Стационарное течение между параллельными плоскостями

Стационарное течение между параллельными плоскостями [c.77]

Рассмотрим плоское течение двухкомпонентной неизотермической среды между параллельными проницаемыми плоскостями, из которых одна движется с постоянной скоростью и (рис. 8.1). Течение между параллельными плоскостями, из которых одна движется параллельно второй, называется течением Куэтта. Рассматривается стационарный случай при отсутствии химических реакций в потоке и в пренебрежении производными по х д/дх=0). Тогда система уравнений неразрывности, движения, [c.267]

Как будет видно из приводимых ниже результатов, полученных в [11], в случае стационарного конвективного течения между параллельными плоскостями также могут быть получены преобразования, аналогичные преобразованиям Сквайра. Они показывают, что в определенной области параметров — числа Прандтля и угла наклона слоя — кризис течения вызывается растущими пространственными возмущениями. [c.56]

В 4.1 рассматривалась задача о стационарном течении бингамовской среды между параллельными плоскостями и было получено точное ее решение с определением всех кинематических и динамических характеристик этого течения [16, 19. [c.130]

Пример 12.5. Стационарное течение несжимаемой вязкой проводящей жидкости между параллельными плоскостями в однородном постоянном магнитном поле. [c.542]

Далее, рассмотрим стационарное течение жидкости между двумя неподвижными параллельными плоскостями при наличии градиента давления. Координаты выбираем, как в предыдущем случае ось л направлена по направлению движения жидкости. Уравнения Навье — Стокса дают (скорость зависит, очевидно, только от координаты у) [c.80]

Основное стационарное течение. Рассмотрим стационарное конвективное течение жидкости в плоском вертикальном слое между параллельными изотермическими плоскостями, нагретыми до разной температуры (рис. 1). При таких условиях подогрева механическое равновесие, очевидно, невозможно, и при сколь угодно малой разности температур возникает движение, интенсивность которого растет с увеличением разности температур. Будем считать, что слой замкнут сверху и снизу (закрыт непроницаемыми торцевыми перегородками). Поэтому происходит конвективная циркуляция - жидкость поднимается у нагретой стенки и опускается у холодной. Течение, таким образом, состоит из двух встречных потоков. [c.8]

Начнем с простейшего плоского стационарного течения вязкой жидкости, заключенной между двумя параллельными плоскостями, одна из которых неподвижна, а вторая движется с постоянной скоростью и. Обозначим через Я расстояние между плоскостями и выберем систему координат, в которой уравнения этих плоскостей будут иметь вид г = 0 (неподвижная плоскость) и 2 = = Я (подвижная), а ось Ох направлена вдоль вектора U. В таком случае все гидродинамические величины будут зависеть только от г, а скорость движения жидкости всюду будет направлена вдоль оси Ох. Поэтому уравнение (1.5) и второе уравнение (1.6) здесь будут удовлетворяться тождественно, а первое и третье уравнения (1.6) приобретают вид [c.32]

Пусть напряженность Но внешнего магнитного поля перпендикулярна неподвижным (параллельным плоскостям, расстояние между которыми равно / пусть также вдоль некоторого направления, параллельного плоскостям, задан постоянный перепад давления на единицу длины. Учитывая, что при стационарном течении скорость жидкости направлена вдоль перепада давления, выберем систему координат с осью л , направленной вдоль скорости, и осью у — вдоль вектора Но (начало координат поместим посредине между плоскостями). [c.542]

Начнем с простейшего плоского стационарного течения вязкой жидкости, заключенной между двумя параллельными плоскостями, одна из которых неподвижна, а вторая движется с постоянной скоростью и. Обозначим через Н расстояние между плоскостями и выберем систему координат, в которой урав- [c.40]

Рассмотрим теперь стационарное двумерное течение между двумя неподвижными параллельными плоскостями 2 = О и [c.41]

Стационарное плоское течение жидкости между двумя безграничными параллельными плоскостями, опнсыраемое формулами (1.13) и (1.16), очевидно, представляет собой математическук ) идеализацию, которай, однако, в некоторых случаях оказывается полезной. В руководствах по гидродинамике это идеализированное течение называется течением Куэтта. [c.33]

Задача о стационарном одномерном течении проводящей жидкости между двумя параллельными плоскостями в присутствии поперечного внешнего магнитного поля была решена в работе В этом случае уравнения магнитной гидродинамики (1,19) — (1,22) сводятся к следуюпщм (ось 2 выбрана в направлении однородного внешнего магнитного поля Но, ось ж — в направлении скорости) [c.26]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...