Плотность заряда, поверхностная

Плотность электрического тока Электрический заряд Линейная плотность заряда Поверхностная плотность заряда [c.124]

Поверхностная плотность заряда. Поверхностная плотность заряда есть отношение заряда к площади поверхности, на которой он распределен. Согласно формуле [c.198]

Плотность зарядов поверхностная 87 [c.572]

Так как проводник представляет собой эквипотенциальную поверхность, плотность его поверхностного заряда Пщ вычисляется по формуле [c.495]

При равномерном распределении электрического заряда q по поверхности площади S поверхностная плотность заряда а постоянна и равна [c.135]

Молено доказать, что напряженность электрического поля бесконечной плоскости с поверхностной плотностью заряда а одинакова в любой точке пространства и равна [c.135]

Отмеченные выше общие особенности распределения ядерного заряда — постоянство плотности, толщины поверхностного слоя и плавная зависимость радиуса половинной плотности от Л—оказываются справедливыми лишь в среднем. Более детальное исследование обнаруживает ряд отклонений от общей картины. Укажем некоторые из них [c.58]

На рис. 9-2, б схематически показан участок поверхности А5, помещенный внутрь диэлектрика и ориентированный перпендикулярно направлению электрического поля. Около этого участка выделим малый цилиндрический объем, высота которого равна плечу диполя I. В таком случае все диполи числом N, попавшие внутрь цилиндрического объема, окажутся перерезанными поверхностью Д5 так, что их положительные и отрицательные заряды окажутся по разные стороны поверхности. На внутренней стороне поверхности AS, считая по направлению нормали, окажется отрицательный связанный заряд, поверхностная плотность [которого "" — qM/AS. Вектор поляризации в рассматриваемом объеме имеет только одну нормальную составляющую Р,г, в соответствии с формулой (9-3) находим [c.137]

Согласно методу интегральных уравнений составляются уравнения относительно поверхностной плотности заряда на электродах ЭП (t), исходя из постоянства потенциала на них. [c.163]

Расчетные соотношения поверхностной плотности заряда для основных конструкций ЭП, рассчитываемых согласно методу интегральных уравнений, приведены в табл. 2. [c.169]

Размерность поверхностной плотности заряда [c.242]

При пересчете мы использовали единицу поверхностной плотности заряда в СИ кулон на квадратный метр [c.264]

Плотность электрического заряда поверхностная [c.360]

Связь между единицами поверхностной плотности заряда [c.392]

Поверхностная плотность заряда [c.220]

Электростатические свойства (антистатические свойства) устанавливаются (ГОСТ 16185—70) на основе определения следующих показателей при температуре 20 2°С и влажности 65 5% удельного поверхностного и объемного сопротивления по ГОСТ 6433—71 начальной плотности заряда и полупериода утечки заряда (времени спада заряда наполовину по отношению к первоначальному) по ГОСТ 16185—70. [c.242]

Максимальный заряд на стрелке можно оценить из предельной поверхностной плотности заряда в воздухе 5-10 Кл/см . Отсюда оэ =/ ф5-10 1<л, где — площадь флажка стрелки. Погрешности от действия электростатического поля определяем по формуле [c.214]

О. ф. — й(рбз)/5л описывает пространств, плотность зарядов, соответствующих распределению диполей на поверхности 8 с поверхностной плотностью момента к и ориентированных. вдоль заданного направления нормали на 5 (плотность двойного слоя). [c.376]

ПОВЕРХНОСТНАЯ ПЛОТНОСТЬ ЗАРЯДА — см. [c.646]

На достаточно чистых и совершенных поверхностях полупроводников плотность собственных (заполненных и пустых) поверхностных состояний в запрещённой зоне невелика и уровень Ферми на поверхности может перемещаться внутри запрещённой зоны, следуя за его положением в объёме. Поэтому при изменении типа и концентрации примесей в объёме полупроводника изменяются Ф и ток Т. э. Кроме того, электрич. поле в таких полупроводниках не экранируется зарядами поверхностных состояний и проникает в эмиттер на значит, глубину, что приводит к изменению Ф за счёт приповерхностного изгиба зон и к разогреву электронного газа полем. [c.101]

В связи с использованием в технике плазменных состояний возникает новый раздел о тепло- и массообмене — исследование тепло- и массообмена плазмы в дозвуковых и сверхзвуковых ее течениях. Эта проблема очень сложна. Например, при обтекании тел плазмой могут возникнуть поверхностные заряды, когда она нейтральна. Расчеты теплообмена в плазме с избыточным зарядом еще труднее, потому что для нее несправедливы обычные уравнения аэродинамики. Для нейтральной плазмы уравнения аэродинамики формально сохраняют свой вид с поправками на коэффициенты вязкости и теплопроводности. Для плазмы с избыточным зарядом этого сделать нельзя. В этом случае необходимо ввести уравнение непрерывности или сохранения плотности заряда, которое существенно отлично от уравнения сохранения плотности нейтральной среды. По св( ему виду это уравнение имеет ко-16 [c.16]

Собственный механический импеданс 2о преобразователя мал. В электретных преобразователях можно применять диэлектрик любого вида. Типичным материалом является фторопласт-4 в виде пленки, который после термообработки в поле напряженностью 10 В/м приобретает поверхностную плотность зарядов порядка 2 10 Кл/м . В течение одного месяца а уменьшается До Кл/m j после чего [c.193]

Предположим, что поверхностная плотность заряда изменяется вдоль образующей, например, верхнего проводящего цилиндра по тому же закону, что и для плоского прямоугольного контакта по уравнению (2.4) [c.175]

Рис. 2.28. Распределение поверхностной плотности заряда по образующей цилиндра (а) и зависимость плотности a(z) по поверхности цилиндра от геометрических размеров (6)

Распределение поверхностной плотности зарядов сТд(г)ц по внутренней цилиндрической поверхности соответствует тому же закону [см. (2.16, 2,17)]. [c.176]

Формулы (2.18), (2.19) даются впервые, они определяют степень краевого эффекта как в плоских, так и в цилиндрических полупроводниковых структурах. Из них следует, что в цилиндрических структурах краевое электрическое поле напряженностью пропорциональное по законам электростатики поверхностной плотности зарядов а , уменьшается по сравнению с краевым полем плоской структуры на величину Т [c.176]

Снла тока Электрический заряд (количество электричества) Плотность зарида линейная Плотность заряда поверхностная Плотность заряда пространственная (объемная) Относительная диэлектрическая проницаемость Электрическая постоянная Абсолютная диэлектрическая проницаемость Напряженность электрического поля Поток наприжен-ности электрического поля [c.230]

Анализ процесса записи показывает, что лента является одновременно и дифференциальным, и потокочувствительным индикатором, так как плотность зарядов поверхностного диполя зависит от фадиента dHJdx, а размеры диполя (вдоль ленты) - и от топофафии записываемого поля Нх х). Это служит причиной зависимости напряженности отображенного поля от степени локализации первичного поля. [c.354]

Известно, что в электрическом поле напряженностью Е сферическая диэлектрическая частица, как частица двуокиси циркония, будет поляризоваться, причем поверхностная плотность заряда равна Збо os 9, где 9 измеряется от направления поля [3781. Можно показать, что для частицы размером 9,1 мк вероятность поляризации с одним электроном составляет не более 10 д.ля по.ля напряженностью 109 в1м, тогда как в примере с частицалш двуокиси циркония размером 0,1 мк общий заряд равен 10 дырок на частицу (и.ли удельный заряд 0,32 к/кг), так что не приходится ожидать заметного влияния по.ляризации твердых частиц на тер-1мическую э.лектризацию. [c.468]

Благодаря свойству насыщения ядерных сил распределение протонов и нейтронов внутри ядра должно быть примерно одинаковым. Это значит, что и распределение электрического заряда внутри ядра должно быть таким же, т. е. уменьшаться с уменьшением плотности заряда в поверхностном слое. На рисунке 53 кривая выражает распределение электрического заряда в ядре-каиле. [c.173]

Рекомендуемые кратные и дольные единицы поверхностной плотности заряда МКл/м , Кл/мм , Кл/см", кКл/м , мКл/м , мкКл/м . [c.108]

Пьезоэлектрики — кристаллические диэлег.трики, не имеющие центра симметрии, в которых под действпе.м механических напряжений возникает электрическая поляризация (прямой пьезоэлектрический эффект), а под действием внешнего электрического поля — механическая деформация (обратный пьезоэлектрический эффект). Таким образом, с помощью пьезоэлектриков можно преобразовывать электрические сигналы в механические и наоборот. Между поверхностной плотностью заряда (/, образующегося при прямом пьезоэффекте на поверхности поляризованного кристалла, и механическим напряжением а существует прямо пропорциональная зависимость q = do, причем знаки зарядов на электродах пьезоэлемента зависят от направления механических напряжений (сжатие — растяжение). Механическая деформация и в такой же зависимости находится с напряженностью внешнего электрического поля Е при обратном пьезоэффекте u = dE, а характер деформации (сжатие или растяже- [c.557]

Р — удельное поверхностное сопротивление Рт — удельное тепловое сопротивление а — поверхностная плотность заряда, механическая прйЧно ть т — время [c.7]

Намагничивающее поле Н, направленное параллельно граничной плоскости образца, создает на зубчатых стенках диполя магнитные заряды . Поверхностную плотность этих зарядов по глубине /г предполагаем одинаковой (0 = onst). В этом случае расчет магнитного поля зубчатого диполя (дефекта) сводится к вычислению магнитного поля по всем верхним и нижним граням зубцов и впадин. [c.64]

Непосредственное прямое измерение электростатического поля в воздухе основано на поляризации проводящего тела и измерении тем или иным способом плотности поверхностного заряда на теле, внесенном в электрическое поле. Плотность заряда в точке тела будет равна q-, = Еа1Ы, причем Е(, — напряженность поля, нормального к поверхности тела в этой точке. Между Eq и напряженностью поля Не, которая существовала до внесения тела в электрическое поле, существует прямо пропорциональная зависимость Eq = kqHE, где — коэффициент нарушения, определяемый конфигурацией тела и конфигурацией поля. [c.142]

Конденсатор с диэлектриком. Вычислим работу, совершаемую внешним электрическим полем при поляризации диэлектрика. В качестве термодинамической системы возьмем диэлектрик, находяш,ийся между двумя пластинами плоского конденсатора. Из электростатики известно, что электрический заряд <7 = (s — плош,адь пластины, Sj —поверхностная плотность заряда), а электрическая индукция /) = 4тга . Потенциал связан с напряженностью электрического поля соотношением [c.17]

Частицы М. с. имеют иное, чем в объёме, атомномолекулярное окружение, вследствие чего условия равновесия сил, действующих в М. с. и в объёме, различны. Свободная анергия, равновесные расстояния между атомами, концентрация примесей и дефектов, плотность зарядов и т. н. параметры в М. с. отличаются от тех же параметров в объёмной фазе (см. Поверхностные явления. Поверхность). [c.209]

На поверхности раздела двух разп. проводящих сред вектор П. э. т. может иметь разрыв. Однако нормальная составляющая (при условии дрццд/д = О, где рпов — поверхностная плотность заряда) должна быть непрерывной [c.639]

Дальнейшие конструктивно-технологические разработки привели к созданию планарно-эпитаксиального кремниевого барьера Шоттки [55] с трехслойным металлическим контактом, например Au-Ti-Pt (рис. 2.26, г), площадью < 1 см , на прямые токи > 10 А при обратных напряжениях > 50 В, с обратными токами порядка = 20 10 А. Была разработана методика расчета барьера Шоттки с металлическим электродом в форме эллипсоида вращения или эллиптического цилиндра (рис. 2.26, д) утопленного вглубь полупроводника на глубину А = 0,05 мкм, в предельном же случае этот электрод сводится к металлическому диску либо металлической полоске, расположенным по поверхности полупроюдни-ка, т.е. это говорит о плоской природе контакта металл-полупроводник и не объясняет физической природы возникновения краевого эффекта и не содержит реальных структур, лишенных краевого эффекта. Однако авторы [55] верно отметили факт, что на краях металлического листа контакта металл—полупроводник я-типа (в виде плоского диска или плоского прямоугольного листа) формируется поверхностная плотность заряда очень большой величины, создающая краевое электрическое поле напряженности также большой величины, в пределе стремящейся к бесконечности (Е сю). [c.170]

Из формулы (2.18) и графика (рис. 2.28, б) видно, что в цилиндрических структурах распределение поверхностной плотности зарядов по длине образующей цилиндра меньше плотности поверхностного заряда Gjjjj на металлических обкладках плоского конденсатора с эквивалентной площадью = 5ц при геометрических размерах [c.176]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...