Течение между двумя стенками

При движении газа с дозвуковой скоростью вдоль стенки с неровностями возмущения давления распространяются во всем пространстве, заполненном движущимся газом. Если же газ движется со сверхзвуковой скоростью, то из каждой неровности стенки отходит вниз по течению волна давления под определенным углом Маха. Если течение газа происходит между двумя стенками, то возникшая волна давления, достигнув противолежащей стенки, отражается от нее. Ниже, на стр. 370, изображена фотография подобного рода течения между двумя стенками с искусственной шероховатостью (рис. 223). Уменьшение угла Маха слева направо ясно показывает, как увеличивается слева направо скорость течения. [c.353]

Дифференциальное уравнение (72а) описывает также слоистое течение между двумя параллельными стенками, из которых одна движется в своей плоскости со скоростью U, а другая неподвижна (течение Куэтта). [c.90]

В гидромеханике рассматривается течение Куэтта — плоское течение между двумя параллельными стенками, из которых одна движется вместе с потоком. Считая границу каверны подвижной, течение газа внутри можно рассматривать как течение Куэтта. Сравнение результатов эксперимента с расчетными данными по теории Куэтта показывает удовлетворительное их совпадение [115]. [c.232]

Для плоского течения (между двумя параллельными стенками) 1 др [c.11]

Пример. Одномерное течение между двумя параллельными плоскими стенками. [c.515]

ТЕЧЕНИЕ МЕЖДУ ДВУМЯ ПАРАЛЛЕЛЬНЫМИ СТЕНКАМИ [c.216]

Точное решение уравнений Навье — Стокса и уравнений пограничного слоя Прандтля аналогичны двумерной задаче плоского течения между двумя непараллельными стенками [3, 10, 14, 16, 23]. [c.164]

Подобному тому, как это имеет место при обтекании тел, пограничные слои образуются также и у стенок труб и каналов. Например, при течении в зазоре между двумя стенками на них развиваются пограничные слои, как показано на рис. 8-5. За пределами определенного начального участка два пограничных слоя смыкаются и затем устанавливается равномерное течение. На начальном участке эти пограничные слои подобны пограничным слоям на обтекаемых телах. Можно сказать вместе с тем, что равномерный поток в плоской трубе [c.176]

В задачах о течении между твердыми стенками ф вдоль границ постоянно, и если поэтому мы будем рассматривать фиф, как прямоугольные координаты на плоскости, то мы должны искать функцию X + уг в ограниченной двумя параллельными прямыми ф = со п ф = сх, полосе этой плоскости так, чтобы у края удовлетворялось уравнение стенки, а внутри получались данные прерывности Такой случай мы будем иметь, если положим [c.48]

Часто требуется определить не те силы, которые действуют на жидкость извне (как это мы делали до сих пор), а наоборот — те силы, с которыми жидкость действует наружу, например на тела, находящиеся в жидкости (лопатки, несущие поверхности и т. д.), но не принадлежащие к рассматриваемой системе. Решение этой обратной задачи сводится просто к изменению знаков у сил, так как по существу здесь приходится иметь дело с действием и противодействием. Чтобы в этом убедиться, рассмотрим течение между двумя кривыми стенками (фиг. 170). Проведем контрольную поверхность, отмеченную на фигуре штрихами. Посторонних сил в этом случае не имеется, и поэтому, пренебрегая силой тяжести, получаем для теоремы импульсов выражение [c.207]

Одномерное течение между двумя параллельными плоскими стенками. В предыдущем разделе мы вывели основные уравнения гидромеханики вязкой жидкости в различных формах и установили ряд свойств, присущих либо всем движениям вязкой [c.420]

ТЕЧЕНИЕ МЕЖДУ ДВУМЯ ПАРАЛЛЕЛЬНЫМИ ПЛОСКИМИ СТЕНКАМИ 421 [c.421]

ТЕЧЕНИЕ МЕЖДУ ДВУМЯ ПАРАЛЛЕЛЬНЫ,МИ ПЛОСКИМИ СТЕНКАМИ 425 Уравнения (5.1) приведутся тогда к виду [c.425]

Течение Куэтта. Особенно простое точное решение системы (12.50) и (12.51) получается для течения Куэтта т. е. для течения между двумя параллельными плоскими стенками, из которых одна покоится, а другая движется в своей собственной плоскости с постоянной скоростью С/1 (рис. 12.5). При отсутствии градиента давления в направлении х гидродинамические уравнения имеют решение [c.273]

Недавно Дж. Т. Стюарт исследовал влияние магнитного поля на переход ламинарной формы течения в турбулентную. Выяснилось, что для ламинарного течения между двумя параллельными плоскими стенками наложение магнитного поля, параллельного плоскости стенок, значительно увеличивает критическое число Рейнольдса. [c.474]

Шариковые вискозиметры основаны на измерении скорости, с которой погружается под действием собственного веса в испытуемую жидкость стальной шарик. По секундомеру отмечается время, в течение которого шарик проходит определенное расстояние по вертикали между двумя отметками на стенке стеклянного цилиндра, куда залита жидкость. Чем меньше вязкость жидкости, тем меньше приходится брать шарик, чтобы скорость погружения у получалась не слишком большой и могла быть измерена с достаточной точностью. Динамическая вязкость жидкости вычисляется по формуле (10-5), причем у и г измеряются непосредственно, а вместо / подставляется вес шарика, уменьшенный (на основании закона Архимеда) на вес жидкости в объеме шарика. Как уже отмечалось, формула (10-5) получена для движения шарика в неограниченной среде. Чтобы учесть влияние стенок и дна сосуда, значение т], най- [c.184]

При ламинарном течении в зазоре б между двумя плоскими стенками вместо (2.11) используют [c.33]

ТОМ стенки на малый угол d8. Это возмущение сносится по потоку, причем некоторая линия Ат служит границей между двумя областями потока слева от линии Ат расположена невозмущенная область течения, а справа поток возмущен поворотом в точке Л. [c.109]

Этот качественно новый тип течения в ударном слое хорошо прослеживается по распределению энтропийной функции (кривые 4, на рис. 1 и 2) в плоскости симметрии течения (рис. 2). Наблюдаются две полки с постоянными значениями энтропии одна — в окрестности ребра крыла с уровнем энтропии, совпадающим с ее значением на стенке крыла (рис. 1), вторая — за ударной волной К2. Переходный участок между двумя указанными уровнями энтропии в окрестности центра эллиптической области течения соответствует размазыванию особой точки Ферри в численном решении. Картина изэнтроп (рис. 3) подтверждает наличие структуры линий тока в коническом течении с всплывшей точкой Ферри, качественно изображенной слева от линии симметрии. Заметим, что интерпретация результатов расчета, данная в [7] на основе распределения компонент полной скорости в плоскости, нормальной хорде У-образного крыла, и приведенная схема линий тока во внутренней области течения неверны. [c.655]

До сих пор удалось получить точные решения этих уравнений лишь в некоторых простейших случаях, например для течения вязкой жидкости по прямой трубе — задача Пуазейля для течения между двумя параллельными плоскими стенками, из которых одна неподвижна, а другая движется,— задача Куэтта для течения вблизи критической точки — задача Хименца — Хоуарта и др. [c.69]

Результаты, полученные к моменту написания статьи, представлены в табл. 1. Применительно к теориям, предложенным Хьюиттом, Даклером и авторами настоящей статьи, величина Т вычисляется на основании измеренных параметров потока при использовании метода Хьюитта для течения между двумя плоскими горизонтальными пластинами с различной степенью шероховатости. По данным Хьюитта, такой метод расчета успешно использовался при анализе экспериментальных данных, полученных при течении пленки в воздухо-водяном потоке, когда пленка воды омывала только внутреннюю стенку кольцевого канала. [c.194]

Плоская труба (течение между двумя неограниченными пластинами) при одинаковых значениях f или < с на обеих стенках Кольцевая труба при отсутствии теплообмена через наружную стенку (dnld ) 7,54 8,24 [c.165]

Турбулентное течение Пуазейля. Как было показано в 6-5, при ламинарном течении между двумя параллельными неподвнх<ными стенками, вызванном перепадом давления в продольном направлении, имеет место параболическое распределение скорости. Двумерное турбулентное течение исследовалось в широких прямоугольных трубах, где вторичные течения, связанные с наличием углов, образуются у боковых стенок, как показано схематически на рис. 13-3. [c.306]

При течении между двумя плоскостями (см. рис. 45, стр. 217) рэлеевское течение вне пограничного слоя на периферии переносит жидкость от пучностей к узлам, в то время как шлихтинговское течение в пограничном слое вблизи стенки переносит жидкость от узла к пучно- [c.239]

Для исследования устойчивости ламинарного течения между двумя неподвижныш стенками ( у = 0, у = 2Ь) решение уравнения (4.3) необходимо лодчинить граничным условиям прилипания частиц жидкости к стенкам. В этом случае за характерную скорость течения и можно взять максимальное значение скорости у = к). Тогда распределение ско( остей по сечению в безразмерных параметра-х будет [c.412]

Как видим, получилось распределение скорости по параболе чего и следовало ожидать, ибо, в силу малости угла а, мы прибли зились к случаю течения между двумя параллельными стенками, при чём, вследствие малости R, влиянием сил инерции можно пренебречь [c.470]

Другое простое решение уравнения (5.3) получается для течения между двумя параллельными плоскими стенками, из которых одна покоится, а другая движется в своей плоскости с постоянной скоростью и (рис. 5.2). Такое течение называется течением КуэтШа. [c.87]

Весьма сходно с упомянутым в главе V (стр. 106) течением между двумя враш,аюш,имися дисками течение внутри круглого цилиндрического сосуда с вращаюш ейся крышкой. Такое течение, исследованное Д. Гроне обладает двумя особенностями. Во-первых, движение свободного от трения ядра течения внутри цилиндра формируется под воздействием пограничного слоя, образуюш,егося на внутренней стенке цилиндра, в то время как обычно действие пограничного слоя на внешнее течение проявляется самое большее в оттеснении последнего от стенки. Во-вторых, при рассматриваемом течении возникает совсем необычный случай пограничный слой получается замкнутым. Впрочем, такое явление наблюдается и в исследованном Г. Людвигом [ ] течении в канале, находяш,емся во вращающейся системе, если только угловая скорость этой системы достаточно велика. В этом случае внутри канала можно различить две области ядро течения, свободное от трения, и пограничные слои на боковых стенках, дающие начало вторичному течению. Теория такого течения показывает, что вследствие вращения сильно возрастает коэффициент трения, что хорошо подтверждается измерениями. [c.237]

Некоторые прежние исследования устойчивости/ После Рэйли при исследовании устойчивости сначала ограничивались рассмотрением исключительно течения Куэтта, т. е. течения между двумя параллельными стенками с линейным распределением скоростей (рис. 1.1). Очень тщательные исследования, выполненные А. Зоммерфельдом [ ], Р. Мизесом и Л. Хоп-фом с полным учетом вязкости, показали, что течение Куэтта устойчива при всех числах Рейнольдса и при возмущениях с любой длиной волны. Этот результат, полностью противоречащий опыту, привел к тому, что метод малых колебаний стали считать непригодным для решения проблемы перехода ламинарной формы течения в турбулентную. Однако впоследствии выяснилось, что такой взгляд на метод малых колебаний не оправдан, так как течение Куэтта явля- ется неподходящим примером, по-скольку оно не дает возможности ввести в расчет кривизну про-филя скоростей между тем, со-гласно сказанному в предыдущем параграфе, кривизна профиля скоростей играет настолько важную роль, что пренебрегать ею недопустимо. [c.431]

Если внутренний цилиндр вращается, а внешний покоится, то как и в пограничном слое на вогнутой стенке, возникает неустойчивость относительно трехмерных возмущений, которая будет рассмотрена в 6 настоящей главы. Обширные экспериментальные исследования о возникновении турбулентности при течении между двумя вращающимися цилиндрами были выполнены В. Тилманом [c.472]

Совсем иного рода неустойчивость получается при течении около искривленной стенки. При течении между двумя коаксиальными цилиндрами, из которых внутренний вращается, а внешний покоится, возникает неустойчивое расслоение жидкости, так как частицы жидкости, находящиеся вблизи внутренней стенки, стремятся, вследствие большей центробежной силы, переместиться наружу. Для случая невязкой жидкости устойчивость такого течения была исследована еще Рэйли Выяснилось, что течение неустойчиво тогда, когда окружная скорость и при увеличении радиуса г уменьшается сильнее, чем 1/г, т. е. если [c.480]

Сосуды Дьюара (термосы) и прочие аналогичные вакуумные сосуды, при условии, что они представлены вместе с футлярами. В эту группировку включаются вакуумные банки, кувшины, графины и т.д., предназначенные для хранения жидких, пищевых и прочих продуктов при практически постоянной температуре в течение достаточно длительного промежутка времени. Эти товары состоят из двустенного резервуара (внутреннего), как правило, стеклянного, с вакуумом между двумя стенками, и защитной внешней оболочки из металла, пластмассы или другого материала, иногда покрытого бумагой, кожей, лоскутным кожаным покрытием и т.д. Пространство между двумя стенками может быть заполнено изоляционным материалом (стекловолокном, пробкой или войлоком). Имеющаяся в термосах крышка может использоваться в качестве чашки. [c.267]

На рис. 1.10, в пористая матрица 1 также заполняет пространство между двумя оболочками, но продольные подводящие 2 и отводящие 3 каналы расположены равномерно по окружности и примыкают к стенкам. Поперечное течение теплоносителя I сквозь матрицу осуществляется в радиальном направлении, что позволяет снизить затраты мощности на его прокачку. Интересно отметить, что здесь проницаемый каркас может передавать значительные механические усилия от внутренней трубы к внешней. Если внутренняя стенка является оболочкой твэла, то это позволяет полностью разгрузить ее от давления газообразных продуктов деления и изготовить предельно тонкой. Конструкцию, представленную на рис. 1.10, в, можно использовать для охлаждения элементов, подверженных воздействию больишх механических нагрузок, например, подшипников. [c.13]

Определить акустическое течение в пространстве между двумя плоскопараллельными стенка.мп (плоскости у = О п (/ = /i), в котором имеется стоячая звуковая волна (80,3). Расстояние А между плоскостями (играющее роль хяракгерной длины I) удовлетворяет условиям (80,1) (Rayleigh, 1883), Решен и е. Ввиду малости скорости искомого стационарного дви- кения ю сравнению со скоростью звука, его можно считать несжимаемым. Более того, ввиду предполагаемо сколь угодной малости скорости о в звуковой волне (а вместе с ней и скорости о/с). в уравнении двил4еиия можно пренебречь квадратичными членами-). Тогда уравнение (15,12) для [c.432]

В случае течения жидкости по цилиндрической трубе коэффициент сопротивления вводится следующим образом. Выделим расположенный между двумя поперечными сечениями трубы цилиндрический слой жидкости толщины йх тогда сила трения, действующая со стороны движущейся жидкости на стенки трубы, будет равна пОо (1х. Отнощение произведения силы трения на диаметр О трубы к кинетической энергии, находящейся в слое массы жидкости, представляет собой коэффициент сопротивления тру0ы [c.374]

На практике в нефтяной промышленности при транспорте нефтяного газа наиболее вероятен пробковый режим течения, который может обеспечить надежное смачивание внутренних стенок трубопровода ингибитором при наличии необходимой его концентрапли в жидкой фазе. При содержании жидкости, недостаточном для осуществления поршневого или кольцевого режимов течения газожидкостного потока, ингибиторная защита газопровода может осуществляться принудительным смачиванием его внутренней поверхности ингибированной жидкостью, заключенной между двумя поршнями, перемещение которых осуществляется за счет перепада давления по газопроводу. [c.180]

Поток непосредственно после прыжка находится на границе между двумя диссипативными процессами спонтанной дассипацией в гадравлическом прыжке и непрерывной диссипацией, происходящей как в результате прилипания жидкости к стенке, так и без него. На этой границе спонтанная диссипация закончилась, а непрерывная еще не началась. Поэтому поле скоростей можно рассматривать в этой границе как поле скоростей цилиндрического потока идеальной жидкости, т. е, как экстремальное поле скоростей (3.31). Вниз по течению после этой границы поток перестает быть цилиндрическим при афО. й частности, он будет глубокой воронкой при а>0. [c.75]

ВоларовичМ. П. и Гуткин А.М. Течение пластично-вязкого тела между двумя параллельными плоскими стенками и в кольцевом пространстве между двумя коаксиальными трубками. — ЖТФ, 16, 1946, № 3. [c.425]

Для нагрева рабочего участка при отсутствии в нем расхода использовались охранные нагреватели и основной источник тока. Когда температура во всех точках рабочего участка становилась выше температуры, необходимой для существования пленочного кипения (около 260"), через вторичную петлю, состоящую из циркуляционной системы и участка визуального наблюдения за процессом, пропускался поток жидкости. Затем устанавливались пара-лгетры течения, близкие к значениям, необходимым для проведения исследования. После этого ири быстром открытии клапанов на обоих концах обогреваемой трубы в нее подавался поток жидкости. Последующее регулирование параметров течения можно было производить медленно. Если уровень температуры на рабочем участке был слишком низок или подводимая к участку мощность недостаточна, то в области существования пленочного кипения жидкости нельзя было работать. В этом случае температура стенки трубы на ее входном конце быстро снижалась, пока не достигала уровня, соответствующего пузырьковому кипению жидкости. После этого область охлаждения трубы постепенно распространялась и на всей трубе устанавливался пузырьковый режим кипения. Изредка это явление возникало на выходном конце трубы и участки охлаждения нарастали со стороны обоих концов трубы. Наблюдения, проведенные при работе со стскляшюй трубой, подтвердили, что в этом случае имел место переход от пленочного кипения к пузырьковому и существовала четко различимая граница раздела между двумя зонами кипения, двигавшаяся вниз по потоку. [c.284]

Наиб. подробно исследованы переходы в течениях, ограниченных твёрдыми стенками, благодаря к-рым внешние неконтролируемые воздействия могут быть сведены к минимуму. Примером является течение жидкости, возникающее между двумя вращающимися с разными скоростями соосными цилиндрами (т.н. течение Тейлора — Ку-этта). На рис. 1 представлены зависимости осн. частот ы пульсаций радиадьной скорости от числа Рейнольдса Re, а на рис. 2—фотографии вихрей, наблюдавшихся при переходе к хаотическому режиму в течении Тейлора—Куэтта при Г]/г2 = 0,877 [Л< = 0г1 (г2 —r,)/v J — угл. скорость вращения внутр. цилиндра, внешний — неподвижен [c.178]

Подобное экспериментальное исследование вторичных течений опубликовано в работах Херцига и Ханзена [110]. В них приводятся результаты визуального исследования вторичных течений при малых скоростях потока в различных решетках лопаток из тонких малоизогнутых профилей. Лопатки устанавливались без торцового зазора и с зазором, причем движение лопаток относительно боковой стенки имитировалось путем перематывания бесконечной ленты между двумя шкивами. Поток воздуха визуализировался с помощью струйки дыма, которая фотографировалась. Показано, как частицы из различных участков пограничного слоя на торцовой стенке канала перемещаются [c.448]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...