Коэффициент излучения полусферический

Средний угловой коэффициент излучения — это отношение потока излучения от поверхности одного тела на поверхность другого тела к полному потоку полусферического излучения поверхности первого тела. [c.192]

Коэффициенты черноты получены измерением собственного излучения в нормальном направлении к иоверхности тела. Для определения коэффициента черноты полусферического излучения тела можно воспользоваться (при отсутствии точных данных) приближенными поправочными множителями. Поправочный множитель к указанный табличным данным может быть в среднем принят равным 1,2 для полированных металлических поверхностей, 0,95 для других тел с гладкой поверхностью и 0,98 для тел с шероховатой поверхностью [Л. 34]. [c.383]

Полусферический интегральный коэффициент излучения..................................................5 [c.431]

Из самого Определения углового Коэффициента следует, что количество энергии, попадающее с поверхности или элемента поверхности (1РI на поверхность равно произведению углового коэффициента на полусферическое излучение поверхности [c.124]

Угловым коэффициентом х) называется отношение количества энергии, посылаемой на облучаемую поверхность, ко всему полусферическому излучению излучающей поверхности. Угловой коэффициент показывает, какая часть полусферического лучистого потока, испускаемого одной поверхностью, падает на другую поверхность. Угловой коэффициент излучения зависит от формы и взаимного расположения тел, находящихся в лучистом теплообмене друг с другом. Значение углового коэффициента определяется из рис. 5-42. [c.141]

Примечание. Нормальный, направленный и полусферический коэффициенты излучения могут быть в свою очередь как спектральными, так и интегральными. [c.52]

Одними из основных характеристик, необходимых для описания лучистого теплообмена в системе тел, являются угловые коэффициенты излучения, определяющие отношение частного потока излучения, направленного на облучаемую поверхность, к полному собственному потоку излучения в пределах полусферического телесного угла. [c.50]

Потери тепла излучением ( пот оценивались на основании закона Стефана — Больцмана. При этом для полусферического интегрального коэффициента излучения принимались значения из работы [9]. [c.130]

Потери тепла излучением при падении образца из индуктора в калориметр оценивались также на основании закона Стефана — Больцмана. При этом для интегрального полусферического коэффициента излучения жидкого молибдена принято значение 0,285, полученное экстраполяцией данных для твердого молибдена [9] до температуры плавления и предполагающее равенство этих коэффициентов для твердого и жидкого молибдена в точке плавления. Это допущение не может существенно повлиять на точность данных по энтальпии, поскольку относительная величина потерь тепла излучением не превышает 1,35%. [c.133]

Оба описанных выше метода требуют применения дополнительного источника теплового излучения. В промышленности широкое применение нашел другой, более простой метод [35]. Вместо отдельного дополнительного источника здесь используется сама поверхность совместно с позолоченным полусферическим зеркалом, которое находится в контакте с поверхностью или в непосредственной близости от нее. Для измерений плотности излучения внутри полусферы в качестве детектора используется кремниевый фотоэлемент. Если полусфера является идеальным отражателем (коэффициент отражения золота в инфракрасной области больше 99%), а площадь поверхности полусферы, занятая кремниевым элементом, пренебрежимо мала. [c.391]

Угловой коэффициент ср показывает, какая доля полусферического излучения элемента площадью d/l.i попадает на поверхность площадью Ai- Значение же является усредненным значением ф по всей поверхности площадью [c.408]

Коэффициент 6+ означает долю энергии излучения попадающую после рассеяния в пределы полусферического телесного угла 2л-г, от всей рассеянной энергии, распространяющейся вначале в пределах телесного угла 2я+г. Коэффициент б означает рассеянную энергию в противоположном направлении (в угле 2л+г) по отношению ко всей рассеянной энергии, ранее распространявшейся в пределах телесного угла 2я ,. [c.125]

Поскольку граничные поверхности приняты черными, то распределение интенсивности в исходящих от иих потоках излучения будет равномерным, а неизвестным останется только распределение интенсивности в падающих на стенки потоках. Учитывая это обстоятельство, целесообразно ввести в рассмотрение коэффициенты распределения интенсивности в полусферических телесных углах в на-178 [c.178]

Отношение лучистого потока Qi , падающего с первого тела на второе, к полусферическому излучению первого тела называется коэффициентом облученности. Так как отношение [c.395]

Компжсация температуры свободных концов 8.11 Конвекция 1.19 Конвекция вьшужденная 1.21 Конвекция свободная 1.20 Конденсация 1.67 Конец рабочий 8.3 Контакт тепловой 4,4 Контраст пороговый 11.26 Контраст яркости 11.27 Конус Зегфа 9.9п Концы свободные 8,4 Концы холодные 8.4п Коэффициент видимого расширения 5.52 Коэффициент излучения 10.9 Коэффициент излучения интегральный 10,11 Коэффициент излучения направлений 10,12 Коэффици етт излучения нормальный 10.13 Коэффициент излучения полусферический 10.14 Коэффициент излучения спектральный 10,10 Коэффициент излучшия эффективный 10.15 Коэффициент темп )атур-ный термометра сопротивления 7,13 Коэффициент температуропроводности 1.28п Коэффициент теплопроводности 1.27п Кривая парообразования 2,36 Кривая плавления 2.35 Кривая сублимации 2.37 Кривая фазового равнове- [c.66]

Такие величины в теории лучистого теплообмена называют локальными угловыми коэффициентами излучения [9, 11]. Легко убедиться в том, что, например, Фои равен отношению потока излучения от i-ro элемента площадки объекта, попадающего на поверхность источника S , ко всему пото ку излучения, выходящему с i-ro элемента объекта по всевозможным направлениям в пределах полусферического угла [И]. [c.136]

Рис. 7.43. Схема эксперимента по измерению удельного электрического сопротивления, полусферического интегрального и нормального спектрального коэффициентов излучения, температуры и теплоты плавления, эитальпии, теплоемкости и теплопроводности образца I — скоростной пирометр 2 — скоростной сканирующий пирометр i — образец Т и — термопары

Дальнейшее развитие теория излучения полупрозрачных тел получила в работах Гардона [2—4], который показал, что объемная плотность-излучения прямо пропорциональна показателю поглощения к и квадрату показателя преломления п вещества, и вывел формулы для расчета Еп к, I) — полусферического коэффициента излучения (в угол 2л стерадиан) для плоскопараллельной изотермической пластинки. [c.126]

При описании передачи тепла излучением принята терминология Ворсинга [3]. Понятие излучательная способность является характеристикой данного образца, ее значение зависит от способа изготовления, обработки поверхности и толщины образца. Эта величина представляет собой отношение лучистой энергии, испускаемой образцом и черным телом при одинаковых температуре и условиях наблюдения. Коэффициент излучения выражает частный случай излучательной способности он является фундаментальным свойством материала. Коэффициент излучения определяется как излучательная способность образца с оптически полированной поверхностью и толщиной, достаточной, чтобы быть непрозрачным для любой длины волны. Термины спектральная и общая излучательная способность характеризуют излучение в узком интервале длин волн и во всем диапазоне длин волн как средневзвешенное спектральное. Полусферической называется эмиссия в направлении всех возможных углов в полусфере, тогда как нормальной называют эмиссию в направлении, перпендикулярном к поверхности. Очевидно, что для применения в космосе наиболее важны полусферическая спектральная и полусферическая общая излучательные способности покрытий. [c.302]

Резольвента излучения и- ядро имеют определенный физический смысл. Резольвента Гм, представляет собой отношение элементарного лучистого потока с площадки dF на единичную поверхность в точке М с учетом многократных отражений от границы системы к элементарному полусферическому лучистому потоку собственного излучения с площадки dFi . Р1наче говоря, резольвента Tm,n есть отношение элементарного разрешающего углового коэффициента с площадки dpN на площадку dFu к величине площадки dF [см. (17-116)]. Аналогично этому и в соответствии с (17-117) ядро уравнения Km.n есть отношение элементарного углового коэффициента с dFAr на dFu к величине площадки dFj . ,/ [c.408]

Если принять на обеих граничных поверхностях il и 2 равномерное распределение интеноивностн полного излучения -в пределах полусферических телесных углов положительного 2п+х и отрицательного 2л-х направлений оси х, то нетрудно видеть, что коэффициенты XI и у,2 будут равны между собой [c.178]

Вместе с этим следует отметить, что рассмотренные выше системы интегральных уравнений существенно упрощаются, когда объемное и поверхностное рассеяние в излучающей системе изотропно и излучение граничной поверхности подчиняется закону Ламберта. В этом случае, как уже отмечалось выше, коэффициенты распределения интенсивности эффективного излучения и у становятся равньши единице, а полусферическая поглощательная способность поверхности а, будет равна полусферической излучательной способности е , т. е. будут иметь 196 [c.196]

Для обобщенной характеристики влияния формы индикатрисы рассеяния на перенос энергии излучения можно использовать два параметра коэффициент асимметрии Т1вп/нз и коэффициент iiHa, определяющий долю рассеянного назад излучения. Коэффициент асимметрии определяется как отношение полусферического потока энергии, рассеянного частицей вперед в телесном угле (2я)+, к полусферическому потоку энергии, рассеянному назад в тельном угле (2п) [c.56]

Первый член справа в уравнении (20.109) представляет собой долю лучистой энергии, посылаемой граничной поверхностью системы за счет собственного и отраженного излучений в элементарный объем с точкой М. При этом ослабление излучения промежуточной средой учитывается коэффициентом лучепрозрачности е я. Второй, интегральный, член учитывает собственное и рассеянное излучение среды, приходящее в объем с точкой М. (см. фиг. 20—11). Взаимное экранирование учитывается коэффициентом лучепрозрачности е Вывод интегральных уравнений излучения, описывающих переносы излучения в поглощающих и рассеивающих средах произвольных конфигураций, сводится к совместному рассмотрению классификации видов излучения и рещения уравнения переноса энергии излучения (20.109). Для получения интегральных уравнений относительно плотностей полусферических излучений воспользуемся выражениями (19.47) и [c.519]

Эффективной длиной пути луча при излучении объема (/эф) называют такую длину, при кото рой степень черноты полусферического излучения равна средней степени черноты объема. Коэффициентом эффективности <1рэф) называют отношение этой длины к геометрической Характеристике излучающего объема [c.169]

Третий способ приближенного определения степеней черноты основан на использовании коэффициента зффективности. По этому способу определяют геометрическую характеристику излучающего объема и умножают ее на коэффициент эффективности. По полученной величине эффективной длины пути луча, по диаграммам полусферического излучения среды (см. рис. 43 и 44) или по формуле (2-4) для серого излучения определяют среднюю степень черноты объема. В этом способе нет надобности иметь многочисленные диаграммы излучения газов. Основной за- [c.186]

Поскольку в соотношение (8,79) для потенциала скоростей входит множитель Р тЧ ) = /й81п " и амплитудный коэффициент то звуковое давление дЛя пояса (при прочих равных условиях) будет меньше, чем для полной сферы в отношении 0,604 (при т = 8) и 0,364 (при т = 2). Таким образом, излучение сферического пояса, ограниченного двумя по тярными полусферическими экранами, не сильно отличается от излучения полной сферы, причем разница тем меньше, чем больше параметр т, который определяет закон (81п " ) спадания амплитуды волн от экватора к полюсам. [c.254]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...