Заряженная молекула в электрическом поле

Рассмотрим теперь связь между силой и ускорением в случае электрически заряженных тел, движущихся в электрических и магнитных полях например, рассмотрим электроны, движущиеся в электрическом поле без столкновений с молекулами или ионами газа, т. е. в вакууме. [c.86]

В газообразных и жидких диэлектриках электроны связываются с молекулами, образуются отрицательно заряженные комплексы, которые перемещаются в электрическом поле. В слабых электрических полях подвижность таких носителей зарядов невелика, поэтому электронная проводимость мала. [c.139]

При напряженностях, больших . в газах начинается процесс ударной ионизации (рис. 5.4, участок 3). Образующиеся под действием внешних ионизаторов заряженные частицы ускоряются в электрическом поле и на длине свободного пробега приобретают энергию, достаточную для ионизации молекул газа. Плотность заряженных частиц увеличивается, ток растет, что приводит к пробою газового промежутка. Для воздуха при нормальных условиях [c.140]

Мы говорили уже, что плазма — это вещество, нагретое до высокой температуры. Некоторыми своими свойствами плазма напоминает газ, но это не газ. Газ состоит из молекул и атомов, а плазма содержит значительное количество заряженных частиц —ионов и свободных электронов. Поэтому она хорошо проводит электрический ток и может сыграть роль стального стержня в электрическом поле соленоида. А ведь молекулам воздуха соленоид, с которым мы имели дело, не придавал ускорения, никакого заметного ветра внутри своих витков он не создавал. [c.187]

Электролиты представляют собой системы, состоящие из частичек, несущих положительные заряды (катионы) и отрицательные заряды (анионы). Эти частички, называемые ионами, являются гидратированными, т. е. они присоединяют к себе то или иное количество молекул воды. Последнее обусловлено тем, что недиссоциированные молекулы воды не представляют собой электрически нейтральные частицы. Известно, что структура молекулы воды такова, что катионы водорода и анион кислорода не находятся на одной прямой линии, а расположены под некоторым углом (рис. I,q). Вследствие этого молекула воды является полярной и в электрическом поле ведет себя как диполь. Наличие в растворе заряженных ионов и полярных [c.8]

Всякое вещество состоит из молекул и атомов. Атомы и молекулы в целом нейтральны, так как содержат одинаковое число отрицательно и положительно заряженных частиц. При внесении диэлектрика в электрическое поле конденсатора все положительно заряженные частицы, входящие в состав диэлектрика, будут испытывать действие сил, стремящихся сдвинуть эти частицы в направлении [c.6]

Обратимся теперь к экспериментальной проверке соотношения (5.11). В табл. 1 сопоставлены экспериментально измеренные значения п и для ряда веществ (показатели преломления относятся к желтой линии натрия). Для газов, приведенных в этой таблице, закон Максвелла (5.11) хорошо согласуется с опытом. Для жидких углеводородов согласие хуже. Для воды и спиртов, а также для большинства других твердых и жидких тел наблюдаются резкие нарушения соотношения (5.11). Однако в этом нет ничего неожиданного. Дело в том, что значения е, приведенные в табл. 1, относятся к статическим электрическим полям, а значения п — к электромагнитным полям световых волн, частоты которых порядка 5 10 Гц. Диэлектрическая проницаемость е обусловлена поляризацией диэлектрика, т. е. смещением заряженных частиц внутри атомов и молекул под действием внешнего электрического поля. Для правильного сопоставления надо брать значения е, измеренные в электрических полях тех же частот. Действительно, атомы и молекулы обладают собственными частотами, так что амплитуды (и фазы) вынужденных колебаний электронов и ядер, из которых они состоят, зависят от частоты внешнего электрического поля. Особенно сильную зависимость следует ожидать в тех случаях, когда частота внешнего поля близка к одной из собственных частот атомов или молекул (резонанс ). В результате возникает зависимость показателя преломления вещества от частоты световой волны — так называемая дисперсия света. [c.38]

Другими примерами связанных осцилляторов являются атомы в молекулах Oj, HjO и т. д. На рис. 3.14 изображены конфигурации мод и приведены значения частот нормальных колебаний молекул. Обратим внимание, что эти частоты имеют порядок величины (10 - 10 " ) с и значительно превышают (на несколько порядков) частоты механических колебаний макроскопических систем. Резонансные колебания этих (и других) молекул можно возбудить при взаимодействии разноименно заряженных ионов, составляющих эти молекулы, с электрическим полем световой электромагнитной волны инфракрасного (ПК) диапазона, имеющей близкую частоту. [c.59]

Появление адсорбированного слоя в зависимости от свойств жидкости может иметь различную физическую природу молекулярное или электрическое поле твердого материала, электрически заряженный двойной слой. Независимо от причины их образования в поверхностных слоях наблюдается изменение структуры жидкости (упорядочение слоев молекул) и, следовательно, изменение структурно чувствительных физических свойств (в частности, вязкости и теплопроводности). Отсюда следует, что первая из упомянутых ранее причин облитерации есть следствие образования адсорбированных слоев. [c.25]

Поглощение света с точки зрения классической теории. Под действием электрического поля световой волны с круговой частотой со отрицательно заряженные электроны атомов и молекул смещаются относительно положительно заряженных ядер, совершая гармоническое колебательное движение с частотой, равной частоте действующего поля. Колеблющийся электрон, превращаясь в источник, сам излучает вторичные волны. В результате интерференции /j падающей волны со вторичной в среде возникает волна с амплитудой, отличной от амплитуды вынуждающего поля. Поскольку интенсивность есть величина. Рис. 11.10 прямо пропорциональная квадрату амплитуды, то соответственно изменится и интенсивность излучения, распространяющегося в среде другими словами, не вся поглощенная атомами и молекулами среды энергия возвращается в виде излучения — произойдет поглощение. Поглощенная энергия может превратиться в другие виды энергии. В частности, в результате столкновения атомов и молекул поглощенная энергия может превратиться в энергию хаотического движения — тепловую. [c.279]

В однородном поле пробой наступает практически мгновенно по достижении определенного напряжения Unp. Между электродами возникает искра, которая при достаточной мощности источника напряжения может перейти в электрическую дугу. Для газов установлен закон Пашена при неизменной температуре пробивное напряжение газа зависит от произведения его давления р на расстояние d между электродами Un-p = f(pd). На рис. 23.1 эта зависимость представлена для воздуха и водорода. Для каждого газа характерно существование минимального значения пробивного напряжения при определенном значении pd (для воздуха 327 В при pd = 665 Па-мм). Минимальное пробивное напряжение некоторых других газов. В аргон 195 водород 280 углекислый газ 420. Если иметь в виду пробой на переменном напряжении, то приведенные данные относятся к амплитудным значениям. Как видно из рис. 23.1, при давлении, близком к нормальному (0,1 МПа), и реальных межэлектродных расстояниях произведение pd таково, что рабочая точка для воздуха находится на правой ветви кривой Пашена. Поэтому с увеличением р или d t/np растет, а при уменьшении их — снижается. Левая ветвь соответствует разреженным газам, так как меж-электродные расстояния порядка 0,001 мм при атмосферном давлении на практике не применяются. Для повышения Unp газовых промежутков используют как повышение давления (обычно до 1,5 МПа), так и глубокое разрежение газа (вакуум). При значительном снижении давления газа (левая ветвь кривой Пашена) Unp растет из-за затруднения образования газового разряда вследствие малой вероятности столкновения заряженных частиц с молекулами. Но рост не беспределен при давлениях порядка 10 —10- Па (10- —10— мм рт. ст.) газовый разряд переходит в вакуумный. Вакуумный же пробой обусловлен процессами на электродах, и поэтому Unp в вакууме зависит от материала и состояния поверхности электродов [13, 14]. [c.545]

Газы при небольших значениях напряженности электрического поля обладают исключительно малой проводимостью. Ток в газах может возникнуть только при наличии в них ионов или свободных электронов. Ионизация нейтральных молекул газа возникает либо под действием внешних факторов, либо вследствие соударений заряженных частиц с молекулами. [c.33]

Между электродами игла — плоскость при положительной полярности иглы пробой происходит при меньшем напряжении, чем при обратной полярности (рис. 4-4). Это объясняется следуюш,нм образом. Ионизация газа при любой полярности на электродах происходит около иглы, т. е. там, где существуют наибольшие значения напряженности электрического поля, и, следовательно, около нее образуется облако из положительно заряженных ионов — молекул, с орбит которых ушли электроны. При положительной полярности на игле этот объемный заряд служит продолжением иглы и сокращает протяженность разрядного промежутка. Положительный объемный заряд отталкивается и уходит от положительно заряженной иглы, однако более подвижные электроны, обусловливающие процесс ионизации, все время успевают его восстанавливать, т. е. получается картина прорастания положительного объемного заряда, связанного с иглой, в сторону отрицательно заряженной плоскости. Поэтому пробой и наступает при меньшем напряжении, чем при противоположной полярности электродов, когда объемный заряд частично нейтрализует и экранирует иглу с отрицательной полярностью от плоскости, заряженной положительно. [c.64]

Нейтральные, то есть не имеющие электрического заряда, молекулы веществ при растворении в воде распадаются на заряженные электричеством частицы, называемые ионами. Положительно заряженные частицы под действием электрического поля ванны движутся в сторону катода и называются катионами, отрицательно заряженные частицы движутся в сторону анода и называются анионами. Например, молекулы соляной кислоты НС1 распадаются на катионы водорода № и анионы хлора С1-. [c.5]

При электрическом методе выделение частиц из запыленного газа происходит под воздействием электрического поля на одноименно заряженные частицы пыли, приобретающие заряд в результате ионизации молекул газа коронным разрядом. [c.106]

После отвода электрода с его разогретого торца под действием электрического поля начинается термоэлектрическая эмиссия электронов. Столкновение быстро движущихся по направлению к аноду электронов с молекулами газов и паров металла приводит к их ионизации. По мере разогрева столба и повышения кинетической энергии атомов и молекул происходит дополнительная ионизация за счет их соударения. Количество ионизированных частиц определяется степенью ионизации, которая характеризует отношение количества образовавшихся заряженных частиц к общему количеству частиц в объеме газа в столбе дуги до ионизации. [c.375]

В плазменной сварке основным источником энергии для нагрева металла служит плазма — ионизированный н нагретый газ. Плазма представляет собой смесь электрически нейтральных молекул газа и электрически заря-, женных частиц, электронов и положительных ионов. Поэтому наличие электрически заряженных частиц делает плазму чувствительной к воздействию электрических полей. [c.237]

Электропроводность газов. Газы при небольших значениях напряженности электрического поля обладают исключительно малой проводимостью. Ток в газах может возникнуть только при наличии в них ионов или свободных электронов. Ионизация нейтральных молекул газа возникает либо под действием внешних факторов, либо вследствие соударений заряженных частиц с молекулами. Внешними факторами, вызывающими ионизацию газа, являются коротковолновые воздействия (космическое, рентгеновское, радиоактивное излучение), а также тепловое воздействие. [c.79]

Электромагнитные методы основаны на явлении ядерного магнитного резонанса (ЯМР) или на изучении траектории движения заряженных частиц в электрическом поле. Наряду с концентрацией компонента в потоке методы ЯМР позволяют определять и скорость, а следовательно, определять как истинную, так и расходную концентрацию компонента (фазы) в потоке. Так как чувствительность метода зависит от степени поляризации молекул, то наилучшие результаты получают при изучении веществ, молекулы которых являются ярковыраженными диполями. [c.242]

Образование и гибель заряженных частиц в электрическом поле. Атомы и молекулы ионизуются гл. обр, ударами электронов (см. Ионизация), в слабоионизованной неравновесной плазме — преим. из осн. состояния. Зная сечение ионизации Tj(e) и ф-цию распределения электронов, можно вычислить частоту ионизации v,—число ионизаций, совершаемых электроном в 1 с. Вблизи порога (ионизационного потенциала /) сг, = С,(е--/). При максвелловском распределении имеем [c.511]

Неполярные молекулы в отсутствие электрического поля в грубом приближении можно представить в виде двух равномерно заряженных сфер, центры которых совпадают. Так как поле равномерно заряженной сферы во виещнем пространстве равно полю точечного заряда той же величины, помещенному в центре сферы, то очевидно, что электрический момент такой молекулы равен нулю. В электрическом поле оба заряда смещаются в противоположные стороны и поэтому молекула будет вызывать электрическое поле, совпадающее вне молекулы с полем диполя, у которого каждый из точечных зарядов равен заряду соответствующей сферы, а расстоя- [c.6]

Электромиграционные методы. Электромиграцион-ные методы используются как в аналитических, так и в чисто препаративных целях. Однако в первом случае эффективность их аналитического использования достигается только с применением различных дополнительных методов дешифровки получаемых электрофореограмм. Явление электрофореза, как и явление электропроводности, — это миграции заряженных частиц в прикладываемых извне электрических полях. Но, когда говорят об электрофорезе, подразумевают миграцию крупных частиц больших органических ионов, молекул, клеток или микрочастиц. Скорость передвижения частиц в электрическом поле заданной напряженности определяется их поверхностным зарядом и размером, а также сопротивлением, которое оказывает среда движению частиц. Поверхностный заряд коллоидных частиц обусловливается двойным электрическим слоем, образующимся на них вследствие различных электрохимических явлений, происходящих на межфазных границах, и зависит от pH и ионной силы диспер- [c.145]

После зажигания тлеюш,его разряда процесс ионизации идет лавинообразно — электроны и положительные ионы в результате новых столкновений с молекулами газа вызывают появление новых пар заряженных частиц. Основные процессы образования заряженных частиц развиваются в области, прилагающей к катоду. Положительные ионы газа с большой кинетической энергией бомбардируют поверхность катода и выбивают из него первичные электроны. Разгоняясь в электрическом поле разряда, первичные электроны уже в прикатодной области приобретают способность к ионизации молекул газа с образованием положительных ионов и вторичных электронов, которые в дальнейшем также участвуют в актах ионизации. [c.109]

Сущность метода окраски в электрическом поле высокого напряжения заключается-в следующем. Между двумя электродами, находящимися под напряжением и расположенными на некотором расстоянии друг от друга, создается электрическое поле. Один из электродов имеет острые кромки. При повышении напряжения до определенного значения воздух возле этих кромок ионизируется, т. е. приобретает электрический заряд, и начинает двигаться по направлению силовых линий поля к противоположному электроду. При столкновении заряженного воздуха с молекулами незаряженного последние заряжаются и начинают светиться, напоминая корону. Явление перезарядки называют коронным разрядом, а электрод, вокруг которого возникает разряд,— корони-рующим. [c.135]

Особенностью высокочастотного метода нагрева, принципиально окишающего его от других методов, является выделение теплово энергии в самой массе нп-греваемого материала. НепроводникиБЫе ма1срааль , та кие как пластмассы, нагреваются в электрическом поле. При внесении диэлектрика в электрическое поле заряды несколько смешаются деформируя молекулы. На смещение заряженных частиц затрачивается работа, которая превращается в тепло из-за наличия между материальными частицами молекулярного трения . Чем выше частота изменений направления поля, тем большее количество тепла выделяется в диэлектрике в единицу времени. [c.95]

Электрически заряженные частицы могут оазгоняться в электрическ поле. Для разгона могут использ ваться иоиы атомов, молекул, а также заряженные частицы, капли или пылинки. Однако, как правило, на практике рабочим телом являются положительные ионы атомов металлов или газов. [c.133]

Воздействие электрического поля на капли и частицы характеризуется их подвижностью. Гуган и др. [294] изучали подвижность заряженных скоплений молекул, капель и частиц с точки зрения электрического управления различными процессами сгорания. Судя по их обзору, собрано достаточно данных типа приведенных в работе Лоэба [501]. Для малых частиц, обладающих подвижностью малых ионов, Уайт [874] определил подвижность в виде [c.465]

Молекулы газа нейтральны, поэтому газ обычно — хороший изолятор и может проводить электрический ток лишь при условии, что в него вводятся извне или генерируются внутри заряженные частицы. Приложив, например, достаточно сильное электрическое поле, моясно вызвать нарушение изолирующих свойств газа (пробой) и ионизацию его, вследствие чего он сможет пропускать значительные токи. [c.35]

Наличие сил кулоновского взаимодействия между электронами и ионами делает их соударения в плазме значительно более сложными, чем соударения нейтральных частиц. Вместо броуновского зигзагообразного движения молекул траектория заряженной частицы становится извилистой, соответствующей изменениям (флуктуациям) электрического поля в плазме. Поэтому в плазме, вообще говоря, должны учитываться все возможные сечения соударений ион — атом — Qia (перезарядка) ион— ион — Qii (сечение Гвоздовера) электрон — атом — Qm (сечение Рамзауэра) электрон — ион — Qe, (прилипание или захват электрона) и электрон — электрон Qee. Тогда для k видов частиц [c.41]

Электрические и оптические свойства вещества определяются поведением электронов молекул в статическом электрическо.м поле, создаваемом между заряженными пластинками конденсатора, и в переменном иоле световой волны. [c.3]

В молекулах под действием электрического поля смещаются не только электроны, но и ядра. Смещение положительно заряженных ядер происходит в направлении, противоположном смещению электронов, и благодаря большой массе ядер — на значительно меньшее расстояние. При этом индуцируется дипольный момент того же знака, что и при смещении. электронов. Следовательно, поляризуемость а молекулы должна слагаться из электронной (ае) и ядерной или атомной ( а) поляризуемости а = ае + аа- Соответственно индукционная поляризация Р, =Ре+Ра, где Ре — элвктронная поляриззния Ра — атомная поляризация. Общая молекулярная поляризация [c.8]

Рассмотрим поляризацию среды под действием внешнего электромагнитного поля (см. 16.1). Согласно электронной теории электроны в атомах и молекулах диэлектрика находятся в положении равновесия. Под действием внешнего поля они смещаются из положения равновесия на некоторое расстояние г, превращая атом в электрический диполь с моментом р = ег. Если в единице объема среды имеется N атомов одного сорта и в каждом атоме смещается только один электрон, тогда электрический момент единицы объема (поляризованность среды) равен Р = Л р = Л ег. Если в среде имеются разные заряженные частицы, то поляризованност1з [c.90]

Диэлектрики, в силу того, что свободных носителей заряда в них мало, состоят по сути из связанных заряженных частиц положительно заряженных ядер и обращающихся вокруг них электронов в атомах, молекулах и ионах, а также упруго связанных разноименных ионов, )асположенных в узлах решетки ионных кристаллов. Толяризация диэлектриков — упорядоченное смещение связанных зарядов под действием внешнего электрического поля (положительные заряды смещаются по направлению вектора напряженности поля , а отрицательные— против него). Смещение / невелико и прекращается, когда сила электрического поля, вызывающая движение зарядов относительно друг друга, уравновешивается силой взаимодействия между ними. В результате поляризации каждая молекула или иная частица диэлектрика становится электрическим диполем — системой двух связанных одинаковых по значению и противоположных по знаку зарядов q, Кл, расположенных на расстоянии I, м, друг от друга, причем q — это либо заряд иона в узле кристаллической решетки, либо эквивалентный заряд системы всех положительных или системы всех отрицательных зарядов поляризующейся частицы. Считают, что в результате процесса поляризации в частице индуцируется электрический момент p=ql, Кл-м. У линейных диэлектриков (их большинство) между индуцируемым моментом и напряженностью электрического поля , действующей на частицу, существует прямая пропорциональность р = аЕ. Коэффициент пропорциональности а, Ф-м , называют поляризуемостью данной частицы. Количественно интенсивность поляризации определяется поляризованно-стью Р диэлектрика, которая равна сумме индуцированных электрических моментов всех N поляризованных частиц, находящихся в единице объема вещества [c.543]

Пробой воздуха и других газов следует рассматривать с точки зрения Таунсенда, по теории ударной ионизации. По этой теории небольшое количество содержащихся в газе положительных и отрицательных ионов и электронов, находящихся как и нейтральные молекулы в беспорядочном движении, при наложений поля получает добавочную скорость и частично перемещается в направленш действия поля. Каждая заряженная частица газа при этом приобретает, помимо тепловой, дополнительную электрическую энергию [c.29]

Теорию электрического пробоя можно применить к жидкостям, максимально очищенным от примеси. При высоких значениях напряженности электрического поля может происходить вырывануе электронов из металлических электродов и, как и в газах, разру.ие-пие молекул самой жидкости за счет ударов заряженными частицами. При этом повышенная электрическая прочность жидкого диэлектрика по сравнению с газообразным обусловлена значительно меньшей длиной свободного пробега электронов. Пробой жидкостей, содержащих газовые включения, объясняют местным перегревом жидкости (за счет энергии, выделяющейся в относительно легко ионизирующихся пузырьках газа), который приводит к образованию газового канала менаду электродами. Вода в виде отдельных мелких капелек, находящихся в трансформаторном масле, при нормальной темпера-Tj-pe значительно снижает (рис. 4-6). Под влиянием электрического поля сферические капельки воды —сильно дипольной жидкости — поляризуются, приобретают форму эллипсоидов и, притягиваясь между собой разноименными концами, создают между э/ектродами цепочки с повышенной проводимостью, по которым и происходит электрический пробой. [c.65]

Для классификации отказов и процессов их возникновения по виду энергии важнейшими являются механическая — энергия свободно движущихся отдельных микрочастиц и макросистем и энергия упругой деформации системы (тела) тепловая— энергия неупорядоченного, хаотического движения большого числа микрочастиц (атомов, молекул и др.) электрическая (электростатическая и электродинамическая) — энергия взаимодействия и движения электрических зарядов, электрически заряженных частиц химическая — энергия электронов в атоме, частично освобождаемая в результате перестройки электронных оболочек атомов и молекул при их взаимодействии в процессе химических реакций электромагнитная—энергия движения фотонов электромагнитного поля аннигиляционная — полная энергия системы, вещества (энергия покоя и энергия движения), освобождаемая в процесе аннигиляции (превращения частиц вещества в кванты поля). [c.37]

При анализе свойства ОДА выясняется, что это вещество обладает большим дипольным моментом, т. е. электростатическим полем у полярной группы, а также вследствие длинной углеводородной цепи достаточно высоким полем сил Ван-дер-Ваальса у неполярного радикала. При повышенных температурах ОДА разлагается, образуя кроме других продуктов вторичный и третичный ОДА ( isHavjaH и (С18Нэт)з- Их дипольные моменты могут быть еще больше, чем у первичного ОДА. Не м енее важно его свойство— хорошая адсорбционная способность. Таким образом, ОДА н некоторые его продукты разложения можно рассматривать как заряженные частицы, способные к взаимодействию с молекулами воды. Следовательно, нетрудно предположить, что электрически заряженные молекулы ОДА, а также некоторые его продукты разложения в паровом потоке будут вести себя как квазиионы и играть роль посторонних центров в процессе гетерогенной конденсации. Образовавшиеся на них мельчайшие зародыши получают электрический заряд, силы поверхностного натяжения снижаются отсюда следует, что изменением концентраци ОДА можно в некотором диапазоне параметров управлять начальной стадией конденсационного процесса. [c.300]

Микроскопические представления о механизмах поляризации могут быть сведены к нескольким моделям возможных процессов возникновения электрического дипольного момента в диэлектриках. Поскольку квантово-механические расчеты взаимодействий электронных оболочек и ядер атомов сложны даже для сравнительно простых молекул, целесообразно рассмотреть простейшие классические модели поляризации. В образовании электрического дипольного момента, как и в электропроводности, могут участвовать различные заряженные частицы, смещение которых под действием электрического поля или по другим причинам приводит к поляризованному состоянию. К ним относятся электроны, смещающиеся из равновесного положения относительно положительно заряженных ядер ионы, отклоняющиеся от равновесного положения в кристаллической рещетке диполи — полярные молекулы или радикалы, изменяющие свою ориентацию и, следовательно, электрический дипольный момент. Соответственно поляризация может быть электронной, ионной или дипольной. В некоторых неоднородных или многокомпонентных диэлектриках в образовании электрического дипольного момента участвуют также макродиполи — полярные или заряженные группы или слои в структуре диэлектрика. [c.62]

Приведенные данные свидетельствуют о трудной отщепля-емости от молекул кислоты их протонов и значительно более легком растяжении и разрыве связей между составляющими их группами NO2 и ОН, о сильном положительном поле групп NO2 и их способности с больщой энергией взаимодействовать с частицами с отрицательным полем, о значительном отрицательном поле групп ОН и их способности притягиваться и взаимодействовать с частицами с положительным полем. Это значит, что в условиях положительного электрического поля анода молекулы азотной кислоты могут поляризоваться с концентрацией положительного заряда у групп NO2 и отрицательного заряда у групп ОН и с значительным растяжением и ослаблением связей между этими группами. Группами ОН они могут притягиваться и взаимодействовать с положительно заряженной поверхностью анода, с ионами металла этой поверхности и поверхностного окисла металла, а группами NO2 взаимодействовать с ионами кислорода названного окисла. Указанные взаимодействия групп NO2 и OFI, значительно усиленные поляризацией молекул кислоты, еще более ослабляют связи между этими группами. Вследствие этого при достаточно высоком. потенциале анода возможны полный разрыв связей между группами NO2 и ОН, образование из молекул поверхностного окисла и ионов комплексных катионов РегОз-ЗхМОз и прочное соедииение ионов 0Н с поверхностными атомами металла. Для указанных комплексных катионов, как несущих положительный заряд, в условиях сильного положительного поля анода является естественным переход в раствор и разложение там на ионы Fe+++ и М0 или превращение в эти ионы до перехода в раствор и переход ионон 16 [c.16]

В основе ЭХО лежит процесс ан0Д1ЮГ0 растворения металла заготовки. В рабочей среде — электролите молекулы вещества распадаются иа электрически заряженные частицы -—ионы, каждый из которых переносит один или несколько электрических зарядов, и без внешнего электрического поля ионы в электролите движутся хаотически. Если заготовку и инструмент соединить с источником постоянного тока (напряжением [c.214]

Сварочная дуга возбуждается при касании коица электрода свариваемого изделия и последующем отрыве электрода от изделия.Вследствие большого омического сопротивления в месте контакта свариваемое изделие и промежуток между ними сильно разогреваются. В металле электрода имеются отрицательно заряженные свободные электроны, а в свариваемом металле — положительно заряженные ио ны. Под действием нагрева (термоэлектроиная эмиссия), энергии излучаемого света (фотоэлектронная эмиссия), электрического поля, появляющегося при соединении электрода с источником электрического тока (автоэлектронная эмиссия), притяжения положительно заряженных ионов свариваемого металла электроны с конца электрода устремляются к свариваемому изделию. В воздушном промежутке электроны, сталкиваясь с атомами и молекулами воздуха и паров металла, выбивают из них электроны, образуя ионы и свободные электро ны. Воздух между электродом и свариваемым изделием становится проводником электрического тока, т. е. ионизируется. В результате удара кинетическая энергия электронов и ионов превращается Б Тепловую И ПОДДсрЖГгВйбТ ВЫСОКУЮ ТсМПсрЗТуру ЭЛсКТ-рода и свариваемого изделия. Этот процесс будет продолжаться до тех пор, пока горит дуга. [c.44]

Очевидно, колебания молекулы с ионной связью проявятся в инфракрасной части спектра. Дело в том, что поглощение света связано с наличием электрического диполя, который под влиянием поля световой волны может приходить в осциллирующее состояние, а это особенно выражено в ионных молекулах, где две частицы — катион и анион— совершают один относительно другого колебательное движение как две точки в электрическом диполе, заряженные электричеством противоположного знака. Но фактически в молекулах осуществляются оба типа связи одновременно. Поэтому имеет смысл говорить только о степени гомеополярности связи, а значит, и о соответствующей большей или меньшей интенсивности линий комбинационного рассеяния и инфракрасных полос поглощения. Поскольку прочные гомео-поляриые связи особенно отчетливо проявляются в органических соединениях, то в этом случае будем иметь наиболее интенсивные комбинационные спектры. [c.752]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...