Канал постоянного поперечного сечени

Потери давления по длине прямой трубы (канала) постоянного поперечного сечения (линейные потери или потери на трение) вычисляются по формуле Дарси-Вейсбаха [c.60]

При входе потока в прямую трубу (канал) постоянного поперечного сечения (рис. 3-1) сопротивление определяется двумя параметрами относительной толщиной стенки входной кромки трубы и относительным расстоянием bjD от места обреза трубы до стенки, в которую она заделана. [c.114]

Боковые водосливы. Рассмотрим призматическое русло канала прямоугольного поперечного сечения с постоянным уклоном. Боковой водослив выполняется в виде водосливного отверстия в продольной стенке основного канала, при этом может быть как боковой водослив без порога (р = 0), так и водослив с порогом (р > 0). Форма порога (профиль) водослива может быть любой (водосливы с тонкой стенкой, практического профиля, с широким порогом). [c.162]

Активное гидравлическое сопротивление г, в основе которого лежат силы вязкого трения между слоями жидкости и жидкостью и стенками канала, отражает рассеивание энергии во внешнее пространство в виде тепла. В общем виде расчетная формула для определения г получается из уравнения Блазиуса [39] для ламинарного режима работы с учетом изменения конструктивных параметров проточной части, который разбивается на К участков длиной lj с постоянным поперечным сечением Sj произвольной формы [c.70]

В гл. 7 были рассмотрены механизм турбулентного переноса импульса и развитие турбулентного пограничного слоя несжимаемой жидкости на продольно обтекаемой гладкой поверхности, а в гл. 9 — теплообмен при турбулентном течении в длинных каналах постоянного поперечного сечения. Для расчета теплоотдачи использовалась аналогия между переносом тепла и импульса в турбулентном потоке. В настоящей главе методы аналогии применяются для расчета теплообмена между гладкой поверхностью тела и турбулентным пограничным слоем. Эта задача отличается от внутренней только тем, что при течении в каналах пограничные слои на стенках развиваются независимо лишь до определенного сечения, в котором они смыкаются. Вниз ио потоку от этого сечения течение устанавливается, т. е. безразмер-ные профили скорости и температуры в сечении не изменяются ио длине канала. В этой главе нас интересует область, в которой пограничный слой на поверхности тела развивается. Предполагается, что пограничный слой достаточно тонкий и не взаимодействует с другими пограничными слоями. [c.280]

Наблюдаемые изменения степени турбулентности и масштаба диссипации связаны с увеличением турбулентного числа Рейнольдса R ) при фиксированном числе Рейнольдса канала. В поперечном сечении диффузора величина R- почти постоянна и равна приблизительно 135. Эта величина сравнима со значением R) = 8Q в опытах Лауфера при течении в канале с параллельными стенками для того же самого R. [c.379]

Если давление пара в решетке рабочих лопаток остается постоянным, лопаточный канал должен иметь постоянное поперечное сечение. [c.219]

В зоне переходного канала с интенсивно изменяющимся поперечным сечением в связи с непрерывной перестройкой скоростного профиля потока в нем развиваются значительные сдвиговые напряжения, приводящие к соответствующей запасенной расплавом упругой деформации. В зоне формующего канала с постоянным поперечным сечением скоростной профиль стабилизируется, и доля запасенной [c.362]

В каждом поперечном сечении канала скорость w, давление р, температура Т и другие параметры рабочего тела постоянны по [c.198]

Интересно отметить также некоторые результаты для температурных полей на участке стабилизированного теплообмена ( > f). Из (5.63), (5.64) следует, что температура охладителя возрастает линейно в любой точке поперечного сечения канала i =2 /Ре + f - 1/12, а разность температур в - I = 2/ 7 остается постоянной как вдоль, так и поперек канала, причем ее абсолютное значение легко находится через основные характеристики процесса T t =2q/hy8. [c.111]

Здесь интенсивность йу объемного теплообмена при конденсации пара внутри проницаемой матрицы может быть рассчитана по формуле (4.8) и в случае равномерной проницаемости она остается постоянной в поперечном сечении канала. [c.121]

При выводе (5. 3. 10) было использовано соотношение ортогональности между векторами (и -п ) = 0. Можно упростить правую часть (.5. 3. 10), используя тот факт, что поперечное сечение канала остается постоянным. Обозначим через Д разницу между значениями давления, осредненного по межфазной поверхности 3 и осредненного по объему фазы [c.195]

Если сечение канала не меняется по длине, то поперечное сечение жидкости при равновесии П будет постоянно вдоль канала, поэтому [c.298]

Изменение скорости течения вдоль канала. Проанализируем изменение состояния газа при изоэнтропическом течении по каналу, поперечное сечение которого меняется с расстоянием х от входного сечения по закону Q -= = Q (х) (рис. 9.8). Для простоты рассуждений предположим, что газ подчиняется уравнению Клапейрона, причем показатель адиабаты k имеет постоянное значение. Для анализа воспользуемся системой уравнений (9.41). [c.305]

Равномерное течение характеризуется одинаковой по длине потока средней скоростью, для чего необходимо, чтобы уклон дна имел постоянное значение по длине русла, форма поперечного сечения русла не менялась по длине (русло — призматическое) и материал, из которого сложено русло канала, по всей длине был одинаков (т. е. шероховатость стенок должна сохранять постоянное значение). [c.232]

При отмеченных условиях возможно существование равномерного движения. Однако для реализации равномерного движения необходимо еще, чтобы поперечное сечение потока в канале было также постоянным по всей длине канала. [c.114]

Теория газового потока основана на следующих положениях газовый поток является сплошным (неразрывным), движение по каналу с большой скоростью осуществляется адиабатно через каждое поперечное сечение канала в единицу времени протекает одна и та же масса вещества, т. е. соблюдается закон сохранения массы-, все параметры состояния рабочего т- ла в данной точке пространства и во времени остаются постоянными, т. е. газовый поток [c.66]

Приближенные значения эмпирических постоянных, входящих в формулу (3.14) для различных форм поперечного сечения канала, сведены в табл. 3.3. Естественно, что эти значения основаны на обработке имеющихся опытных данных и их значения по мере накопления данных должны уточняться. [c.74]

Продолжительность протекания элемента потока через сопло составляет обычно величину порядка 10 сек. Сопоставление с этим отрезком времени результатов расчетов перечисленных здесь исследователей позволяет считать, что даже при сравнительно больших продольных градиентах давления равновесная (по отношению к окружающему пару) температура капли устанавливается почти мгновенно. Поэтому принимается, что в каждом поперечном сечении сопла процесс конденсации и рост капель происходят примерно так же, как и в среде с постоянными параметрами пара, равными их значению в данном сечении канала. [c.138]

Вспомним ([6], стр. 334—340) понятие о критических параметрах процесса расширения рабочего агента, текущего через канал с замкнутыми поперечными сечениями площадью F. При постоянном массовом расходе рабочего агента G будет очевидным равенство [c.46]

В уравнении (412) содержится одна произвольная постоянная, которая может быть определена из интегрального уравнения расхода. Эта постоянная является безразмерной скоростью в какой-либо точке поперечного сечения. Если она известна, то скорости в остальных точках сечения могут быть рассчитаны по уравнению (412). Напишем уравнение сплошности для расхода газа, проходящего через поперечное сечение канала [c.225]

Будем считать, что давление и плотность постоянны по поперечному сечению канала. Тогда, дифференцируя уравнения движения (228) по у и интегрируя уравнение неразрывности по поперечному сечению канала с использованием граничных условий [c.96]

Использование гомогенизированной модели течения позволяет рассчитать поля температур и скоростей в поперечном сечении пучка вне пристенного слоя. Тогда для расчета течения в пристенной области можно использовать приближения пограничного слоя, считая внешнее течение заданным. При математическом описании пристенной области течения, где проявляются силы вязкости, можно принять, что давление по толщине пристенного слоя является постоянным, и использовать уравнения плоского пограничного слоя. Такой подход возможен из-за малой толщины слоя 5 по сравнению с радиусом кривизны стенки винтового канала трубы и малой кривизны ее винтовой поверхности, не претерпевающей резких изменений. Уравнения пограничного слоя для стационарного течения в этом случае имеют вид [15] [c.23]

Мы начнем эту главу с анализа теплообмена в области, достаточно удаленной от входа в трубу, где профили скорости и температуры полностью стабилизированы. Эту задачу решим для труб с различной формой поперечного сечения — круглой трубы, кольцевого канала, труб прямоугольного и треугольного сечения. Мы рассмотрим теплообмен при нагревании (или охлаждении) обеих стенок кольцевого канала, а также при изменении плотности теплового потока по окружности трубы. Затем мы рассмотрим класс задач теплообмена в термическом начальном участке при полностью развитом профиле скорости. Предполагается, что температура жидкости до некоторого сечения трубы однородна и равна температуре стенки трубы (теплообмен в этой области отсутствует). Вниз по потоку от этого сечения происходят теплообмен и развитие профиля температуры. Наиболее подробные решения получены для теплообмена в термическом начальном участке круглой трубы. Приведены также решения для термических начальных участков труб прямоугольного сечения и кольцевых каналов. Рассмотрен метод, с помощью которого решения для термического начального участка при постоянной температуре стенки и при постоянной плотности теплового потока на стенке трубы можно использовать для расчета распределения температуры жидкости при произвольном изменении температуры или плотности теплового потока на стенке вдоль оси трубы. Наконец, приведены некоторые результаты расчета теплообмена для объединенного гидродинамического и термического начального участка, т. е. для случая, когда на входе в трубу как скорость жидкости, так и температура однородны по сечению. [c.131]

Постановка задачи. Физическая модель процесса приведена на рис. 5.1. Канал постоянного поперечного сечения (плоский - шириной 5 или круглый — диаметром 5), по которому движется поток однофазного теплоносителя, заполнен пористым высокотеплопроводным материалом. Подвод теплоты происходит с внешней стороны пористого элемента. Проницаемая матрица имеет совершенные тепловой и механический контакты со стенками, является изотропной с одинаковым по всем направлениям коэффициентом теплопроводности X. Теплопроводность теплоносителя мала по сравнению с X (что определяется самой сутью метода), а его теплофизические свойства постоянны. Поэтому при входе теплоносителя в пористый материал устанавливается плоский однородный профиль скорости, который в дальнейшем сохраняется неизменным, а удельный массовый расход по поперечному сечению канала остается постоянным G = onst. На входе в матрицу температура потока to постоянна и отсутствует тепловое воздействие на набегающий теплоноситель вследствие его пренебрежимо малой теплопроводности. Интенсивность Лу объемного внутрипорового теплообмена велика, но все-таки имеет конечное значение, поэтому начиная с определенного уровня под водимого к стенке канала внешнего теплового потока разность Т - t температур пористого материала и теплоносителя становится заметной и постепенно возрастает. [c.97]

Общий массовы11 поток пара, проходящий через точку 2, для канала постоянного поперечного сечения находят путем интегрирования, т. е. суммируя все пузыри вверх по течению до точки z [c.66]

Активное гидросопротивление г, в основе которого лежат силы вязкостного трения между пластами жидкости и жидкостью и стенками канала, отображает диссипацию энергии во внешнее пространство в виде тепла. В общем виде расчетная формула для определения г полученная из решения уравнения Блазиуса для ламинарного режима работы с учетом изменения конструктивных параметров гидравлического трубопровода, который разбивается на К участков с постоянным поперечным сечением произвольной формы. Предложено в практических расчетах принять усредненные значения параметров, рассчитанные из условия эквивалентирования гидравлического трубопровода в виде трубы с круглым поперечным сечением. В результате эквивалентирования, которое проводилось в два этапа, получено выражение для расчета активного гидросопротивления [c.18]

Величина (РмаксЛопт как функция диаметра капилляра представлена на рис. 33 семейством кривых, соответствующих различным диаметрам парового канала с п-В частности, одна из кривых этого семейства была уже изображена на рис. 32 в виде прерывистой линии, проходящей через наивысшие значения Смаке- Прямые линии на рис. 33, исходящие из начала координат, являются линиями постоянного поперечного сечения капиллярной структуры. На этом же рисунке дана соответствующая зависимость температурного перепада в тепловой трубе. [c.53]

Конструктивно такой ротор объединяет в одно целое ступицу, турбинные лопатки и обод Но есть роторы и без обода с открытыми межлопа-точными каналами Такие роторы, если они имеют турбинные лопатки постоянного поперечного сечения, могут обрабатываться ленточными ЭИ. Роторы, имеющие лопатки переменного сечения, обрабатываются методом прямого копирования ЭИ Роторы с ободом, тес закрытым межлопа-точным каналом, обрабатываются методом последовательного копирования формы ЭИ или цилиндрическим ЭИ путем обкатки стеиок межлопа-точного канала. [c.140]

Рис. 171. Чертеж отводных каналов а - кольцевой, плоской К 1)ивои осью, поперечные сечения - окружности постоянной ялошлли, 6 - коленный, с плоской ломаной осью, составленный ит отрезков цилиндрических труб, fs - ритвертка коленног о канала

Учитывая медленное изменение параметров конденсирующегося потока вдоль канала и значительную протяженность зоны конденсации по сравнению с шириной канала, процесс теплообмена считаем квазиодно-мерным. Давление в поперечном сечении канала постоянно, следовательно, и температура пара, равная локальной температуре насыщения ts, также постоянна в этом сечении. Распределение температуры Т пористого материала в поперечном сечении канала описывается дифференциальным уравнением [c.121]

Особенность ДЁиженйя й открытом русле заключаётся в том, что поток здесь ограничен не со всех сторон, а имеет свободную поверхность, все точки которой находятся под воздействием одинакового внешнего давления (атмосферного). Равномерное движение жидкости в открытых каналах или в трубопроводах с частично заполненным поперечным сечением устанавливается, когда геометрический уклон трубопровода или дна канала имеет постоянное значение по всей длине и форма поперечного сечения не меняется. Шероховатость стенок канала также должна иметь постоянное значение. [c.114]

Плотность до п после скачка в стационарном потоке газа при постоянной площади — onst поперечного сечения канала сохраняется [c.246]

Аксиально-лопаточные завихрители. Даже при п = 0, когда геометрический угол остается постоянным по высоте лопатки, за аксиально-лопаточным,завихрителем формируется сложная газодинамическая структура. Каждый из межлопаточных каналов ограничен двумя парами криволинейных поверхности . Движение потока через канал двойной кривизны сопровождается воз-1Шкновением сложного поля массовых инерционных сил с радиальной и танген1щальной составляющими, которое может привести к образованию вихрей Тейлора—Гёртлера около вогнутых стенок и парного вихря в поперечном сечении канала. На выходе из завихрителя имеет место резко выраженная азимутальная неоднородность скоростного поля, поскольку на поверхности лопаток скорость равна нулю. При п = 0 изменяется величина радиального градиента давления, что в свою очередь влияет на формирование скоростного поля. [c.33]

Расчетная модель реального проточного элемента, принятая в данной работе, учитывает характерное свойство потока дросселируемого газа испытывать вначале сужение, а затем расширение площади поперечного сечения струи. Эта модель, рассматриваемая в приложении к дросселям как с постоянным, так и переменным расходом газа по длине канала (эжектор), позволяет аналитически рассчитывать расход газа при раздельном и совместном влиянии основных видов сопротивлений и теплообмена. [c.186]

Рз осмотрим суженно-расширенное сопло, в которое поступает газ через канал очень большого поперечного сечения. Если давление и объем газа постоянны и рав ны ро и Vq, то соотношение между удельным расходом wja и давлением в струе может быть подсчитано по уравне- нию (18-4) и изображено, как показано на рис. 18-3. [c.173]

Рассмотрим двухфазный однокомпонентный установившийся поток в канале. Ось рассматриваемого канала прямая, а площадь его поперечного сечения изменяется по длине. Принимается, что изменения давления но длине канала малы по сравнению с давлением в системе. Следовательно, паросодержаиие и физические свойства каждой из фаз можно считать постоянными. [c.153]

МОДУЛЬ [продольной упругости определяется отношением нормального напряжения в поперечном сечении цилиндрического образца к относительному удлинению при его растяжении сдвига измеряется отношением касательного напряжения в поперечном сечении трубчатого тонкостенного образца к деформации сдвига при его кручении Юнга равен нормальному напряжению, при котором линейный размер тела изменяется в два раза] МОДУЛЯЦИЯ [есть изменение по заданному во времени величин, характеризующих какой-либо регулярный физический процесс колебаний <есть изменение по определенному закону какого-либо из параметров периодических колебаний, осуществляемое за время, значительно большее, чем период колебаний амплитудная выражается в изменении амплитуды фазовая указывает на изменение их фазы частотная состоит в изменении их частоты) пространственная заключается в изменении в пространстве характеристик постоянного во времени колебательного процесса] МОЛЕКУЛА [есть наименьшая устойчивая частица данного вещества, обладающая его химическими свойствами атомная (гомеополярная) возникает в результате взаимного притяжения нейтральных атомов ионная (гетерополярная) образуется в результате превращения взаимодействующих атомов в противоположно электрически заряженные и взаимно притягивающиеся ионы эксимерная является корот-коживущим соединением атомов инертных газов друг с другом, с галогенами или кислородом, существующим только в возбужденном состоянии и входящим в состав активной среды лазеров некоторых типов МОЛНИЯ <есть чрезвычайно сильный электрический разряд между облаками или между облаками и землей линейная является гигантским электрическим искровым разрядом в атмосфере с диаметром канала от 10 до 25 см и длиной до нескольких километров при максимальной силе тока до ЮОкА) [c.250]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...