Коэффициент излучения нормальный

Для определения результирующих потоков излучения необходимо располагать данными по коэффициентам излучения. Коэффициент излучения является сложной функцией, зависящей от природы излучающего тела, его температуры, состояния поверхности, а для металлов — от степени окисления этой поверхности. Для чистых металлов с полированными поверхностями коэффициент излучения имеет низкие значения. Так, при температуре 100 °С коэффициент излучения по отношению к его величине для абсолютно черного тела не превышает 0,1. Металлы характеризуются высокой отражательной способностью, так как из-за большой электропроводности луч проникает лишь на небольшую глубину. Для чистых металлов коэффициент излучения может быть найден теоретическим путем. Относительный коэффициент (степень черноты) полного нормального излучения для них связан с удельным электрическим сопротивлением рэ зависимостью [c.385]

Таблица 3.28. Коэффициент полного нормального теплового излучения для различных конструкционных материалов

Нормальный спектральный коэффициент излучения измеряется на эффективной длине волны пирометра путем сравнения результатов измерения температуры образца пирометром, нацеленным на отверстие в образце, моделирующее абсолютно черное тело, и пирометром, нацеленным на поверхность образца. [c.429]

Нормальный спектральный коэффициент излучения. ...........................................................5 [c.431]

Нормальный коэффициент излучения [c.52]

Примечание. Нормальный, направленный и полусферический коэффициенты излучения могут быть в свою очередь как спектральными, так и интегральными. [c.52]

Так, относительный коэффициент полного нормального излучения (степень черноты) для чистых металлов связан с удельным электрическим сопротивлением Рд зависимостью [Л. 34] [c.359]

В некоторых задачах, касающихся лучистого обмена и радиационного баланса, представляет интерес коэффициент отражения изотропного излучения. Он может быть получен из формул Френеля, если усреднить по всем направлениям и всем ориентациям векторы Е и Н. Когда излучение приходит из среды с < 2, соответствующий коэффициент отражения в широком интервале п близок к коэффициенту для нормального падения (отличается не более чем на 5—6%). В обратном направлении коэффициент меньше в п1 раз, как того требуют термодинамические соображения (см. например, [010], [19, 20]). [c.41]

Блок управления интроскопом позволяет изменять положение зон фокусировки при излучении и приеме, величину коэффициента усиления и его зависимость от величины сигнала (вплоть до нормального логарифмирования) общего усилителя. Через блок управления ОЗУ обеспечивает режим стоп-кадра, вывод бистабильного или полутонового изображения, выполнение отсечки сигналов изображения. Блок управления выводит информацию об объекте, операторе, режиме работы и дате на экран ЭЛТ через знакогенератор (ЗнГ) управляет [c.270]

В обоих случаях определяется коэффициент пропускания, который при помощи конкретных решений может быть найден в каждой точке образца. Если последний представляет собой плоскопараллельную пластину толщиной d, то при коэффициенте отражения R, показателе преломления п, коэффициенте поглощения а, определяющем свойства материала, и наличии интерференции лучей между поверхностями образца коэффициент пропускания Т для нормального падения излучения может быть записан [c.179]

Для случая нормального падения излучения на поверхность (ф = х = 0) после раскрытия неопределенности формула (1-64) приводит к значению отражательной способности (коэффициента отражения) при нормальном падении [c.43]

В некоторых случаях, например для плоского слоя среды при условии задания по объему поля полной плотности результирующего излучения т)рез, приведенная система уравнений тензорного приближения распадается на две независимые подсистемы, одна из которых оказывается замкнутой и позволяет получить точное решение относительно нормального компонента тензора Яди , а затем после согласования с граничными условиями получить и все остальные величины поля излучения. Вся неточность метода будет при этом обусловливаться только приближенностью значений коэффициента к и поглощательной способности а, фигурирующих в граничных условиях. Как было показано в [Л. 88, 350], величина X является весьма консервативной функцией температурного поля и очень слабо зависит от различных факторов в рамках рассмотренной плоской схемы, в связи с чем первая и вторая итерации в определении этого коэффициента дали в конечном счете одинаковый результат. [c.175]

Зависимость коэффициента отражения при нормальном падении излучения г(ф = 0) от показателя преломления вещества п показана на [c.54]

В соответствии с изложенным, переход от коэффициентов отражения и поглощения диэлектриков при нормальном падении излучения к соответствующим коэффициентам для металлов может быть осуществлен путем подстановки в формулы (2-15) вместо п величины т. [c.60]

К. С. Шифрин [Л. 73] показал физическую природу этого явления. Останавливаясь на нем, предварительно заметим, как определяется эффективное сечение ослабления, или коэффициент ослабления, методами геометрической оптики. Для небольшого количества частиц в единице объема, не перекрывающих друг друга, или для единичной частицы, эффективное сечение ослабления может быть в этом случае определено по соотношению между суммарной площадью поперечного сечения частиц и площадью нормального сечения падающего пучка лучей. При этом принимается, что дифракция на больших частицах отсутствует, и ослабляется (рассеивается и поглощается) лишь та доля падающего излучения, которая приходится на площадь поперечного сечения частицы. [c.157]

В настоящем курсе затрагиваются только такие вопросы, которые относятся к поверхностным теплообменникам, работающим к тому же в условиях умеренных скоростей течения теплоносителей, при отсутствии химических реакций, а также массопереноса в направлении, нормальном к стенке. Не учитывается и теплоотдача излучением. Тепловая нагрузка поверхности теплообмена q определяется согласно уравнению (2-13) произведением коэффициента теплоотдачи k на температурный напор М — разность температур теплоотдающего и тепловоспринимающего потоков. При этом величина М, как правило, меняется от места к месту, поскольку температуры обоих потоков по ходу их течения не остаются постоянными. Таким образом, следует отличать местную (локальную) тепловую нагрузку [c.143]

Коэффициент изотропности I — отношение значения Ям при нормальном падении внешнего излучения на тело человека к значению Ям при угловом распределении этого излучения в реальных условиях. [c.528]

Коэффициенты черноты получены измерением собственного излучения в нормальном направлении к иоверхности тела. Для определения коэффициента черноты полусферического излучения тела можно воспользоваться (при отсутствии точных данных) приближенными поправочными множителями. Поправочный множитель к указанный табличным данным может быть в среднем принят равным 1,2 для полированных металлических поверхностей, 0,95 для других тел с гладкой поверхностью и 0,98 для тел с шероховатой поверхностью [Л. 34]. [c.383]

В нормальных условиях человек теряет в помещении конвекцией и излучением около 80 ккал тс тепла, причем на долю излучения приходится примерно 60% этого количества. Потери конвекцией зависят от температуры воздуха, а потери излучением — от средневзвешенной температуры окружения, которая будет различна в разных точках помещения, так как меняются угловые коэффициенты по отношению к различно нагретым поверхностям. [c.53]

Полупроводниками называют вещества, удельное сопротивление которых при нормальной температуре находится между значениями удельных сопротивлений проводников и диэлектриков (в диапазоне от до 10 °...10 Омом). Основным свойством полупроводника является зависимость его электропроводности от воздействия температуры, электрического поля, излучения и других факторов. Полупроводники в отличие от проводников имеют отрицательный коэффициент температурного удельного сопротивления, электропроводность полупроводников с увеличением температуры растет экспоненциально. [c.334]

Проектирование защиты от ионизирующих излучений осуществляется дифференцированно в зависимости от категории работающих лиц, характера выполняемой работы и назначения помещений. При нормальной эксплуатации АС значения мощности эквивалентной дозы на рабочем месте определяются по формуле Н = К - ПД/(2/), где ПД — предел дозы для категории А или Б 2 — коэффициент запаса по дозе t — продолжительность облучения в год, ч ЛГ — коэффициент, учитывающий долю ПД, получаемую при работе АС на номинальной мощности. Расчетные значения Н должны быть не выше значений, приведенных в табл. 11.37. [c.504]

Изменение углов падения излучений позволяет наблюдать глубокие, а иногда и аномальные изменения в коэффициентах отражения. Все значения, приведенные выше, относятся к нормальному или приблизительно нормальному падению лучей. [c.126]

Это излучение обладает следующими свойствами 1) не распространяется в вог духе 2) длина пробега фотона во всех веществах очень мала — она может быть менее 0,1 мкм, по крайней мере, не превышает нескольких микрометров 3) коэффициент отражения при нормальном падении для всех материалов также очень мал — от одной сотой до нескольких процентов. [c.3]

В случае нормального падения (фо = 0) бегущая волна исчезает. Если же Фо ф о, то бегущая волна уносит часть мощности падающего излучения, и коэффициент отражения остается меньшим единицы даже в предельном случае Im 82 0 [c.94]

Неустойчивость непрерывного излучения к временной модуляции впервые рассматривалась в середине 60-х годов [116,64]. Недавно обсуждалось [65] влияние оптических потерь на модуляционную неустойчивость монохроматической волны. Авторы [66] рассмотрели модуляционную неустойчивость с учетом волновой нестационарности, уравнение (2.7.1) было дополнено слагаемым, связанным с коэффициентом Ра (см. (2.4.1)). Подчеркнем еще раз, что модуляционная неустойчивость волны при самовоздействии возникает в среде с аномальной дисперсией. В среде с нормальной дисперсией может иметь место модуляционная неустойчивость, обусловленная кросс-модуляцией ( 2.6). В [67] показано, что важную роль в этом случае играет эффект группового запаздывания взаимодействующих импульсов. [c.102]

Рис. 7.44. Излучение, испущенное нормально к слою полупрозрачного материала толщиной й, лежащему на непрозрачном основании. 1 — полупрозрачная среда с коэффициентом преломления п и температурой Т 2 — твердое вещество с коэффициентом излучения е.ь = 1—рь при тем- чптрпмииргким пературе Т 3 — полость черного тела при является изотермическим

Влажное полотенце площадью 0,37 развешано на веревке на открытом воздухе для сушки. С одной стороны на полотенце под углом 45° к его плоскости падают солнечные лучи. Плотность потока солнечного излучения, нормальная к поверхиости полотенца, ра,вна 945 вт/ж , а поглощательная и излучательная способности материала полотенца равны 1. Температура окружающего воздуха 20 °С, относительная влажность 65%. Установлено, что при равновесной температуре коэффициент теплоотдачи при свободной конвекции для эквивалентной системы в отсутствие маосо-переноса равен 8,5 вт/(м град). Чему равна скорость сушки в те- [c.407]

Рис. 7.43. Схема эксперимента по измерению удельного электрического сопротивления, полусферического интегрального и нормального спектрального коэффициентов излучения, температуры и теплоты плавления, эитальпии, теплоемкости и теплопроводности образца I — скоростной пирометр 2 — скоростной сканирующий пирометр i — образец Т и — термопары

Значительный вклад в исследование излучения полупрозрачных твердых тел сделал Мак Магон [1]. По Мак Магону, нормальный коэффициент излучения изотермической пластины [c.126]

При описании передачи тепла излучением принята терминология Ворсинга [3]. Понятие излучательная способность является характеристикой данного образца, ее значение зависит от способа изготовления, обработки поверхности и толщины образца. Эта величина представляет собой отношение лучистой энергии, испускаемой образцом и черным телом при одинаковых температуре и условиях наблюдения. Коэффициент излучения выражает частный случай излучательной способности он является фундаментальным свойством материала. Коэффициент излучения определяется как излучательная способность образца с оптически полированной поверхностью и толщиной, достаточной, чтобы быть непрозрачным для любой длины волны. Термины спектральная и общая излучательная способность характеризуют излучение в узком интервале длин волн и во всем диапазоне длин волн как средневзвешенное спектральное. Полусферической называется эмиссия в направлении всех возможных углов в полусфере, тогда как нормальной называют эмиссию в направлении, перпендикулярном к поверхности. Очевидно, что для применения в космосе наиболее важны полусферическая спектральная и полусферическая общая излучательные способности покрытий. [c.302]

Ниже показано, что основные оптические свойства метЕшлов могут быть рассмотрены в рамках развиваемой здесь феноменологической теории. Но прежде всего выясним специфичность этой задачи. Большинство металлов, как известно, характеризуется высоким коэффициентом отражения. Кроме того, даже в тонком слое металла излучение очень сильно поглощается. Опыт показывает также, что при отражении электромагнитной волны от металлической поверхности наблюдается эллиптическая поляризация излучения, отсутствующая лишь при нормальном падении. [c.100]

Впоследствии это граничное сопротивление исследовалось рядом авторов, а Гор-тер, Таконис и др. [121] и Халатников [122] предложили соответствующие теоретические интерпретации. Первые авторы предположили, что это явление, по-видимому, происходит в самой жидкости в непосредственной близости от твердой стенки. Они оценили разность температур жидкости в направлении, перпендикулярном твердой поверхности, которую надо поддерживать для того, чтобы скорость перехода сверхтекучей компоненты в нормальную соответствовала полному тепловому потоку. Объяснение Халатникова основано на том, что это контактное сопротивление должно наблюдаться на границах любых тел и оно становится особенно заметным в Не II вследствие его большой теплоироводпости. По Халатникову, передача тепла от металла к жидкости происходит посредством излучения звуковых волн, и как выше, так и ниже 0,6° К коэффициент теплопередачи должен быть пропорционален Т . [c.848]

Обратные потоки излучения от экранных поверхностей на факел Гобр обусловливаются здесь не столько отражением падающих потоков излучения, сколько собственным излучением слоя загрязнений на экранных трубах. При сравнительно низкой теплопроводности этих отложений температура их наружной поверхности в нормальных условиях работьг топочных камер обычно достигает величин, соизмеримых с температурой пламени. Проведенные исследования [Л. 19, 20, 21, 29] показали, что тепловая эффективность экранных поверхностей характеризуется значительно более низкими, чем в [Л. 31], значениями коэффициентов загрязнения [c.181]

Рк. I. Модели фотосфер трёх звёзд с нормальным (солнечным) химическим составом. Параметры звёзд приведены в тексте. Представлены зависимости от оптической глубины на длине волны 500 нм (Igtsoo) шести величин геометрической глубины h, отсчитанной от слоя Tjoo = 1 темп-ры Г доли энергии, передаваемой конвекцией е, (в третьем случае е, = 0) плотности р степени ионизации вещества л=Л, /Л о [iV,, N —концентрации электронов и тяжёлых частиц (атомов н ионов) соответственно] и коэффициента непрозрачности вещества Кд, рассчитанного для области максимума спектра излучения звезды (т. н, росселандово среднее для х). [c.361]

Набор решений, соответствующий всем вещественным и мнимым корням для данной частоты, позволяет, в частности, достаточно просто рассмотреть задачу о гармоническом возбуждении торца полубесконечного волновода л > О с учетом условий излучения, а также задачу об установившихся колебаниях бесконечного слоя при нагружении конечного участка его границы. Как видно из формул (1.7), вопрос о фактическом удовлетворении граничных условий на срезах х = onst сводится к определению коэффициентов ряда Фурье по набору нормальных волн, соответствующему типу симметрии задачи. Эти задачи обсуждаются в главе 7. [c.115]

Для решения одномерной задачи переноса излучения может быть использован метод разложения по собственным функциям (нормальным модам), Предложенный Кейсом [1] в 1960 г. для строгого решения одномерного уравнения переноса нейтронов. В этом методе решение уравнения переноса излучения записывается в виде линейной суммы собственных функций для однородной части уравнения переноса излучения и частного решения неоднородного уравнения. Неизвестные коэффициенты разло жения, фигурирующие в решении однородного уравнения, опрег деляются таким образом, чтобы полное решение удовлетворяло граничным- условиям задачи при этом используются свойство ор.тогональности собственных функций и различные интегралы нормировки. Данный метод аналогичен классическому методу разложения по ортогональным функциям. [c.378]

Рйс 3.2 Характерные для МР-диапазона глубина проникновения волны в вещество а) и коэффициент отупления Нр при нормальном падении излучения на поверхности [c.77]

В работах [5, 96, 971 были рассмотрены предельные отражательные способности МИС с точки зрения использования их в резонаторах рентгеновских лазеров. После успешного получения лазерного действия в режиме сверхизлучения на переходах многозарядных неоноподобных ионов на длинах волн 20,9 20,6 и 18,2 нм [48, 54] были проведены эксперименты с многослойными зеркалами нормального падения для этого диапазона длин волн. Авторами работы [36 ] использовалась другая активная среда — рекомбинирующая плазма водородоподобных ионов углерода. Инверсия на переходе 3 -> 2 ионов С VI приводила к вынужденному излучению на длине волны 18,2 нм. (Здесь имеет место случайное совпадение с длиной волны неоноподобных ионов Se XXV, которые служили активной средой в работах [48, 54].) Установка одного зеркала нормального падения с коэффициентом отражения Rg 12 % [39] позволила использовать два прохода активной среды и привела к увеличению выхода вынужденного излучения на длине волны 18,2 нм на 120 %. [c.117]

Развитие технологии синтеза многослойных рентгеновских зеркал, основные оптические свойства которых были рассмотрены в гл. 3, позволило поднять рентгеновскую оптику на качественно новый уровень, прежде всего — благодар.ч открывшейся возможности перехода к рентгенооптическим элементам нормального падения.Вместе с тем наличие многослойных зеркал с высокими коэффициентами отражения не позволяет все же решить всех проблем управления пучками МР-излучения. Это связано с тем обстоятельством, что неотъемлемым свойством интерференционных структур является высокая спектральная селективность. Для целого ряда задач эта особенность многослойных зеркал является достоинством, но в тех случаях, когда речь идет об управлении пучками широкополосного излучения, многослойная оптика становится неэффективной. [c.126]

Высокая направленвосп нзлученвя. Для получения высокой направленности лазерного пучка и для вовлечения в процесс излучения всех возбужденных частиц, находящихся в микросистеме, ее располагают между двумя зеркалами. Одно из них делают полупрозрачным, а другое - с почти максимальным коэффициентом отражения глухое зеркало, как его называют оптики). На рис. 17 показано шесть стадий излучения. На первой стадии все атомы активного вещества, кроме двух, находятся в нормальном (невозбужденном) состоянии. На второй стадии излучения микросистема, которую для краткости будем называть средой, подвергается воздействию электромагнитного поля - оно обозначено стрелками. Это приводит к тому, что часть энергии передается атомам системы - число возбуждаемых частиц теперь превышает число невозбужденных. Среда перешла в неравновесное состояние. [c.27]

В первом кристалле KDP образуется вторая гармоника излучения лазера. Во втором кристалле вторая гармоника смешивается с основным излучением, т. е. возбуждается излучение с суммарной частотой 3 oi = 2 oi + oi. Затем в парах кадмия, обладающего высоким коэффициентом нелинейности, генерируется третья гармоника от излучения с длиной волны 0,3547 мкм (т. е. девятая гармоника исходного лазерного излучения). Условие фазового синхронизма Ak = 3ki — йд = 0 может быть выполнено добавлением к парам кадмия, обладающим в этой области спектра аномальной дисперсией, аргона, обладающего здесь нормальной дисперсией. Регистрация излучения с длиной волны 0,1182 мкм производится спектрометром, оптические элементы которого изготовлены из фторида лития (хорошо пропускающего ультрафиолетовое излучение ). [c.285]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...