Уравнения состояния тела

Уравнение, определяющее внутреннюю энергию или энтальпию тела (а равным образом и их производные) в зависимости от термических параметров, называется калорическим уравнением состояния тела. [c.36]

Уравнение обратимого политропического процесса или политропы можно найти, если воспользоваться выражением (2.25) для теплоемкости Сх и уравнением состояния тела. В частности, дифференциальное уравнение политропы можно записать в виде [c.40]

Анализ обратимых процессов представляет собой сравнительно простую задачу. Заметим, что изменение состояния тела в любом обратимом процессе, а также производимая в результате процесса работа и количество переданной теплоты определяются, если известна одна из характеристических функций тела или, что то же самое, уравнение состояния и выражение для теплоемкости тела v или Ср (т. е. термическое и калорическое уравнения состояния тела). [c.158]

Применение термодинамических потенциалов и, I, Р, Ф для анализа процессов изменения состояния тела и определения производимой при этом работы и количества полученной телом теплоты представляет собой наиболее общий метод термодинамического анализа. Общность и универсальность этого метода объясняются тем, что знание хотя бы одного из термодинамических потенциалов позволяет определить как термическое, так и калорическое уравнения состояния тела, а следовательно, и все основные термодинамические свойства тела и характеристики происходящего с ним процесса. [c.159]

Чтобы установить уравнение обратимого изотермического процесса, т. е. найти связь между изменением объема и давления тела, нужно в уравнение состояния тела подставить заданную температуру Т. Таким образом, уравнение обратимого изотермического процесса имеет вид [c.165]

Дифференциальное уравнение (5.29) может быть проинтегрировано, если известны уравнения состояния тела и аналитические выражения для теплоемкостей Ср и Су как функций температуры и объема (или давления). [c.171]

Уравнение политропического процесса может быть найдено по известным уравнению состояния тела и аналитическому выражению внутренней энергии тела с помощью соотношений (2.86), (3.45) и (3.46) [c.179]

Эта зависимость, называемая уравнением состояния тела с вязко-пластическими свойствами, характерна двумя крайними случаями [c.551]

Уравнение (1.5), связывающее значения давления р, температуры Т, объема V и других интенсивных термодинамических параметров тела, находящегося в состоянии равновесия, называется термическим уравнением состояния тела, а входящие в него переменные — термическими параметрами. [c.13]

Уравнение политропического процесса может быть найдено по известным уравнению состоянию тела и ана- [c.303]

Работа L зависит от пути, по которому система из состояния 1 переходит в состояние 2, т. е. является функцией процесса, а не состояния. Это ясно видно, в частности, из выражения для работы равновесного процесса, осуществляемого однородным телом. Давление р зависит в этом случае не только от объема V тела, но и от его температуры / эта зависимость определяется уравнением состояния тела. Поэтому при переходе из одного и того же начального состояния 1 в одно и то же конечное состояние 2 давление р в промежуточных точках будет иметь разные значения в зависимости от величины температуры, которая меняется в различных процессах по-разному. Соответственно этому будет различна и работа процесса L. [c.21]

Дифференциальное уравнение (5-24) может быть проинтегрировано, если известны уравнения СОСТОЯНИЯ тела и аналитические выражения для теплоемкостей Ср и v как функций темпера-11 [c.163]

Несмотря на тождество по внешнему виду уравнений состояния тела постоянной массы и тела переменной массы, эти уравнения принципиально различны по физическому содержанию. Для полного определения состояния тела постоянной массы достаточно иметь значения только двух переменных, а по уравнению состояния тела переменной массы необходимы значения трех переменных. [c.54]

О механических уравнениях состояния тела [c.25]

Уравнение состояния тела устанавливает зависимость Между параметрами состояния. Для идеального газа уравнение состояния выражается законом Клапейрона [c.41]

Отметим, что уравнение состояния тела [c.96]

Наоборот, зная любую из четырех характеристических функций, всегда можно получить уравнение состояния путем дифференцирования характеристической функции. В частности, уравнения (5-8) и (5-19), определяющие V как функцию put или р как функцию V VL t, как раз представляют со- бой уравнения состояния тела. [c.96]

Дифференциальное уравнение (5-21) может быть проинтегрировано, если известны уравнения состояния тела и аналитические выражения для теплоемкостей Ср и с как- функций температуры и объема (или давления). Наиболее просто выполняется интегрирование для идеального газа. [c.93]

В термодинамике наиболее удобными и потому наиболее распространенными параметрами являются давление, абсолютная температура и удельный объем. Эти параметры связаны между собой определенной аналитической зависимостью, которая называется уравнением состояния тела. [c.5]

В термодинамике за основные параметры принимают удельное давление, абсолютную температуру и удельный объем. Три основных параметра не являются независимыми они связаны между собой определенной аналитической зависимостью, различной для каждого вещества. Эта зависимость называется уравнением состояния тела. [c.12]

Одна из основных задач статистической термодинамики состоит в нахождении уравнений состояния тела, т. е. связей между внешними силами Л, внешними параметрами ]Ыг и температурой 7, а также в определении энтропии s. Покажем, что если свободная энергия известна как функция ]Ыг и 7, т. е. -ф—ap(ji, 7), где, как и прежде, х — совокупность (щ, Цг, Mr, ) то уравнения состояния и энтропия вполне определены. Для этого перепишем уравнения (2.12), (2.15), выражающие два основных закона термодинамики, в виде [c.42]

Так, при изменении объема рабочего тела непременно изменяется его давление или температура. Следовательно, основные параметры состояния тела находятся во взаимной зависимости. Уравнение, выражающее эту зависимость, называется уравнением состояния тела. [c.20]

Таким образом, имея уравнение состояния тела, связывающее между собой параметры р, у и Г, мы мол<ем с помощью уравнений (6-13), (6-14) и (6-15) определить изменения внутренней энергии и энтропии, а также подводимое или отводимое тепло для любого процесса, если известно с . Но величина определяется уравнением состояния, как это будет установлено позже. [c.164]

Уравнение состояния тела, атомы которого совершают малые колебания [c.542]

УРАВНЕНИЕ СОСТОЯНИЯ ТЕЛА С КОЛЕБЛЮЩИМИСЯ АТОМАМИ [c.543]

Для установления значения с, Су, dpldv)T, (dpldv)s в критической точке будем исходить из условия минимума внутренней энергии, которое выражается уравнениями (3.63) и (3.64). Заметим также, что это условие совместно с уравнением состояния тела составляют совокупность трех уравнений относительно трех переменных р, v, Т и, следовательно, определяет одну единственную критическую точку. Что касается равенства Z3 О, то оно не означает дополнительного уравнения для критической точки, так как каждая из входящих в D величин равна в критической точке нулю, и поэтому равенство D = О оказывается тривиальным следствием общих условий. [c.261]

Перечисленные и другие простые следствия непрерывной диф-ференцируемости закона движения х=<р(х, t) при внимательном их анализе оказываются очень полными и содержательными для исследования физических свойств, термодинамики и уравнений состояния тела. Выбранная в начальный момент в лагранжевых координатах частица, скажем, в виде кубика фиксированных малых размеров, движется и деформируется так стенки кубика остаются плоскими непроницаемыми для внутренних частиц, относительное движение которых однородно (аффинно) и полностью определяется удлинениями ребер и изменениями относительных углов наклона граней косоугольного параллелепипеда, в форме которого кубик пребывает в любой момент 1>и. Следовательно, содержимое частицы представляет как бы замкнутую равновесную систему в смысле статистической механики (гл. I). Состояние такой системы зависит от внешних параметров и температуры, т. е. от положения и движения границ частицы, т. е. от эво-люции во времени векторов лагранжева репера Эг(1) ( =1, 2, 3) или эволюции аффинора A(t). Но ясно, что Эг(0 и Л(t), кроме собственно деформации частицы (параллелепипеда), включают и переносное движение, что собственно деформация определяется метрическим тензором лагранжева репера Э1(1) ( ==1, 2, 3) с симметричной квадратной матрицей [c.71]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...