Оптическая глубина

Каждое облучение возбужденного кристаллофосфора импульсом ИК-лучей вызывает кратковременную вспышку его свечения (оптическая вспышка), возникающую при рекомбинации оптических электронов. Кроме того, появляется слабое, но довольно продолжительное послесвечение — вторичная фосфоресценция. Вторичная фосфоресценция возникает при задержанной рекомбинации оптических электронов, успевших первоначально локализоваться на ловушках, а затем медленно освобождающих с них тепловым путем. Величина энергии минимальных квантов, достаточных для освобождения ловушек данной системы, называется их оптической глубиной, которая превышает термическую глубину. [c.187]

Она подробно затабулирована в широком интервале значений. Воспользовавшись понятиями оптической глубины h и толщины слоя [c.541]

Вводится безразмерная величина — оптическая глубина слоев атмосферы. Она связывается с геометрической глубиной через дифференциалы [c.33]

Соответственно и граничные условия представятся через значения оптической глубины [c.34]

В случае серой атмосферы обычной формулой естественно ввести единую для всех частот оптическую глубину г, которую будем считать аргументом всех величин вместо геометрической глубины [c.46]

Второе слагаемое справа просто вычитается из интенсивности, стоящей справа в уравнении переноса (слагаемое, описывающее поглощение), и коэффициент при ней превращается в 1 — Ь (после введения оптической глубины до введения было бы ае -I- о- -Ь аЬ). Изменится и вероятность выживания фотона она приобретет множитель 1 — Ь, Добавочный множитель 1 — Л6 можно внести в оптическую глубину. Тогда вероятность выживания фотона еще раз изменится и станет Л(1 — Ь)/ 1 — ЛЬ) = сг(1 — Ь)/[ге 4- <т(1 — Ь)], После такой перенормировки оптических глубин и Л можно применять методы решения задач с несильно вытянутыми индикатрисами, в частности метод Соболева. Способ выбора множителя Ь зависит от свойств реальной индикатрисы. Прием, основанный на выделении дельтаобразной части из индикатрисы, называется иногда транспортным приближением. [c.61]

Симметричное разностное ядро выражается через неотрицательную ядерную функцию К[т). Такие уравнения встречаются д различных разделах математики и физики. В теории переноса излучения, терминологии которой мы будем придерживаться, уравнение (1) описывает многократное рассеяние излучения в плоскопараллельной среде. При этом г — оптическая глубина, то — г — оптическая толщина среды, О < Л < 1 — вероятность выживания фотона при однократном рассеянии, 5о(т) — функция, характеризующая мощность первичных источников излучения, а 5(т) — функция источников, пропорциональная энергии, излучаемой на глубине г после всех рассеяний. [c.102]

Преобразование уравнения переноса. Для упрощения уравнения (22) введем безразмерные переменные. Коэффициент поглощения в линии представим, как в 4.1. Определим оптическую глубину в атмосфере, рассчитывая ее для центра линии [c.159]

Естественно возникает характерное значение оптической глубины, разделяющее две области значений функции Ф(т). Определяется это граничное значение ть условием, что на этой глубине значение функции Ф(г) при чистом рассеянии равно асимптотическому значению такой же функции при почти консервативном рассеянии, т.е. Ф(ть) = 1/у/1 — А. Величины ть очень близки к Л. Действительно, если 1 — А -С 1, то ть > 1, так что можно воспользоваться асимптотикой (73) и получить оценку [c.188]

Ствующее значение оптической глубины [c.193]

Метод заключается во введении некоторого множителя т в оптическую глубину, т. е. в измерении глубины не в средних свобод-ньк пробегах фотонов, а в единицах большей величины, а именно [c.195]

Пусть в атмосфере происходит только истинное поглощение. Введем оптическую глубину г, соответствующую некоторому выбранному (например, среднему) значению коэффициента поглощения. Тогда уравнение переноса излучения примет обычный вид [c.206]

Здесь использованы обычные обозначения г — оптическая глубина в центре линии, г — косинус угла между направлениями распространения излучения ш и увеличения глубины, х — безразмерное расстояние от центра линии, а х) — профиль поглощения, 0 — доля поглощения в континууме от поглощения в центре линия, 1(г, ш,а ) — интенсивность излучения. Функция источников, как [c.228]

Индекс у оптической глубины можно не указывать. [c.243]

Введем ту же систему обозначений, которая использовалась при рассмотрении других видов рассеяния в плоском слое. Через т] обозначим косинус угла между направлением распространения излучения ш и направлением п увеличения оптической глубины г. Тогда уравнение переноса будет формально выглядеть, как и скалярное [c.263]

Оптическая глубина и температуры в солнечной атмосфере [c.392]

Оптическая глубина ) Температура (°К) по данным различных авторов [c.392]

В табл. 3 даны яркостные температуры, определенные как температуры абсолютно черного тела, которое при данной длине волны излучает то же количество энергии с единицы поверхности. Оптическая глубина определяется выражением [c.392]

Рассмотрим ситуацию, в которой свойства среды являются функцией только одной пространственной координаты. Когда такие одномерные свойства имеют плоскую симметрию (в отличие от цилиндрической или сферической симметрии), оказывается удобным выражать положение точки через оптическую глубину, которая определяется следующим образом [c.426]

Фиг. 12.1. Интегральные функции 1, 2 и 3-го порядка, определяемые формулой (12.11), в зависимости от оптической глубины т. Отметим, что Я, —1п(т) при т->- О и что эти функции можно с достаточной точностью аппроксимировать в форме (т) яй А ехр (—Впт). Другие свойства интегральных функций даны в приложении 3.

Если т представляет соответствующим образом определенную среднюю оптическую глубину по спектру, то, используя выражения (12.9) и (12.10), получим [c.439]

Оператор энергии 85 Оптическая глубина 426—428 Оптически толстый слой газа 357, 371 [c.547]

Рк. I. Модели фотосфер трёх звёзд с нормальным (солнечным) химическим составом. Параметры звёзд приведены в тексте. Представлены зависимости от оптической глубины на длине волны 500 нм (Igtsoo) шести величин геометрической глубины h, отсчитанной от слоя Tjoo = 1 темп-ры Г доли энергии, передаваемой конвекцией е, (в третьем случае е, = 0) плотности р степени ионизации вещества л=Л, /Л о [iV,, N —концентрации электронов и тяжёлых частиц (атомов н ионов) соответственно] и коэффициента непрозрачности вещества Кд, рассчитанного для области максимума спектра излучения звезды (т. н, росселандово среднее для х). [c.361]

После введеЕЕия указанных обозначений в качестве аргументов интенсивности и функции источников примем оптическую глубину и два угла I = 1 т,г ,ф), В = В т, г , (р). Хотя, конечно, от г и от т интенсивность зависит по-разному, мы не изменяем ее обозначение. [c.34]

В этом уравнении написана не частная, а обьпсновенная производная по оптической глубине. Так часто пишут в работах по теории переноса излучения, считая угловые переменные параметрами. [c.50]

Заметим, что приближенные решения задачи Милна обсуждались в предыдущей главе. Теперь мы имеем возможность оценить их точность. Все они содержат множитель вида т+с, где постоянная с в решениях Шварцшильда—Шустера, Эддингтона и Чандрасекара равна соответственно 1/2, 2/3 и 1/л/З, Из сравнения с точным решением видно, что наименьшую точность имеет двухпотоковое приближение, в то время как на больших оптических глубинах два других решения эквивалентны. Как мы уже отмечали выше, решение Чандрасекара дает правильное значение на границе, т. е, при г = О, а в глубине чуть точнее решение Эддингтона, [c.128]

Уменьшение оптической глубины и толщины среды при увеличении населенности возбужденного уровня называется просветлением среды. В некоторых случаях оптическая толщина среды может стать отрицательной, т. е. при прохождении излучения через такую среду интенсивность его будет возрастать (мазерный эффект). [c.162]

Оптические глубина и толщина перестают зависеть от степени возбуждения, так как и в (23) отбрасывается второе слагаемое в скобке. Упрощаются и другие выражения, а определяемые ими величины (кроме искомых) становятся не зависяпщми от решений. В частности, функция источников в континууме может считаться известной. [c.162]

Подставив асимптотики (48) и (56) в выражение для резольвентной функции, найдем для больших оптических глубин [c.184]

Произведение VI -- ЛФ(т) является отношением функции источни-Л0В в задаче о изотермической среде к функции Планка, вычисленной для частоты линии при температуре среды (см. уравнение (31)) При г —V оо это произведение стремится к 1, т.е. указанная функция источников становится равной функции Планка, что называется термализацией. Таким образом, длина термализации — это пограничное значение оптической глубины. На расстояниях от границы, сзгщественно больших его, происходит термализадия атомов й излучения. Напротив, спад функции Ф (г) к границе среды вследствие выхода излучения происходит также на расстояниях порядка rьi так что эта величина характеризует толщину приграничного слоя. [c.189]

Теперь обратимся к масштабированию. В качестве основного аргумента вместо оптической глубины вводится масштабированная глубина, измеряеьлая в единицах некоторой величины г, которая зависит от Л [c.196]

В работе [36] предложена модель атмосферы, серой в среднем (ССА). Согласно этой модели все участки спектра имеют единое распределение р а), единое значеш1е ж, следовательно, одинадсовый Ход оптической глубины п = т. Значения и поэтому //, конечно, все равно различаются, но их можно просуммировать по всем [c.207]

Как видно из этой формулы, если второй мохмент зщерной функциуг существует, т. е. при 0 > О, показатель 7 = 1 и функция исто -ников в глубоких слоях атмосферы растет с оптической глубине й линейно, как и в серой атмосфере. Если же второго момента ядерная функция не имеет 0 < 0), то рост с глубиной функции ис точников, а значит и температуры, более медленный. Отрицательные значения показателя степени 0 означают большую роль малых уровней поглощения, за счет чего излучение может выходить из атмосферы с больших глубин. Этот вывод противоположен обычному влиянию линий поглощения на распределение температуры в атмосфере, называемому покровным эффектом и заключающемуся в том, что линии отбрасывают часть идущего из глубины потока назад, в результате чего температура в атмосфере повышается [45. [c.211]

Согласно обычной интерпретации функция источников — это полная энергия, излучаемая на глубине г в направлении л- в частоте X (в г, д, х). Конечно, подразумевается, что на самом деле эта энергия рассчитана на единичную площадь границы слоя, на единичную оптическую глубину и на единицу времени, а также проинтегрирована по азимуту. Действительно, коэффициент излучения общем случае — это энергия, которую излучает единица объема за единицу времени в единичном интервале частот и едивичном телег-ном угле. Энергия, равная частному от деления этой величины ка коэффициент поглощения, называемая функцией источников, следовательно, рассчитывается на единицу площади поверхности границы плоской среды и на единичный интервал оптических глубич а также на единицу времени, единицу частоты и единицу телесного угла. Будем говорить для краткости об излучении в единичных интервалах переменных. Поскольку мы рассматриваем рассеяние в линии, энергия фотонов равна их числу, умноженному на так что с точностью до этого множителя все равно, о чем говорить о числе фотонов или об энергии. [c.235]

Перенос излучения в сопутствующей системе. Перейдем в сопутствующую систему отсчета, т. е. сделаем замену переменных, Переменные в этой, сопутствующей, системе будем отмечать индексом с. В ней в качестве частотной переменной пришхма-ется смещающаяся частота, а оптическая глубина не изменяется [c.243]

Если в среде имеется и истинное поглощение, хара-ктеризуемое кс--эффициентом ае, то вероятность выживания фотона при однократном рассеянии есть отношение коэффициента рассеяния к сумме его с коэффициентом истинного поглощения. Эта величина, как и величина оптической глубины и то пцины, определяется совершенно так же, как и в теории, не учитывающей поляризацию излучения, [c.269]

А. В диапазоне радиочастот можно наблюдать даже по-светление диска к его краям. Наблюдаемое изменение потемнения края солнечного диска с изменением длины волны может быть использовано для сопоставления температуры в солнечной атмосфере с оптической глубиной (табл. 3). [c.392]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...