Течение между двумя параллельными пластинками

В случае капиллярного течения между двумя параллельными пласти- [c.22]

В случае капиллярного течения между двумя параллельными пластинками, находящимися на расстоянии а, высота подъема жидкости определяется из того же соотношения [c.69]

Течение между двумя параллельными пластинками. Рассмотрим несжимаемую жидкость, которая вынуждена под действием давления двигаться между двумя неподвижными параллельными пластинками, находящимися на расстоянии Н одна от другой (рис. 335). [c.539]

Пример 1. Течение между двумя параллельными пластинками. Пусть жидкость занимает область между двумя бесконечными параллельными пластинками, которые либо неподвижны, либо двигаются параллельно друг другу с постоянными скоростями. Возьмем декартову систему координат с осью XI, параллельной направлению движения, и уравнениями пластинок Х2 = —Предположим, что наблюдатель движется вместе с нижней пластинкой, и обозначим через скорость верхней пластинки относительно нижней. Мы видим, что уравнения (1,2.4) и граничные условия будут удовлетворены, если [c.13]

Рассмотрим течение жидкости в зазоре между двумя параллельными пластинками (рис. 165) под действием избыточного [c.304]

Несмотря на доблестные усилия математиков ), наблюдаемая неустойчивость течения Пуазейля не получается в результате исследований средствами математического анализа. Предполагали 3) даже, что в идеально гладких круглых трубах течение Пуазейля является устойчивым относительно бесконечно малых возмущений. Однако в настоящее время даже для случая двумерных возмущений совершенно достоверно установлена неустойчивость плоского течения Пуазейля между двумя параллельными пластинками при Ке > 5300. Поэтому подобное предположение представляется маловероятным. [c.58]

Рассмотрим течение очень вязкой жидкости между двумя параллельными пластинками, расстояние Л между которыми мы будем считать очень малым. Если мы будем считать значения средних скоростей жидкости тоже малыми, то число Рейнольдса К = будет очень мало. Будем далее считать внешние си ты отсутствующими. [c.499]

Плоское течение вязкой среды, сжимаемой между двумя параллельными пластинками. [c.427]

В случае капиллярного течения жидкости между двумя параллельными пластинками высоту подъема определяют из тех же соотношений (рис. 48). Если расстояние между пластинами а мало, а ширина достаточно велика, то поверхность жидкости в зазоре примет форму цилиндра, для которого [c.87]

Рассмотрим течение между двумя бесконечными параллельными неподвижными пластинками (рис. 30) ). [c.287]

Наведённое течение жидкости. Вследствие трения движущееся твердое тело увлекает за собой соприкасающуюся с ним жидкость, даже если давление в жидкости одинаково. Рассмотрим простейший случай такого наведённого движения жидкости между двумя параллельными плоскостями, из которых одна неподвижна, а другая имеет скорость V (фиг. 190), причём предполагается, что движение жидкости происходит только в одном направлении, именно в направлении движения пластинки. В действительности всегда существует и растекание жидкости в стороны, однако анализ этого явления настолько сложен, что на практике ограничиваются введением некоторых поправок опытного происхождения в формулы, полученные в предположении одноразмерного течения. [c.136]

Мы считали, что объемные силы отсутствуют. Возможно, будет поучительным заметить, что варьированное распределение смещений (или скоростей), которое мы только что рассматривали в равенствах (а), (б) и (в), представляет собой фактически точное решение задачи для упругого (или вязкого) материала, удовлетворяющее системе дифференциальных уравнений, записанных в величинах и, V, ш, и относится соответственно к теории упругости или теории вязкого тела (см. уравнения (25.5) и (26.8) т. 1, стр. 442 и 450 в. последнем случае). Кроме того, возможные распределения, которые отклоняются от строго равновесного, также представляют собой такие точные распределения. (Уравнение (а) выражает фактически скорости течения в слое вязкой среды, движущейся между двумя жесткими параллельными пластинками, когда одна из них перемещается относительно другой со скоростью щ и одновременно под действием градиента давления происходит ламинарное движение жидкости вперед, вдоль оси х на рис. 3.2). В случае, описываемом уравнением (а), легко установить, что корректные значения напряжений, отвечающие использованным варьированным состояниям упругой (вязкой) среды, даются более сложным распределением напряжений, которое, помимо измененных значений Хху, включает также нормальные напряжения а и (Ту. Это приводит, таким образом, к увеличению энергии в измененной системе, характеризуемой величинами и, о, ш. Отсюда следует правдоподобный вывод, что при добавлении новых ограничений энергия варьированных состояний увеличивается. [c.159]

Вязкая среда, сжимаемая между двумя длинными прямоугольными параллельными пластинками. Если ширина 2а сжимаемого слоя материала мала по сравнению с длиной 2Ь, то среда не будет течь в направлении оси г (ось г выбирается направленной по длине), т. е. ау = 0, и мы приходим к случаю плоского течения со скоростями и и V, параллельными осям х и у [c.425]

Рассмотрим, например, ламинарное течение жидкости в зазоре между двумя параллельными пластинками (рис. VI1I-17) под действием избыточного давления ри при начальной температуре Определим закон изменения давления вдоль зазора, а также расход жидкости через него. [c.205]

В случае капиллярного течения припоя между двумя параллельными пластинками высоту подъема можно определить из тех же соотношений. Если учесть, что расстояние а между пластинами мало, а ширина пластин достаточно велика, то поверхность припоя в зазоре примет форму цилиндра, для которого R = й/со80, а . После преобразования получим уравне- [c.528]

Это течение можно рассматривать как движение жидкости между двумя параллельными пластинками Х = onst, которые как-то движутся параллельно друг другу. Предполагается, что на пластинках выполняется условие прилипания. Подстановка этого поля скоростей в (VI. 1-19) с последующей подстановкой в уравнение первого закона Коши (III. 5-1) приводит к следующему линейному дифференциальному уравнению относительно v(x,t) (мы пишем л вместо a i) [c.255]

Приведем обоснование реи1ений для задач стационарной геофильтрации для линейных в плане потоков, рассматриваемых в тех случаях, когда поток слабо деформируется в плане, так что изменение ширины ленты тока по направлению течения оказывается несущественным (например, если оно не превосходит возможных погрешностей в определении проводимости пласта). Такие условия возникают, например, на водоразделах между двумя параллельными долинами, вблизи рек, водохранилищ и каналов при прямолинейном очертании их берегов и т. п. [c.105]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...