Свет Источники — Яркость

Влияние размеров источника. Представляет интерес рассмотреть также влияние размеров источника па дифракционную картину. Допустим, что удаленный источник света линейный и имеет размер АВ. Каждая точка протяженного источника одинаковой яркости даст дифракционную картину. Эти идентичные картины будут смещены друг относительно друга в пределах угловых размеров источника. [c.141]

Существуют также фотометры, позволяющие непосредственно определять суммарный световой поток, а следовательно, и среднюю сферическую силу света источника (шаровой фотометр или интегратор), освещенность поверхности (люксметр), яркость источника и т. д. [c.58]

При рассматривании очень удаленных предметов размер их изображения падает до предельного значения, обусловливаемого разрешающей способностью глаза. В таком случае средняя освещенность уже не будет определяться яркостью объекта. Так как размер изображения постоянен, то освещенность пропорциональна потоку, поступающему в глаз, а этот последний зависит от силы света источника и его расстояния до глаза. Поэтому, например, звезды, угловой диаметр которых меньше секунды, не производят слепящего действия, хотя их истинная яркость нередко больше яркости Солнца, слепящее действие которого огромно благодаря заметному угловому диаметру (32 ), значительно превосходящему предел разрешения глаза (около Г). [c.343]

Именно такой случай поддержания неподвижной или перемещающейся заданным образом относительно вещества структуры, нагретой до высокой температуры, удается реализовать с использованием лазерного источника излучения. Впервые непрерывно действующий оптический разряд, поддерживаемый сфокусированным лучом лазера на углекислом газе, был получен в 1970 г. [6]. При поджигании разряд начинается в фокусе. Затем фронт плазмы, как это описывалось ранее, смещается навстречу световому потоку со скоростью порядка нескольких м/с т.е. тепловая волна распространяется в режиме дефлаграции и останавливается там, где из-за расходимости пучка света плотность потока световой энергии становится недостаточной для поддержания распространяющейся тепловой волны. Температура аргоновой плазмы в зоне разряда превышает 20000 К, плазменное образование представляет при этом непрерывно действующий источник света небывалой ранее яркости. На рис. 9 приведена фотография непрерывного оптического разряда в камере с неподвижным газом, на рис. 10 дана серия снимков плазменных образований в потоке воздуха разной скорости. [c.125]

При этом легко достигается увеличение яркости изображения в 100 или более раз, что позволяет наблюдать восстановленное изображение при использовании источников света с небольшой яркостью. [c.255]

Третий параметр, который необходимо рассматривать при оценке возможностей спектрального прибора, — его способность собирать свет, или светосила. Светосила V спектрометра определяется как световой поток на выходе прибора, отнесенный к источнику с единичной яркостью. Энергия, падаюш ая на приемник за время т от спектрометра со светосилой V, осветленного источником с яркостью В, есть [c.333]

Объясните, почему (при отсутствии потерь света) яркость, создаваемого оптической системой изображения источника равна яркости самого источника. [c.365]

В случае круглого источника однородной яркости радиусом Vs, удаленного на расстояние z, комплексный коэффициент когерентности света, падающего на зрачок телескопа, имеет вид [c.319]

К отражателю на кронштейнах приклепан экран прямых лучей от лампы, что позволяет снизить ослепление водителей встречных автомобилей (при ближнем свете) и уменьшить яркость свечения окружающей среды при ее малой прозрачности. Экран выполняют так, чтобы он перекрывал все прямые лучи от источника света и частично экранировал периферийную зону отражателя (2. . . 3 мм), исключая тем самым из работы зону отражателя с максимальными отклонениями от заданной формы, создающими непредсказуемые нарушения в светораспределении. [c.186]

Освещенная поверхность коллекторной линзы является как бы вторичным источником света, обладающим равномерной яркостью по всему полю. Вплотную к коллектору устанавливается ирисовая диафрагма, ограничивающая диаметр светящегося диска. Отверстие диафрагмы определяет размеры вторичного источника света. [c.143]

При определении направления и расстояния до тела, находящегося за пределами земной атмосферы, используется целый арсенал методов наблюдений. Большое разнообразие методов обусловлено тем, что расстояние до тела, его скорость, поток излучения и форма могут изменяться в широких пределах. Объект (искусственный) может находиться на орбите, близкой к Земле, на более значительном расстоянии или в межпланетном пространстве. Он может быть источником радиосигналов или же отражать солнечный свет. Его видимая скорость может изменяться от нескольких градусов в секунду до нескольких дуговых секунд в час. Если же объект является естественным телом Солнечной системы, то это может быть Солнце, Луна, планета, спутник, астероид или комета. Тогда тело (если это не Солнце) будет отражать солнечный свет, причем его яркость будет зависеть от формы, альбедо (отражательной способности) и расстояний от Солнца и наблюдателя. Видимая скорость тела относительно звезд может составлять 13 в сутки для Луны, Г в сутки для Солнца и значительно меньше для других тел. Угловые скорости звезд и других тел, удаленных на значительное расстояние, настолько малы, что измерить их поперечное движение удается лишь для объектов, ближайших к Солнечной системе. В основном судить об их движении мы можем только по результатам определения их лучевых скоростей. Кроме того, излучение этих тел может наблюдаться преимущественно в видимой части спектра, в радиодиапазоне, в рентгеновском или инфракрасном диапазонах. [c.63]

Пока мы имеем дело с протяженными источниками, для глаза важна их яркость, которая в конечном счете определяет освещенность изображения источника на сетчатке Е. В самом деле, пусть источник имеет форму квадрата, сторона которого равна у. Глаз наблюдателя находится на нормали к плоскости квадрата, ча расстоянии / от него. Силу света источника в направлении нормали найдем по формуле [c.45]

Выбор одной из двух последних схем определяется в зависимости от распределения яркости на излучающей поверхности источника света. Если его яркость равно- [c.305]

Яркость. Как отмечалось выше, излучение точечного источника в данном направлении характеризуется силой света. С целью аналогичной характеристики протяженного источника вводится понятие силы света единицы видимой поверхности — яр- [c.12]

Увеличение ширины щели (Ь > Ji) приводит к сужению центрального максимума и увеличению яркости. При 6 1 мы получаем в центре резкое изображение источника света, т. е. имеет место прямолинейное распространение света. [c.141]

Вавилов предложил и осуществил следующий опыт для наблюдения подоб иых флуктуаций. Схема опыта представ лена на рис. 5.7. Свет, исходящий от источника, яркость которого можно ре гулировать, падает на глаз человека, проходя через диафрагму и отверстие диска, вращающегося с заданной угловой [c.349]

Из сказанного выше должно быть ясным, что большое количество понятий, связанных с переносимой светом энергией, обусловлено, в конечном итоге, законом прямолинейного распространения света, в силу которого световая энергия может переноситься по-разному в различных направлениях и через элементы поверхности, находящиеся в разных точках. Наиболее дифференцированной характеристикой светового поля служит яркость (или интенсивность), определяющая мощность, распространяющуюся в заданном направлении вблизи заданной точки пространства. Сила света описывает мощность, также распространяющуюся в заданном направлении, но от всей поверхности протяженного источника. Освещенность и свети-г.юсть характеризуют мощность, которая распространяется вблизи какой-либо определенной точки пространства во всех направлениях. Наконец, наиболее интегральной характеристикой является поток, — мощность, переносимая во всех направлениях через всю заданную поверхность. Приведенные соображения наглядно иллюстрируются соотношениями между введенными величинами и яркостью [c.50]

Отметим, что понятие яркости, установленное здесь, не вполне соответствует принятому еще недавно представлению о яркости как о свойстве поверхности источника света, определяемом пределом отношения силы света источника к поверхности излучения. В ИОВОМ понятии яркость связана не с источинком, а с пучком и характеризует число лучей пучка при этом предполагается, что луч является носителем одной и той же определенной и постоянной вдоль всего луча части мощности. Если источник представляет собой светящуюся поверхность, то новая формулировка совпадает со старой старое определение теряет смысл для объемных источников нли рассеивающих сред, как, иапрнмер, небо. [c.425]

Если нэточннк не сплошной, например лампа накаливания со спиральными концентрнрованнымн нитями, то можно принять за яркость так называемую габаритную, т. е. усредненную, яркость, получаемую как отношение силы света источника к площади. всей светящейся площадки, включая в эту площадь и внутренние несветящиеся пустоты. [c.429]

Поэтому с увеличением расстояния s и масштаба изображения М для достижения хорошей освещенности требуются источники света с высокой яркостью В. Это ограничивает возможности проекции микроизображений и не позволяет получать очень большие увеличения даже с таким мощным источником света, как вольтова дуга. Кроме того, при чрезмерном освещении препарат подвергается сильному нагреву и легко может быть испорчен. Наоборот, микрофотографирование очень широко применяется во всевозможных областях как средство регистрации увеличенных изображений микрообъектов. [c.20]

Принцип работы системы с использованием оптимального фильтра понятен из рассмотрения рис. 64. На нем изображены три линзы Л,, Л , источник излучения S и три плоскости П , ЩлЩ- последние две называются входной и выходной плоскостями фильтра. Объект О, расположенный в плоскости Щ, изображается на плоскости Щ оптически без изменения масштаба. Если в плоскости Щ поместить соответствующий пространственный фильтр, то можно селективно отфильтровать любые пространственные частоты изображения О у Поскольку свет источника когерентный, фильтр должен быть амплитудно-фазо-вым, т. е. комплексным. Фильтрация сводится к корреляции между неизвестным и известным объектами. При их соответствии на выходной плоскости появляется корреляционный отклик - всплеск яркости. Легко убедйгься, что комплексный фильтр аналогичен голограмме Фурье. [c.130]

При радиографическом способе контроля (рис. 73) источник излучения (гамма-дефектоскоп или рентгеновский аппарат) помещают против контролируемого участка шва, с противоположной стороны которого в светонепроницаемой кассете между двумя усиливающими экранами находится рентгеновская пленка. Гамма- или рентгеновы лучи, проникая через материал шва, поглощаются им неодинаково в зависимости от дефектов шва (например, газовой поры). Интенсивность воздействия лучей на рентгеновскую пленку в этом случае будет неодинаковой, что и зафиксируется на пленке в виде теневого изображения (дефекта). При просвечивании выявляются дефекты, составляющие 3—5% толщины контролируемого материала. Рентгеновские пленки просматривают и расшифровывают на негатоскопах, представляющих собой источник рассеянного света с регулируемой яркостью. Результаты контроля регистрируют в специальном журнале, где указывают. маркировку снимков, клеймо сварщика, дефекты швов и заключение о качестве контролируемого сварного шва. [c.177]

Светящиеся ооверхности излучают или отражают свет с различной яркостью в разных направлениях. Однако часто пользуются поверхностями, которые диффузно излучают или отражают свет по закону Ламберта с яркостью практически одинаковой во всех направлениях (см. рис. 1.22, в) или в пределах некоторых телесных углов (белая матовая бумага, молочные стекла ламп накаливания, абсолютно черное тело и т. д.). Поскольку яркость во всех напранлеьпях одинакова, то из (1.27) и (1.27а) следует, что /, = / eos s по это формуле построена фотометрическая кривая (окружность, касательная к поверх-пости), характеризующая распределение силы света от .чзкояркостного источника S (см. рнс. 1.22, в). Световой поток, излучаемый в полусферу плоской поверхностью конечных размеров, равен Ф .л. [c.38]

В случае наблюдений прозрачных объектов в проходящем свете при наличии источника света большой поверхностной яркости и достаточных размеров равномерно излучающей поверхности, прин-циппальпо говоря, возможно обеспечить необходимое заполнение зрачка входа объектива без наличия вспомогательной осветительной системы. Для этого источник света 6", следует перенести так, как это показано на рис. 33, а, в положение Л 32- Здесь Р и Q--предметное и покровное стекла, Об — фронтальная линза микрообъектива, и — апертурный угол. [c.58]

Если входная щель освещается немонохроматическим светом— источник излучает сплошной спектр, — то надо принять во внимание, что теперь ширина интервала длин волн на выходе прибора определяется шириной интервала спектра АХ, выделяемого выходной щелью. Тогда яркость входной щели соответственно в этом интервале будет Ь = Ь%АХ, если считать, что спектральная плотность яркости Ьх постоянна в интервале Ая. Тогда аналогично (7.1.36) имеем для потока излучения Фспл в случае сплошного спектра [c.446]

Что касается оптич. пирометров, основанных на фотометрировании в монохроматич. свете, то здесь также имеется два типа 1) с источником света постоянной яркости и 2) с источником переменной яркости. К первому принадлежит пирометр Ваннера, имеющий поляризационное устройство для приведения двух яркостей к их совпадению. Угол поворота анализатора, необходил1ый для этого, и Г связаны ур-ием [c.228]

Итак, сила света наблюдателя отличается от силы света источника только на величину потерь при прохождении светового потока через стеклянную массу линзы и не зависит ни от коэф-та преломления, ни от числа средин, через к-рые он проходит, а т. к. эти потери состоят только из потерь от поглощения в массе стекла и от отражения, причем они вообще незначительны, то в хорошо сконструированной оптике произведение кк бывает близко к единице. Сила света вдоль оптич. оси прожектора с диоптрич. системой оптики зависит от яркости источника света, размера линз и коэф-та полезного действия всей оптич. системы. Для П. с кольцевыми линзами Френеля [c.434]

М, с, обычно осуществляется изменением яркости источника и.злучения или пропусканием света от источника с постоянной яркостью через спец, моду. 1И-руюп(ее устройство (см, Модг/-лятор света). Для модуляции яркости источника его инерционность должна быть достаточно мала но сравнению с периодом модуляции или длительно-( тью отдельных стадий световых сигналов. На рисунке дан график зависимости глубины модуляции яркости ртутной лампы ДРШ-250 от частоты питающего ее тока. С повышением е ш частоты глубина мод ляции падает, и поэтом такпе лампы непригодны для получения высокочастотных световых сигналов. Еще меньшую частоту модуляции позволяют получить лампы накаливания. Напротив, глубина модуляции излучепия, наир., газоразрядных водородных ламп остается большой при увеличении частоты питающего их тока до 10 Мгц. Споц. импульсные лампы рассчитаны на возбуждение световых сигналов длительностью порядка десятков или единиц мксек, а искровой разряд позво.сяет получить импульсы еще более короткие. [c.279]

Блескость Ф. и борьба с ней. Одним из самых неприятных и опасных свойств Ф. является ослепление, создаваемое ее лучом при попадании его в поле зрения наблюдателя. Стремление получить от Ф. луч с максимальной силой света, дабы иметь возможность освещать путь перед автомобилем на большое расстояние, что необходимо при больших скоростях движения, вызывает значительное увеличение блескости, а тем самым и опасность ослепления. Опыты Холлидея показали, что при предельной освещенности в глазу Е = 0,225- 0,6 1х и при величине угла в между горизонтальной линией и линией, соединяющей глаз с источником света, величина разницы яркостей дВ, к-рая м. б. ощутима при яркости поля адаптации В, увеличивается благодаря слепящему действию источника света на такую величину, к-рая получится при яркости поля адаптации [c.382]

ВИМСе. В указанных лампах (фигуры 7а и 76) нить накаливания (все зигзаги вольфрамовой проволочки аЬ) располагается в одной плоскости, и задней стенке колбы придан наклон для избежания прохождения отраженных лучей через отверстие экрана d, помещаемого перед лампой. Сравнение сил света источников производится на фотометрической скамье— приспособлении, на к-ром помещаются сравниваемые источники света и головка фотометра. Скамья имеет деления по длине, и сравнение яркостей полей фотометра достигается в большинстве случаев путем использования закона квадратов расстояний. При измерении силы света на скамье применяются следующие два способа (фиг. 8а и 86). В первом случае [c.91]

Следует обратить внимание на частный случай, когда s есть часть поверхности светящегося источника. Всякое светящееся тело излучает свет в разных точках и в разных направлениях. Яркость его, вообще говоря, изменяется от точки к точке и в каждой точке меняется в зависимости от направления излучения при этом зависимость яркости от направления может представляться любым законом. Вышеприведенная формула для Ф остается верной и для этого случая, но величину В надо брать соответственно закону излучения, а os 0 нужно принять равным единице. Поток выражается в люмелах, сила света — в свечах, яркость —в стильбах, причем за единицу длины принят сантиметр. [c.12]

Среди электрических источников света имеется большой класс газоразрядных ламп. Их излучение практически безынерционно, а потому при переменном токе сопровождается пульсацией светового потока, которая может порождать стробоскопический эффект. При частоте переменного тока 50 Гц свет источника 100 раз в секунду прерывается полной темнотой. Хотя частота V при этом выше критической, а следовательно, мелькания яркости освешаемых предметов не наблюдается, при наличии в поле зрения движущихся тел стробоскопическое явление хорошо заметно. Моменты излучения застают предмет в разных точках его движения, и благодаря инерции зрения человек видит одновременно несколько рядом лежащих изо- [c.92]

Лабораторные и исследовательские модели микроскопов Комплектуются объективами-апохроматами и объективами-план-апохроматами со специально рассчитанными для них компенсационными окулярами с увеличенным полем зрения, фотографическими и проекционными системами, различными насадками для спектрофотометрических, микроспектрофотометрических измерений и другими оптическими устройствами, обеспечивающими современные методы исследования. Осветительные оптические устройства в этих микроскопах выполняются встроенными и освещение производится по принципу Кёлера. Для фотографирования, спектрофотометрирования, исследования в свете люминесценции и при реализации других методов исследования используются источники большой яркости (ДРШ-250, ДРШ-100 и т. д.). Коллекторы и конденсоры применяются с апланатической и ахроматической коррекцией. Некоторые конструкции микроскопов снабжаются универсальными панкратическими конденсорами, позволяющими производить освещение объектов по методам светлого и темного поля, фазового контраста с плавным изменением числовой апертуры и величины освещаемого поля. Одной из основных задач при разработке унифицированных моделей микроскопов, с одной стороны, является достижение определенного экономического эффекта, с другой, — сокращения номенклатуры узлов и деталей, широкой взаимозаменяемости последних, а также повышение технологического уровня и долговечности и. надежности прибора в целом. [c.371]

Выступающие ребра граненого тела оттеняют более толстыми штрихами, все другие штрихи наносят с ослабле-ние.м толщины и яркости (по мере удаления от источника света). [c.107]

Следовательно, яркость в данном направлении определяется величиной светового потока, излучаемого с единицы видимой в данном направлении поверхности в единицу телесного угла. Другими словами, она численно равна силе света в данном направлении, создаваемой единицей площади видимой поверхности источника. Под види юй площадью светящейся поверхности понимается проекция площади светящейся поверхгюсти da в направлении, перпендикулярном оси пучка. [c.12]

Яркость источника может быть различной в разных направлениях. Одиако встречаются источники света (Солнце, абсолютно черные тела, освещаемая посторонним источником матовая поверхность и т. д.), для которых величина не зависит от направления наблюдения, т. е, = В = onst, В этом случае, как следует [c.12]

Субъективные фотометры. В основе субъективных фотометров лежит зрительное наблюдение. Оно основано на том, что ощущение яркости является монотонной функцией энергии падающего света. Следовательно, если два различных источника света, одинаковых по спектральному составу, вызывают в глазу одинаковые ощущения яркости, то они посылают в глаз одинаковые энергии. Этот факт лежит в основе так называемых визуальных фотометров равтюй яркости. В фотометрах равной яркости две граничащие площадки освещаются каждая отдельным источником. Изменяя расстояние до 0Д1ЮГ0 из источников, добиваются одинаковой освещенности прилегающих друг к другу полей. В этом случае каждый из источников посылает на единицу поверхности освещаемого им поля одинаковый поток энергии. Исходя из этого, с помощью визуальных фотометров можно определить силу света некоторого источника в данном направлении, если известна сила света, принятого [c.17]

В цитированной книге Г. Г. Слюсарева в этой связи говорится Закон Лагранжа—Гельмгольца, как и закон Клаузиуса, может быть назван также законом постоянного потока, и в таком виде он является нечем иным, как законом сохранения энергии, выраженным с помощью характеристикп оптических систем . Это заключение Г. Г. Слюсарева справедливо, если не имеет места обмен энергией между световыми пучками и оптической системой. В действительности до появления лазерных источников света не существовали оптические системы, способные увеличить яркость пучка света. Советский ученый И. И. Собельман в одной из статей показывает, [c.177]

Чрезвычайно большие возможности открываются при использовании в оптических экспериментах лазеров (квантовых оптических генераторов), излучающих обычно одну спектргшьную линию большой яркости. Особые свойства таких источников света (в первую очередь когерентность) подробно обсуждены ниже, а сейчас укажем, что сам факт их существования заставляет по-иному подходить к изучению многих оптических явлений. [c.11]

Яркость В есть величина, зависящая от направления однако для некоторых источников она может от направления не зависеть. Такие источники называются источниками, подчиняющимися закону Ламберта. Строго говоря, таким источником является только абсолютно черное тело матированная поверхность или мутная среда, каждый участок которых рассеивает свет равномерно во все стороны, служат более или менее хорошими подобиями ламбертова источника. Такие среды можно назвать идеально рассеивающими, если они подчиняются закону Ламберта. [c.47]

Знание яркости существенно необходимо при исследовании само-светящихся предметов, в частности, источников света. Наш глаз реагирует непосредственно на яркость источника (см. 10). Понятие яркости используется и в теории излучения (см. гл. XXXVI). [c.48]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...