Деформация равновесная

МГД-неустойчивости вызывают разнообразные деформации равновесной поверхности мениска. [c.28]

Процесс деформации равновесный 47 [c.323]

При постоянном напряжении, которое значительно меньше разрывного, образец полимера будет постепенно удлиняться до определенной величины, называемой равновесной высокоэластической деформацией. Равновесная деформация всегда больше любой деформации, развившейся за данный промежуток времени. Таким образом, величина высокоэластической деформации зависит не только от величины приложенного напряжения, но и от времени действия силы. С другой стороны, при постоянной деформации может меняться во времени и напряжение в образце. Поэтому кроме релаксации деформации, различают релаксацию напряжения. [c.13]

Прослойка пластическая тонкая 268 Пространство напряжений 18 Процесс деформации равновесный 59 [c.418]

НЕЛИНЕЙНЫЕ ОСЦИЛЛЯЦИИ ЗАРЯЖЕННОЙ КАПЛИ ПРИ МНОГОМОДОВОЙ НАЧАЛЬНОЙ ДЕФОРМАЦИИ РАВНОВЕСНОЙ ФОРМЫ [c.173]

В настоящей работе задача о расчете спектра капиллярных осцилляций и взаимодействия мод для капли невязкой идеально проводящей жидкости с зарядом б < Q при произвольной начальной деформации равновесной сферической формы решается методом многих масштабов. [c.174]

Начальные условия задаются в виде начальной деформации равновесной сферической формы капли и равенства нулю начальной скорости движения поверхности [c.105]

Временные зависимости амплитуд мод. возбуждаемых за счет межмодового взаимодействия во втором порядке малости по е, при различных видах начальной деформации равновесной сферической формы капли и для разных значений диэлектрической проницаемости жидкости приведены на фиг. 1 и фиг. 2. Согласно приведенным данным, из всех мод наибольшей скоростью роста обладает амплитуда основной моды, что связано, по-видимому, с наименьшей энергией ее возбуждения. Этот факт может служить косвенным подтверждением результата работы [3], где показано, что вблизи критического значения заряда независимо от формы начального возмущения реализация неустойчивости поверхности капли начинается с нарастания амплитуды основной моды. [c.108]

Заключение. Исследование нелинейной динамики поверхности невязкой объемно заряженной диэлектрической капли, при произвольной начальной деформации равновесной сферической формы показало, что возбуждение трансляционной моды ( = 1) осциллирующих капель, обнаруживаемое при асимптотических расчетах во втором порядке малости, когда среди колебательных мод, определяющих форму начальной деформации капли, имеются две и больше мод с соседними номерами, приводит к появлению дипольного звукового излучения. Дипольное электромагнитное излучение при этом не имеет места, поскольку центр заряда капли при осцилляциях ее формы совпадает с центром масс, который остается неподвижным. Указанные эффекты могут играть важную роль в анализе физических процессов, идущих в многофазных жид- [c.112]

Мягкие режимы способствуют протеканию равновесной кристаллизации. зона стыка противоположных фронтов кристаллизации выражена слабее, уменьшается концентрация деформаций. В то же время более равновесные условия кристаллизации обеспечивают протекание диффузионных процессов в околошовной зоне и в шве, благоприятствуют развитию межзеренной и зональной ликвации. В целом возникающие деформации воспринимаются кристаллизующимся швом более равномерно. [c.489]

Кинетика диффузионного превращения. Диффузионное превращение происходит по механизму образование зародыша и рост новой фазы . Этот тип превращения подчиняется тем же общим закономерностям, что и процессы кристаллизации жидкости (см. гл. 12). Существуют некоторые особенности, связанные с твердым состоянием исходной и образующейся фаз и относительно низкой температурой превращений. Образование зародышей критических размеров сопровождается увеличением свободной энергии системы, равным /з поверхностной энергии зародышей (остальные две трети компенсируются уменьшением объемной свободной энергии). Возникновение зародышей обеспечивается в результате флуктуационного повышения энергии в отдельных группах атомов. При превращении в сплавах образуются фазы, отличающиеся по составу от исходной, поэтому для образования зародыша необходимо также наличие флуктуации концентрации. Последнее затрудняет образование зародышей новой фазы, особенно если ее состав сильно отличается от исходной. Другой фактор, затрудняющий образование зародыша новой фазы, связан с упругой деформацией фаз, которая обусловлена различием удельных объемов исходной и образующейся фаз. Энергия упругой деформации увеличивает свободную энергию и, подобно поверхностной энергии, вносит положительный вклад в баланс энергии. Критический размер зародышей и работа их образования уменьшаются с увеличением степени переохлаждения (или перегрева) по отношению к равновесной температуре Гр, а также при уменьшении поверхностной энергии зародыша. [c.493]

Под устойчивостью понимают свойство систем сохранить равновесие при внешних воздействиях. Если система таким свойством не обладает, то она называется неустойчивой. Потеря системой устойчивости или отклонение от исходного равновесного состояния может быть вызвана рядом причин и сопровождаться большими перемещениями, пластическими деформациями или полным разрушением. [c.145]

Под свойством X в (4.4) должна, очевидно, подразумеваться каждая из независимых переменных системы. Для разных переменных времена релаксации могут сильно различаться, так что неравновесная в целом система может оказаться равновесной по отношению к процессам с малыми временами релаксации. Например, кусок закаленной стали, являющийся системой неравновесной по отношению к диффузионным процессам, может участвовать во многих равновесных циклах деформации, работая в качестве детали механической машины. Времена релаксации процессов диффузии и механической деформации различаются в этом случае на 10—15 порядков величины [c.35]

Внешнее механическое воздействие на тело вызывает смещение атомов из равновесных положений и приводит к изменению формы и объема тела, т, е. к его деформации. Самые простые виды деформации — [c.90]

Колебания цепочки одинаковых атомов. Сначала рассмотрим колебания бесконечной цепочки, состоящей из атомов массы М, расположенных в узлах, находящихся друг от друга на расстоянии а. Силы, действующие между соседними атомами, считаем упругими, пропорциональными величине деформации—разности смещений соседних атомов. Эти силы стремятся сохранить неизменным расположение атомов, т. е. равновесное расстояние а между ними. Примем, что каждый атом может воздействовать только на своих соседей. [c.28]

Подставляя напряжения в уравнения равновесия (б) (при X = У = 0), а деформации — в уравнение совместности деформаций (2.21), видим, что они выполняются. На гранях ML и ON ввиду равенства Оу = Ру равновесие также соблюдается во всех точках. Следовательно, напряжения равновесны, а деформации совместны и им отвечает непрерывное поле перемещений, которое найдем путем интегрирования уравнений Коши (2.14), которые в данном случае получат вид [c.42]

Из всех равновесных полей истинное поле напряжений должно удовлетворять также и третьему уравнению системы (4.17)— уравнению совместности деформаций. Подставив (4.18) в это уравнение, получим [c.78]

Выше уже указывалось, что кристаллы с точечными дефектами в определенном количестве могут быть термодинамически равновесны. Однако в ряде случаев возникают и избыточные неравновесные точечные дефекты. Различают три основных способа, с помощью которых дефекты могут быть созданы быстрое охлаждение от высоких до сравнительно низких температур (закалка) дефектов, которые были равновесны до закалки, пластическая деформация, облучение быстрыми частицами. Возникающие в этих случаях типы точечных дефектов, как правило, те же, что и вблизи термодинамического равновесия. Однако относительные доли каждого типа дефектов могут существенно отличаться от характерных для равновесия. Поэтому в изучении дефектов решетки особую роль играют экспериментальные методы, такие, как изучение электросопротивления (зависимости его от температуры и времени), рассеяния рентгеновских лучей и нейтронов, зависимости теплосодержания от температуры и времени, механических свойств, ядерного гамма-резонанса, аннигиляции позитронов и т. д. [c.235]

При ограничении же амплитуды за счет нелинейности реактивных параметров процесс установления равновесного режима можно связывать с соответствующим перемещением изображающей точки и некоторой деформацией самих областей неустойчивости, происходящими до тех пор, пока изображающая точка также не окажется на границе области параметрического возбуж,дения. В зависимости от механизма ограничения нарастания амплитуд параметрически возбуждаемых колебаний процесс установления стационарной амплитуды идет либо монотонно, либо имеет осцил-ляторный характер. [c.161]

Здесь Wo — работа внешних сил Qq, Р на соответствующих им в равновесном состоянии перемещениях Uq Vq — энергия деформации в равновесном состоянии. [c.198]

Для исследования равновесных состояний продольно сжатого упругого стержня при F > Fn, о которых речь шла в 15.3, следует обратиться к более точным выражениям деформаций и изменений кривизн через перемещения. Предположим справедливой гипотезу плоских сечений и, следовательно, верной зависимость (15.5) между моментом и характеристикой изгиба к = d0/ds. Выразим и через поперечное перемещение v (s) как функцию дуговой координаты s на изогну гой оси стержня. Так как (рис. 15.17) du/di = sin 0, то после однократного дифференцирования [c.356]

В продольно сжатом стержне напряжения и деформации отрицательны. Рассмотрим изогнутое равновесное состояние стержня (рис. 15.19, а), в котором при переходе из прямолинейного состояния в искривленное на вогнутой стороне происходит прирост деформаций, т. е. Де < О, так как е < < О, а на выпуклой стороне Де> О (рис. 15.19, в). Соответственно на вогнутой стороне происходит догрузка и связь между приращениями напряжений и деформаций [c.358]

ПОСЛЕДЕЙСТВИЕ УПРУГОЕ — явление релаксации, состоящее в изменении с течением времени деформнров. состояния твёрдого тела при неизменном напряжённом состоянии. П. у. характеризуется однозначностью условий равновесия (полная восстанавливаемость) между напряжением и деформацией, равновесное значение к-рой достигается по истечении достаточного времени (от микросекунд и меньше до очень больших промежутков времени). Продолжительность изменения — время релаксации — зависит от способа и темп-ры деформации, а также предыстории и свойства твёрдого тела. [c.88]

Начальные условия задаются в виде начальной деформации равновесной сфери-174 [c.174]

Временные зависимости амплитуд мод, возбуждаемых за счет межмодового взаимодействия во втором порядке малости по е, при различных видах начальной деформации равновесной сферической формы капли приведены на фиг. 2 и 3. Когда начальная деформация определяется суперпозицией двух мод равной амплитуды, результаты представлены на фиг. 2, а для трех мод равной амплитуды - на фиг. 3. Согласно приведенным данным, в рассмотренных ситуациях из всех мод наибольшей скоростью роста обладает амплитуда основной моды, что связано, по-видимому, с наименьшей энергией ее возбуждения. Причем, согласно фиг. 2, когда начальная деформация равновесной формы капли определена двумя различными модами, скорость нарастания амплитуды основной моды повышается с увеличением номеров мод, возбужденных в начальный момент времени. Для изначального возбуждения трех мод можно отметить ту же тенденцию. Такая закономерность, вероятно, объясняется тем, что при е = onst энергия, вводимая в рассматриваемую колебательную систему, быстро нарастает с увеличением номеров мод, определяющих начальную деформацию. [c.181]

Заключение. Исследование нелинейной динамики поверхности невязкой идеально проводящей капли, имеющей заряд, меньший критического, при произвольной начальной деформации равновесной сферической формы показало, что нелинейные осцилляции поверхности капли происходят в окрестности фигуры типа вытянутого сфероида, а не в окрестности сферы, как это следовало из линейного анализа когда в спектре мод, определяющих начальную деформацию равновесной сферической формы, содержатся две соседние моды, капля оказывается трансляционно неустойчивой если начальная деформация капли представлена только четными модами, то при нарастании амплитуды колебаний заряженная ниже рэлеевского предела капля может разделиться на две идентичные при произвольном виде малой начальной деформации капли с зарядом, близким к критическому, возможна эмиссия большого количества высокодисперсных сильнозаряженных капелек. [c.184]

Дальтонид 105 Дендрит 51 Деструкция 85 Деформация пластическая 61 упругая 61 Диаграмма состояния 109 равновесная 109 Дидим 16 Дилатометр 271 Дислокация 28 [c.643]

На рис. 5.5 представлены схемы выполнения сварки по суперпроходам, принятые при расчете ОСН. Последовательность наложения суперпроходов соответствовала последовательности выполнения проходов в реальном процессе сварки. Основной металл (перлитная сталь 12НЗМД) и аустенитный сварочный материал принимались для всех анализируемых соединений одинаковыми. Теплофизические свойства — теплопроводность X и объемная теплоемкость су — принимались независимыми от температуры, равными Я = 32,3 Вт/(м-град), су = 3,8-10 Дж/(м -град) для основного металла и i = 14,7 Вт/(м-град), су = 4,6- 10 Дж/(м -град) для аустенитного металла шва. Используемые при решении термодеформационной задачи зависимости температурной деформации е , модуля упругости Е (одинаковая зависимость для основного металла и металла шва) и предела текучести ат приведены соответственно на рис. 5.6. и 5.7. Так как аустенит не претерпевает структурных превращений, для него зависимости От и е от температуры на стадии нагрева и охлаждения одинаковые. Основной металл претерпевает структурные превращения, и, так как сварочный термический цикл далек от равновесного (большие скорости нагрева и охлаждения), температурный интервал Fe — Fev-превращения от T l до Ти (см. рис. 5.6) при нагреве не совпадает с интервалом [c.282]

Влияние состава коррозионной среды на пластичность стали 10ГН2МФА исследовали посредством испытаний гладких цилиндрических образцов диаметром 5 мм, нагружаемых с постоянной скоростью перемещения захватов Скорость деформации изменяли от 1,5-10 до 10 с . Рабочей средой служила дистиллированная вода с различным содержанием кислорода и показателем pH при Г = 200 Ч- 320 °С и равновесных давлениях. [c.345]

Экспериментально определять параметры объекта исследования можно непосредственным измерением (например, размеров) и приведением системы в равновесное состояние (например, взвещива-нием на обычных весах, электрическим измерением с помощью мостика Уитстона), Экспериментальное определение воздействий на объект исследования может также проводиться по результатам воздействий на объект (например, определение сил по упругим деформациям объекта). [c.475]

С дальнейшим снижением температуры возрастает объемная прочность жидкости, уменьшается ее объем, увеличивается число контактов между зернами. Одновременно с этим повышается и прочность самих границ зерен. При некоторой температуре границы упрочняются настолько, что разрушение начинает проходить не по ним, а по телу самих зерен (точка А). Такая температура названа эквикохезивной. При этом пластические свойства материала возрастают, так как деформация уже не концентрируется по малым прослойкам между зерен, а воспринимается всем агрегатом в достаточной степени равномерно. Температура резкого возрастания пластических свойств находится ниже температуры равновесного солидуса и носит название нижней границы хрупкости (Т г.). Интервал температур, заключенный между верхней и нижней температурной границами хрупкого состояния металла, называется температурным интервалом хрупкости или сокращенно т.и.х. [c.476]

Деформационное старение развивается после х0Л0Д 10Й деформации при последующей выдержке при нормальной температуре и особенно при нагреве до относительно невысоких температур (например, для технического железа до 470 К). Деформационное старение возможно как в слабо пересыщенных, так и равновесных сплавах типа твердых растворов внедрения, в которых не происходит закалочное старение (например, в железе с содержанием углерода менее 0,006% и азота менее 0,01%). Механизм деформационного старения отличен от закалочного. Деформационное старение связано не с выделением какой-либо фазы, а с сегрегацией растворенного элемента на дислокациях, образовавшихся в процессе деформации. На них образуются облака Коттрелла. При последующей пластической деформации для движения дислокаций необходимо вырывание их из облаков Коттрелла. Последнее требует повышения усилий для деформирования, что и служит причиной упрочнения сплава. [c.500]

Сварка с регулированием термических циклов (РТЦ) за с ет сопутствующего охлаждения, одновременно с уменьшением околошовных участков подкалки, сужает области термопластических деформаций при сварке и уменьшает несовершенство кристаллического строения, измельчает структуру зон сплавления. Кроме этого, более быстротечное высокотемпературное состояние при сварке стали 15Х5М с РТЦ со-путствуюш им охлаждением способствует образованию в ЗТВ промежуточных более равновесных структур закалки бей-нитного характера с равномерно распределенными частицами карбидов по телу зерен, а увеличение скорости охлаждения при сварке создает условия гомогенизации аустенитного шва. При этом избыточные фазы выделяются в виде отдельных разобщенных включений или участков и получается мелкодисперсная более однородная структура шва повышенных снойств. [c.151]

О А массы М= кг и длины / = 0,102 м шарнирно закреплен в точке О. Из верхнего вертикального своего положения стержень падает па недеформированный пружинный упор жесткости с = 2,7 кН/м, имея в начальный момент времени скорость точки А, равную 0(,= 1м/с. Пренебрегая массой пружигщого упора и неупругпми сопротивлениями движению, определить максимальную деформацию Vax пружины, если равновесным положени- [c.131]

Решение. Составим дифференциальное уравнение движения груза М. Начало координат выберем в точке, с которой центр тяжести груза совпадал в момент начала движения (при /=-0), когда верхний конец Л пружины, совершающей гармонические колебания вместе с кулисой, занимал свое среднее положение. При сделанном нами выборе начала отсчета (в равновесном положении груза) вес 0 = 3,6 ы уравновешнаался статическим натяженнем пружины сЯст = 36-0,1. Наличие этих двух взаимно уравновешенных сил эквивалентно их отсутствию, а потому мы можем их отбросить и а дальнейшем рассматривать движение центра тяжести груза лишь под действием натяжения пружины, обусловленного только ее динамической деформацией, т. е. только деформацией пружины при колебании груза около равновесного положения. [c.284]

Определим силы, действующие на ползун. Если ползун отклонится от равновесного положения О на величину х, то одна из пружин сожмется, а другая растянется. Согласно закону Гука сила каждой из пружин пропорциональна деформации х и направлена к точке О. Следовательно, на нолзун действует активная сила [c.288]

Стенки, ограничивающие занимаемый жидкокристаллической средой объем, и даже ее свободная поверхность оказывают на среду ориентирующее воздействие (об этом будет говориться подробнее ниже). Поэтому уже само наличие граничных поверхностей приводит, вообще говоря, к деформированию неподвижной жидкокристаллической среды. Возникает вопрос о нахождении уравнений, определяющих эту деформацию другими словами — об уравнениях, определяющих равновесное распределение п (г) при заданных граничных условиях (У. L. Eri ksen, 1966). [c.192]

Равновесному состоянию нематической среды при заданных граничных условиях не обязательно соответствует всюду непрерывное распределение п (г), в котором вектор п имел бы в каждой точке вполне определенное направление. В механике нематиков необходимо рассматривать также и деформации с полями п (г), содержащими особые точки или особые линии, в которых направление п оказывается неопределенным. Линейные особенности называют дисклинациями. [c.195]

Для систем, в которых образуются в равновесных условиях промежуточные интерметаллические фазы, при наложении импульсной деформации образуется Только пересыщенные твердые растворы даже при достижении концентрации, соответствующего стихометрического состава интерметаллида, причем это справедливо для металлов с различным типом кристаллической решетки. [c.162]

Горячими трещинами называют хрупкие межкристаллитные разрушения сварного шва или околошовной зоны, возникающие в области температурного интервала хрупкости (в период кристаллизации) в результате воздействия термодеформационного сварочного цикла. Образование горячих трещин тесно связано с процессом кристаллизации металла. Для равновесных ч словий кристатлизации обычно образование горячих трещин происходит в интервале температур, находящемся меж-д температурой образования кристаллического каркаса внутри расплава (ближе к температуре ликвиду са) и температурой солиду са. Горячие трещины возникают в тот момент, когда интенсивность нарастания деформаций (вследствие усадки) в металле шва в период остывания приводит к деформациям большим, чем его пластичность в данных температурных условиях. [c.58]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...