Плотность электромагнитного

Приведенный вывод неприменим к диспергирующим средам, ферромагнетикам и сегнетоэлектрикам. Однако окончательное выражение (5.2) для вектора Умова — Пойнтинга верно и в этих случаях, а выражение для плотности электромагнитной энергии должно быть изменено. [c.38]

Плотность электромагнитной энергии (плот ность энергии электромагнитного поля) Площадь Подвижность [c.361]

В экспериментах с фиксированной плотностью электромагнитного поля с учетом соотношений (80 ), (81) и (82) исследуют зависимость плотности поля от частоты [c.72]

Термодинамический подход Эйнштейна позволяет также исследовать другой важный аспект спонтанного излучения, а именно спектральный состав испускаемого излучения. Можно показать, что для любого перехода (т. е. при любом механизме уширения линии) спектральный состав спонтанного излучения будет тождествен спектру, наблюдаемому при поглош,ении. С этой целью предположим, что между рассматриваемой нами средой и стенками полости черного тела помещен идеальный фильтр, который пропускает излучение лишь в частотном интервале V V + dv. В этом случае, если среда, фильтр и полость черного тела поддерживаются при одинаковой температуре Т, то отношение населенностей двух уровней будет по-прежнему даваться формулой (2.104). Плотность электромагнитного излучения в любой точке полости также будет соответствовать [c.64]

В этой главе мы рассматривали непрерывный и переходный режимы работы лазера в первом приближении, а именно с помощью (пространственно усредненных) скоростных уравнений. Для повышения точности (и сложности) необходимо использовать следующие подходы 1) Скоростные уравнения, в которых учитываются пространственные изменения как инверсии, так и плотности электромагнитной энергии. Этот метод обсуждается в Приложении Б. 2) Последовательное полуклассическое рассмотрение, в котором среда квантуется, а электромагнитные поля резонатора описываются классически, т. е. с помощью уравнений Максвелла. Можно показать [1], что в непрерывном режиме соответствующие уравнения сводятся к скоростным. Это же справедливо и в переходном режиме, если продолжительность любого переходного процесса много больше обратной ширины лазерного перехода. Следовательно, все нестационарные случаи, рассмотренные в этой главе (за исключением синхронизации мод), могут быть адекватно рассмотрены в рамках приближения скоростных уравнений. 3) Полностью квантовый подход, при котором квантуются как среда, так и излучение. Это, рне сомнения, наиболее полное рассмотрение из всех. Оно необ- [c.326]

Величину I можно назвать также объемной плотностью электромагнитных сил, которые называются пондеромоторными силами. Формула (13.11) показывает, что силу, действующую на заряженную частицу, можно разбить на электрическую силу и силу [c.153]

Плотность электромагнитной анергии [c.378]

Итак, в случае сильной связи экситонов с фотонами (неравенство (55.9)) плотность электромагнитной энергии в кристалле убывает с течением времени не по экспоненциальному закону. Полученный результат справедлив и для локальных возбуждений, так как при его выводе наличие пространственной дисперсии в явном виде не использовалось. Частота осцилляций плотности энергии пропорциональна разности частот двух поляритонных ветвей при Q=Qr- [c.455]

Следовательно, изменение плотности электромагнитной энергии в кристалле определяется экспоненциальным законом [c.456]

Вт/см , плотность потока энергии на мишени 10 Дж/см , плотность фотонов порядка 5-10 см , напряженность поля Е 5 10 В/см, плотность электромагнитной энергии % 10 Дж/см , плотность потока импульса =//с 0,3 10 дрш с/см . [c.65]

Найдем выражение для плотности электромагнитной 4-силы /г типа (4.218). [c.119]

Поэтому в любой системе координат плотность электромагнитной 4-силы должна равняться 4-вектору (5.89), т. е. [c.119]

Поэтому, чтобы получить постоянство полного момента, мы должны величину 1" gdV считать электромагнитным импульсом. Отсюда следует, что плотность электромагнитного импульса равна 5/с + С, где С—-постоянная. Но поскольку g должна исчезать вместе с полем, С = 0. [c.122]

Если в уравнении движения (4.235) некогерентной среды с сохраняющейся собственной массой использовать формз лу (5.105) для выражения плотности электромагнитной 4-силы, то законы сохранения энергии и импульса для системы, состоящей из материи и электромагнитного поля, примут форму [c.123]

Если дисперсий нет, т. е. проницаемости е и /х — действительные постоянные величины, то уравнение (9.19) выражает изменение плотности электромагнитной энергии ё = 1 /8тг)(еЕ - -/хН ) в единице объема, т.е. ( (з/( i- -div 8 = 0. При наличии диссипации плотность энергии тепловых потерь определяется мнимыми частями е и /х [c.194]

Сохранение энергии. Плотность электромагнитной энергии есть [c.69]

Для непоглощающих сред диэлектрический тензор должен быть эрмитовым, т. е. е у = е . Действительно, для производной плотности электромагнитной энергии и по времени электродинамика дает [c.491]

Средняя плотность электромагнитной энергии в диспергирующих средах [c.542]

Решение, Средняя плотность электромагнитной энергии [c.544]

Теперь воспользуемся результатом электродинамики, согласно которому величина ED + ffB равна производной по времени от (умноженной на 8я) плотности электромагнитной энергии (см. т. П1, 84). Используя (96.15), преобразуем это выражение к виду [c.589]

Для среды без потерь работа, произведенная над единицей объема, равна величине, на которую возрастает плотность электромагнитной части внутренней энергии среды и-. [c.112]

Вектор g[ и тензор Ti часто считаются соответственно усредненными по времени плотностью электромагнитного импульса и тензором напряжений. В настоящее время ясно. [c.114]

Вращательный момент, возникающий под действием поляризованного света, прямо пропорционален длине волны излучения и плотности электромагнитной энергии в падающем пучке. [c.157]

Компоненты вектора плотности электромагнитной силы Г = = Р [ ХН] вычисляются следующим образом [c.302]

Общая энергия фотонов, падающих на площадку Nh равна плотности потока электромагнитной энергии, т.е. модулю вектора S, который связан со средней плотностью электромагнитного поля (см. 2.6). Тогда в гтолном С01ла1 ии с результатом, полученным в волновой оптике. [c.447]

Скин-эффект. Известно, что при прохождении электрического тока внутри проводника, а также в экспериментах с фиксированной плотностью электромагнитного излучения в полости электрическое сопротивление, диссипация электромагнитной энергии и распределение электромагнитного поля снаружи (внутри) проводника степенным образом зависит от приложенной частоты со. Для проводников с произвольной шероховай поверхностью указанные зависимости аномальны, а соответствующие показатели степени связаны с фрактальными размерностями, характеризующими шероховатость поверхности проводников [118]. Так, для цилиндроподобного проводящего образца (рис. 50) с фрактальной внешней поверхностью можно получить следующие фрактальные размерности [c.71]

Объемная плотность электромагнитной энергии джоуль на кубический метр дж1м" J/m (1 дж) (1. = ) [c.13]

Спектральное распределение энергии излучения будем описывать функцией pv, которая зависит от частоты v. Эта функция определяется следующим образом pvdv представляет собой плотность электромагнитного излучения с частотами в интервале от V до V + d. Очевидно, что соотношение между р и pv можно записать в виде [c.26]

В данном разделе мы проведем (по Эйнштейну) строгое вычисление величины А, которое не основывается на явном использовании квантовоэлектродинамических вычислений. В действительности этот расчет был предложен Эйнштейном задолго до развития теории квантовой электродинамики. Расчет выполняется с помощью изящного термодинамического доказательства. Предположим, что рассматриваемая среда помещена в полость черного тела, стенки которой поддерживаются при температуре Т. Как только система достигнет термодинамического равновесия, в ней установится определяемое выражением (2.18) спектральное распределение плотности электромагнитного излучения pv, и, следовательно, среда будет находиться в поле этого излучения. Помимо спонтанного излучения в среде будут происходить процессы вынужденного излучения и поглощения. Поскольку система пребывает в состоянии термодинамического равновесия, число переходов с уровня 1 на уровень 2 должно уравновешивать число переходов с уровня 2 на уровень 1. Запишем следующие равенства [c.62]

Для трещин отрыва можно считать, что О21 - О22 = О на + 2 . Величина >2 Ех 82 Hi, интеграл от которой равен потоку энергии-импульса электромагнитного поля через соответствующую площадь, может быть отличной от нуля только при наличии весьма большой плотности электромагнитного излучения в полости трещины отрыва. Это излучение существенно в тех о1учаях, когда механизм роста трещины связан с непосредственным разрезанием тела мощным потоком элементарных частиц (электронов, фотонов, протонов, электронной плазмы и т.п.). [c.13]

Следовательно, глобальное глауберовское состояние (1.31-26) есть истинное собственное состояние оператора Е<->. При определенных математических условиях оказывается возможным описать оператор плотности электромагнитного поля излучения р в -представлении с помощью глобальных глауберовских состояний [c.156]

Заменяя истинное напряженно-деформированное состояние в витках индуктора приближенным условием равновесия свободных витков, как сплошного тонкостенного цилиндра, нагруженного внутренним давлением, равным объемной плотности электромагнитной энерпии (квазианалогия), и вводя в статическое условие равновесия неизвестную функцию динамического критерия гр(Пи> ), можно представить уравнение (6) в виде [c.350]

Выражение для плотности алектромагнитной энергии w = + ц/Р)/(8л) получается в предположении, что е и ц постоянны, т. е. не зависят от частоты со (см. т. Ill, 84). В случае диспергирующих сред это выражение неприменимо. Не разбирая этот вопрос в общем виде, выведем выражение для средней плотности электромагнитной энергии в непоглощающей диспергирующей среде на частном примере, принадлежащем М. Л. Левину. [c.542]

Векторное произведение Е на Н, деленное на 4тгс, представляет плотность электромагнитного количества движения. Делая оценку порядков величины и обозначая расстояние от монополя до заряда через а, имеем [c.136]

Замечая, что коэффициент при во внутренней скобке равен 0,0217 < 1 и учитывая физически осмысленное условие а < I, мы можем, даже не располагая еше оценкой для температуры плазмы, с полным правом пренебречь влиянием нескомпенсированности плотностей кварков и антикварков на значение полной плотности энергии системы. В задаче 22 мы сделали это Сразу, положив п+ = п и /i = О, и получили, что плотность энергии электрон-позитронного газа в 1,75 раза больше плотности электромагнитного излучения. В данном случае мы получили практически тот же заранее ожидаемый результат с той только разницей, что плотность энергии кварк-антикваркового ультрарелятивистского идеального ферми-газа + к — 2мк за счет оговоренных нами значений 7 = 16 и 7 = 12 в 1,312 раза превосходит плотность энергии равновесного газа глюонов щ (соотношение соответственно 56,8 % и 43,2 %, то же относится и к сопоставлению парциальных давлений). В результате для искомой температурной оценки сдерживающего мешок давления получаем (Г — в градусах Кельвина) [c.247]

Десь — постоянная Больцмана. Закон Стефана — Больцмана ввязывает температуру с объемной плотностью электромагнитного излучения =<зТ , где ст — постоянная Стефана — °Дьцмана. Закон смещения Вина связывает длину волны та- °го излучения, на которую приходится максимум излучения, с Мпературой = /Г, где X — постоянная Вина. [c.25]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...