Глубина проникновения волны

Известно, что для идеального проводника глубина проникновения волны в металл ничтожно мала, тангенциальная составляющая электрического поля исчезает Е,, = 0), а тангенциальная составляющая магнитного поля (Н п) терпит разрыв. В результате прозрачная дифракционная решетка с чередованием проводящих и непроводящих элементов ведет себя (для достаточно длинных волн) как весьма эффективный поляризатор, пропускающий лишь ту волну, в которой вектор Е перпендикулярен штрихам решетки ( х)- Такие поляризаторы все шире используются в оптических экспериментах. [c.303]

Эффективная глубина проникновения тока и глубина проникновения волны [c.59]

Представляет также интерес определение глубины проникновения волны. [c.59]

Частота прозвучивания и глубина проникновения волн при дефектоскопии отливок [c.497]

Сплавы отливок Частота прозвучивания, МГц Глубина проникновения волн, мм [c.497]

Максимальная глубина проникновения волн, мм Питание напряжение, В [c.498]

Дефектоскопы ультразвуковые универсальные 496 — Технические характеристики 498 Дефектоскопия ультразвуковая 496 497 — Частота прозвучивания и глубина проникновения волн 497 Дефекты отливок 470, 483 — Группы дефектов 483 — Исправление 483 — 491 см. также Заварка отливок. Замазки эпоксидные. Прессование изотермическое горячее Пропитка отливок Дефекты отливок в виде неметаллические включений 479, 480 возникшие вследствие химического н механического взаимодействий о газами к влагой 471—474 вызванные плохим качеством сплава 350, 352 [c.520]

Следовательно, мало и поглощение падающей волны в веществе структуры, а коэффициент отражения велик. Параметр = = I / os яр I показывает в этом случае, во сколько раз уменьшилась глубина проникновения волны в поглощающую МИС за счет интерференции. [c.94]

В рассматриваемом случае ( 1) глубина проникновения волны в МИС практически не зависит от поглощения в веществе и ограничивается интерференцией вторичных волн [c.96]

Параметр показывает, во сколько раз уменьшается глубина проникновения волны в поглощающую структуру за счет интерференции. [c.96]

Убыванию амплитуды в направлении оси г соответствует знак + в (3.16). Величина I характеризует глубину проникновения волны во вторую среду на этом расстоянии от границы амплитуда волны убывает в е раз. По существу, волну во второй среде можно считать поверхностной ее амплитуда заметна только на расстоянии нескольких длин волн от граничной поверхности. Амплитуда Ег волны на границе (при 2=0) может быть найдена по формулам Френеля. [c.155]

ТО погрешность решения растет и обычно происходит переполнение разрядной сетки ЭВМ. Оценим величину А кр для синусоидальной электромагнитной волны с круговой частотой . Для обеспечения необходимой точности расчета на глубине проникновения волны 5 должно быть взято не менее десяти шагов по пространству Ал . С учетом этого А кр = 10 /со. Отсюда для выполнения условия устойчивости расчета по явной схеме число шагов по времени за период Т/А/кр должно быть больше 2я. 10 630. Из условия требуемой точности шаг по времени А может быть значительно больше А кр- Поэтому представляют большой интерес разностные схемы, обладающие абсолютной устойчивостью. К ним относится неявная схема (2.113). Из (2.113) видно, что, имея значения функции на предыдущем временном слое, мы не можем по явным формулам определить значения Я + на следующем временном слое. Для этого необходимо решить систему алгебраических уравнений [c.101]

Плоскости равных фаз волны (64.12) перпендикулярны к оси X и распространяются вдоль нее с фазовой скоростью (л к х-Плоскости равных амплитуд параллельны границе раздела. При смещении вглубь среды на h интенсивность волны (пропорциональная квадрату амплитуды) убывает в е раз. Величина h называется глубиной проникновения волны во вторую среду. Она равна [c.405]

Весьма существенная трудность заключается в том, что глубина проникновения волны в сильно поглощаю- [c.80]

Оба типа волн являются так называемыми неоднородными, т. е. поперечно-затухающими, в которых амплитуды частиц уменьшаются в направлении, перпендикулярном направлению распространения. Глубина проникновения волн Рэлея зависит от порядка величины длины волны. Обе волны отражаются от граничных поверхностей на их пути, например от поверхностных трещин, кромок, посторонних включений, и используются для их обнаружения. Волны Рэлея чувствительны к дефектам самой поверхности, например к инородным включениям, цри-ставшей грязи, каплям жидкости напротив, продольные головные волны чувствительны только к дефектам под поверхностью. [c.51]

Таким образом, глубина проникновения волны падает с увеличением частоты волны и растёт с увеличением кинематической вязкости жидкости. [c.112]

Глубина проникновения волны Il.i Годографа преобразование 524 Головная волна 554 Горение медленное 576 и д. [c.792]

Данный метод позволил определить подповерхностный максимум температуры, т.е. фиксирование максимальной температуры не на поверхности трения, а на некотором расстоянии от нее. В частности, показано, что подповерхностный максимум возможен как при смене типа граничных условий, так и при нестационарном нагружении металлополимерных сопряжений. При этом величина и расположение этого максимума определяются как внешними факторами (величиной импульса, формой и частотой его приложения, скоростью скольжения и размерами образца, условиями теплообмена), так и внутренними (механическими и теплофизическими свойствами материала). Правомерность этого подтверждена результатами экспериментов при помощи нового метода диагностики температурного поля, основанного на применении поверхностных акустических волн Рэлея. Физический смысл метода заключается в том, что энергия поверхностной волны Рэлея локализована в слое толщиной Х,...1,5Х и, следовательно, глубина проникновения волны зависит от ее частоты. [c.53]

Методом отражения СВЧ-излучения можно выявить поверхностное состояние металлов. В работе [28] описывается такой метод исследования поверхности раздела между керамическими покрытиями и металлами с целью обнаружения появления коррозии, ведущей к разрушению покрытия. Метод основан на уравнении, определяющем глубину проникновения волны б через поверхность проводника [c.444]

Глубину проникновения излучения внутрь вещества можно охарактеризовать укрывистостью — способностью покрытия полностью укрывать металлическую подложку от излучения во всем спектральном интервале. За характерную глубину проникновения излучения внутрь вещества принимают так называемую глубину оптического проникновения, т. е. такую глубину (в долях от длины волны), при которой интенсивность излучения падает в е раз. Экспоненциальное уменьшение интенсивности излучения при переходе из одной среды в другую описывается законом Бугера, который в общем виде с учетом возможного рассеивания и распределения по частотам выражается следующим образом [c.117]

Таким образом, в вязкой жидкости могут существовать поперечные волны скорость Vy = v перпендикулярна направлению распространения волны. Они, однако, быстро затухают по мере удаления от создающей их колеблющейся твердой поверхности. Затухание амплитуды происходит по экспоненциальному закону с глубиной проникновения б ). Эта глубина падает с увеличением частоты волны и растет с увеличением вязкости жидкости. [c.123]

Свойства акустического течения наиболее типичным образом проявляются в условиях, когда характерная длина задачи (размеры препятствий или области движения) малы по сравнению с длиной звуковой волны, к, но в то же время велики по сравнению с введенной в 24 глубиной проникновения вязких волн [c.430]

На свободной поверхности твердого тела могут распространяться недиспергирующие релеевские поверхностные акустические волны (ПАВ), скорость которых для изотропного тела u = avs, где а= (0,87н-1,12ц)/(1- -ц)< 1. Колебательные смещения из положения равновесия в этих ПАВ поляризованы в плоскости, нормальной к поверхности, содержащей волновой вектор. Деформации носят смешанный характер (объемные и сдвиговые). Глубина проникновения релеевских ПАВ порядка X. [c.133]

В реальных условиях проводники имеют сечения конечных размеров и далеко не всегда плоские. Однако и в этих случаях понятие глубины проникновения тока не теряет смысла, так как плотность тока спадает до малых значений уже на расстоянии двух-трех А от поверхности, а мощность — еще быстрее. При х>2А мощность практически равна нулю. Поэтому влияние кривизны поверхности или толщины проводника очень часто не сказывается на точности полученного по формулам (1-13) — (1-30) результата. Если электромагнитная волна проникает в проводник по всему периметру поперечного сечения, то минимальная толщина сечения должна превышать глубину проникновения тока в 4—6 раз. [c.17]

Применительно к этим двум стадиям нагрева будем рассматривать плоскую волну в полуограниченной среде, что не внесет существенных ограничений при практическом применении полученных формул. Глубина проникновения тока в сталь при ц = 16 и / = 50 Гц составляет 8 мм, а при f == 2500 Гц она уже меньше 0,15 мм. [c.23]

Отсюда следует, что X = Л при tg S a 0,33, а при меньших значениях tg б глубина проникновения больше длины волны. Величина Л при tg б =0,1 больше в 3 раза. По этой причине неравномерность распределения поля, вызванная поверхностным эффектом, играет значительно меньшую роль, чем волновой характер распределения поля. Для суждения о равномерности нагрева следует сравнивать размеры тела с длиной электромагнитной волны. [c.143]

Как видно из полученного выражения (31.38), с увеличением температуропроводности а и продолжительности периода колебания температуры на поверхности г глубина проникновения температурной волны увеличивается. [c.382]

Отсюда ясно, что глубина проникновения составляет только часть длины волны Я и различна для различных частей поверхностной волны. [c.409]

Номограммы для определения глубины проникновения плоской электромагнитной волны и обобщенного параметра контроля 88 [c.350]

В этой записи сомножитель I обозначает амплитуду некой волны II, распространяющейся вдоль оси X со скоростью и2/з1Пф2. Эта комплексная амплитуда I зависит от координаты 2, характеризующей глубину проникновения волны во вторую среду. Рассмотрим подробнее эту неоднородную волну, движущуюся вдоль границы раздела, которой мы заменили однородную волну, бегу- [c.94]

Представляет также интерес глубина проникновения волны. При р = onst мощность волны спадает по экспоненте. Очевидно, что полное затухание происходит на расстоянии от поверхности Xi = ГГ). До 0,05 ро мощность волны спадает на расстоянии 0.05 1)5 А . [c.32]

Рйс 3.2 Характерные для МР-диапазона глубина проникновения волны в вещество а) и коэффициент отупления Нр при нормальном падении излучения на поверхности [c.77]

Отметим, что в отсутствие резонанса глубина проникновения волны Labs может существенно отличаться от и определяется только поглощением в веществе структуры [c.93]

Закон преломления примет вид sina = n h . При углах те > оспр вся энергия, падающая на границу раздела, должна возвратиться в первую среду. Однако часть энергии все же проникает во вторую среду и таким образом электромагнитная волна проходит через границу дважды энергия проникает внутрь на некоторую очень малую глубину, распространяется вдоль поверхности и вновь выходит в первую среду (рис. 2.4.2). Глубина проникновения излучения во вторую среду зависит от относительного показателя преломления п, длины волны А, и от угла падения а. Вблизи угла кпр глубина проникновения волны во вторую среду мала и убывает с увеличением угла а. [c.66]

Поперечные волны, распространяющиеся вдоль границы раздела двух сред и имеющие горизонтальную (юляризацию, называют волнами Лява. Они возникают, когда на поверхности твердого полуоространства имеется слой из твердого материала скорость распространения в котором поперечных волн меньше, чем в полупространстве. Глубина проникновения волны в полупространство возрастает с уменьшением толщины слоя. В отсутствие слоя волна Лява в полупространстве превращается в объемную, т. е. в плоскую, горизонтально поляризованную. поперечную волну. Волны Лява находят применение для контроля качества покрытий (плакировок), наносимых на поверхность ОК. [c.25]

Выражение (9.3) описывает волну с частотой со, распространяющуюся со скоростью jn и затухающую по закону ехрХ -X (—(nkxj ). Коэффициент k представляет собой мнимую часть комплексного коэффициента преломления и характеризует поглощение в веществе. Этот коэффициент называют коэффициентом экстинкции. Из (9.3) видно также, что п есть не что иное, как обычный показатель преломления света в кристалле. На практике обычно измеряют интенсивность света I, которая пропорциональна квадрату напряженности электрического (или магнитного) поля в электромагнитной волне. Из (9.3) следует, что интенсивность световой волны, распространяющейся в кристалле, уменьшается с глубиной проникновения х по закону [c.305]

Отметим, что большой диамагнетизм наблюдается только, когда длина волны электронов велика по сравнению с глубиной проникновения поля. Волновые функции электронов в этом случае размазываются на расстояния, большие по сравнению с глубиной проникновения поля. В этом смысле предельным случаем является идеальный газ Бозе — Эйнштейна заряженных частиц. Ниже температуры конденсации некоторая часть электронов находится в самом нижнем состоянии, причем волновая функция этого состояния размазывается на весь объедг. Это соответствует в рассмотренном выше примере пределу и мы получаем обычную [c.721]

Глубина проникновения годовых колебаний температуры составляет в низких широтах около 5—10 м, а в средних и высоких 8—24 м, доходя до 30 м. Глубина проникновения вековых изменений больше 50 м и сохраняется надолго вследствие запаздывания температурной волны по фазе с глубиной. Вечная мерзлота, распространяющаяся местами до нескольких сотен метров, является реликтом ледникового периода, минувшего несколько десятков тысяч лет назад. Наблюдения в шахтах и буровых скважинах показывают постепенное увеличение температуры с глубиной. На глубине около 2800 м в Калифорнии температура достигает 400 К, в разведочных скважинах на Северном Кавказе зарегистрирована температура около 430 К на глубине 3200 м. Скорость изменения температуры с глубиной характеризуется геотермическим градиентом или обратной ему величиной геотермической ступени. Значения dTjdh изменяются от 0,1 до 0,01 К/м. На дне океана [c.1187]

Очевидно, что непостоянство удельного сопротивления существенно лишь в пределах участка, равного глубине проникновения электромагнитной волны х = (1,5- 2,0) Аз. На таком расстоянии от поверхности температура и удельное сопротивление, как то следует из расчета и опыта, падают не более чем в два раза, что несоизмеримо с изменением магнитной проницаемости, возрастающей от поверхности вглубь в сотни и тысячи раз. Поэтому в практических расчетах удельное сопротивление в этом режиме может быть принято равным его значению на поверхности. Обычно расчет ведется для температуры поверхности Тц = бООн-650 °С, при которой в среднем Ра (6,0- -6,5) 10 0м м. [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...