Резонанс центр

Как известно из теории колебаний, после перехода через критические частоты вращения наступает динамическое центрирование вала, т. е. центр тяжести несбалансированной массы приближается к геометрической оси вращения. Большинство валов работает в дорезонансной зоне, причем для уменьшения опасности резонанса повышают их жесткость и, следовательно, собственные частоты колебаний. При больших частотах вращения, например, в быстроходных турбинах и центрифугах применяют валы, работающие в зарезонансной зоне. Для того чтобы отойти от области резонанса, валы делают повышенной податливости. При разгоне и торможении проход через критические частоты вращения во избежание аварий осуществляют с возможно большей скоростью применяют специальные ограничители амплитуд [c.335]

Теперь решение дифференциального уравнения вынужденных колебаний центра тяжести Д станины механизма в случае отсутствия резонанса принимает вид [c.163]

Возрастание полной энергии, являющееся следствием параметрического резонанса, подобно увеличению амплитуды колебаний при периодическом изменении положения центра масс человека на качелях. [c.236]

Перейдем к теоретическим представлениям о механизме гигантского резонанса. При дипольном поглощении -у-кванта на все протоны ядра действует импульс однородного электрического поля, направленного перпендикулярно направлению пучка падающих фотонов. Под действием этого импульса центр тяжести протонов смещается относительно центра тяжести нейтронов. Но это смещение может произойти по-разному. Одним из крайних случаев является тот, когда все частицы смещаются примерно на одинаковые расстояния. Такая модель гигантского резонанса называется коллективной. В другом крайнем случае, наоборот, смещается лишь один нуклон. Это оболочечная модель в ее простейшем варианте независимых частиц. Подчеркнем, что в этом случае смещаться может как протон, так и нейтрон, несмотря на то, что нейтрон не имеет заряда и непосредственно поглощать фотон не может. Фотон поглощается здесь не нейтроном. [c.164]

Определить 1) наибольший полный прогиб балки в сечении под центром двигателя и наибольшие полные нормальные напряжения, возникающие в балке 2) частоту вращения вала двигателя, при которой наступит резонанс. Собственный вес балки и силы сопротивления при расчете не учитывать. Дано =2 10 МПа У = 8950 см 1Т=597 смТ [c.540]

Предварительные замечания. В предыдущем параграфе обсуждала динамическая потеря устойчивости при воздействии на систему статических сил. Однако, разумеется, динамическая потеря устойчивости может происходить и при воздействии переменных во времени сил. В настоящем параграфе коснемся лишь некоторых понятий, относящихся к отмеченной здесь ситуации, без выполнения, даже в этих немногих рассмотренных вопросах, математических выкладок. Центр тяжести перенесен на описание особенностей явления и некоторые основные положения приведены без доказательства. Впервые в области механики твердых деформируемых тел динамическая потеря устойчивости в форме параметрического резонанса была исследована на простейшем примере, который рассматривается ниже, Н, М. Беляевым ). Большой вклад в науку, позволивший говорить о создании специальной ветви [c.459]

Тот факт, что главный параметрический резонанс возникает при б = 2Q, легко поддается объяснению — за то время, которое необходимо, чтобы любая точка оси балки совершила один цикл колебания, центр сечения, совпадающего с шарнирно подвижной опорой, совершает два цикла колебания вдоль оси стержня. [c.463]

Был решен ряд задач по автоколебательным процессам в машинах. В последние годы изучались колебания деталей роторных машин и механизмов крупных роторов мош ных турбин и турбогенераторов, барабанов центрифуг, роторов газовых турбин, шпинделей станков и веретен и ряда других. При этом исследовались колебания самого вала с учетом прецессии центра вала, угловых прецессий плоскости сечений, связанных с ним дисков, влияния собственного веса и неодинаковой жесткости вала в различных направлениях, упругости опор, влияния трения и т. д. Исследованы были также динамические явления, возникающие при работе гибких валов. В частности, такие вопросы, как наличие кратных резонансов и нестационарный переход через эти резонансы, устойчивость в закритической области, влияние присоединенного двигателя ограниченной мощности в условиях стационарных и нестационарных колебаний и др. [c.31]

Облучение нейтронами природного и искусственных графитов вызывает заметное изменение сигнала электронного парамагнитного резонанса (ЭПР). Его интенсивность прямо пропорциональна, по крайней мере до 10 э нейтр./см2, флюенсу 204]. Большая часть возникших парамагнитных центров локализована на дефектах решетки [204] и может служить мерой повреждения материала. [c.122]

Расчет фундамента обычно ограничивается определением собственной частоты колебаний фундамента и вычислением амплитуды колебаний вне области резонанса. Напряжения в фундаменте, вызванные действием его собственных сил инерции и силами инерции установленной на нем машины, обычно не Q( вычисляются. Основание блока или плиты обычно считается абсолютно жестким. Статический расчет фундамента часто ограничивается вычислением лишь так называемой эксцентричности фундамента, т. е. проверкой условия, чтобы центры тяжести фундамента и площади его основания лежали на общей вертикальной прямой, а также определением удельного давления на грунт. Для силового расчета необходимо знать коэффициенты жесткости пружинящих элементов, например, винтовых пружин, резиновых прокладок и т. п., моменты инерции и центробежные моменты фундамента и укрепленных на нем машин. Ввиду того, что аналитическое вычисление коэффициентов жесткости обычно является неточным, оно по возможности заменяется опытными замерами. [c.166]

Из последних выражений видно, что в области резонанса частоты со2 происходят поворотные колебания оси ротора вокруг его центра тяжести. [c.97]

Вторая часть экспериментальных работ заключалась в проверке величины допустимого условного эксцентрицитета центра тяжести ротора по отношению к юси вращения, полученной аналитически, а также в установлении частот, фаз и характера колебаний ротора на различных режимах работы двигателя и при резонансе. [c.492]

Наконец, зная величину неуравновешенной центробежной силы, действующей на ротор двигателя, и величину амплитуды вибрации при резонансе, можно определить допустимый условный эксцентрицитет eg центра тяжести ротора по отношению к оси вращения и, таким образом, установить приемлемость предлагаемой методики определения допустимых дисбалансов роторов для практических целей. [c.495]

Принимая iy = Л sin и/ и рещая уравнение (6), вернемся к выражению (4), Этим показано, что в системе с одной степенью свободы резонансные обороты ротора существенно изменяются, если неуравновешенная сила смещена из плоскости центра массы к одной из опор. Это позволяет определить осевую ординату дисбаланса. Диагностика производится путем выявления отличий фактического резонанса от резонансных оборотов в случае, когда неуравновешенная сила действует в плоскости центра тяжести. [c.206]

Стабилизация частоты мощных ионных лазеров представляет интерес для развития техники перестраиваемых лазеров на красителях и лазеров на центрах окраски. В качестве оптич. репера используются узкие резонансы насыщенной флуоресценции в шириной [c.452]

Вынужденные колебания точки. Резонанс. Колебания териальной точки называются [зынужденными, если на точку, кроме направленной к центру О восстанавливающей силы, действует некоторая изменяющаяся со временем сила Q(t), называемая возмущающей.. Мы ограничимся рассмотрением случая, когда возмущающая сила является гармонической, т. е. изменяется по закону О м [c.367]

Кларк [39,401 изучал оптические характеристикиMgO, подвергнутой действию различных видов излучения. Кристаллы MgO облучали ультрафиолетовым светом, рентгеновскими лучами и нейтронами. Им было проанализирована схема образования полос поглощения, а также их светового и термического восстановления, предложена модель активации под действием ультрафиолетовых лучей и сделана попытка объяснить некоторые результаты рентгеновского и нейтронного облучения. Он исследовал роль примесей в MgO и сделал вывод, что радиационные изменения оптических свойств не зависят непосредственно от примесей. По степени эффективности в образовании полос поглощения виды излучения располагаются в следующем порядке нейтроны, электроны, рентгеновские лучи. Вопрос о влиянии облучения на оптические свойства MgO обсуждается в работе Биллипгтопа и Кроуфорда [21]. Верц и др. [214, 215] применили технику электронного спинового резонанса для изучения центров окрашивания в MgO и объяснили полосы поглощения на основе химических изменений примесей переходных элементов, содержащихся в MgO. [c.174]

Для определенности будем считать, что образец вещества, в котором наблюдается ядерный магнитный резонанс, по форме представляет собой прямой круговой цилиндр радиуса г. Центр цилиндра находится в начале координат, а его основания лежат в плюскостях у= 2г. [c.211]

Рис. 17.107. Пример параметри-ческого резонанса. Перемещение центра тяжести человека, раскачивающегося на качелях и совершающего при этом приседания и вмпрямления во весь рост. Вследствие такого изменения пара.метра (длины маятниказ>) амплитуды увеличиваются — возникает параметрический резонанс.

Пример. Определить скорость движения паровоза типа 0-5-0, опасную в смысле возникновения резонанса колебаний при поперечной качке. Вес Паровоза в рабочем состоянии О= 85 т высота центра тяжести надрес-сорного строения над центром колебаний Н = 1,1 м] вес надрессорного строения О = 65 гп] жёсткость рессор ж = 120 кг мм расст яние от рессор до продольной плоскости паровоза = 0,6 диаметр движущих колёс О = 1320 мм момент инерции надрессорного строения [c.390]

В случае многодискового ротора будут иметь место только два значения (Лкр - одно — соответствующее случаю сосредоточения неуравновешенной силы у опор и второе — в плоскости центра тяжести. Промежуточных резонансов не будет, так как наличие коэсрфициентов влияния приведет, в случае сосредоточенной силы на расстоянии х О от опор, к появлению резонанса, соответствующего формуле (10). Только в случае х = 0 (при [c.207]

Маятниковые колебания роторов в подшипниках, помимо самостоятельного значения, активно воздействуют на величину пзгибны.у колебаний (рис. 1). Эти воздействия носят двойственный характер. С одной стороны, маятниковые колебания накладываются на изгибные и непосредственно влияют на амплитуду, дополнительно смещая центр тяжести ротора относительно оси вращения. Отметим, что направление дополнительного смещения может как совпадать, так и не совпадать с направлением смещения центра тяжести. При скорости вращения ниже маятникового резонанса (первый режим работы подшипника) амплитуды будут противодействовать друг другу. После маятникового резонанса (третий режим работы подшипника) они будут совпадать по направлению. Таким образом, амплитуда изгибных колебаний А может соответственно увеличиваться или уменьшаться. С другой стороны, коэффициент сопротивления изгибным колебаниям п в выражении [c.357]

Для иллюстрации явления расслоения спектра на рис. 7.1 и 7.2 представлены результаты простого опыта. Тщательно изготовленный и закрепленный в центре стальной диск возбуждали с помощью электромагнита. Когда на резонансе была получена форма колебаний с двумя узловыми даметрами (рис. 7.1), электромагнит медленно перемещали в окружном иаправленни. Это перемещение сопровождалось медленным вращением узловых диаметров, так что [c.121]

При взаимодействии налетающей частицы с ядром — мишенью — может образоваться составное ядро — нестабильная ядерная система, обладающая рядом квазиста-ционарных уровней. Ширина уровня Г связана с временем жизни т квазистационарного состояния соотношением Т = п х. Если энергия частицы в системе центра инерции близка к энергии одного из уровней составного ядра, то вероятность образования составного ядра становится особенно большой, и сечения ядерных реакций резко возрастают, образуя резонансные максимумы, При этом (в случае изолир. резонанса) сечение реакции и определяется Б,— В, ф. Аналогичная ситуация имеет место при взаимодействии элементарных частиц, если их полная энергия в системе центра инерции (масса системы) близка к массе нестабильной частицы — резонанса С подходящими квантовыми числами (е ц-ном, чётностью, странностью И Т. д.). [c.227]

В кристаллах, не имеющих центра симметрии, Д. может быть обусловлен также наличием в них пространственной дисперсии первого порядка — гиротропии [2, 3], возникающей вследствие особенностей его структуры и внутрикристаллич. поля. В подобных кристаллах в области резонансов наблюдается круговой Д. в изотропных средах (напр., германат висмута) — по всем направлениям в одноосных (кварц, киноварь) — вдоль оптич. оси (в др. направлениях — аллиптич. Д.) в двуосных (сульфат натрия, нитрит натрия) по всем направлениям имеет место эллиптич. Д. [c.694]

Чем ниже симметрия кристалла, тем интенсивнее К. р. Резонанс на примесных центрах [Н. Бломберген (N. Bloembergen), 1961], как правило, слабее, чем для зонных носителей заряда [2]. [c.426]

М.-с. возникла в первые десятилетия 20 в. [Дж. Дж. Томсон (J. J. Thomson), 1912 Ф. У. Астон (F. W. Aston), 1919] и являлась одним из ося. методов определения масс ядер (Астоном было открыто 212 стабильных нуклидов). В дальнейшем центр исследований сместился в область анализа сложных органич. веществ. Однако с появлением масс-спектрометров ионно-циклотронного резонанса появилась возможность устанавливать массу иона с точностью лучше, чем 10" а. е. м., что индуцировало интерес к прецизионным измерениям масс ядер. Напр., удалось нзлшрить разность масс в дублете Не — Т+ с точностью до неск. эВ, позволяющей судить о наличии массы покоя у антинейтрино (см. Нейтрино, Бета-распад нейтрона). Дальнейшее повышение точности открывает перспективу определять энергии хим. связей (сопоставляя массы молекулы и составляющих её атомов). [c.57]

Наиб, полно была разработана модель М. в. с учётом образования файрболов, в к-рой обмен осуществляется пионами [3]. Её осн. параметры определялись из срав-вения с данными по полным сечениям nN-и NN-взаимо-действий (1973). На основе этой модели на ЭВМ были получены наборы ( наигран банк ) искусств, событий для nN- и NN-взаимодействий в интервале энергий (в лаб. системе) от 28 до 400 ГэВ, к-рые исполь.зо-вались для сравнения с эксперим. данными, как имевшимися в то время, так и появившимися впоследствии. Расхождение всюду не превышало 10—15%. В результате были описаны осн. характеристики одночастичных и двухчастичных инклюзивных процессов в интервале энергий От 5 до 63 ГэВ в системе центра инерции масштабная инвариантность, поведение инвариантных сечений в области фрагментации, обильное рождение резонансов, корреляции по быстротам И азимутальные корреляции [2—5J. [c.217]

Оптические реперы. Используемые в СВЧ-диапазоне методы получения узких спектральных линий оказались не применимыми в оптич. области спектра (доплеровское уширение мало в СВЧ-диапазоне). Для О. с. ч. важны методы, н-рые позволяют получать резонансы в центре спектральной линии. Это даёт возможность непосредственно связать частоту излучения с частотой квантового перехода. Перспективны три метода метод насыщенного поглощения, двухфотонного резонанса и метод разнесённых оптич. полей. Осн. результаты по стабилизации частоты лазеров получены с помощью метода насыщенного поглощения, к-рый основан на нелинейном взаимодействии встречных световых волн с газом. Нелинейно поглощающая ячейка с газом низкого давления может находиться внутри резонатора лазера (активный репер) и вне его (пассивный репер). Из-за эффекта насыщения (выравнивание населённостей уровней частиц газа в сильном поле) в центре доплеровски-уширен-ной линии поглощения возникает провал с однородной шириной, к-рая может быть в 10 —10 раз меньше доплеровской ширины. В случае внутренней поглощающей ячейки уменьшение поглощения в центре линии приводит к появлению узкого пика на контуре зависимости мощности от частоты генерации. Ширина нелинейного резонанса в молекулярном газе низкого давления определяется прежде всего столкновениями и эффектами, обусловленными конечным временем пролёта части- [c.451]

Наряду с описанным выше П. р. существуют родственные этому явлению эффекты, носящие иногда то же название. Так, мн. парамагн. центры, расположенные в местах кристаллич. решётки, не являющихся центрами инверсии (напр., Ее в узле или межузлии 81), обладают отличным от нуля ЭДМ. Энергетич. структура таких дефектов чувствительна не только к внеш. магн. полям, но и к внеш. электрич. полям. Поэтому условия резонанса в них можно осуществить изменением внеш, статич. электрич. поля, а переходы. между уровнями — перем. электрич, полем. Это позволяет комбинировать магн. поля с электрическими. [c.546]

Так, уширение спектральной линии, наир, за счёт появления сторонней (доплеровской или столкнови-тельной) ширины Г линии поглощения, обычно значительно превосходящей естеств. ширину у, снижает в Г/у > 1 раз остроту резонанса в поглощении, приводя к замене величины Xg значением коэф. поглощения в центре со = Шд уширенной линии х(Ид) = [c.636]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...