Вероятность образования составного ядра

Статистические свойства резонансов. Вероятность образования составного ядра зависит от орбитального момента I налетающего нейтрона. Нейтронная ширина для разных I [c.276]

Только в первом случае можно говорить об отдельных дискретных уровнях во втором случае мы имеем дело по существу с непрерывным спектром. Очень важной особенностью первого случая является резко выраженная зависимость вероятности или эффективного сечения образования составного ядра от энергии падающей частицы. Эта зависимость имеет резонансный характер при некоторых значениях энергии падающей частицы вероятность образования составного ядра, а следовательно, и сечение для какого-либо процесса ядерного расщепления становятся особенно большими. Резонансные явления такого вила наблюдаются, например, при взаимодействии медленных нейтронов с ядрами. [c.154]

Вероятность образования составного ядра [c.170]

ВЕРОЯТНОСТЬ ОБРАЗОВАНИЯ СОСТАВНОГО ЯДРА 171 [c.171]

I 18. ВЕРОЯТНОСТЬ ОБРАЗОВАНИЯ СОСТАВНОГО ЯДРА 173 [c.173]

ВЕРОЯТНОСТЬ ОБРАЗОВАНИЯ СОСТАВНОГО ЯДРА 175 [c.175]

В области малых энергий возбуждения ширины уровней меньше расстояний между ними, поэтому в этой области энергий особенно резко проявляется роль отдельных уровней составного ядра. В частности, вероятность образования составного ядра и выход ядерных реакций очень сильно зависят от энергии падаю дей частицы, причём эта зависимость носит резонансный, а не монотонный характер. Можно указать, например, на резонансное поглощение нейтронов, сечение которого при определённых значениях энергии, называемых резонансными, может в несколько тысяч раз превосходить поперечное сечение ядра. [c.219]

При достаточно большой энергии нейтронов вероятность (сечение) реакции увеличивается. Однако экспериментально измеренные сечения оказываются больше рассчитанных по теории составного ядра. По современным воззрениям это свидетельствует о том, что реакции (п, р) и (п, а) протекают не только путем образования составного ядра. В сравнительно небольшом числе случаев налетающая частица при столкновении с нуклонами ядра выбивает протон из ядра без образования составного ядра. [c.283]

Однако возможен процесс, когда нейтрон, сталкиваясь с отдельным нуклоном ядра-мишени, с большой вероятностью покидает ядро без взаимодействия с другими нуклонами. Такой процесс называется прямой реакцией. В отличие от ядерной реакции с образованием составного ядра, когда возбуждается большое число степеней свободы, в прямой ядерной реакции возбуждается немного степеней свободы. При энергиях налетающих нейтронов меньше 20 МэВ вероятность этого процесса мала. [c.1102]

Из (4.44) видно, что формулу (4.43) Брейта — Вигнера в соответствии с (4.38) можно записать в виде произведения сечения а с образования составного ядра на вероятность распада по каналу Ь [c.138]

Если умножить сечение образования составного ядра на относительную вероятность какого-либо процесса а, рав-р [c.177]

Как мы увидим далее, для всех этих реакций механизм, связанный с предварительным расщеплением дейтрона, оказывается более вероятным, чем механизм, связанный с образованием составного ядра ). [c.273]

Вследствие независимости способа распада составного ядра от способа его образования сечение ядерной реакции о (а, Ь) можно рассчитывать в виде произведения сечения образования составного ядра 0а и вероятности распада этого ядра с испусканием частицы b — W b [c.178]

Сечение процесса образования составного ядра. Сечение образования составного ядра можно представить в виде произведения вероятностей [c.178]

Выше мы говорили, что только по прошествии длительного времени энергия возбуждения составного ядра может случайно сосредоточиться на какой-либо частице, которая сможет поэтому покинуть составное ядро. При этом совсем не обязательно, чтобы вылетевшая из составного ядра частица была того же сорта, что и первоначальная частица, приведшая к образованию этого ядра. Напротив, вообще говоря, мало вероятно, чтобы природа обеих, частиц была одинаковой, так как имеется много возможностей распада составного ядра. Ещё менее вероятно, чтобы при одинаковой природе налетающей и вылетающей частиц внутреннее состояние ядра не менялось более вероятно, что оставшееся после вылета частицы ядро будет находиться в возбуждённом состоянии. [c.148]

В рассеянии нейтронов важную роль играет также ядерный спин. Для ядра со спином / должны быть определены две длины рассеяния Ь . и Ь , которые соответствуют образованию составных ядер со спинами / -Ь /г и / — V2 с относительными вероятностями и хю соответственно. Для совокупности атомов или для усредненного во времени рассеяния нейтронов одним атомом оба состояния будут давать свой вклад статистически в соответствии с вероятностями и гю . Тогда в соответствии с представлениями, которые будут изложены в гл. 7, рассеяние состоит из когерентного рассеяния от среднего из двух состояний с сечением [c.95]

При взаимодействии налетающей частицы с ядром — мишенью — может образоваться составное ядро — нестабильная ядерная система, обладающая рядом квазиста-ционарных уровней. Ширина уровня Г связана с временем жизни т квазистационарного состояния соотношением Т = п х. Если энергия частицы в системе центра инерции близка к энергии одного из уровней составного ядра, то вероятность образования составного ядра становится особенно большой, и сечения ядерных реакций резко возрастают, образуя резонансные максимумы, При этом (в случае изолир. резонанса) сечение реакции и определяется Б,— В, ф. Аналогичная ситуация имеет место при взаимодействии элементарных частиц, если их полная энергия в системе центра инерции (масса системы) близка к массе нестабильной частицы — резонанса С подходящими квантовыми числами (е ц-ном, чётностью, странностью И Т. д.). [c.227]

Результаты, полученные в этом параграфе, относятся также к случаю неперекрывающихся уровней и определяют усреднённую вероятность образования составного ядра (усреднение производится по большому числу уровней составного ядра). [c.170]

Однако при переходе от Z=102 к Z=112 сечение образования конечных ядер в реакциях холодного слияния уменьшается почти в 10 раз (рис. 2). Это означает, что и в холодном слиянии возникают ограничения на образование конечных продуктов. Они связаны в основном с процессом образования составного ядра. При использовании мишеней - РЬ и продвижение по Z от 102 до 112 достигается (юстепснным увеличением заряда бомбардирующей частицы Z/ от 20 до 30. Соответственно возрастают силы кулоновского отталкивания в процессе слияния, в то время как силы ядерного притяжения остаются практически постоянными. В этих y JЮflияx вероятность слияния резко уменьшается, и это является основным ограничением для продвижения в область Z jll2. [c.159]

Таким образом, пользуясь статистическими соображениями, йожно связать частичную ширину уровня с вероятностью обратного процесса, т. е. с сечением образования составного ядра. При этом следует ещё раз подчеркнуть, что речь идёт [c.180]

Однако и для нейтронов сечение образования составного ядра в большей части области рассматриваемых энергий оказывается существенно меньше из-за того, что < 1 например, для тех же нейтронов с = 00 эв значение вероятности прилипания Сг=Ю . Наряду с этим для сечения поглощения нейтронов Оп характерны острые резонансные максимумы, расположенные при определенных энергиях возбуждения возб, соответствующих энергетическим уровням составного ядра Ei. [c.182]

Из составного ядра, образованного при поглощении нейтрона, могут испускаться заряженные частицы, если энергия возбуждения составного ядра была достаточна для того, чтобы заряженная частица имела заметную вероятность проникновения через кулоновский барьер. Реакции с испусканием заряженной частицы на медленных нейтронах обычно экзотермичны, поскольку медленный нейтрон не может сообшить ядру энергию, необходимую для испускания заряженной частицы из ядра. [c.888]

Оптическая модель и прямые процессы. Воровские представления о механизме ядерных реакций как о процессах, ид щих через промежуточные стадии образования и распада составного ядра, в ряде случаев не согласуются с опытом. Это проявляется в существовании т. и. прямых процессов, в к-рых налетающий нуклон выбивает из ядра сложную частицу (дейтрон, а-частицу и т. п.) так, как если бы опа в готовом виде существовала в ядре. Большая величина длин свободных пробегов (А Л) сложных частиц в ядсрпом веществе (особенно на периферии ядра) означает, что образовавшаяся в ядре сложная частица будет с.уществовать в нем сравнительно долго [в среднем в течение времени т A. v (v — скорость частицы в ядро), по порядку величины сравнимом с временем At Rjv пролета через ядро налетающей частицы со скоростью v ], и такая сложная внутриядерная частица из-за прозрачности ядерного вещества будет иметь заметную вероятность вылета из ядра. Т. о. возникает вполне реальная задача создания теории процессов прямого выбивания , к-рая должна колнчест-вопно связать сечения этих процессов с данными О. м.я. [c.519]

Особенности Я. р., идущих через образование и распад составного ядра,— симметричное угл. распределение вылетающих ч-ц ( вперёд-назад относительно направления налетающих ч-ц в системе центра инерции), максвелловский энергетич. спектр этих ч-ц (см. Максвелла распределение) и одинаковость относит, вероятностей выходных каналов разных Я. р. с участием одного и того же составного ядра. Ч-цы — продукты Я. р., как правило, поляризованы, даже если пучок бомбардирующих ч-ц неполяризован. Если пучок поляризован, то наблюдается азимутальная асимметрия вылетающих частиц (см. Поляризованные нейтроны, Ориентированные ядра). [c.915]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...