Точка критическая внутренняя

Точка критическая внутренняя 50, 62 [c.460]

Учет диссипативных сил. В предыдущих рассмотрениях предполагалось, что материал консольного стержня идеально упруг. Если учесть внутреннее трение на основании модели Фохта (см. раздел 6), то критическое значение параметра нагрузки, определенное при исчезающе малом трении будет равно г =(а ) = 10,94 вместо значения г = [c.457]

Если при внешнем обтекании измерение координат разрушающейся поверхности можно произвести достаточно точно, то при внутреннем режиме испытаний нужны особые приемы. Один из них — газодинамический, применяемый для определения скорости увеличения размера наиболее узкого проходного сечения (критического сечения). [c.326]

Изменение состояния. У некоторых металлов и сплавов при нагревании и охлаждении проявляется непостоянство, состоящее в изменении их свойств прн переходе определенных температурных точек (критические точки или точки остановки), что вызывается изменением внутреннего строения в твердом состоянии. Такие критические пункты наступают при переходе через линии диаграмм состояния металлов или сплавов, в особенности через горизонтальные линии. Быстрым охлаждением можно частично или же совершенно задержать материал в измененном состоянии (закалка стали). Обработанные таким образом металлы имеют тогда особые свойства при небольшом последующем нагреве изменять постепенно внутреннее строение, переходя через ряд градаций (отпуск стали при небольшом нагреве или созревание дуралюминия при длительном нахождении последнего в температуре помещения). [c.999]

Естественно предположить, что опасные явления в материале, определяющие начало разрушения, происходят в тот момент, когда внутренние усилия достигают некоторых критических значений. При этом некогда стабильные связи между частицами материала или разрушаются, или же резко видоизменяются. Вот в этом-то аспекте внутренние усилия и составляют уникальную категорию, которой оперирует механика и о которой мы будем говорить отдельно. [c.10]

Если оболочка подвергается действию внутреннего равномерно распределенного поперечного давления, то критическое значение осевых сжимающих напряжений может быть определено также по формуле [c.316]

Заметим, что величина критической частоты (7.22) зависит как от радиуса цилиндра, так и от разности — ё2- Если радиус и разность — Бз достаточно малы, то критическая частота основной волны может быть очень высокой. Именно поэтому в оптических волокнах диэлектрическая нить покрывается диэлектрической оболочкой. Если выбрать отношение е /ег как можно ближе к единице, то даже при относительно большом радиусе внутреннего цилиндра (в несколько микрон) критическая частота будет столь велика, что по волноводу будет распространяться лишь одна нормальная волна (одномодовый режим). [c.342]

Температура наружной части кокиля повышается только спустя 5 мин. после окончания заливки, следовательно, для передачи тепла от внутренней поверхности кокиля к наружной через всю толщину стенки его требуется 5 мин. Разность температур между внутренней и наружной поверхностями кокиля возрастает очень быстро в течение первых 8 мин. (максимум 270°) приблизительно через 10 мин. она постепенно уменьшается и кривые начинают сближаться. Из этого следует, что увеличение толщины стенок кокиля сверх какой-то критической толщины почти не оказывает влияния на скорость затвердевания. Это подтверждается следующим опытом в форму, дном которой является чугунная плита, наливается порция чугуна, причем толщина отбеленного слоя низа такой отливки всегда оказы- [c.33]

Если исходная структура хорошая и нет необходимости в перекристаллизации, а требуется только снизить внутренние напряжения, то нагрев под отжиг ограничивают еще более низкими температурами, ниже критической точки. Это будет низкий отжиг (см. рис. 249). Очевидно, что эта операция относится к первой группе видов термической обработки (отжиг первого рода), тогда как полный и неполный отжиг относится ко [c.309]

Однако определить скачок температуры горячей поверхности стенки при переходе на паровой режим пористого испарительного охлаждения из этого уравнения мы не можем. Вместе с тем, можно сделать предположение о неустойчивости границы раздела пар-жидкость. Действительно, при достижении критического расхода охладителя Скр определяемого уравнением (6.48), поверхность раздела фаз будет точно находиться на внешней поверхности стенки. Предположим, что под действием малых возмущений граница раздела сместилась внутрь стенки на величину dZ. К поверхности раздела (6 -dZ) подходит охладитель с расходом С р. При данном давлении подачи и>за повьпиения сопротивления то же количество пара не может пройти через поверхность стенки 5, в результате чего в объеме dZ происходит прирост массы во времени. В этом случае граница раздела перемещается на внутреннюю поверхность стенки. Одновременно с перемещением поверхности раздела возрастает давление подачи, в результате чего жидкая пленка вновь появляется на внешней границе раздела. Этим можно объяснить наличие скачка температуры при критическом расходе охладителя. Полагая в уравнении Г6.55) Z = 1 и / =0, получим максимальное значение температуры на [c.158]

Представим себе небольшую организацию, занимающуюся сбытом телевизоров. Пока заказов бьшо мало, организация снимала пару комнат, состояла из трех человек. Но вот поток заказов начал возрастать. Вначале организация каким-то образом выкручивалась, затем просто перестала справляться с потоком. Пришлось строить отдельное здание, нанимать новых людей, организовывать внутреннюю структуру организации более сложным образом. Здесь интенсивность потока заказов явилась аналогом потока энергии. Превышение критического значения этого потока привело к реорганизации системы и возникновению новой диссипативной структуры, более упорядоченной, чем предыдущая. [c.103]

При т, превышающих Ткр, конфигурация становится нестабильной и дислокация самопроизвольно расширяется, занимая положения 2, 3, 4. В положении 4 части дислокационной петли С п С имеют винтовые компоненты противоположного знака, т. е. они движутся навстречу друг другу в одной и той же плоскости скольжения и взаимно уничтожаются. В результате этого происходит разделение дислокации на две внешнюю и внутреннюю (положение 5). Внешняя дислокация разрастается-до поверхности кристалла, а внутренняя занимает исходное состояние. После этого весь процесс начинается сначала и будет продолжаться до тех пор, пока приложены внешние напряжения. Число дислокаций, генерируемых источником Франка — Рида, неограниченно, но в общем случае не все внешние дислокационные петли покидают кристалл. Число дислокаций увеличивается до тех пор, пока в результате взаимодействия упругих полей дислокаций суммарное обратное напряжение не сбалансирует критическое напряжение сдвига Ткр, необходимое для действия источника. После этого источник становится неактивным. [c.111]

Напомним, что магнитные силовые линии прямолинейного тока представляют собой концентрические окружности. Поэтому, когда поле тока складывается с приложенным полем, суммарное поле на внешнем ободе кольца будет превышать поле на его внутреннем ободе (фиг, 8, а). Таким образом, магнитное поле достигает критической величины сначала на внешнем ободе кольца. Этому состоянию соответствует точка А на фиг. 7. При дальнейшем увеличении приложенного поля незатухающий ток уменьшается так, чтобы поддержать общее поле на внешнем ободе кольца равным критической величине, пока не [c.618]

Скорость течения в каналах двигателя (в частности, перед компрессором и перед камерой сгорания) обычно должна быть значительно ниже скорости звука, вследствие чего внутренний канал сверхзвукового диффузора, куда воздух попадает из входного отверстия, делается расширяющимся. Но если во входном отверстии скорость равна критической, то такой канал может работать и как расширяющаяся часть сопла Лаваля с образованием сверхзвукового течения, завершаемого дополнительным скачком уплотнения. [c.471]

Расчеты показывают (рис. 9.24), что действительно на конечном участке расчетного сверхзвукового сонла при всех значениях По, га и а давление во внешнем потоке выше, чем во внутреннем. Сила реакции АР, действующая на стенки этой части сопла, направлена в сторону движения струи, т. е. АР < 0. Как было установлено выше, действие этой силы приводит к увеличению площади максимального сечения струи. Если отбросить концевую часть сопла от сечения, где Pi =P2, то суммарная сила избыточного давления, действующая на поток со стороны стенок сверхзвуковой части сопла ), возрастет и площадь максимального сечения струи уменьшится. При этом появляется возможность уменьшить суммарную площадь канала, если заданы параметры и расход внешнего потока и, следовательно, площадь его критического сечения F p2- [c.541]

Что касается точности метода расширения заданной системы, то она оказывается существенно выше точности, которая присуща методу конечных разностей при равном числе контурных точек. Одновременно при этом для сложных задач уменьшается число неизвестных. Так, например, при расчете плоской квадратной пластинки методом конечных разностей с 361 узловой внутренней сеткой надо решить систему 61 уравнения, тогда как при использовании с той же сеткой метода расширения заданной системы и выборе в качестве расширенной системы бесконечной плоскости необходимо составить и решить лишь 152 уравнения. При 81 узле квадратной сетки метод расширения заданной системы дает 80 неизвестных. При меньшем числе узлов метод конечных разностей дает меньшее число уравнений. Отсюда следует, что при выборе того или иного метода расчета необходимо критически оценивать достоинства и недостатки каждого из них. [c.150]

На самом деле кривая фазового равновесия вблизи критической точки является почти параболой и не имеет прямолинейного участка. Появление этого участка обусловлено гидростатическим эффектом и представляет собой искажающее действие последнего. Гидростатический эффект, т. е. неоднородность плотности, а соответственно и внутренней энергии, сказывается также на определении теплоемкости С при эксперименте. Этот эффект может исказить действительный ход зависимости оп Т — или р — именно этим объясняется, что в некоторых опытах были получены данные о конечной величине Су в критической точке, отсутствии скачка теплоемкости в критической точке и т. д. [c.262]

Несимметричность кривой Г (s) относительно оси, параллельной оси ОТ, обусловливает несимметричность кривых Т (и) и Г (О- При этом, как это видно, например, из формулы Клапейрона—Клаузиуса, разность энтропии, энтальпии и внутренней энергии обеих равновесно-сосуществующих фаз в области критической точки пропорциональна разности объемов этих фаз, а следовательно, корню третьей степени из разности температур —Т. [c.430]

Рассмотрим теперь образование агрегатов из нейтральных дефектов. Новые представления о природе устойчивого скрытого изображения были развиты на основе предположения, что -центры могут образовывать плоскостные внутренние агрегаты, приобретающие положительный заряд по достижении определенных критических размеров. Такие же агрегаты атомов серебра могли бы возникать в результате соединения электронов с междуузельными ионами серебра, расположенными в соседних междуузлиях. Однако если соображения, приведенные в начале этого параграфа, верны, то образование внутренних агрегатов такого типа маловероятно. Такой вывод согласуется с результатами опытов по фотолизу крупных, хорошо образованных монокристаллов чистого галоидного серебра, которые не обнаруживают внутреннего изменения при освещении. В таких опытах серебро всегда выделяется на свободной поверхности или вблизи внутренних границ зерен и полос сдвига ), связанных с линейными смещениями. Это явление можно объяснить, во-первых, тем, что ионы серебра могут соединяться с электронами в таких нарушениях решетки, или, во-вторых, тем, что эти поверхности могут служить источниками вакантных галоидных узлов, способных улавливать электроны и образовывать / -центры. Понятно, что оба процесса могут протекать одновременно. [c.122]

Если приведенная длина винта ц/ 25di — внутренний диаметр резьбы винта), то критическую силу определяют по формуле Эйлера [c.168]

Прочие методы. В исследовательской практике оправдал себя оптический метод, разработанный Зубовым и Шрейнером. По этому методу адгезионную прочность оценивают по значению критических внутренних напряжений, вызывающих самоотслаивание покрытия. Ограничение метода — то, что адгезионную прочность можно измерять лишь на поверхности полированного оптического стекла — призмы. [c.99]

Третьим обязательным моментом диагностики является определение НДС трубопровода. Суть его в следующем. На конкретном участке трубопровода обнаружен, например, ряд дефектов трубы коррозионное повреждение, царапина с задиром, вмятина и т.д. Некоторые дефекты следует отнести к опасным. Тем не менее трубопровод выдерживает давление продукта и нормально работает. Чтобы определить время или период до его возможного отказа, аварии в сечении расположения какого-либо дефекта и очередность ремонта дефектов (все сразу ремонтировать невозможно ), необходимо прежде всего знать напряженное состояние трубы в местах расположения дефектов. Варьируя размерами каждого дефекта, его месторасположением, характеристиками стали и т.д., можно определить то критическое состояние дефекта, при достижении которого произойдут нарушение герметичности, разрыв трубопровода. При этом следует обязательно принимать во внимание внутреннее давление продукта, характер его изменения, температурный перепад в стенке трубы, пространственное положение трубопровода в целом. При отсутствии сведений о НДС трубы в месте дефекта невозможно сделать обоснованный вывод о том, что же делать дальше продолжать какое-то время эксплуатацию или срочно останавливать трубопровод и усгранять дефект. Кроме того, и классификация дефектов на опасные и неопасные зависит от уровня напряжений трубы в месте их нахождения. Подобная методика расчета НДС трубопровода с учетом наличия в трубе дефектов разрабатывается совместными усилиями АО СМН и Института строительства Республики Коми (бывший Северный филиал ВНИИСТа). Методика реализуется на ЭВМ и соответствует требованиям дей- [c.69]

Количество теплоты, затраченное на парообразование 1 кг воды при температуре кипения до сухого насыщенного парг, называется полной теплотой парообразования и обозначается буквой г. Теплота парообразования г вполне определяется давлением или температурой. С возрастанием последних г уменьшается и в критической точке делается равной нулю. Полная теплота парообразования г расходуется на изменение внутренней потенциальной энергии или на работу дисгрегации (разъединения) р и на внешнюю работу расширения p v" — v ) --= ij). Величина р называется внутренней, а г з — внешней теплотой парообразования. Полная теплота паробразования равна [c.178]

Поскольку в рассматриваемой системе Ве 1, То Ре 1. В этом случае можно утверждать, что основная масса целевого компонента из указанных пограничных слоев III, V будет сноситься конвективным течением в узкую область вблизи поверхности сферы, отделяющей зону циркуляционного течения жидкости от остальной области. При этом целевой компонент пз области III сносится в область VI, примыкающую к сферической поверхности с внешней стороны, а из области V — в область VII, примыкающую к сферической поверхности с внутренней стороны. Вблизи задней критической точки циркуляционного течения (точка В) поток жидкости, текущей вблизи границы зоны циркуляционного течения, раздваивается. При этом целевой компонент, находившийся в зоне VI, далее переносится в зону диффузионного следа VIII, а целевой компонент из зоны VII переносится в область внутреннего следа, расположенного внутри циркуляционной зоны вблизи оси симметрии (зона IX). Вблизи задней критической точки пузырька (точка А) область внутреннего следа сли- [c.258]

Достижение условий, при которых реализуется ветвление трещины, отвечает реализации бифуркационной неустойчивости трещины. В этой критической точке реализуется принцин подчинения, когда множество переменных подчиняется одной (или нескольким) переменным. Его реализация связана с достижением верхней границы разрушения отрывом и перес фойкой диссипативных струкгур. На этой границе система сама выбирае оптимальные механизмы диссипации энергии, так что процесс носит автомодельный характер -на ег о развитие не требуется внешняя энергия, а перестройка диссипативных структур носит самоорганизующий характер (за счет накопленной внутренней энергии). В этих условиях динамика свободного разрушения определяется самоподобным ростом микротрещины, обеспечивающим локальный отток энтропии из системы. [c.299]

Закон преломления, найденный на опыте и вытекающий из теории, гласит, что 8)пг ) = з1пф/ /г. Легко видеть, что если и <С 1, то согласно этому соотношению возможно такое значение угла падения Ф, при котором > 1, что не имеет смысла, ибо подобная формула не определяет никакого реального угла преломления. Подобный случай имеет место для всех значений угла ф, удовлетворяющих условию 51пф > п, что возможно, когда п<, т. е. когда свет идет из более преломляющей среды в среду менее преломляющую (например, из стекла в воздух). Угол ф, соответствующий условию з)пф = п, принято называть критическим или предельным. Как известно, при этих условиях мы не наблюдаем преломленной волны, а весь свет полностью отражается обратно в первую среду, в соответствии с чем явление носит название полного внутреннего отражения. [c.482]

Моксимальное расхождение среди долей, определенных через внергии в точках Бойля, достигло почти 5%, что примерно на 2% выше обычных в феноменологической термомеханике. Лучшая сходимость наблюдается при определении долей через энергии в критических точках. Здесь максимальное расхождение не превысило 2,7%. Приблизительно такое же максимальное расхождение имеет место при определении внутренних энергий названных веществ путем суммирования индивидуальных составляющих в их критических состояниях. [c.36]

Интенсивность микропластической деформации на этой стадии циклического деформирования в приповерхностных слоях металла выше, чем во внутренних объемах. Об этом свидетельствуют данные рентгеноструктурного анализа с использованием послойного удаления металла и сравнения плотности дислокаций в объеме и в приповерхностных слоях металла. Причина такого поведения связана с рядом факторюв особенностью закрепления приповерхностных источников дислокаций (имеющих одну точку закрепления), у которых критическое напряжение начала их работы значительно ниже, чем у источников в объеме наличием в поверхностном слое более грубой, чем в объеме, дислокационной сетки Франка (в этом случае для генерирования дислокаций требуется меньшее напряжение) наличием поверхностных коицен-граторов напряжений различием скоростей движения дислокаций у поверхности и внутри металлов и т.д. Есть данные, что стадия циклической микро-текучести может не наблюдаться при испытаниях на усталость с постоянной амплитудой пластической деформации за цикл. [c.24]

Скорость. эжектируемого потока обычно меньше звуковой, поэтому он в выходном участке эжектора ускоряется. В некотором сечении 2—2 (рис. 8.18) граница двух потоков становится параллельной оси сопла это сечение расположено тем дальше от среза внутреннего сопла, чем больше избыток давления в нем. Поперечный размер внутренней струи увеличивается, а эжекти-руемой — уменьшается с ростом избытка давления во внутреннем сопле. Конфигурации двух потоков при разных значениях избытка давления показаны на рис. 8.18. Режим работы эжектора, при котором вторичный поток разгоняется (в сечении 2—2) до звуковой скорости, называется критическим (рис. 8.18, в) если центральная струя расширяется настолько, что заполняет все выходное сечение эжектора (рис. 8.18, г), то наступает режим запирания, когда расход эжектируемого газа равен нулю. [c.448]

Сверхзвуковой диффузор с полным внутренним сжатием может быть осуществлен без центрального тела (рис. 8.46). В таком диффузоре косой скачок отходит от кромки обечайки А и пересекается в точке О на оси диффузора со скачком, идущим от противоположной кромки. Поток газа в скачке АО отклоняется от первоначального направления и становится параллельным стенке АС. В точке О линии тока вынуждены возвратиться к первоначальному направлению, в связи с чем возникает отраженный скачок 0D. В точке D поток вновь отклоняется от осевого направления и становится параллельным стенке диффузора это вызывает новый скачок, который отражается от оси диффузора, образуя следующий скачок и т. д. Так как в скачках уплотнения поток тормозится, то предельный угол поворота в каждом последующем скачке меньше, чем в предыдущем. Описанный процесс продолжается до тех пор, пока требуемый угол отклонения потока не оказывается больше предельного (ы > > (Omai) с наступлением этого режима вместо очередного плоского скачка образуется криволинейная ударная волна EF, за которой поток становится дозвуковым. Дальнейшее течение в сужающем канале идет с увеличением скорости, причем в узком сечении скорость должна быть ниже или равна критической в последнем случае за узким сечением может возникнуть дополнительная сверхзвуковая зона, завершаемая скачком уплотнения GH. [c.475]

ЭТОМ, как это видно, например, из формулы Клапейрона—Клаузиуса, разность энтропии, энтальпии и внутренней энергии обеих равновесно сосуш,е-ствующих фаз в области критической точки пропорциональна разности объемов этих фаз, а следовательно, корню квадратному из разности температур Т — Т. [c.264]

Если угол р д превышает некоторое критическое значение, то возникает отрыв пограничного слоя в месте его взаимодействия со скачком. Повышенное давление в точке отрыва передается вверх по потоку через дозвуковую часть пограничного слоя. Это приводит к перемещению точки отрыва в глубь сопла. Картина течения будет такая, как на рис. 4.6.1,6. От точки А на внутренней поверхности сопла поток отрывается и, проходя через скачок уплотнения Л Л, поворачивается на уголрсг- Далее поток присоединяется к поверхности дефлектора в точке В, в которой образуется второй скачок уплотнения ВВ. Ниже разделяющей линии тока АВ находится застойная зона ( жидкий клин ). За присоединенным скачком уплотнения с углом 0с2, вызванным поворотом потока на угол р<.2. на поверхность дефлектора будет действовать давление р . [c.328]

В 5.4 было сформулировано необходимое условие существо-вания нестационарности процессов переноса в открытых реакционноспособных системах (5.4.3). Представляет интерес проверка этого условия. С этой целью рассмотрим обтекание лобовой критической точки инертного тела вращения, которое во все время процесса тепломассообмена сохраняет постоянную достаточно высокую температуру, холодным потоком реакционноспособного газа, состоящего из СО, О2, N2. В газовой фазе протекает гомогенная химическая реакция 2 СО + О2 = 2 СОа. Возникает вопрос о квазистационарности состояния газовой фазы. С физической точки зрения, очевидно, что если характерное время гомогенной реакции значительно меньше характерного аэродинамического времени и времен релаксации молекулярных процессов переноса (теплопроводности, диффузии компонентов и диффузии импульса), то состояние газа нельзя считать ква-зистационарным. Действительно, в этом случае скорость возникновения неоднородностей полей температур и концентраций вследствие химической реакции выше скоростей их исчезновения вследствие процессов молекулярного переноса и состояние газа нельзя считать квазистационарным. Поскольку внутренняя энергия и концентрации компонентов единичной массы ограничены, могут иметь место колебания полей температур и концентраций. [c.399]

Для установления значения с, Су, dpldv)T, (dpldv)s в критической точке будем исходить из условия минимума внутренней энергии, которое выражается уравнениями (3.63) и (3.64). Заметим также, что это условие совместно с уравнением состояния тела составляют совокупность трех уравнений относительно трех переменных р, v, Т и, следовательно, определяет одну единственную критическую точку. Что касается равенства Z3 О, то оно не означает дополнительного уравнения для критической точки, так как каждая из входящих в D величин равна в критической точке нулю, и поэтому равенство D = О оказывается тривиальным следствием общих условий. [c.261]

Из несимметричности кривой s(T) относительно оси, параллельной оси О—Т, вытекает, что несимметричными будут и кривые i(T) и и(Т). При этом, как это видно, например, из формулы Клапейрона — Клаузиуса, разность энтропии, энальпии и внутренней энергии обеих равновесно сосуществующих фаз в области критической точки пропорциональна разности объемов этих фаз, а следовательно, и разности температур Гк—Т. [c.233]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...