Скорость движения абсолютного максимальная

Как и в случае нормального падения детонационной волны, максимальная скорость движения разгоняемых пластин слабо зависит от сжимаемости материала. Это позволяет в первом приближении считать преграды несжимаемыми. Согласно расчету, при но))мальном и тангенциальном падении детонационной волны с кубическим уравнением состояния ПВ на абсолютно жесткую стенку последней сообщается практически одинаковый удельный механический импульс [12] о = 0.296 mD и о = 0.3 mZ) соответственно, вде т — масса ВВ на единицу поверхности. [c.267]

Нейтронная мощность реактора не падает мгновенно до нуля (или до мощности нейтронного источника) после достижения Каким-либо параметром аварийной уставки. Во-первых, в отдельных случаях схемой предусматривается некоторая задержка в прохождении аварийного сигнала для исключения ложных срабатываний A3, например, при кратковременных колебаниях напряжения, срабатывании АВР по электрическому питанию, случайных кратковременных колебаниях параметров и т. д. Обычно эта задержка не более нескольких десятых долей секунды. Во-вторых, от момента появления сигнала до приведения в движение исполнительных органов СУЗ также проходит несколько десятых долей секунды, связанных с конечным временем срабатывания релейных схем. В-третьих, скорость движения органов СУЗ конечна, их физический вбс (абсолютная величина отрицательной реактивности) ограничен и зависит от места расположения каждого органа по радиусу и высоте активной зоны. Поэтому скорость ввода отрицательной реактивности, как и скорость снижения нейтронной мощности, зависят от многих факторов. Рост температуры твэлов до предельной, при которой они повреждаются, зависит как от мощности реактора так и от расхода теплоносителя через активную зону. Поэтому анализируются все ситуации, связанные с недостатком расхода при данной мощности, чтобы выявить максимально возможную температуру твэлов в переходных процессах при наиболее тяжелых авариях. Если способы обеспечения сохранности ТВС уже выбраны, то для выбранной схемы система A3 должна обеспечить скорость снижения мощности в соответствии с этим требованием. [c.424]

Значительно более высокая производительность может быть достигнута при полной автоматизации процесса. В этом случае кривая отвода на барабане может быть сделана максимально крутой, потери времени станут малыми, если механизмы успеют выполнять свои функции и инерционные усилия не будут чрезмерными. Для небольшого станка с малыми массами движущихся частей и относительно небольшими абсолютными скоростями движений эти нагрузки также невелики и легко могут быть учтены при выборе размеров деталей механизма подач. Кинематическая схема такого станка приведена на фиг. 4. [c.89]

Груз массы 10 кг, лежащий на абсолютно гладкой горизонтальной плоскости зажат между двумя пружинами одинаковой жесткости с = 19,6 Н/см. В некоторый момент груз был сдвинут на 4 см от положения равновесия вправо и отпущен без начальной скорости. Найти уравнение движения, период колебаний, а также максимальную скорость груза. [c.242]

На рис. 105 представлен график ускорения в колебательном движении совместно с графиками движения и скорости. Из графика видно, что в тот момент, когда х принимает максимальное значение, m = 0 и Wx достигает минимума, будучи отрицательным по абсолютной величине оно имеет максимальное значение. После этого точка движется с убывающим по абсолютной величине ускорением и растущей по абсолютной величине ско- [c.170]

О ТРЕНИИ КАЧЕНИЯ В ДИНАМИЧЕСКОМ СЛУЧАЕ. Относительно трения скольжения мы знаем уже (гл. I, 8), что при движении оно направлено прямо противоположно скорости точки соприкосновения между телом и опорой и имеет максимальную величину /Л/, где / обозначает коэффициент трения, а N—абсолютную величину нормальной реакции опоры. [c.30]

Спец, (частная) теория относительности (см. Относительности теория), установив фиа. равноправие всех инерциальных систем отсчёта, показала невозможность обнаружения равномерного и прямолинейного движения относительно абсолютно покоящегося эфира и тем самым сделала его существование излишним. Благодаря этому эл.-магн. поле стало трактоваться как самостоят. вид материи, не нуждающийся в носителе. Учтя роль эл.-магн. (световых) сигналов, распространяющихся с максимально возможной в природе скоростью, в процессах измерения пространственных и временных характеристик материальных объектов, спец, теория относительности тесно связала между собой вещество и поле как виды материи с состояниями их движения. [c.67]

Стокс [270] установил, что вне возмущенной области со скоростями l и Са распространяются продольные и поперечные волны. Если следить за некоторой отдаленной точкой Q, то в начальный момент времени = О она находится в покое. Когда приходит продольная волна, точка смещается. По истечении промежутка времени (Га — ri)/ i, где /"i и Га — минимальное и максимальное расстояния от точки Q до области начального возмущения, продольная волна уходит. В течение промежутка времени = rj/ i— rj не происходит ни растяжения, ни сдвига, однако среда не является абсолютно возмущенной. Движение в окрестности точки Q будет такого же характера, как и безвихревое движение идеальной несжимаемой жидкости. Затем в течение времени г — /"J/ a действует поперечная волна. После прохождения этой волны волновое движение заканчивается. [c.24]

Харрис [Н.48] оценил надежность расчетов махового движения, особенно коэффициента Pis, при малых ц. По классической теории, предполагающей равномерное распределение индуктивных скоростей, коэффициент отрицателен, а его абсолютная величина мала и монотонно возрастает с увеличением [х. По экспериментальным же данным при малых скоростях полета ПКЛ значительно наклоняется вбок, причем наклон максимален при ji=i 0,l. в примере, рассмотренном Харрисом, эксперимент дает максимальный наклон Pis = —3,4° при [х == 0,08, а по классической теории = —0,4°. Увеличение поперечного наклона ПКЛ связано с изменением индуктивной скорости на [c.261]

Последняя кривая на рис. 115, относящаяся к числу Моо = 0,835, резко выпадает из общей закономерности развития кривых давления с ростом М . Прежде всего бросается в глаза значительное уменьшение по абсолютной величине и сглаживание по форме пика разрежения, затем ясно видно скачкообразное восстановление давления, показанное на рисунке пунктиром. Эти явления можно объяснить образованием критического сечения в трубке тока, суживающейся к точке максимальной скорости в дозвуковом потоке. Дальнейшее расширение трубки тока создает движение, аналогичное движению в сопле Лаваля. Скорость становится сверхзвуковой и затем в скачке уплотнения возвращается к дозвуковому значению. Наличие скачков уплотнения прив дит к возникновению значительных потерь механической энергии и вредно отражается на аэродинамических характеристиках крылового профиля. Одной из мер борьбы с этим явлением стало создание профилей с возможно поздним образованием критической скорости на их поверхности. [c.260]

При исследовании движения системы тел часто требуется определить не только вектор состояния системы у (координаты и скорости), но и силовое взаимодействие (реакции) между отдельными телами системы. В качестве наиболее простой физической модели аналогичных задач можно привести следующую задачу. Груз массой т движется со скоростью v по абсолютно жесткой балке с упругим закреплением (рис. 10.19, а). Правая опора балки представляет собой пружину с жесткостью с и демпфером жидкого трения (коэффициент трения равен а). На массу т действует случайная сила /(г), ограниченная по модулю. Между балкой и массой т возникает реакция N, которая зависит от поведения во времени функции / внутри области возможных значений. При расчетах требуется определить максимально возможное значение динамической реакции N, возникающей между массой т и балкой. [c.436]

Исходя из определения схем, можно выяснить в зависимости от значений окружно скорости и осевой скорости входа на ступень те диапазоны входных и выходных углов, при которых осуществима кан дая схема. В случае схемы А, предусматривающей дозвуковой вход на активное рабочее колесо, минимальная закрутка потока по вращению i и максимальное значение угла входа в абсолютном движении я, определяются из условия Wl < Oj, что подробно было уже разобрано выше. Дальнейшее увеличение закрутки на входе в колесо приводит к уменьшению скорости входа а так как w — w , то и скорости выхода из треугольника скорости видно, что при этом абсолютная скорость на выходе тол е уменьшает своё значение. [c.568]

Коэффициенты и максимального возрастания скорости и ускорения груза в абсолютном движении на захвате по сравнению с соответствующими максимальными значениями скорости и ускорения коллектора выразятся так [c.211]

Итак, если заданная точка (АУ, г ) находится внутри области Г, т. е. величины АУ и т) удовлетворяют условиям (5.10.16), (5.10.17), для получения максимального (по абсолютной величине) угла входа в атмосферу тормозной импульс скорости должен прикладываться под углом % = %2, который вычисляется по формуле (5.10.11). Если же заданная точка (А7, г]) находится на границе области Г или вне указанной области, то максимальный (по абсолютной ве- личине) угол входа достигается при ориентации тормозного импульса скорости строго против направления движения, т. е. % = %1= = 0 [54]. [c.202]

Задача, которую мы только что рассматривали, в действительности совпадает с задачей об отражении цуга плоских волн от бесконечной плоской стены. Так как выражение в правой части уравнения (1) является четной функцией у, то 5 симметрично относительно оси х-ов, и, следовательно, движение поперек этой оси отсутствует. При этих условиях очевидно, что на движение нисколько бы не повлияло, если бы мы расположили вдоль оси л -ов абсолютно неподвижную стену. Если а есть угол между поверхностью и направлением распространения падающих волн, то скорость, с которой движутся места максимального сжатия вдоль стены (соответствующие местам наибольшего возвышения для волн на воде), равна а/соз а. Следует заметить, что воздушные давления не имеют тенденции перемещать стену как целое, за исключением случая абсолютно перпендикулярного падения, так как в любой момент времени их столько же положительных, сколько и отрицательных. [c.82]

Иначе говоря (как мы уже упоминали), в консервативной системе не может быть также абсолютно орбитно-устойчивых траекторий. Если в консервативной системе есть одна замкнутая траектория, то их обязательно существует бесконечное множество, сплошь заполняющее некоторую область фазовой плоскости, причем эти замкнутые траектории вложены одна в другую. Физически это значит, что если возможно одно периодическое движение, то возможно бесконечное множество их, причем максимальные размахи и максимальные значения скоростей могут иметь любые значения, заключенные между [c.162]

Как уже отмечалось, возможно существенное уменьшение максимального коэффициента теплообмена псев-доожижеиного слоя при переходе к материалу, отличающемуся низким объемным весом (имеется в виду объемный вес частиц). В этом случае предел устойчивости достигается при малой скорости фильтрации и слой приобретает высокую порозность также при столь малых скоростях фильтрации, что не может быть велика скорость движения частиц, а следовательно, они могут перегреваться и максимум аст сдвигается далеко в область сильно расширенного псевдоожиженного слоя. Сдвиг максимума Ост в область высокой порозности должен сопровождаться при прочих равных условиях снижением абсолютной величины его в силу известной обратной зависимости Ост от порозности слоя (см. стр. 328). [c.396]

Этому максимальному значению а соогветствует движение с максимальной скоростью в абсолютном вакууме [c.376]

Для любого закона сопротивления, занисанного в рамках модели локального взаимодействия, при заданных площади основания и максимально допустимой длине задача построения пространственных тел минимального сопротивления решена в [1] без упрощающих предположений об их геометрии. Показано, что эта задача имеет бесконечно много решений. Построенные тела названы абсолютно оптимальными (АОТ), так как все они имеют одинаковое сопротивление, меньше которого при заданной площади основания получить нельзя. АОТ образуются комбинациями участков поверхности кругового конуса и плоскостей, нормаль которых составляет с направлением движения некоторый оптимальный угол. Этот угол определяется характеристиками среды и скоростью движения через постоянные, входящие в закон сопротивления. В [1] построены конические АОТ с симметричными и несимметричными поперечными сечениями. Ниже при заданных площади основания и максимально допустимой длине построены неконические пространственные АОТ и исследованы силовые характеристики несимметричных АОТ. [c.431]

Придадим уравнению теп.чосодержания несколько иной вид, заменив полное теплосодержание на входе кинетической энергией 1 кг газа, имеющего максимальную скорость в абсолютном движении перед колесом [c.501]

На рис. XVI. 1, а, III показаны, для примера, векторы скоростей наружных неуправляемых колес трехосного автомобиля 1/— вектор абсолютной скорости движения колеса, v — скорость движения колеса в плоскости его вращения, — скорость бокового скольжения колеса. Появление скорости при повороте является нежелательным. С целью снижения бокового скольжения оси неуправляемых колес необходимо максимально приближать друг к другу, уменьшая расстояние 1 . [c.425]

Из формулы (21.15) следует, что чем меньше угол г ), тем больше работа силы F. Работа А будет максимальной при г" = 0. Угол д, образованный направлением действия силы F, прилох енной к ведомому звену в точке С, и скоростью <Пс точки С, называется углом давления. Таким образом, чтобы вся работа силы F расходовалась на движение ведомого звена, нужно обеспечить совпадение направления этой силы с направлением абсолютной скорости Toi i точки ведомого звена, к которой приложена сила F. Обычно в механизмах угол давления не равен нулю, вследствие чего только одна слагаюш,ая силы F сообщает движение ведомому з[ сну, другая же вызывает дополнительные вредные сопротивления трения в кинематических парах. [c.420]

Энергетические уровни различных электронов в кристалле можно изобразить схематически (рис. 3). Состояние является наинизшим, поскольку трансляционная энергия электронов (Ej) всегда положительна. Уровни энергии электронов с трансляционной энергией образуют заля/пь е уровни. Энергия электронов с наивысшей скоростью транг сляционного движения называется энергией Ферми (Ef). Таким образом, энергия Ферми характеризует максимальную энергию свободных электронов при абсолютном нуле. Выше уровня Ферми находится область возможных состояний, образованная свободными уровнями, которая ограничивается максимальной энергией Энергия [c.12]

В турбине Лаваля при снижении частоты вращения вала при j = = onst растет абсолютная скорость выхода пара с рабочих лопаток с2 И, как следствие этого, к. п. д. турбины быстро падает. Для уменьшения выходных потерь со скоростью С2 и понижения частоты вращения вала Кертис предложил турбину с двумя ступенями скорости. На рис. 6.2,6 представлены схема этой турбины и графики изменения абсолютной скорости и давления пара в проточной части турбины. Пар с начальными параметрами ро и То расширяется до конечного давления pi в соплах 2, а на рабочих лопатках 3 и 3 происходит преобразование кинетической энергии движущегося потока в механическую работу на валу 5 турбины. Закрепленные на диске 4 турбины два ряда рабочих лопаток 3 и 3 разделены неподвижными направляющими лопатками 2, которые крепятся к корпусу I турбины. В первом ряду рабочих лопаток 3 скорость потока падает от i до j, после чего пар поступает на неподвижные лопатки 2, где происходит лишь изменение направления его движения, однако вследствие трения пара о стенки канала скорость парового потока падает от с2 до с. Со скоростью с пар поступает на второй ряд рабочих лопаток 3 и снова повторяется идентичный процесс. Поскольку преобразование кинетической энергии в механическую работу на валу турбины Кертиса происходит в двух рядах рабочих лопаток, максимальное значение г ол получается при меньших отношениях k/ j, чем у одноступенчатой турбины. А это значит, что частота вращения вала турбины (колеса) Кертиса может быть снижена по сравнению с одноступенчатой турбиной. Анализ треугольников скоростей показывает, что оптимальный к. п. д. турбины Кертиса достигается при входной скорости пара t i вдвое большей, чем у одноступенчатой турбины. Это означает, что в турбине с двумя ступенями скорости может быть использовано большее теплопадение /loi, чем в одноступенчатой. [c.302]

В результате проведенных испытаний, обработки осциллограмм и их анализа по двум сериям экспериментов выяснилось, что наиболее плавно работает механизм с параметром х = 4Я,. Для этого механизма на рис. 3 показаны типовые осциллограммы угловой скорости, углового ускорения и крутящего момента на ведомом валу привода. В таблице приведены величины коэффициентов динамичности, которые подсчитаны как отношения наибольших по абсолютной величине экспериментальных ускорений к расчетным ускорениям (числитель) и как отношения максимальных якспериментальных значений моментов к соответствующим расчетным значениям (знаменатель) для вариантов, отличающихся углами дополнительного выстоя Л — перед началом движения, Б — ъ конце движения. Как видно из таблицы, коэффициенты динамичности по моментам при исследованных скоростях имеют несколько большие значения, чем коэффициенты динамичности по ускорениям. [c.39]

Угол Pi -j- 0is отрицателен, поэтому при полете вперед ПКЛ отклонена назад относительно ППУ. Асимметрия распределения скоростей ut относительно продольного диаметра диска при полете вперед означает, что при постоянном угле установки (т. е. в случае, когда плоскостью отсчета служит ППУ) подъемная сила наступающей лопасти больше, чем у отступающей. В результате сумма моментов относительно осей ГШ будет кренить винт вбок. Во вращающейся системе координат, где этот суммарный момент изменяется с резонансной частотой 1, вынужденные колебания лопасти запаздывают по фазе на 90°, т. е. угол взмаха максимален в передней точке диска. Следовательно, поперечный момент вызывает продольный (назад) наклон ПКЛ. Однако углу наклона соответствует скорость взмаха (3 = = —Pi Sinij), которая имеет максимальные абсолютные значения на концах поперечного диаметра диска. Она порождает момент относительно оси ГШ, демпфирующий маховое движение. Вследствие этого демпфирования наклон ПКЛ создает поперечный момент на диске винта. Конус лопастей будет отклоняться назад до тех пор, пока этот поперечный момент, вызываемый демпфированием, не станет столь большим, что уравновесит поперечный момент, обусловленный аэродинамической асиммет- [c.192]

Последняя кривая на рис. 117, относящаяся к числу Мао = 0,835, резко выпадает из общей закономерности развития кривых давления с ростом Мсо. Прежде всего бросается в глаза значительное уменьшение по абсолютной величине и сглаживание по форме пика разрежения, затем ясно видно скачкообразное восетаиовлеиие давления, показанное на рисунке пунктиром. Эти явления можно объяснить образованием критического сечения в трубке тока, суживающейся к точке максимальной скорости в дозвуковом потоке. Дальнейшее расширение трубки тока создает движение, аналогичное движению в сопле Лаваля. Скорость становится сверхзвуковой и затем в скачке уплотнения возвращается [c.333]

Сравнительная числовая оценка абсолютных значений статического и демпфирующих моментов затрудняется тем, что одни определяется углом атаки, а другоГ — угловой скоростью поворота ракеты. Для оперенных ракет, например, при колебательном движении, возникающем в процессе стабилизации в плотных слоях атмосферы, максимальное значение демпфирующего момента (при а = 0) составляет примерно 10% от наибольшего [c.281]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...