Течение между двумя пластинками

Плоское течение между двумя пластинками. В преды-дущих параграфах было дано в точном виде решение нескольких задач гидромеханики вязкой жидкости. Как уже указывалось, интегрирование уравнений гидромеханики вязкой жидкости в точном виде удаётся сравнительно редко нужно, помимо того, отметить, что многие точные решения уравнений гидромеханики вязкой жидкости имею г мало гидродинамического интереса, так как они могут быть осуществлены только при наличии граничных условий необычного в практике вида. С другой стороны большинство важных с точки зрения возможности эксперимента или наблюдения в природе движений вязкой жидкости не поддаётся точному гидромеханическому анализу. В качестве примера можно указать на задачу о движении сферы в вязкой жидкости с постоянной по величине н направлению скоростью. [c.498]

ПЛОСКОЕ ТЕЧЕНИЕ МЕЖДУ ДВУМЯ ПЛАСТИНКАМИ 499 [c.499]

В случае капиллярного течения между двумя параллельными пласти- [c.22]

В случае капиллярного течения между двумя параллельными пластинками, находящимися на расстоянии а, высота подъема жидкости определяется из того же соотношения [c.69]

Рассмотрим течение между двумя бесконечными параллельными неподвижными пластинками (рис. 30) ). [c.287]

Течение между двумя параллельными пластинками. Рассмотрим несжимаемую жидкость, которая вынуждена под действием давления двигаться между двумя неподвижными параллельными пластинками, находящимися на расстоянии Н одна от другой (рис. 335). [c.539]

Следовательно, для существования слоистого течения между двумя плоскими бесконечными пластинками, кроме силы, вызывающей проскальзывание, и давления, необходимо дополнительное напряжение, направленное по нормали к пластинкам и пропорциональное квадрату скорости проскальзывания. Этот несколько неожиданный результат носит название эффекта Пойнтинга. [c.214]

Сущность вязкости газа проще всего уяснить путем следующего типичного примера. Рассмотрим течение между двумя плоскими пластинками, из которых нижняя неподвижна, а верхняя движется в собственной плоскости с постоянной скоростью и (рис. 10). Обозначим расстояние между пластинками через к и предположим, что давление во всем пространстве, занятом газом, постоянно. Опыт показывает, что газ прилипает к обеим пластинкам, следовательно, непосредственно около нижней пластинки скорость газа равна нулю, а непосредственно около верхней пластинки она совпадает со скоростью и верхней пластинки. Далее опыт показывает, что в пространстве между пластинками имеет место линейное распределение скоростей, т. е. ско- [c.111]

К числу известных задач, которые решаются в таком приближении, относится задача о плоском течении очень вязкой жидкости между двумя пластинками, о медленном движении малой сферы (задача Стокса) [1—2]. Решение, соответствующее последней задаче, приводит к известной формуле Стокса для силы сопротивления, которую испытывает сфера в вязкой жидкости [c.23]

Пример 1. Течение между двумя параллельными пластинками. Пусть жидкость занимает область между двумя бесконечными параллельными пластинками, которые либо неподвижны, либо двигаются параллельно друг другу с постоянными скоростями. Возьмем декартову систему координат с осью XI, параллельной направлению движения, и уравнениями пластинок Х2 = —Предположим, что наблюдатель движется вместе с нижней пластинкой, и обозначим через скорость верхней пластинки относительно нижней. Мы видим, что уравнения (1,2.4) и граничные условия будут удовлетворены, если [c.13]

В основу метода измерения положена зависимость коэффициента поглощения пучка поляризованных нейтронов ферромагнитным образцом от угла между направлением поляризации и вектором намагниченности ферромагнетика. Пучок нейтронов проходит через две железные пластинки, намагниченные до насыщения вдоль оси 0Z, перпендикулярной направлению распространения пучка ОХ. После прохождения первой (поляризующей) пластинки пучок нейтронов частично поляризуется, так как поглощение зависит от направления спина. Б более позднем варианте эксперимента использовалось отражение неполяризованного пучка от магнитного монокристаллического зеркала и достигнута большая степень поляризации. Если в пространстве между двумя пластинками существует поле Яо, перпендикулярное намагниченности и направлению пучка, то спин нейтрона, который находится в этом поле, в течение времени t повернется, прецессируя вокруг поля, на угол а = o , пропорциональный как магнитному моменту нейтрона, так и величине поля. Интенсивность пучка, проходящего через вторую (анализирующую) пластинку, будет периодической функцией поля с периодом 2л /со, по которому в принципе можно вычислить магнитный момент нейтрона. Точность описанного метода весьма невелика. [c.15]

Рассмотрим течение жидкости в зазоре между двумя параллельными пластинками (рис. 165) под действием избыточного [c.304]

Несмотря на доблестные усилия математиков ), наблюдаемая неустойчивость течения Пуазейля не получается в результате исследований средствами математического анализа. Предполагали 3) даже, что в идеально гладких круглых трубах течение Пуазейля является устойчивым относительно бесконечно малых возмущений. Однако в настоящее время даже для случая двумерных возмущений совершенно достоверно установлена неустойчивость плоского течения Пуазейля между двумя параллельными пластинками при Ке > 5300. Поэтому подобное предположение представляется маловероятным. [c.58]

Наведённое течение жидкости. Вследствие трения движущееся твердое тело увлекает за собой соприкасающуюся с ним жидкость, даже если давление в жидкости одинаково. Рассмотрим простейший случай такого наведённого движения жидкости между двумя параллельными плоскостями, из которых одна неподвижна, а другая имеет скорость V (фиг. 190), причём предполагается, что движение жидкости происходит только в одном направлении, именно в направлении движения пластинки. В действительности всегда существует и растекание жидкости в стороны, однако анализ этого явления настолько сложен, что на практике ограничиваются введением некоторых поправок опытного происхождения в формулы, полученные в предположении одноразмерного течения. [c.136]

Рассмотрим течение очень вязкой жидкости между двумя параллельными пластинками, расстояние Л между которыми мы будем считать очень малым. Если мы будем считать значения средних скоростей жидкости тоже малыми, то число Рейнольдса К = будет очень мало. Будем далее считать внешние си ты отсутствующими. [c.499]

Мы считали, что объемные силы отсутствуют. Возможно, будет поучительным заметить, что варьированное распределение смещений (или скоростей), которое мы только что рассматривали в равенствах (а), (б) и (в), представляет собой фактически точное решение задачи для упругого (или вязкого) материала, удовлетворяющее системе дифференциальных уравнений, записанных в величинах и, V, ш, и относится соответственно к теории упругости или теории вязкого тела (см. уравнения (25.5) и (26.8) т. 1, стр. 442 и 450 в. последнем случае). Кроме того, возможные распределения, которые отклоняются от строго равновесного, также представляют собой такие точные распределения. (Уравнение (а) выражает фактически скорости течения в слое вязкой среды, движущейся между двумя жесткими параллельными пластинками, когда одна из них перемещается относительно другой со скоростью щ и одновременно под действием градиента давления происходит ламинарное движение жидкости вперед, вдоль оси х на рис. 3.2). В случае, описываемом уравнением (а), легко установить, что корректные значения напряжений, отвечающие использованным варьированным состояниям упругой (вязкой) среды, даются более сложным распределением напряжений, которое, помимо измененных значений Хху, включает также нормальные напряжения а и (Ту. Это приводит, таким образом, к увеличению энергии в измененной системе, характеризуемой величинами и, о, ш. Отсюда следует правдоподобный вывод, что при добавлении новых ограничений энергия варьированных состояний увеличивается. [c.159]

Вязкая среда, сжимаемая между двумя длинными прямоугольными параллельными пластинками. Если ширина 2а сжимаемого слоя материала мала по сравнению с длиной 2Ь, то среда не будет течь в направлении оси г (ось г выбирается направленной по длине), т. е. ау = 0, и мы приходим к случаю плоского течения со скоростями и и V, параллельными осям х и у [c.425]

Плоское течение вязкой среды, сжимаемой между двумя параллельными пластинками. [c.427]

Рис. 11.8. Радиальное течение вязкой среды, сжимаемой между двумя круглыми пластинками (радиальные компоненты скорости и).

А. Пленка полимера помещалась в воздушный зазор между двумя стеклянными пластинками, к наружной поверхности которых прикреплялись металлические электроды. На электроды подавалось высокое напряжение II частотой / = 50 гц, достаточное для развития интенсивных ионизационных процессов в воздушном зазоре. Старение пленки под действием разрядов в этом случае происходило сравнительно равномерно с течением времени и по всей площади между электродами, что облегчало исследование изменений толщины, веса и других характеристик пленки. [c.111]

В случае А имеются благоприятные возможности для сопоставления скорости старения полимерных пленок с характеристиками разрядов. Действительно, старение полимерных пленок под действием разрядов в воздушной прослойке между двумя стеклянными пластинками (при достаточном доступе воздуха) происходит равномерно по всей площади под электродами и приблизительно с одинаковой скоростью в течение всего времени испытаний толщина и вес пленки уменьшаются со временем по линейному закону. Кроме того, в этих условиях могут быть сравнительно легко измерены и рассчитаны мощность разрядов и переносимый заряд Для решения вопроса о том, какая из характеристик разряда Р . или ) определяет скорость старения полимерных пленок, необходимо сопоставить Ра и со скоростью уменьшения толщины или веса пленки йЫ(И или йр/сИ). [c.116]

Все эти материалы должны проходить испытание на отсутствие абразивных свойств. Это испытание заключается в растирании порошковых материалов между двумя стеклянными пластинками со шлифованными краями размером 80 30 мм в течение 15 сек, после которого на стекле не должно быть видимых царапин. [c.72]

В случае капиллярного течения жидкости между двумя параллельными пластинками высоту подъема определяют из тех же соотношений (рис. 48). Если расстояние между пластинами а мало, а ширина достаточно велика, то поверхность жидкости в зазоре примет форму цилиндра, для которого [c.87]

Возникновение застойных зон ведет к уменьшению нефтеотдачи пластов. На рис. 6.4,а застойная зона 3, расположенная между двумя добывающими скважинами с равными дебитами, затемнена. При разработке нефтяных месторождений с поддержанием пластового давления путём закачки воды тоже образуются застойные зоны. На рис. 6.4,Ь приведена схема вытеснения с пятиточечной системой расположения скважин. Анализ возникающего при этом двумерного течения показывает, что в зонах 3 (рис. 6.4Ь) скорость течения будет мала по сравнению со скоростями течения в областях, прилегающих к прямым, соединяющим нагнетательную и добывающие скважины. Поэтому эти зоны и окажутся застойными. Отношение незаштрихованных областей на рис.6.4Ь ко всей площади пятиточечной ячейки можно считать площадным коэффициентом охвата пласта заводнением. [c.86]

Рис. 1. Схема однородного сдвига (вязкого-течения) слоя жидкости высотой Л, заключённого между двумя тв. пластинками, из. К-рых нижняя (А) неподвижна, а верхняя (В) под действием тангенциальной силы движется с пост, скоростью г) г> (г) — зависимость скорости слоя от расстояния г до. неподвижной пластинки.

На основе одной из изложенных выше технологий была разработана конструкция металлокерамического спая с использованием нового метода соединения гибкой мембраны с металлом [Л. 15]. Испробозано было лишь небольшое количество таких спаев, причбхМ они оказались вакуумно-плотными в течение многих месяцев. На рис. 16-9 показан 100-миллиметровый опытный впай цилиндра из керамики альсимаг-196 между двумя пластинками из холоднокатаной стали, в одну из кото- [c.397]

Аналитические выводы. Было показано, что для решения уравнения (1), гл. VIII, п. 10 необходимо знать форму распределения давления р(г, г). Чтобы сделать возможным производство анализа, необходимо пренебречь влиянием конуса на это распределение. Так, допустим, что р(г, г) дается анализом течения между двумя совершенно горизонтальными непроницаемыми контурами в скважину, вскрывшую пласт песчаника от кровли только частично. Раньше чем применить детальное решение к рассматриваемому этапу задачи, что уже было дано в гл. V, п. 3, мы приступим к дальнейшему [c.402]

В начале 1938 г. в одном и том же номере Nature появились два коротких сообщения Капицы [22] и Аллена и Мейснера [23], в которых описывалось течение Не II через узкие отверстия. В обеих работах жидкость вытекала под действрюм собственного веса из приподнятых над гелиевой ванной сосудов. В работе Капицы н идкость перетекала по зазору между двумя оптически плоскими пластинками, в работе Аллена и Мейснера были использованы тонкие капилляры. В первом случае ширина зазора менялась при помощи небольших прокладок, во втором—исследовались капилляры разного диаметра. Именно в этих работах и было открыто удивительное свойство Не II, ставшее известным как сверхтекучесть (это название предложено Капицей [22]). Им было обнаружено, что, если зазор в его приборе не содержал никаких прокладок (ширина щели в этом случае определялась интерференционным методом и была равна 5-10 см), истечение Не I из сосуда можно было заметить только через несколько минут, в то время как в области Не II весь сосуд опорожнялся в несколько секунд. Численные [c.793]

Рассмотрим, например, ламинарное течение жидкости в зазоре между двумя параллельными пластинками (рис. VI1I-17) под действием избыточного давления ри при начальной температуре Определим закон изменения давления вдоль зазора, а также расход жидкости через него. [c.205]

В случае капиллярного течения припоя между двумя параллельными пластинками высоту подъема можно определить из тех же соотношений. Если учесть, что расстояние а между пластинами мало, а ширина пластин достаточно велика, то поверхность припоя в зазоре примет форму цилиндра, для которого R = й/со80, а . После преобразования получим уравне- [c.528]

Этот метод определения вязкости впервые был предложен Маргу-лисом (Margules, 1881 г.) и позже его использовал Куэтт ( uette, 1888 г.). Поэтому иногда его называют методом Маргулиса, а ламинарное течение между концентрическими цилиндрами — течением Куэтта. Это решение также применимо, если оба цилиндра имеют бесконечно большие радиусы, т. е. если они сводятся к двум бесконечно большим пластинкам. Такой случай, конечно, не может быть реализован, и в действительном опыте пластины будут иметь ограниченные размеры. [c.48]

Третий и четвертый примеры этого раздела являются аналогичными оба они связаны с течением под основанием плотины в неоднородных пластах из зонально-анизотропного материала. На рис. 3.16 и 3.17 показаны распределения потенциала и направления линий тока, полученные непрямым МГЭ для сравнения здесь же пунктиром изображены эквипотенциали, получаемые с помощью конечно-разностного метода Томлина для треугольной сетки. Снова типичные расхождения между двумя решениями оказываются порядка 1% полного перепада напора на плотине и возрастают при-мерно.до 4% вблизи особых точек, находящихся в углах основания плотины и в концах шпунтов. Из всех рассмотренных нами решений двумерных задач о потенциальных течениях, полученных с помощью МГЭ, последние являются наиболее нетривиальными, тем [c.94]

Испытание на плотность П. растительного производится 1) по образованию на листе пузырей при держании его в течение некоторого времени над некоптящим пламенем, вследствие парообразования внутри листа и трудности испарения через плотную поверхность бумаги (чем плотнее бумага, тем сильнее, в большинстве случаев, пузырча-тость нагретой бумаги) 2) по большему или меньшему пропусканию скипидара при растирании его пальцем на поверхности листа П. в течение 30 ск. Наблюдение ведется по подложенному под П. листу писчей бумаги П. очень хорошей плотности при этих условиях совершенно не пропускает скипидара 3) по прохождению жира через лист растительного П. кусок свиного сала заворачивают в испытуемый лист П. и кладут между двумя стеклянными пластинками, обернутыми писчей бумагой испытание ведется под грузом в течение нескольких часов непоявление жирных пятен на писчей бумаге или же образование на ней незначительного количества хлопьевидных жировых пятен указывают на хорошую плотность П. Плотность растительного П. должна соответствовать следующим нормам 22— 200 г/м . Разрывная длина его в среднем 6 300 м, растяжение 3,8—2,1%. Изобретен растительный П. в Англии в конце 19 в. производство в фабричном масштабе впервые было поставлено в Германии и Бельгии. [c.54]

Затворы дисковые, помещаемые непосредственно перед объективом или ва ним или между линзами. 2) Затворы жалюзи — между-линзовые или внелинзовые. 3) Затворы шторные, помещаемые перед экспонируемой пластинкой или пленкой. 4) Центральные между-линзовые затворы, устанавливаемые также или перед объективом или за ним. Затворы дисковые известны двух типов первый — с одним диском второй — с несколькими. Затвор с одним диском устанавливается сейчас же за объективом. Затвор представляет собой металлич. диск, вращаемый вокруг оси заводной пружиной. В диске имеется один или два выреза. Вырезы в период времени между двумя соседними выдержками находятся вне поля зрения объектива. Для производства выдержки диск поворачивается с большой скоростью, а вырез пробегает мимо отверстия объектива, освещая в течение очень малого промежутка времени экспонируемую (пластинку) пленку. Дисковыми затворами снабжены полуавтоматич. фотоаппараты Потте. Кпд дискового затвора (с одним диском) 45—60%. Дисковый затвор с несколькими дисками был применен во французском А. Роланд. Описываемый затвор состоит из четырех дисков, имеющих круглые вырезы несколько большего диаметра, чем объектив. Диски во время работы все время вращаются [c.71]

Это течение можно рассматривать как движение жидкости между двумя параллельными пластинками Х = onst, которые как-то движутся параллельно друг другу. Предполагается, что на пластинках выполняется условие прилипания. Подстановка этого поля скоростей в (VI. 1-19) с последующей подстановкой в уравнение первого закона Коши (III. 5-1) приводит к следующему линейному дифференциальному уравнению относительно v(x,t) (мы пишем л вместо a i) [c.255]

Выше мы рассмотрели два примера применения метода возмущений к исследованию гидродинамической устойчивости. Однако с точки зрения экспериментатора или инженера оба эти примера являются довольно, специальными. Значительно более удобными для экспериментальной проверки и важными для приложений являются случаи течения в круглой трубе и обтекания плоской пластинки (которым именно поэтому и было уделено основное внимание в начале настоящего параграфа). И если тем не менее в качестве иллюстрации метода возмущений прежде всего были рассмотрены течение между вращающимися цилиндрами и свободная конвекция в слое между двумя плоскостями постоянной температуры, то это объясняется тем, что в указанных двух случаях (по-видимому, из-за наличия дополнительных сил — центробежной в первом случае и архимедовой во втором) метод возмущений приводит к относительно простым задачам на собственные значения, позволяющим получить вполне законченные результаты. Что же касается до течений в трубах и в пограничном слое, то здесь применение метода возмущений наталкивается на очень значительные трудности, которые до сих пор никак еще нельзя считать полностью преодоленными. [c.113]

Пусть горизонтальная труба — дрена радиуса с контурным потенцйглом Ф расположена в полубесконечном пласте мощностью Л с прямолинейным контуром питания и контурным потенциалом Ф J (фиг. 14, л —вертикальный разрез, б" —план). Расстояние от дрены до края пласта Н. Непроницаемые кровлю и подошву пласта можно рассматривать как линии тока- от течения к бесконечной цепочке кв ажин-стоков,. получаемой зеркаЛьными отражениями в кровле и подошве пласта. Очевидно, расстояние между двумя соседними стоками равно мощности пласта А. Тогда, согласно (2.49), где полагаем 2а = Л, дебит на едйницу [c.40]

Проблема радиального продвижения контура может быть решена точным методом (гл. VIII, п. 4). Если вытесняющая жидкость имеет относительно низкую вязкость, то темп продвижения по мере замещения ею жидкости с более высокой вязкостью, окружающей скважину, убыстряется вследствие сходящегося характера течения и за счет естественного ускорения. Однако рост текущего Дебита не становится заметным до тех пор, пока поверхность раздела между двумя жидкостями не приходит в непосредственную близость со скважиной. Если вытесняющая жидкость обладает вязкостью, составляющей 10% величины вязкости вытесняемой жидкости, то текущий дебит удвоится по сравнению с начальным дебито.м, имеющим место при возникновении процесса движения контура, когда будет замещено 99,96% первоначально заключенной в пласте жидкости. Вследствие этого эффект от пониженной вязкости вытесняющей жидкости на снижение интервала времени, необходимого на достижение поверхностью раздела скважины, будет для радиального продвижения гораздо меньшим по сравнению с линейным продвижением контура. В данном случ1е, если вытесняющая жидкость обладает даже нулевой вязкостью, отрезок времени, иеобхо- [c.412]

Приведем обоснование реи1ений для задач стационарной геофильтрации для линейных в плане потоков, рассматриваемых в тех случаях, когда поток слабо деформируется в плане, так что изменение ширины ленты тока по направлению течения оказывается несущественным (например, если оно не превосходит возможных погрешностей в определении проводимости пласта). Такие условия возникают, например, на водоразделах между двумя параллельными долинами, вблизи рек, водохранилищ и каналов при прямолинейном очертании их берегов и т. п. [c.105]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...