Плотность заряда электромагнитных

Преобразуем выражение для силы, действующей на электрон, введя единичный вектор нормали к фронту электромагнитной волны п, который в изотропной среде совпадает по направлению с вектором плотности потока электромагнитной энергии S. Очевидно, что Н = [пЕ], и так как скорость заряда v коллинеарна Е, то (v п) = О. Тогда [c.108]

Будем рассматривать ядро как систему зарядов, электромагнитное поле которой определяется плотностью зарядов р и плотностью [c.250]

Пакет волновой 57, 59 Параводород 312 Переходы 346 Плотность заряда 164 потока энергии волн электромагнитных 24 [c.437]

Электромагнитное поле при отсутствии материи описывается уравнениями Максвелла для свободного пространства с плотностями зарядов и токов, всюду равными нулю, т. е. уравнениями [c.155]

Плотность заряда р и плотность тока J можно рассматривать как источники электромагнитного излучения. Во многих задачах оптики приходится иметь дело с распространением электромагнитного излучения в удаленных от источников областях, в которых как р, так и J равны нулю. К этой категории относятся и все задачи, рассматриваемые в данной книге. [c.10]

Используя это выражение для определения плотности заряда и плотности тока, индуцируемых в плазме полем заряда, можем теперь записать следующую замкнутую систему уравнений электромагнитного поля в плазме [c.114]

Источниками электромагнитного поля являются заряды и токи, для характеристики которых служат объемная плотность заряда р и вектор плотности тока Связь электрического и магнитного полей с их источниками выражается следующими уравнениями [c.12]

В самом деле, опыт показывает, что свет распространяется в воздухе, стекле и многих других веществах в значительной мере так же, как и 6 вакууме, т. е. макроскопически эти вещества представляются непрерывными и однородными. Непрерывными представляются и поля распространяющихся в них электромагнитных волн. Поэтому интерес представляют средние значения характеризующих вещество физических величин, таких, как плотность заряда или плотность тока, и средние значения напряженностей электромагнитных полей. Усреднение должно производиться по элементам объема, содержащим макроскопически большое число атомов или молекул, т. е. большим по сравнению со средним расстоянием между частицами. В то же время линейный размер этих элементов объема должен быть много меньше характерного размера макроскопических неоднородностей, мерой которых может служить длина электромагнитной волны. Удовлетворяющие таким условиям элементы объема принято называть физически бесконечно малыми. [c.72]

Система дифференциальных уравнений (1.18) однозначно определяет величины Е и В в последующие моменты времени, если известны функции Е (х, у, г) и В (х, у, г) в начальный момент / = 0. При этом уравнение (1.15) является условием, которое ограничивает (в силу свойств электромагнитного поля) класс допустимых начальных функций, а остальные уравнения (1.16) и (1.17) служат для определения особенностей электромагнитного поля , которыми в общей теории электромагнитного поля являются плотность тока и плотность заряда р. Если условие (1.15) будет выполнено в начальный момент времени, то в силу уравнений (1.18) оно выполняется и для всех последующих моментов времени. [c.431]

Пусть имеют место напряженности электрического поля Е и магнитного поля Н, магнитная индукция В, электрическое смещение D и плотность зарядов, существующих в пространстве, р. В этом случае могут быть использованы обычные электромагнитные уравнения Максвелла [c.68]

Представим себе две группы физиков-экспериментаторов, которые оборудовали свои лаборатории в двух инерциальных системах S и S и независимо проводят электромагнитные эксперименты. Посредством электрически заряженных пробных тел и магнитных компасных стрелок физики в системе S определяют векторы электрического поля Е и магнитного поля Н как функции координат X и /. Аналогичным способом физики в системе S определяют векторы электрического и магнитного полей Е и Н как функции координат х и Кроме того, обе группы физиков могут независимо друг от друга измерить плотности заряда р и р в S и S соответственно. В данной главе мы рассмотрим только электромагнитные явления в вакууме, где существует лишь один тип электрического тока — конвективный, не касаясь электромагнитных явлений ни в проводящих средах, ни в диэлектриках, ни в магнетиках. Следовательно, плотности тока в S и S равны ри и р и, где и и и — скорости движения зарядов в 5 и S соответственно. Все зти величины — определенные функции от пространственных и временных координат в S и [c.108]

Для трех частиц, участвующих в реакции, примем (даже это утверждение делается с известной оговоркой), что тг-мезоп подчиняется статистике Бозе-Эйнштейна, а тг-мезоп и нейтрино подчиняются принципу Паули. Формула (4) и последующие позволяют прямо выразить вероятность перехода формулой, которая действительна как для свободных, так и для связанных мезонов и включает только одну эмпирическую постоянную /, содержащуюся в формуле матричного элемента. В этой связи уместно отметить аналогию между коэффициентом / и электрическим зарядом. В явлениях электромагнитного характера взаимодействие можно в общем (несколько упрощенно) выразить как произведение плотности заряда р на потенциал V, проинтегрированное по всему пространству [c.35]

При рассмотрении электромагнитной волны мы должны были бы ввести векторный потенциал, чего мы не сделали только по соображениям простоты. С другой стороны, плотность заряда может быть выражена как произведение заряда электрона на квадрат модуля его волновой функции [c.35]

Аналогично тому как деформируемый материальный континуум получается в результате сглаживания более или менее плотной системы точечных частиц, а его характеристики определяются при помощи некоторой процедуры осреднения, электромагнитный континуум можно получить аналогичным сглаживанием системы точечных зарядов, иногда называемых электронами, хотя они не имеют никакого отношения к электронам из физики частиц. Аналог плотности массы — плотность заряда— определяется при зтом по формуле [c.161]

С другой стороны, в обычной макроскопической электродинамике диэлектриков плотность заряда р (г), потенциал ф (г) и электромагнитное поле Е (г) не обнаруживают таких быстрых изменений ). В частности, в диэлектрике, не содержащем добавочных зарядов, кроме заряда образующих его ионов (атомов или молекул), макроскопическое электростатическое поле определяется макроскопическим уравнением Максвелла ) [c.158]

Если рассмотреть теперь оставшиеся уравнения для усредненных по времени величин, то легко заметить, что все характеризующие электромагнитное поле величины распались на две группы, не связанные более между собой уравнениями. В первую группу входят скалярный потенциал, электрическое поле и плотность заряда они связаны уравнениями [c.259]

Следует подчеркнуть, что разбиение иа электрические и магнитные величины происходит лишь в той мере, в какой мы рассматриваем поля, создаваемые заданными распределениями и движениями зарядов. В полной задаче, включающей рассмотрение движения зарядов под действием сил электромагнитного поля, такого разделения не происходит средние по времени плотность заряда и ток пе определяются только средними по времени полями. [c.259]

Здесь Я—вектор напряженности магнитного поля, Е — вектор напряженности электрического поля, / — вектор плотности тока. Ре — плотность электрических зарядов. Я, В — векторы электрической и магнитной индукции. К этим уравнениям надо добавить закон Гука. Уравнения движения (1.11) при наличии электромагнитных полей принимают вид [c.240]

До сих пор мы рассматривали только отдельные свободные поля. Это составляет лишь часть общей задачи, так как поля взаимодействуют между собой. Данное обстоятельство подтверждается появлением в уравнениях Максвелла, взятых в наиболее общем виде, членов, которые содержат плотности токов и зарядов и в конечном итоге описывают взаимодействие между электромагнитным полем [c.157]

Выражаемый формулой (1.70) поток излучения осциллятора через поверхность сферы не зависит от ее радиуса R — через любую охватывающую осциллятор замкнутую поверхность протекает за 1 с одинаковая энергия. В окружающем осциллятор пространстве нет ни проводников, ни электрических зарядов, ввиду чего излучаемая им электромагнитная энергия не может переходить в другие формы энергии и должна без потерь переноситься с волной в отдаленные области пространства, нигде не накапливаясь и не исчезая. Это объясняет характер зависимости напряженности Е г) электрического поля в формуле (1.65) от расстояния до источника. Чтобы общее излучение через сферическую поверхность не зависело от ее радиуса, плотность потока 5(г) должна убывать обратно пропорционально г , так как поверхность сферы пропорциональна г . С другой стороны, плотность потока 5 пропорциональна Е . Следовательно, напряженность Е(г) должна убывать обратно пропорционально расстоянию г. [c.41]

Обозначим плотность магнитного заряда через рм и плотность магнитного заряда тока через J . Тогда электромагнитные поля монополя в среде определяются следуюп ими уравнениями [c.145]

Два первых члена соответствуют плотности силы, действующей на заряд плотности р и ток плотиостп j (как это вытекает из определения силы Лоренца). Третий член может быть интерпретирован как скорость изменения плотности импульса электромагнитного ноля. Поэтому тензор Т описывает напряжения, дивергенция которглх равна скорости изменения полного импульса (вещества и поля) единицы объема. [c.695]

LMT 4 единицей Н. э. п. в СИ является вольт на метр (1 СГСЭ = 3-10 В/м). Распределение Н. э. п. в пространстве обычно характеризуют с помощью семейства линий Е (силовых линий электрич. поля), касательные к к-рым в каждой точке совпадают с направлениями вектора Е. Как и любое векторное поле, поле Е разбивается на две составляющие потенциальную ((v nl = о, Бп — УФ ) и вихревую (уБв = 0, Е-а = (v-4 "l). В частности, электрич. поле, создаваемое системой неподвижных зарядов, является чисто потенциальным. Электрич. поле излучения, в т. ч. поле Е в поперечных эл.-магн. волнах, является чисто вихревым. Вместе с вектором магн. индукции В Н. э. п. составляет единый 4-тензор электромагнитного поля. Поэтому чисто электрич. поле данной системы зарядов существует лишь в избранной системе отсчёта, где заряды неподвижны. В др. инерциальных системах отсчёта, перемещающихся относительно избранной с пост, скоростью V. возникает ещё и магнитное поле В = = [vEyY 1—v l , обусловленное появлением конвекц. токов j = pvlY 1—(р — плотность заряда в избранной системе). [c.246]

С помоШью этого тождества выражению (1.47) можно придать вид уравнения непрерывности для плотности энергии электромагнитного поля ш=Шэ- -Шм (подобно уравнению непрерывности (1,7) для плотности заряда, выражающему закон сохранения заряда) [c.31]

ЭЛЕКТ1ЮМАГИИТНАЯ СТРУКТУРА э л е дт о п -тарных частиц — структура, обусловленная распределениями плотности заряда и тока в области локали.чацип частицы и обнаруживаемая при электромагнитных взаимодействиях частиц друг с другом. [c.463]

Электромагнитные плоские волны поперечны. Применим уравнения Максвелла к волнам (80) и (81). Вначале используем закон Гаусса сИуЕ=4яр. В вакууме плотность зарядов р равна нулю. Так как любые компоненты поля Е не зависят от х или у, то частные производные ио х м у равны нулю. Окончательно имеем [c.320]

Таким образом, электромагнитное поле в пустоте в каждой точке пространства и в каждый момент времени характеризуется двумя векторами — напряженностью электрического поля15 и напряженностью магнитного поля Н. Векторы Е ш ТТ, плотность зарядов ре и вектор плотности электрического тока j являются основными понятиями электродинамики. [c.270]

Электромагнитная волна, способная распространяться вдоль поверхности металла, затрудняет наблюдение обычных (объемных) плазмонов. Пусть полупространство z > О занято металлом, а полупространство z < О — вакуумом. Предположим, что фигурирующая в урапиониях Максвелла плотность электрического заряда р обращается в нуль как вне, так и внутри металла. (Это не исключает существования поверхностной плотности заряда, сосредоточенной на плоскости z = 0.) Поверхностный илазмон представляет собой решение уравнений Максвелла, имеющее следующую форму [c.42]

Удобно исключить из (17.67) вклад в изменение энергии, связанный с макроскопическим электромагнитным полем, которое создается токаци и плотностями заряда при отклонении от равновесия тогда /-функция будет описывать лишь эффекты обмена и корреляции. Эффекты самосогласованного поля учитываются отдельно, обычным образом. [c.350]

М. у. приводят к фундам. выводу о конечностп скорости распространения эл.-магн. вз-ствий. Это означает, что при изменении плотности заряда или тока, порождающих эл.-магн. поле, в нек-рой точке пр-ва на расстоянии В от них поле изменится спустя время х=В с. Вследствие конечной скорости распространения эл.-магн. вз-ствий возможно существование электромагнитных волн, частным случаем к-рых (как впервые показал Максвелл) явл. световые волны. [c.391]

Уравнения Максвелла. Во второй половине XIX в. Максвелл на основе проведенного им глубокого анализа известных тогда законов электричества и магнетизма разработал электромагнитную теорию поля и предложил уравнения, носящие с тех пор его имя. Для однородной (диэлектрическая и магнитная проницаемости е = onst, fA onst) непроводящей (поверхностная и объемная плотности свободных зарядов а = О, р 0) изотропной среды уравнения Максвелла имеют следующий вид [c.21]

ТОК В квантовой теории поля — матем. выражение, описывающее превращение одной частицы в другую или рождение пары частица—античастица. Представляет собой оператор (оператор плотности 4-мерного тока), преобразующийся как 4-мерный вектор при Лоренца преобразованиях. Различают 1) векторный ток и аксиально-вектор-ный, или аксиальный ток, отвечающие превращения.м (переходам) соответственно с изменением и без изменения внутренней чётности и зарядовой чётности 2) электромагнитный ток и слабый Т., описывающие переходы за счёт эл.-магн. и слабого взаимодействия 3) адронный и лептонный Т., описывающие переходы адронов и лсп-тонов 4) заряженный ток и нейтральный ток, описывающие переходы соответственно с изменением электрич. заряда (или рождение заряженной пары) и без изменения заряда (или рождение пары с нулевым суммарным зарядом) 5) странный и нестранный Т., описывающие переходы с изменением и без изменения странности. Так, в процессе бета-распада нейтрона п->р-Ье -I-переход п->р и рождение пары е и описываются слабыми заряженными нестранными векторным и аксиальным соответственно адронным и лептонным Т. А. В. Ефремов. ток ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ — см. Электрический ток. [c.119]

Пусть в результате цепной ядерной реакции деления в момент времени Ь в свободном объеме тороида имеется некоторое конечное число К свободных заряженных частиц и осколков (легких и тяжелых) различного знака и N нейтронов. При взаимнонаправленном продольном движении во внешнем электромагнитном поле положительных и отрицательных частиц создаются сверхтонкие токи конвекционного типа с плотностями j i = I = где рг — объемная плотность распределения заряда г-ой частицы (осколка), Vi = Уг 1) — ее скорость. Т.е. результирующий (в первом приближении) ток внутри тороидального ядерного генератора характеризуется плотностью [c.270]

Если диэлектрическая проницаемость среды, в которой движется заряженная частица, меняется со временем (скажем, вследствие изменения плотности среды), то вторичные волны, испускаемые атомами среды под воздействием внешней частицы, опять полностью не гасят друг друга, и в результате возникает излучение. Такая возможность образования излучения зарядом впервые была рассмотрена Гинзбургом и Цытовичем [73.28, 73.29]. Этот процесс можно трактовать как рассеяние волны проницаемости на заряде с ее превращением (частичным) в электромагнитные волны, и поэтому он был назван переходным рассеянием. Любопытно, что излучение в нестационарной среде возникает и тогда, когда внешний заряд покоится [c.23]

Для описания электромагнитных полей, возникающих при прохождении заряженной частицы через вещество, воспользуемся микроскопическими уравнениями Максвелла. В эти уравнения входит плотность полного тока, который состоит из свободного тока (внешних источников) и тока Усвяз связанных (или индуци-зованных) зарядов. Последний представляет собой квантово-статистическое среднее оператора плотности тока связанных зарядов, которое, в свою очередь, зависит от электромагнитных полей в данной задаче. Явное выражение для ус яз можно найти с помощью стандартной теории возмущений, имея в виду, что электромагнитное взаимодействие вещества с полем пропорционально малому параметру—постоянной тонкой структуры е Ъс. Можно показать [71.4], что в линейном (по полю) приближении [c.175]

Во всех деформируемых и покоящихся средах в зависимости от их электромагнитных свойств наблюдаются более или менее сильные влияния электромагнитного поля на движение и макроскопическое состояние сред и обратное влияние движения сред на электромагнитные поля. Объекты, реализующие макровзаимодействие электромагнитного поля и среды, — это электрические заряды среды и проходящие в ней токи, и потому взаимодействия существенно различны в средах — проводниках, полупроводниках и диэлектриках. На скрепленный со средой электрический заряд объемной плотности р/ в электрическом поле напряженности Е в покое действует сила ре Е, которую он и передает единице объема среды ток объемной плотности проходящий в той же точке среды, при наличии магнитного поля с вектором магнитной индукции В в этом случае (в покое) сообщает единице объема среды силу УхЪ с. [c.262]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...