Уравнение Блазиуса

Неподвижной точкой метода хорд можно выбрать 2о = 0. При этом уравнение Блазиуса имеет тривиальное решение f = к, следовательно, (оо) = О, В результате получим [c.117]

Следует отметить, что при решении уравнения Блазиуса с условием / (0) = О (непроницаемая стенка) можно обойтись без итерационного процесса нахождения /" (0). Действительно, структура уравнения (3.55) такова, что если функция /о (т)) является его решением, то и функция / = с/о (ст ) будет также его решением при любом значении константы с, т. е. функция такого вида является первым интегралом уравнения (3.55). Имеем [c.117]

На рис. 4-24 показана схема графика Никурадзе. Пользуясь ею, поясним основные положения, вытекающие из рассмотрения данного графика, на котором показаны две опорные прямые прямая I, построенная по уравнению (4-46) (см. линию 1-2-3) эта прямая называется прямой ламинарного режима прямая II, построенная исходя из уравнения Блазиуса (4-75) назовем ее прямой Блазиуса. [c.161]

Ml — массовый расход жидкости т — показатель степени при числе Рейнольдса в уравнении Блазиуса, газовая фаза [c.128]

Активное гидравлическое сопротивление г, в основе которого лежат силы вязкого трения между слоями жидкости и жидкостью и стенками канала, отражает рассеивание энергии во внешнее пространство в виде тепла. В общем виде расчетная формула для определения г получается из уравнения Блазиуса [39] для ламинарного режима работы с учетом изменения конструктивных параметров проточной части, который разбивается на К участков длиной lj с постоянным поперечным сечением Sj произвольной формы [c.70]

Уравнение (7-8) представляет собой обыкновенное дифференциальное уравнение и называется уравнением Блазиуса. Оно должно выполняться при следующих граничных условиях [c.107]

Уравнение Блазиуса 107 --для коэффициента трения в круглой трубе 96 [c.439]

Функция / (т]) является решением уравнения Блазиуса [c.267]

Дополнительное предположение, введенное автором, заключается в том, что поведение электронного потока вблизи твердой стенки или тела идентично поведению реальной жидкости, т. е. предполагаются появление и существование пограничного слоя. Это позволяет использовать метод Прандтля—Блазиуса для определения порядка величин отдельных членов уравнения двухмерного потока сжимаемой жидкости. При таких условиях получено семь упрощенных систем уравнений. Путем соответствующего подбора переменных представляется возможным привести некоторые из уравнений к классическому виду уравнения Блазиуса [3], другие — к системам параметрических обычных дифференциальных [c.91]

Применяя уравнение движения электронного газа, полученное Говардом, и исходя из возможности существования пограничного слоя в таком потоке, автор получил несколько упрощенных уравнений движения в пограничном слое. В некоторых случаях оказалось возможным связать полученные уравнения с классическим уравнением Блазиуса и его решением. Возможно, что в первом приближении эти уравнения могут описывать движение в пограничном слое реальной жидкости, на частицы которой воздействует электромагнитное поле. Класс таких задач может оказаться весьма важным при изучении потока жидкости в электромагнитном поле, даже если оно обусловлено только внутренним механизмом явления. Имеются указания на то, что такие электромагнитные явления могут встречаться при высоких скоростях и значительном градиенте температур. Рассмотренные с этой точки зрения уравнения пригодны только для получения качественных результатов, так как нами не учитывалось влияние теплопередачи и сжимаемости. [c.99]

Модель Банкова справедлива для ламинарного потока при использовании уравнения Блазиуса для касательных напряжений. [c.60]

Учитывая сказанное и приняв приближенно 1=1, получим для f уравнение Блазиуса [c.37]

В этой же работе [6] изложены результаты решения аналогичной задачи для полубесконечной пластины. Задача имеет при этом автомодельный характер, и ее решение сводится к интегрированию известного уравнения Блазиуса [c.91]

Уравнение (2.1) не интегрируется в конечной форме (при к = 0 оно переходит в известное уравнение Блазиуса). Обозначим через ( ( 7, к, а) функции, представляющие его решения с начальными данными [c.175]

В первом случае (Р = 0) имеет место теплоперенос с поверхности продольно обтекаемой пластинки ). Примем за функцию Ф ее нормированное значение Ф5, заданное стандартной формой уравнения Блазиуса (95 ). Тогда, замечая, что, согласно этому уравнению, будет [c.488]

Уравнение несжимаемости удовлетворяется тождественно. Уравнение количеств движения переходит в уравнение Блазиуса [c.261]

После преобразования последнего уравнения к обобщенной функции тока /( ) и новому независимому переменному g приходим к уравнению Блазиуса [c.266]

Результаты расчета функции г( ) по данным решения уравнения Блазиуса при условии скольжения на [c.319]

Здесь Pq — полное давление в критической точке, в — центральный угол сферического притупления, со — число Крокко набегающего потока. В том случае, когда наконечник представляет собой произвольное затупление, также можно воспользоваться этой зависимостью, полагая, что 9 является углом между внешней нормалью к поверхности наконечника и обратным направлением к вектору набегающего потока. Если необходимо определить начальные условия на остром конусе, то решаются обобщенные уравнения Блазиуса [1, 2] [c.113]

Рассмотрим расчет начальных профилей на примере решения уравнения Блазиуса, полагая для простоты число Прандтля Рг = 1 и /i СТ, следовательно N — 1, Р — 1, Q — 0 [c.113]

На этом же рисунке нанесена кривая, построенная по уравнению Кармана (XI-122) для несжимаемого = О турбулентного пограничного слоя. Кроме того, на этом рисунке представлены кривые для ламинарного пограничного слоя — несжимаемого [по уравнению Блазиуса (УП-28)] и сжимаемого [по уравнению Кармана (Х1-65)]. [c.259]

Каждое из этих соотношений в равной степени обоснованно и не содержит иных параметров, чем другие. Однако одно или более могут иметь особое значение в части области над относительно простой кривой так, уравнение Пуазейля, уравнение Блазиуса и уравнение Кармана — Прандтля для особых частей функции наилучшим образом соответствуют различным комбинациям этих параметров. [c.16]

При Я == О это уравнение сводится к уравнению Блазиуса, описывающему течение около плоской пластины при X = —1 оно соответствует течению около критической точки двумерного тела, а при X = —2т1 т + 1) — течению с распределением скорости Ug (х) = сх в окрестности кромки клина. [c.104]

Пример. Уравнение Блазиуса [c.235]

Уравнение (20.18) известно в гидродинамической литературе под именем уравнения Блазиуса. Оно впервые было исследовано в 1908 г. при решении задачи о пограничном слое (см. ниже 32), с темн же краевыми условиями, что и в нашей задаче ). [c.488]

Уравнение это по виду отличается от уравнения Блазиуса (32.7) лишь наличием при С" выражения в скобке, возведённого в степень п—1. Краевые условия для С те же, что и в случае Блазиуса. По (35.41) и (35.43) [c.615]

Чтобы выяснить влияние числа Прандтля, положим для простоты п=. Это значение близко к действительному значению п для воздуха (л 0,8). Тогда Ф выпадает из (35.78) и последнее просто перейдёт в уравнение Блазиуса [c.626]

Подсчёт был произведён А. С. Мониным, который, использовав уравнение Блазиуса, преобразовал предварительно (35.81) к виду [c.627]

Влияние такого вида разрыва сказывается на течении в области 3 также через появление скорости отсоса, величина которого определяется эжекционными свойствами образующегося пограничного слоя. Течение в пограничном слое описывается уравнением Блазиуса [c.120]

Не< 100000 сопротивление трения соответствует экспериментальному уравнению Блазиуса, найденному для гладких труб [c.329]

Для иллюстрации сказанного рассмотрим уравнение Блазиуса. К этому уравнению сводится задача о динамическом ламинарном пограничном слое на продольно обтекаемой пластине, если рр = onst, где р, — коэффициент динамической вязкости среды и р — ее плотность. [c.116]

Это уравнение Блазиуса получается оно также из первого уравнения системы (1.127), если решение искать в виде / = / (т]), и положить <р = 1 (ламинарный режим), Р = О (отсутствует продельный градиент давления) и цр = onst. Соответствующие граничные условия запишутся в виде [c.116]

Там же для сравнения приведена зависимость для турбулентного пограничного слоя несжимаемого газа М = 0 зависимости (11.95) получены при п = 0,76 (fx Т") и /с = 1,4 (ри = onst). На этом же рисунке нанесены опытные точки, которые удовлетворительно согласуются с (11.95). Кроме того, на этом рисунке представлены зависимости для ламинарного пограничного слоя — несжимаемого [по уравнению Блазиуса (7.26)] и сжимаемого [по уравнению Кармана (11.65)]. [c.222]

Другим выражением, которое, по-видимому, лучше алпроксимирует уравнение Кармана — Никурадзе при низких числах Рейнольдса (от 5- 10 до 3-10 ), является уравнение Блазиуса, полученное на основании опытных данных о гидравлическом сопротивлении при течении в трубах [c.96]

Уравнение (7-8) впервые численно решил Блазиус (Л. 2]. В дальнейшем было опубликовано много других решений. По-видимому, простейший итерационный метод решения уравнения Блазиуса предложили Пирси и Престон (Л. 3]. Согласно их методу уравнение (7-8) непосредственно интегрируют в символической форме и, ис- [c.108]

Положим 7= onst С = (1 — () п тогда уравнение (25с) преобразуется к виду уравнения Блазиуса [c.98]

Активное гидросопротивление г, в основе которого лежат силы вязкостного трения между пластами жидкости и жидкостью и стенками канала, отображает диссипацию энергии во внешнее пространство в виде тепла. В общем виде расчетная формула для определения г полученная из решения уравнения Блазиуса для ламинарного режима работы с учетом изменения конструктивных параметров гидравлического трубопровода, который разбивается на К участков с постоянным поперечным сечением произвольной формы. Предложено в практических расчетах принять усредненные значения параметров, рассчитанные из условия эквивалентирования гидравлического трубопровода в виде трубы с круглым поперечным сечением. В результате эквивалентирования, которое проводилось в два этапа, получено выражение для расчета активного гидросопротивления [c.18]

До этого к. Тёпфер решил дифференциальное уравнение Блазиуса (7.28) путем численного интегрирования по способу Рунге — Кутта. Затем Л. Хо-уарт вновь решил это уравнение, выполнив все вычисления с большой точностью. Значения /, /, /", полученные Хоуартом, даны в таблице 7.1. В этой связи упомянем также о новом методе интегрирования, указанном Д. Мексином 1 ]. [c.135]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...