Коэффициент излучения интегральный

Рис. 7.6. Цилиндрическая полость черного тела, на которой приведены некоторые геометрические факторы, используемые при вычислении эффективных коэффициентов излучения элементов на задней е (г) и на цилиндрической еа(хо) стенках по методу интегральных уравнений.

Воспользуемся методом отражений для вычисления коэффициента излучения полости той же самой формы, что и в методе интегральных уравнений (рис. 7.9). Пусть полость единичного радиуса, длиной Е имеет апертуру радиусом R и координаты на цилиндрической и задней стенках х и г соответственно. Для эффективного коэффициента излучения центра задней стенки еа(го) можно записать [c.336]

Определить поверхностную плотность интегрального излучения (излучательную способность) стенки летательного аппарата с коэффициентом излучения с = 4,53 Вт/(м -град К ), если температура излучающей поверхности стенки 1с = 1027 °С. Найти также степень черноты стенки и длину волны, отвечающей максимуму спектральной плотности потока излучения, [c.66]

Содержание работы. Экспериментальное изучение изменения интегрального коэффициента излучения тонкой вольфрамовой проволоки в интервале температур от 100 до 900 °С. [c.188]

Опытное исследование интегральных коэффициентов излучения твердых тел может быть проведено следующими методами радиационным, калориметрическим, методом регулярного режима и методом непрерывного нагревания с постоянной скоростью. Во всех методах перенос тепла за счет теплопроводности и конвекции должен быть пренебрежимо мал по сравнению с излучением. [c.385]

Тогда средние плотности потоков излучения переходят в действительные значения в отдельных точках средние угловые коэффициенты излучения с зоны на зону — в элементарные угловые коэффициенты суммирование по отдельным зонам заменяется интегрированием по всей поверхности F излучающей системы. Конечная система алгебраических уравнений (17-89 ) переходит в интегральное уравнение, описывающее непрерывное изменение плотности потока падающего излучения в зависимости от положения точки М на поверхности [c.404]

Полусферический интегральный коэффициент излучения..................................................5 [c.431]

Сущность этого метода состоит в том, что интегральные уравнения для резольвенты и локальных разрешающих угловых коэффициентов приводятся к системе интегральных уравнений для остатков бесконечных функциональных рядов, определяющих разрешающие коэффициенты излучения. Эта система интегральных уравнений заменяется системой приближенных линейных алгебраических уравнений. [c.206]

YiK — средний разрешающий угловой коэффициент излучения между зонами t и к с учетом поглощения в промежуточных зонах определяется путем очевидных интегральных преобразований с (20.163). Если излучающая система удовлетворяет условию [c.537]

В отличие от абсолютно черного тела, для которого характерным является термодинамическое равновесие между тепловым излучением стенок и потоком излучения полости (потерями тепла через бесконечно малое отверстие пренебрегают), излучение реальных тел неравновесно, и поэтому несколько меньше, чем у абсолютно черного тела, имеющего ту же температуру, что и реальное. Различие в интенсивности излучения учитывается введением интегрального (е) и спектрального (ev) коэффициентов излучения. [c.6]

Интегральный коэффициент излучения г определяют как отношение полного (интегрального) потока излучения данного тела Е к полному потоку излучения абсолютно черного тела Eq, имеющего ту же температуру, что и данное тело [c.6]

Большинство расчетов проведено в предположении, что все тела, участвующие в теплообмене, абсолютно се])Ые. В этих случаях для краткости записи ограничиваются термином коэффициент излучения вместо интегральный коэффициент излучения. [c.7]

На рис. 1.2 показана температурная зависимость интегрального коэффициента излучения кремния. При дальнейшем повышении температуры до 0 1000 К коэффициент излучения принимает значение 0,7 и затем практически не изменяется до температуры плавления (зависимость от длины волны также очень слабая). [c.13]

Рис. 1.2. Температурная зависимость интегрального коэффициента излучения монокристалла кремния (2,7 х 2,7 см ) толщиной 0,36 мм (J) и 0,47 мм (2)

Пескоструйная обработка основана на ударном действии струи песка, в результате которого поверхность материалов становится равномерно шероховатой, матовой и одновременно очищается от загрязнений. Этот вид обработки применяется часто в сочетании с другими способами преимущественно при изготовлении анодов из никеля и тантала, интегральный коэффициент излучения которых повышается до значений, указанных [c.351]

Интегральный коэффициент излучения [9] [c.171]

Интегральный коэффициент излучения (абсолютно черное тело = 1,00) [c.222]

Интегральный коэффициент излучения [c.252]

В работе [Л. II] приведены следующие значения интегрального коэффициента излучения [c.264]

Интегральный коэффициент излучен [c.264]

Углерод свободный (в виде плотных черных модификаций) и связанный (в виде тугоплавких карбидов) является подходящим компонентом для синтеза высокотемпературных излучающих покрытий с высокими интегральными (е) и монохроматическими (ех) коэффициентами излучения. Последние определяют долю энергии, излучаемую данным нагретым телом по сравнению с абсолютно черным нагретым телом. Например, монохроматический коэффициент излучения е%. при 2500 К и длине волны 0,65 мкм для графита равен в среднем 0,87, для карбида циркония — 0,79. Кремний также принадлежит к элементам с высокой излучатель-ной способностью. Необходимо, однако, учитывать малую стойкость к окислению как углерода, так и кремния, [c.171]

Таблица 1.20. Спектральный и интегральный коэффициенты излучения тугоплавких металлов [27, 30, 32)

Примечание. Нормальный, направленный и полусферический коэффициенты излучения могут быть в свою очередь как спектральными, так и интегральными. [c.52]

Компжсация температуры свободных концов 8.11 Конвекция 1.19 Конвекция вьшужденная 1.21 Конвекция свободная 1.20 Конденсация 1.67 Конец рабочий 8.3 Контакт тепловой 4,4 Контраст пороговый 11.26 Контраст яркости 11.27 Конус Зегфа 9.9п Концы свободные 8,4 Концы холодные 8.4п Коэффициент видимого расширения 5.52 Коэффициент излучения 10.9 Коэффициент излучения интегральный 10,11 Коэффициент излучения направлений 10,12 Коэффици етт излучения нормальный 10.13 Коэффициент излучения полусферический 10.14 Коэффициент излучения спектральный 10,10 Коэффициент излучшия эффективный 10.15 Коэффициент темп )атур-ный термометра сопротивления 7,13 Коэффициент температуропроводности 1.28п Коэффициент теплопроводности 1.27п Кривая парообразования 2,36 Кривая плавления 2.35 Кривая сублимации 2.37 Кривая фазового равнове- [c.66]

Рис. 7.7, Эффективные коэффициенты излучения элементов на задней и цилиндрической стенках полости (рис. 7.6) для Ци=% Вш=0,5 и различных размеров апертуры, вычисленные по методу интегральных уравнений Бедфорда и Ма [9] [/ — уравнения (7.42)—(7.44)] и по методу ряда последовательных отражений [2 — уравнения (7.56), (7.57)].

При этом спектральный состав падающего светового потока должен оставаться пеизмеипым. Закон Столетова является основным законом фотоэффекта. Для немонохроматического излучения коэффициент у — интегральная чувствительность фотокатода. Для монохроматического света коэффициент у — спектральная чувствительность фотокатода. Чувствительность современных фотокатодов достигает 50—150 мА/лм (например, сурьмяно-цезиевые фотокатоды). [c.157]

Рис. 7.43. Схема эксперимента по измерению удельного электрического сопротивления, полусферического интегрального и нормального спектрального коэффициентов излучения, температуры и теплоты плавления, эитальпии, теплоемкости и теплопроводности образца I — скоростной пирометр 2 — скоростной сканирующий пирометр i — образец Т и — термопары

Здесь Ti, Гк — осредненные температуры в пределах i-я и к-й зон. В общем случае, разрешающие угловые коэффициенты излучения определяются из интегральных уравнений (20.27) или (20.28). В случае дискретного характера излучающей системы, составленной из оптически однородных зон и удовлетворяющей по своей конфигурации условию (20.32), указаннные уравнения переходят в системы алгебраических уравнений, соответственно [c.503]

Интегральные уравнения (20.132) и (20.133) могут быть представлены сходящимися рядами при помощи итерированных ядер, учитывающих многократные (s-кратные) отражения на границах и определяемых по аналогии с (20.127) s-кратными интегралами по поверхности излучающей системы. Если воспользоваться понятиями разрешающих угловых коэффициентов излучения, то решение для плотности полусферичеошго падающего излучения (20.129) можно представить в следующем виде [c.524]

Спектральные радиационные свойства, такие, как Xv или Оу, применимы только при соответствующих частотах излучения. Во многих практических лриложениях необходимо знать средние значения этих коэффициентов (или интегральные радиационные свойства) во всем диапазоне частот от v = О до бесконечности. Средние значения 0v и Ку (когда Xv используется для расчета [c.43]

Коэффициент излучения е называют также степенью черноты тела. Значения интегрального коэффициента излучения для наиболее распространенных материалов приведены в табл. П.1. Коэффициент излучения е эави- [c.6]

Из сказанного видно, как сильно отл1ичаются друг от друга интегральные коэффициенты излучения и поглощения и сами коэффициенты поглощения при различных длинах пути луча. Поэтому при анализе излучения среды, содержащей углекислый газ и водяной пар, нельзя пользоваться уравнением переноса для серой среды. [c.108]

Применение никеля обусловлено его способностью принимать необходимую форму при холодной штамповке, высокими вакуумными свойствами, хорошей свариваемостью, а также достаточной прочностью, формо-устойчивостью и незначительной испаряемостью при сравнительно невысоких рабочих температурах. В связи с низким интегральным коэффициентом излучения (0,2) в большинстве приборов иопользуется никель, обработанный тем или иным способом для повышения его излучательной способности. [c.334]

Т — истинная температура р — сопротивление с поправкой на тепловое расширение — удельная мощность излучения без поправки на тепловое расширение —интегральный коэффициент излучения с поправкой на тепловое расширение Сд g55,J,= коэффициент спектрального излучения при = 0,655 тепловое расширение по данным Уорсинга выражено отношением 111д, М и I — данные Малтера и Лэнгмюра ]Х —данные Уорсинга,, [c.217]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...