовым свойствам полупроводниковые параметрич. усилители (ППУ) при глубоком охлаждении (до 20 К и ниже), однако необходимость системы охлаждения заставляет использовать их в осн. в наземных радиосистемах, где требуются высокочувствит. радиоприёмные устройства, а габариты, масса и потребляемая мощность менее существенны. ППУ, в к-рых в качестве изменяемого энергоёмкого параметра служит нелинейная ёмкость полупроводникового диода — варикапа, работают в диапазоне частот 0,3- -35 ГГц, имеют относит, полосы пропускания от долей до неск. %, АГ,о= 17-нЗО дБ на каскад, широкий динамич. диапазон. В качестве источников накачки применяются генераторы на транзисторах СВЧ без умножения и с умножением частоты, на Ihmia диодах и на лавинно-пролётных диодах. Неохлаждаемые ППУ превосходят по шумовым параметрам неохлаждаемые У. э. к. на транзисторах СВЧ, но значительно уступают последним по сложности, технологическим и массогабаритным показателям, в связи с чем вытесняются ими, прежде всего из бортовой аппаратуры. [c.242]

Предприятия, их отдельные здания и сооружения с технологическими процессами, являющимися источниками выделения в окружающую среду вредных и неприятно пахнущих веществ, а также источниками повышенных уровней шума, вибрации, ультразвука, электромагнитных волн и т. п., должны быть расположены с подветренной стороны но отношению к другим зданиям и должны быть отделены от жилой застройки санитарно-защитными зонами. Ширина санитарно-защитных зон для большинства промышленнь[х предприятий составляет 50—1000 м (в завксй-мости от характера и количества выделяемых вредностей). Для тепловых электростанций и котельных ширина санитарно-защитных зон определяется на основе расчета рассеивания в атмосфере содержащихся в выбросах вредных веществ, а для атомных электростанций и других объектов, использующих источники ионизирующих излучений, — по расчету дозы внешнего облучения и (или) распространения радиоактивных выбросов в атмосферу, сбросов в водоемы с учетом метеорологических, гидрологических и экологических факторов. [c.404]

Тепловая изоляция в сочетапии с обшивкой играет роль поглотителя шума, источником которого является пар, протекающий в турбине. Уровень звука, возбуждаемого турбиной, на расстоянии 1 м от обшивки по контуру не должен превышать 85 дБА [5]. [c.425]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...