Промежуточный резонанс

Необходимость нахождения наиболее выгодных форм поперечного сечения дебалансов возникает при решении ряда задач динамики и конструирования центробежных вибровозбудителей. В одних случаях следует минимизировать габаритные размеры или массу центробежного вибровозбудителя. В других случаях стремятся ускорить переходные режимы работы вибрационной машины с целью снижения раз-махов колебаний при переходе через промежуточные резонансы или обеспечения достаточно быстрого пуска с помощью двигателя, не развивающего большого пускового момента, а также в связи с требованиями технологического процесса, выполняемого машиной. Встречаются случаи, когда необходимо усилить или, наоборот, ослабить неравномерность вращения дебалансов в установившихся режимах. Усиления неравномерности требуют, например, при создании супергармонического центробежного вибропривода, а ее ослабления — при разработке ударно-вибрационных машин, в которых скачки угловой скорости дебалансов, определяемые (43), ухудшают условия работы двигателей. [c.254]

Помимо автоматизации технологического процесса в ряде случаев актуальны задачи автоматизации привода, например запуска машин с прохождением через промежуточные резонансы, или обеспечение заданной нулевой или какой-либо иной разности фаз вибровозбудителей, приводящих в колебание один рабочий орган, а также автоматизации контроля качества выполняемой работы. [c.461]

Рассмотрим пример возникновения промежуточного резонанса, приведенный на рис. 3. Возникает вопрос какой характер носит процесс возбуждения состояния т при наличии промежуточного резонанса с состоянием П На первый взгляд, ответ на этот вопрос очевиден процесс возбуждения состояния т носит ступенчатый (или каскадный) характер. [c.49]

Соотношение (1.4) наблюдается в любых экспериментах, когда многофотонный процесс носит прямой характер (т.е. при отсутствии промежуточных резонансов с реальными состояниями, см. гл. V), и не возникает насыщения полной вероятности за время действия излучения, т.е. когда цг к) V <С 1. Здесь т — длительность лазерного импульса. [c.16]

Возникновение динамического штарковского сдвига атомных уровней приводит к ряду весьма существенных эффектов при нелинейной ионизации атомов. Увеличение потенциала ионизации может приводить к изменению степени нелинейности процесса (порогового числа поглощенных фотонов). Сдвиги атомных уровней нарушают возможность выделения прямого (в отсутствие промежуточных резонансов с реальными возбужденными состояниями, см. гл. V) и резонансного (см. гл. VI) процессов многофотонной ионизации путем подбора частоты излучения. Из-за гауссовой формы импульса лазерного излучения (гл. III) по мере нарастания интенсивности излучения на фронте импульса из-за сдвига уровней чередуются прямые и резонансные процессы ионизации (так называемые динамические резонансы, см. гл. VI). [c.20]

В основе этого метода лежит наблюдение процесса многофотонной ионизации атома при наличии промежуточного многофотонного резонанса с исследуемым уровнем. Регистрируются фотоэлектроны, число которых резонансно возрастает при возникновении промежуточного резонанса. При увеличении интенсивности ионизующего излучения уровень атома сдвигается, и энергия фиксированного резонансного уровня по отношению к основному изменяется. Изменение частоты излучения позволяет компенсировать это изменение энергии, вновь реализовать промежуточный многофотонный резонанс и наблюдать резонансное возрастание в выходе электронов. По величине изменения частоты излучения получают данные о штарковском сдвиге уровня. Рис. 4.3 иллюстрирует этот метод. [c.89]

Практически во всех случаях, помимо двух (ионизация атомов Zn и d) измеренные зависимости выхода ионов от интенсивности излучения не описываются соотношением 7V( +) Р, соответствующим прямому процессу ионизации. Это означает, что существенную роль играют промежуточные резонансы (это — типичная ситуация для экспериментов, в которых для ионизации используется излучение с фиксированной частотой и большой шириной спектра). [c.138]

Наконец, во всех случаях при наличии промежуточных резонансов могут происходить также и нерезонансные переходы они становятся более существенными при увеличении расстройки резонанса. Кроме того, наличие различных независимых каналов ионизации (как резонансных, так и нерезонансных) может приводить к конструктивной или деструктивной интерференции. [c.157]

Данные о характере процесса многофотонной ионизации атомов, приведенные в предыдущих главах, показывают, что реакции (8.2) могут носить и более сложный характер, чем прямые пороговые многофотонные процессы. Может иметь место надпороговое поглощение фотонов. Ионы могут образовываться, помимо основного, также и в возбужденных состояниях. Могут иметь место или возникать под действием поля промежуточные резонансы. Все это, не нарушая качественно каскадного характера процесса образования многозарядных ионов, может существенно изменять количественные характеристики этого процесса. [c.201]

Промежуточный резонанс 328 Пуассона распределение 457 [c.511]

Здесь суммирование по индексам виртуальных состояний V2 должно включать все возможные пути перехода. При возведении в квадрат различные пути могут подавлять или усиливать друг друга (эффект квантовой интерференции). Мы опустили мнимые члены в знаменателе (4), так как предполагается, что промежуточных резонансов нет. [c.177]

Увеличивая J , мы придем к следующему существенному резонансу = со 2/5 с цепочкой из пяти островков. При дальнейшем увеличении будут последовательно встречаться резонансы с числом островков, равным шести, семи и т. д. При этом между каждыми двумя из этих главных резонансов существует еще и бесконечно много промежуточных резонансов, соответствующих всем промежуточным рациональным отношениям частот. Однако величина последних резонансов, как было показано в 2.4, быстро убывает. Так, например, одним из промежуточных резонансов между двумя главными резонансами с а = 1/4 и а = 1/5 является резонанс с а = 2/9, т. е. с г = 2 и s = 9. Его размер относится к размеру резонанса с а = 1/5 как квадратный корень из отношения соответствующих амплитуд фурье-разложения возмущения. В самом деле, используя выражение (2.4.31), получаем [c.201]

ПРИБЛИЖЕНИЕ ПРОМЕЖУТОЧНОГО РЕЗОНАНСА [c.345]

Для резонансов, которые не являются ни узкими, ни широкими, можно усовершенствовать приближение узкого резонанса или бесконечной массы без увеличения объема численных расчетов. Наиболее известны два таких усовершенствования итерационный метод [74] и очень эффективное приближение промежуточного резонанса [75]. Так как приближение узкого резонанса обычно является хорошим для столкновений нейтронов с ядрами замедлителя, хотя не обязательно для столкновений с тяжелыми ядрами погло- [c.345]

В случае многодискового ротора будут иметь место только два значения (Лкр - одно — соответствующее случаю сосредоточения неуравновешенной силы у опор и второе — в плоскости центра тяжести. Промежуточных резонансов не будет, так как наличие коэсрфициентов влияния приведет, в случае сосредоточенной силы на расстоянии х О от опор, к появлению резонанса, соответствующего формуле (10). Только в случае х = 0 (при [c.207]

Количеств, характеристикой дп-фотонного процесса может служить вероятность соответствующего лг-фо-тонного перехода Для вынужденных М. п. в поло монохроматич. потоков излучения с частотами со,, й) ,. .., 01 вероятность можно представить в виде К т = ЛfnП n2...nJn, где П1,112,. .., n — плотности числа фотонов с соответствующими энергиями йо)2,. .., Йсот- Т. о., скорость вынужденных М. п. является нелинейной ф-цией интенсивности падающего поля. Константа Л зависит от вида энергетич. спектра поглощения вещества, типа М. п., частоты и поляризации падающего излучения. Если, напр., к.-л. из частот возбуждающего излучения или их комбинация оказывается близкой к частоте перехода из начального в промежуточное квантовое состояние, то величина а следовательно, и вероятность резонансным образом возрастают. При этом резко возрастает и скорость соответствующих ступенчатых процессов. Т. о., наличие промежуточных резонансов ведёт к одноврем. проявлению многофотонныл и ступенчатых процессов. Такая ситуация имеет место, напр., в случае резонансной флуоресценции, резонансного комбинац. рассеяния, резонансной многофотонной ионизации и т. д. [c.167]

Отношение вероятности М. ц. с участием т фотонов к вероятности М. п. с участием (т —1) фотонов Wjn- при отсутствии промежуточных резонансов по порядку величины равно EIE ) , где Е — амплитуда напряжённости электрич. поля излучения, — ср. напряжённость внутриатомного электрич. поля ( ат Ю — 10 В/см), При Е < с увеличением числа фотонов, участвующих в элементарном акте, вероятность М. п. резко снижается. Поэтому до появления лазеров кроме однофотонных наблюдались лишь двухфотонные процессы при рассеянии света рассеяние Мандельштама — Бриллюана, комбинационное рассеяние света в т. п. Высокие интенсивности излучения, получаемые с помощью лазеров, позволяют наблюдать М. п. вплоть до т I 10. [c.168]

Однофотонное возбуждение (фотовозбуждение). Многофотонное возбуждение. Многофотонное возбуждение в немонохроматическом поле. Роль промежуточного резонанса. Практическая реализация многофотонного возбуждения. Многофотонпая резонансная спектроскопия. [c.41]

Роль промежуточного резонанса. Рассмотрим тот случай, когда при многофотонном возбуждении возникает промежуточный резонанс (рис. 3). В рамках модельной задачи, обсуждавшейся выше, при многофотонном возбуждении изолированного атома в слабом виешием поле монохроматического излучения промежуточные резопапсы можно пе принимать во внимание ввиду ангармоничности спектра связанных состояний реальных квантовых систем — атомов, молекул. В реальном случае ансамбля атомов (молекул) в пиде газа и сильпого внешнего поля квазимонохроматического лазерного излучения эффективные ширины резонансов увеличиваются на много порядков величины, так что появлепне промежуточных резонансов становится вполне реальным. [c.49]

Схема процесса двух-фогонного возбуждения при наличии промежуточного резонанса с состоянием I . г —промежуточные состояния, в которые происходит естественный распад состояний г, т [c.49]

В типичных условиях проведения экспериментов по мпого-фотониому возбун5дению атомов и молекул вероятность вынужденных переходов доминирует над вероятностью спонтанной релаксации, так что промежуточный резонанс проявляется в резонансном возрастании вероятности многофотониого возбуждения. [c.50]

Важным подтверждением применимости результатов работы [1.14] для атомов явилось обнаружение процесса туннельной ионизации атомов инфракрасным лазерным излучением (ш ос 0,01 ) при F< FaH7< lB работе [1.15]. Наконец, относительно недавно результаты нескольких теоретических и экспериментальных работ с достаточно высокой точностью показали, что соотношение для параметра адиабатичностн (1.5) соответствует границе между много фотонной и туннельной ионизацией атомов. Теоретически это было выяснено путем численного решения уравнения Шредингера для атома водорода (см., например, [ 1Л 6]), а экспериментально путем наблюдения критического значения интенсивности излучения (при фиксированной его частоте), соответствующего исчезновению резонансных максимумов в выходе ионов, обусловленных возникновением промежуточных резонансов (см., например, [1.17]). Действительно, в процессе туннельной ионизации резонансы не возникают, так как электрон в процессе туннелирования через потенциальный барьер не оказывается в той области энергий, где расположены его связанные возбужденные состояния. Рис. 1.4 иллюстрирует результаты эксперимента [1.17" [c.18]

В многофотоином пределе (7 1) измерение величины К является типичным экспериментом, указывающим на прямой характер процесса многофотонной ноннзацин, т.е. на отсутствие промежуточных резонансов (см. ниже гл. V, VI). При измерении величины К по соотношению (3.6) точность полученных результатов в основном определяется стабильностью режима работы лазера и конкретно стабильностью величин 5 и т за большое число импульсов излучения. Очевидно, что точность измерения величины К тем хуже, чем больше ее значение. [c.66]

Заканчивая этот раздел, еще раз отметим, что приведенные соотношения для вероятности ионизации в единицу времени и для мпогофотонных сечений относятся лишь к прямому пороговому процессу многофотоиной ионизации, для которого справедливо основное соотношение (3.9), в отсутствие насыщения (гл. V). При наличии насыщения или промежуточных резонансов можно [c.67]

Лазерное излучение. Уменьшение длительности импульса лазерного из-лучения видимого диапазона частот достигло своего предела — форми-руются импульсы длительностью в несколько фемтосекунд [3.29-3.30 Использование ультракоротких импульсов излучения при исследовании процесса многофотонной ионизации атомов представляет интерес с различных точек зрения [3.31]. В качестве примеров можно привести иссле-дования промежуточных резонансов, индуцированным внешним полем, и остаточной заселенности в высоковозбужденных состояниях (см. гл. VI). [c.76]

Основные закономерности, характеризующие прямой (нерезонансный) пороговый процесс мпогофотонной ионизации атомов, приведены выше, в гл. I. Здесь мы еще раз подчеркнем, что при не очень сильном элек тромагнитном поле именно прямой процесс ионизации играет основную роль. Области на частотной зависимости вероятности ионизации, где существенны промежуточные резонансы, гораздо уже, чем расстояния между уровнями частоты, на которых реализуются эти резонансы, слабо изменяются И3 3а динамического эффекта Штарка кроме того, для возникновения резонанса требуется специальный подбор частоты излучения. Таким образом, для большинства частот излучения, как правило, реализуется прямой процесс многофотонной ионизации. [c.111]

Учесть этот эффект задним числом и ввести соответствующую поправку в измеренные ранее величины сечений невозможно, так как соотношение между числом однозарядных и двухзарядных ионов даже для одного фиксированного атома существенно изменяется при изменении частоты излучения из-за наличия промежуточных резонансов в спектрах атома и иона 3.55]. Поэтому в настоящее время можно использовать лишь те величины сечений, которые получены без учета этого эффекта. Однако в дальнейшем, проводя измерения масс-спектров ионов и энергетических спектров электронов, можно выделить канал прямого порогового процесса многофотонной ионизации достаточно точно. [c.134]

Как уже говорилось в гл. I, при нелинейной ионизации атомов (частота поля UJ меньше потенциала ионизации атома Ei) ъ многофотонном предельном случае (параметр адиабатичностн 1) всегда может реализовываться такая ситуация, когда энергия какого-то числа К фотонов (где К < К — порогового числа фотонов, необходимого для ионизации атома) оказывается равной энергии перехода, разрешенного правилами отбора, из начального (в том числе, основного) состояния i в определенное возбужденное состояние п. Процесс ионизации при наличии такого промежуточного резонанса принято называть резонансным процессом ионизации, а величину К — степенью нелинейного резонанса. [c.140]

Из общего вида составного матричного элемента для процесса многофотонной ионизации (2.11) видно, что возникновение промежуточного резонанса означает уменьшение одной из расстроек в знаменателе соотношения (2.11), т.е. увеличение вероятности ионизации по сравнению с вероятностью прямого процесса (т.е. с вероятностью ионизации для частоты в межрезонансных промежутках). Масштаб этого увеличения в слабом поле обратно пропорционален квадрату ширины резонансного состояния. [c.141]

При измерении и вычислении поперечных сечений для многофотонной ионизации следует обращать внимание на то, должны ли учитываться промежуточные резонансы и какие именно [3.13-8]. Если типичные значения полных сечений двухфотонной ионизации при больших удалениях от промежуточных резонансов по порядку величины равны 10 ° м -с, то в области промежуточных резонансов они возрастают на несколько порядков (фиг. 35, а). При эффективных сечениях более высокого порядка сильно возрастают возможности появления промежуточных резонансов. На фиг. 35, б в качестве примера представлена зависимость эффективного сечения процесса двенадцатифотонной ионизации в водороде от энергии фотонов. Обращает на себя внимание влияние промежуточных резонансов. Они возникают в тех местах, в которых при однофотонном процессе достигаются дискретные уровни энергии атома водорода. В данном случае наблюдается несколько промежуточных резонансов, соответствующих поглощению одиннадцати фотонов имеется также один промежуточный резонанс, соответствующий поглощению десяти фотонов. На фиг. 35, в отмечена энергия фотонов неодимового лазера. Оценим поток фотонов неодимового лазера, необходимый для получения одного электрона в типичных экспериментальных условиях (плотность атомов 102 5 м- фокальный объем лазера Ю м длитель- [c.328]

Указано главное квантовое число п резонансного промежуточного уровня, а —двухфотонная ионизация. Ниже кривой расположен спектр водорода б —двенадцатифотонная ионизация. Кроме главного квантового числа п резонансного промежуточного уровня, указано число фотонов, арн котором достигается этот промежуточный резонанс. [c.329]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...