Неустойчивость трансляционная

Таким образом, данные зависимости энергии связи с числом атомов углерода, представленные на рис. 3.4, позволяют выделить точку бифуркаций с координатами эВ/атом и Параметры этой точки характеризуют достижение неустойчивости кластера с трансляционной симметрией и структурный неравновесный фазовый переход, при достижении которого спонтанно изменяется устойчивость структуры при достижении одной и той же прочности межатомной связи эВ/атом. Максимальной энергии связи К к. в случае п=21 отвечает минимальное критическое значение энергии связи для фуллеренов при п>21. [c.94]

При n>4 ротационные моды неустойчивости не реализуются, а микроразрушение контролируется трансляционной неустойчивостью. Это находит свое отражение в том, что при /г>4 отсутствуют усталостные бороздки и ямочный [c.371]

Рассмотрим локальную неустойчивость горизонтальной, вертикальной и сферической выработок с многослойными крепями в упруго-пластических массивах. Примем, что свойства пород приствольной зоны и неупругих зон крепи моделируются соотношениями упругопластического тела с трансляционным упрочнением 11-13]. [c.300]

Нелинейный резонанс. Для обнаружения параметрической неустойчивости колебаний оказалось достаточным изучить вынужденные колебания в линейном по амплитуде вибраций приближении. В этом приближении, как отмечалось выше, вьшужденные колебания представляют собой трансляционное движение капли с частотой вибраций. Передача энергии от этого движения двум низкочастотным модам собственных колебаний, частоты которых меньше частоты вибраций, и обусловливает возможность параметрического резонанса. Однако в следуюш,их приближениях любопытные особенности обнаруживают и сами вьшужденные колебания. [c.68]

Исследование особенностей капиллярных колебаний заряженной капли представляет значительный интерес в связи с разнообразием академических, технических и технологических приложений (см. [1-2] и указанную там литературу). В связи с повышенным вниманием к такому физическому объекту большая часть задач, сформулированных для заряженной капли в рамках линейных моделей, уже решена. В последние годы появилось много работ, посвященных нелинейному анализу (см. [3-8] и указанную там литературу), позволяющему получать существенно более детальную информацию об объекте. Тем не менее, в связи с громоздкостью аналитических расчетов многие аспекты нелинейных колебаний заряженной капли остаются пока не рассмотренными или непонятными. Сказанное относится, например, к так называемой трансляционной неустойчивости капель и пузырей, проявляющейся, когда в спектре начально возбужденных мод имеются две соседние [4], а также к особенностям реализации внутреннего нелинейного резонансного взаимодействия различных мод капиллярных осцилляций капли [5,6]. Согласно [4] центр масс трансляционно-неустойчивой капли приобретает в результате реализации нелинейных колебаний скорость поступательного движения. Такое утверждение представляется неверным, поскольку противоречит известному положению механики никакими движениями внутри замкнутой системы невозможно привести в движение ее центр масс. Появление в расчетах [4] поступательного движения центра масс связано с некорректностью задания начальных условий, поскольку требование неподвижности центра масс в начальный и все последующие моменты времени следует ввести в формулировку задачи в качестве дополнительного условия, при этом поступательного движения (читай "трансляционной неустойчивости") при колебаниях поверхности капли не возникает. До сих пор не предпринималось попыток нелинейного анализа объемно заряженной диэлектрической капли, капиллярные осцилляции которой, как будет показано ниже, обладают рядом особенностей по сравнению с идеально проводящей каплей. [c.104]

Сильная взаимосвязь радиальной и трансляционных мод деформационных волн в ЦМД-решётках приводит к эффектам спонтшшого нарушения симметрии. В полях смещения, по напряжённости близких к напряжённости поля коллапса гексагональной ЦМД-решётки, возникающая под влиянием случайных возмущений деформаци-онЕ1ая волна с волновым вектором A=4n/Z. вызывает динамич. неустойчивость решётки, сопровождающуюся спонтанным коллапсом каждого третьего ЦМД. Лавинный процесс коллапса ЦМД сопровождается затем перестройкой исходной решётки в решётку с прежней симметрией, но с больпш.м периодом. При дальнейшем увеличении магн. поля пронссо повторяется. Полностью [c.437]

Гальперина — Нельсона, для которой характерны отсутствие дальнего трансляционного порядка и сохранение только ориентационного порядка. При наличии внешних возмугцеиий планарный слой дислокационной ншдкостн не может сохранять устойчивое ламинарное движение. Во-вторых, развитие планарного сдвига в элементе объема кристалла вызывает действие на этот элемент со стороны окрун ения поворотного момента [170]. Иначе говоря, любой сдвиг в кристалле происходит при одновременном воздействии возмущающего поля новоротных моментов, обусловленного граничными условиями. Оба эти фактора делают неустойчивым ламинарное течение кристалла и вызывают вихрбвой характер движения дислокационной ншдкости (бифуркации стационарного ламинарного течения). Как следствие, в деформируемом кристалле возникают пространственно-временные диссипативные структуры, описываемые нелинейными кинетическими уравнениями. [c.212]

Анализ данных (табл. 5.И) показал, что границы изменения отношения контролируются адаптивной перестройкой структуры на наноуровне, связанной с мерой неустойчивого равновесия At, контролирующей сохранение устойчивости трансляционной симметрии системы данного материала. Так что переход структуры от стадии упрочнения к ее деградации для стали Fe-0,3% С, контролируется мерой адаптивности системы к сдвигу А,п = = 0,324 (т = I). [c.181]

Из проведенного анализа следует, что микроскопическая скорость связана с Д/С во второй степени только тогда, когда <онтролирующий механизм разрушения связан с ротационной неустойчивостью. Если контролирующий механизм роста треш ины на стадии II связан с трансляционной неустойчивостью, то п = 4. В зависимости от структуры материала могут реализоваться условия, при которых скорость роста трещины на стадии II будет контролироваться двумя видами неустойчивости. В этом случае значения п в соотношении (105) при определении его по данным измерения макроскопической скорости роста трещины будут находиться в интервале при реализации макроотрыва по типу I. Зависимость скорости роста усталостной трещины от эффективной энергии активации разрушения выражается в виде [89] с учетом анализа [135 [c.128]

Верхняя граница реализации ротационной неустойчивости при упругопластическом отрыве контролируется достижением пороговой скорости роста трещины или порогового значения шага бороздки равного 6 " = Ki /q T- При iq= f критический шаг боррздки становится равным критическому размеру ямки, что и характеризует максимальную микроскопическую скорость роста трещины при упругопластическом отрыве. При Ki = Kf происходит переход от разрушения по типу I к разрушению по типу I+III. Установленные границы реализации квазиупругого и упругопластического роста трещины позволили разработать единые для сплавов на одной и той же основе фракто-графические карты, приведенные на рис. 224—226 для стали, сплавов титана и алюминия соответственно. Диаграммы представляют собой совокупность границ, отвечающих реализации при отрыве трансляционной и ротационной неустойчивостей в точках бифуркаций при АК = К i [c.375]

Наличие в изломе других типов фракталий, отвечающих трансляционной неустойчивости, обозначены на диаграмме символом. Значения A Kig K iR при отвечают стадии структурно-чувствительного роста трещины, так как в этой области конкурируют два типа неустойчивостей при микроразрушении — трансляционная и ротационная. Границей структурно-чувствительного роста трещины яйляется достижение максимальной бороздчатости в изломе при К 1 <.К. На диаграммах-картах верхняя граница области преимущественного бороздчатого [c.377]

S,). Область значений Л/С при п>4 характеризуется низкоэнергоемкими фракталями — фасетками сдвига и скола, причем границы реализации микроразрушения в результате трансляционной неустойчивости зависят от структурного параметра S — в отличие от области значений Выделенная область значений п, отвечающая интервалу пс п птах Характеризует переход к межзеренному разрушению. При п птах разрушение связано с типом II, а при [c.377]

Описанная выше эволюция структуры металла характерна для условий развитой пластической деформации и является предметом рассмотрения многих экспериментальных и теоретических работ. Фрагментация зерен и субзерен, формирование ячеистой структуры свидетельствуют о неоднородности пластической деформации, т. е. о невыполнимости модели Тейлора. В работах [5, 6 обоснована неустойчивость ламинарного течения, предполагаемого моделью Тейлора, и выдвинуто положение о том, что сдвиговая деформация должна протекать на нескольких структурных уровнях и носить вихревой характер. На ранних стадиях деформации, пока в зернах не исчерпана возможность трансляционного скольжения, зерна претерпевают развороты как целые. Далее вследствие накопления дислокаций и появления сдвиговой неустойчивости в скоплениях дислокаций формируется ячеистая структура, которая является результатом образования микровихрей в элементе объема, когда поворот элемента как целого затрудняется. В работе [7] показано, что на определенном этапе деформации средний размер ячеек, средняя толщина границ ячеек, плотность дислокаций в этих субграницах должны выходить на насыщение, т. е. развитие дислокационной структуры должно замедляться, поэтому интенсификацию пластической деформации на стадии локализованного течения нельзя объяснить простым количественным развитием ячеистой структуры. Для этого предлагается использовать модель ротационных мод пластичности, которая привлекалась в работе [4] для объяснения процессов деформации в поверхностных слоях металлов при трении. В данном случае вполне оправдано применение дислокационных представлений о природе пластической деформации, поскольку зарождение в дислокационном ансамбле частичных дисклинаций связано с усиливающейся микронеоднородностью пластического течения [7], а она неизбежно должна возникать из-за специфики нагружения в поверхностных слоях металлов при трении. [c.144]

Заключение. Исследование нелинейной динамики поверхности невязкой идеально проводящей капли, имеющей заряд, меньший критического, при произвольной начальной деформации равновесной сферической формы показало, что нелинейные осцилляции поверхности капли происходят в окрестности фигуры типа вытянутого сфероида, а не в окрестности сферы, как это следовало из линейного анализа когда в спектре мод, определяющих начальную деформацию равновесной сферической формы, содержатся две соседние моды, капля оказывается трансляционно неустойчивой если начальная деформация капли представлена только четными модами, то при нарастании амплитуды колебаний заряженная ниже рэлеевского предела капля может разделиться на две идентичные при произвольном виде малой начальной деформации капли с зарядом, близким к критическому, возможна эмиссия большого количества высокодисперсных сильнозаряженных капелек. [c.184]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...