Теплоёмкость (определение

Теплопроводность. Теплопроводность сплавов и смесей, в отличие от теплоёмкости, не может быть определена по правилу смешения. Влияние отдельных элементов на теплопроводность чугуна [11] можно установить лишь приблизительно. Формулы для определения теплопроводности стали по её химическому составу не пригодны для чугуна, так как они не учитывают изменения структуры и, в частности, количества выделяющегося графита [36, 37]. [c.7]

Измерения С. з. используются для определения ми. свойств вещества, таких, как величина отношения теплоёмкостей для газов, сжимаемости газов и жидкостей, модулей упругости твёрдых тел, дебаевской темп-ры а др. (си. Молекулярная акустика). Определение малых изменений С. з. является чувствит, методом фиксирования примесей в газах и жидкостях. В твёрдых телах измерение С. з. и её зависимости от разл. факторов (темп-ры, магн. поля и др.) позволяет исследовать строение вещества зонную структуру полупроводников, строение поверхности Ферми в металлах и пр. [c.548]

Соотношение (1) используют для определения значений Л (< г). Для разделения электронного и решёточного вкладов в теплоёмкость данные о полной низкотемпературной теплоёмкости обычно аппроксимируют полиномом нечётных степеней по Г [c.555]

Наиб, важные методы определения Э. м. электронов проводимости и дырок в металлах и полупроводниках— циклотронный резонанс, измерение электронной теплоёмкости и др. [c.645]

Особое внимание обращено на формулировку основных понятий и терминов, широко используемых в кондиционировании воздуха. Такая необходимость диктуется тем, что в используемой в настоящее время литературе даже трактовка основополагающего понятия влажный воздух или зависимость для определения его энтальпии неодинакова. Под термином влажный воздух понимают гомогенную смесь сухого воздуха и водяного пара, или гетерогенную смесь, включающую и взвешенные в воздухе капли воды, и кристаллы льда. Приводимые формулы для определения энтальпии влажного воздуха имеют разные значения удельных теплоёмкостей сухого воздуха и водяного пара и теплоты фазового перехода, а их вывод дан на основе экспериментальных данных или теоретических предпосылок. Необходим единый подход к трактовке понятий и используемых зависимостей. [c.5]

Задачей расчёта газовых смесей, в том числе и сухого воздуха, является определение газовой постоянной, молекулярной массы, парциальных давлений компонентов, плотности и удельного объёма, удельных теплоёмкостей и других величин на основе заданного состава смеси. [c.35]

Теплоёмкость считаем постоянно по сечению. Подставляя сюда выражения для общего расхода газа С и элементарного расхода, получаем формулу для определения средне величины температуры торможения [c.196]

Расчёт начнём с определения коэффициента эжекции. Пренебрегая различием в теплоёмкостях воздуха и га. ш, из формулы (26) получаем [c.324]

Отнощение количества теплоты, подведенного к рабочему телу в определенном термодинамическом процессе, к изменению температуры этого тела в результате этого теплообмена называется теплоёмкостью С. [c.116]

Это же самое следует и из того факта, что система, содержащая N атомов, имеет ЪЫ степеней свободы, в то время как сплошная среда имеет ик бесконечное количество. Это ограничение степеней свободы не имеет места, если рассматривать среду как сплошную. Необходимо, следовательно, ввести какое-то условие, ограничивающее число степеней свободы, используемое при определении удельной теплоёмкости. Это удобно, в частности, сделать, пренебрегая всеми частотами, лежащими выше частоты определяемой соотношением [c.119]

Измерения С. з. используют для определения многих свойств вещества, таких, как величина отношения теплоёмкостей для газов, сжимаемости газов и жидкостей, модулей упругости твёрдых тел, дебаевской темп-ры и др. (см. Молекулярная акустика). Измерение малых изменений С. з. является чувствительным методом опреде- [c.329]

Значительный интерес представляет вопрос о числе степеней свободы сильно сжатого газа. Можно было бы ожидать, что вблизи критической точки будет наблюдаться выпадение вращательных степеней свободы движения молекул, вызванное значительным возрастанием вязкости среды. Практически вопрос о числе степеней свободы сводится к определению теплоёмкости газа при постоянном объёме. Для ре- [c.144]

Измерения скоростей звука в жидкостях можно использовать как для определения отношения теплоёмкостей у = , [c.196]

У шЫ, т. е. чем меньше период, тем меньше глубина проникновения. Напр., глубина проникновения в почву суточных колебаний темп-ры почти в 20 раз меньше глубины проникновения сезонных колебаний. Изучение Т. в. является одним из методов определения температуропроводности, теплоёмкости и др. тепловых хар-к материалов. Метод Т. в. особенно удобен для измерения хар-к чистых в-в при низких темп-рах. [c.742]

Ур-ние (1) следует из определения энергии Гельмгольца F=U—TS и выражения для энтропии S— =—(dFldT)v, ур-ние(2)—из оцреде.тения энергии Гиббса G H—TS и выражения для энтропии S=— (дС/дТ)р. Ур-ние (1) позволяет по энергии Гельмгольца F T, V) найти внутр. энергию V (Т, V) и, следовательно, теплоёмкость при пост, объёме. Ур-ние (2) позволяет по энергии Гиббса С(Г, Р) найти энтальпию Н [Т, Р) и, следовательно, теплоёмкость при пост, давлении. [c.453]

Когда при М. необходимо обеспечить равенство неск. критериев, возникают значит, трудности, часто непреодолимые, если только не делать модель тождественной натуре, что фактически означает переход от М. к натурным испытаниям. Поэтому на практике нередко прибегают К приближённому М., при к-ром часть процессов, играющих второстепенную роль, или совсем не моделируются, или моделируются приближённо. Такое М. не позволяет найти прямым пересчётом значения тех характеристик, к-рые не отвечают условиям подобия, и цх определение требует соответствующих дополнит. исследований. Напр., при М. установившихся течений вязких сжимаемых газов необходимо обеспечить равенство критериев Ле а М и безразмерного числа V = Ср/су (где Ср ш Су — уд. теплоёмкости газа при пост. JiaBaeHHH и пост, объёме соответственно), что в общем случае сделать невозможно. Поэтому как правило, обеспечивают для модели и натуры лишь равенство числа М, а влияние на определяемые параметры различий [c.172]

Информация о П. с. существенна при определении термодинамич. характеристик твёрдых тел (теплоёмкость, магн. восприимчивость и др.), задаваемых интегралами по энергии от соответствующих микроскопич. величин, умноженных на ф-цию распределения и П. с. На кинетич. характеристики (электропроводность, теплопроводность и др.) также влияет П. с. При этом для вырожденных систем, ферми-часгиц, наир, электронов в металлах, особенно важна П. с. на поверхности Ферми g p), входящая непосредственно в виде множителя в большинство макроскопич, характеристик системы. Для полупроводников наиб, важна П. с, вблизи дна зоны проводимости и потолка валентной зоны. [c.638]

П.П. Формула для определения энтальпии влажного ненасыщенного воздуха Лите- ратур- ный исшч- Исполь- зуемый метод Средние удельные значения массовой теплоёмкости, кДж/(кгК) Удельная теплота плавления льда при Диапа- зон приме- нимости [c.103]

В связи с первь>м постулатом Борна нужно отметить, что только колебания, связанные с самой нижней ветвью кривой v(a), при больших длинах волн переходят в акустические колебания. Поэтому мы должны ожидать, что только эту ветвь можно описать как кривую v (з) для сплошной среды. Других ветвей нет в одноатомной решётке (случай а), но они имеются в случае многоатомных решёток. Число степеней свободы в наинизшей ветви, так же как и в любой другой, равно числу элементарных ячеек в случае одного измерения и втрое больше его в случае трёх измерений. Отсюда Борн заключил, что тело можно считать сплошным для определения не более чем 3N собственных колебаний. Он предположил, что другие ветви кривой v(a) соответствуют постоянной частоте и, следовательно, их доля в удельной теплоёмкости может быть выражена в виде эйнштейновских функций. Это предположение является разумным для молекулярных кристаллов, в которых внутримолекулярные силы значительно сильнее межмолекулярных (см. последний из рассмотренных выше случаев линейной цепочки), но он не может быть применён к таким кристаллам, как хлористый калий, с большим координационным числом в решётке. [c.139]

Жидкостный К.-интегратор перем. темп-ры (рис. 1) с изотермич. оболочкой применяют для измерений теплот растворения и тепл от хим. реакций. Он состоит из сосуда с жидкостью (обычно водой), в к-ром находятся камера для проведения исследуемого процесса ( калориметрич. бомба ), мешалка, нагреватель и термометр. Теплота, выделившаяся в камере, распределяется затем между камерой, жидкостью и др. частями К., совокупность к-рых называют калориметрич. системой прибора. Изменение состояния (напр., темп-ры) калориметрич. системы позволяет измерить кол-во теплоты, введённое в К. Перед проведением измерений К. градуируют и получают тепловое значение К., т. е. коэфф., на к-рый следует умножить измеренное термометром изменение темп-ры К. для определения кол-ва введённой в него теплоты. Тепловое значение жидкостного К.— это теплоёмкость С ка,-лориметрич. системы. Определение Q таким К. сводится к измерению изменения темп-ры АТ калориметрич. системы, вызванного исследуемым процессом Q= T. [c.239]

Массивный К.-интегратор чаще всего применяется для определения тталъпии в-в при темп-рах до 250 °С. Калориметрич. система у К. этого типа представляет собой блок из металла (обычно из Си или А1) с выемками для сосуда (в к-ром происходит реакция), термометра и нагревателя. Энтальпию в-ва рассчитывают как произведение теплового значения К. на разность подъёмов темп-р блока, измеряемых после сбрасывания в его гнездо ампулы с определ. кол-вом в-ва, а затем пустой ампулы, нагретой до той же темп-ры. Теплоёмкость газов, а иногда и жидкостей определяют в т. н. проточных лабиринтных К.— по разности темп-р на входе и выходе стационарного потока жидкости или газа, по мощности потока и по кол-ву теплоты, выделенной электрич. нагревателем. [c.239]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...