Расширение псевдоожиженного слоя

ВЛИЯНИЕ ДАВЛЕНИЯ НА РАСШИРЕНИЕ ПСЕВДООЖИЖЕННОГО СЛОЯ [c.49]

Уравнение (2.36) связывает степень расширения псевдоожиженного слоя Н/Нд с его порозностью т [c.49]

На основании приведенного выше описания поведения слоя представляется довольно обоснованным использование подхода двухфазной теории к определению степени расширения для псевдоожиженного слоя под давлением, т. е. логично полагать, что избыточное, сверх необходимого для минимального псевдоожижения, количество газа проходит в фонтанирующих ядрах, доля которых в слое зависит в основном от свойств системы (размера и плотности частиц, плотности и вязкости газа) остальной газ фильтруется через плотную фазу со скоростью щ, как и требует двухфазная модель. При выводе формулы для расширения псевдоожиженного слоя под давлением как функции скорости фильтрации газа, очевидно, логичней применить понятие об относительной порозности слоя [c.53]

Рассеяние излучения 81—85 Расхождение коэффициентов диффузии частиц и тепла 105, 106. 110 Расширение псевдоожиженного слоя 25. 26. 40 [c.325]

Порозность расширенного псевдоожиженного слоя по (2-19 ) т = [c.121]

Правда, ряд эмпирических выражений [38, 39, 44] для расширения неоднородных псевдоожиженных слоев получен на базе двухфазной теории, согласно простейшей модели которой весь газ сверх необходимого для минимального псевдоожижения прорывается в виде пузырей (прерывной фазы ), а остальная часть слоя (часто называемая непрерывной,, а иногда плотной или эмульсионной фазой ) находится в состоянии минимального псевдоожижения. Такой подход позволил обработать экспе- риментальные данные в виде зависимостей [c.51]

Из рисунков видно, что степень черноты поверхности псевдоожиженного слоя независимо от использованного дисперсного материала слабо зависит от расстояния между частицами. Причем, начиная со значения Ур 2,5, дальнейшее расширение слоя уже практически не сказывается на величине бел- [c.169]

Порозности повезло еще меньше, чем скорости начал, псевдоожижения. Хотя изучению расширения слоя, еп порозности посвящено огромное количество работ, но, i сожалению, не только количественных закономерностей полученных на базе строгого теоретического подхода, н< и эмпирических корреляций, позволяющих с приемлемо] точностью рассчитывать расширение неоднородного слоя до сих пор не существует. [c.130]

Как известно, торможение псевдоожиженного слоя различными вставками (горизонтальными сетками (Л. 257], решетками [Л. 171, 257], трубам и (Л. 633], насадками из сетчатых цилиндров Л. 532], спиралей и сплошных элементов [Л. 32, 36, 43, 244, 452, 453, 456, 545, 66Н- представляет практический интерес, позволяя получать более однородное псевдоожижение без крупных газовых пузырей, уменьшать унос и работать при весьма больших расширениях и числах псевдоожижения слоя. [c.17]

Есть не апробированные достаточно зависимости Л. 460], связывающие условное (но визуальным наблюдениям) расширение неоднородного псевдоожиженного слоя со средним размером пузырей (к которому еще труднее приблизиться расчетным путем). Таким образом, зависимости в [Л. 460] скорее могут быть применены для вычисления по известному Н/Но среднего размера пузырей, а затем по нему — межфазового контактирования. [c.26]

Лишь для ориентировочных подсчетов условной, визуально наблюдаемой высоты расширенного неоднородного псевдоожиженного слоя можно воспользоваться данными [Л. 141, 524] о пульсациях высоты слоя. [c.26]

Возможно разрушение пузырей и под влиянием хорошо рассредоточенной аэрации, происходящей благодаря увеличению объема газов при горении топлива между частицами в непрерывной фазе псевдоожиженного слоя. Заметим, что аналогичная аэрация может происходить и при протекании в слое других реакций, сопровождающихся увеличением объема газов, в том числе даже если число молей газовых продуктов реакции меньше, чем в исходной смеси, если только это уменьшение с избытком компенсируется температурным расширением. [c.39]

В большинстве случаев предел устойчивости лежит в области ламинарной фильтрации (Re<10). Для этих условий, приравнивая при порозности предельно расширенного неподвижного слоя выражения для его сопротивления (1-3) и сопротивления псевдоожиженного слоя, Лева получил [Л. 788 [c.58]

Целью исследований является установление зависимости порозности слоя от скорости потока. Для этого, казалось бы, целесообразно использовать уравнение, например (2.2), течения в неподвижном слое с той же пороз-ностью и с тем же эквивалентным диаметром частиц, что и в-случае псевдоожиженного слоя. Однако такая попытка ошибочна даже для случая однородного псевдоожижения [12]. Так как теоретически решение задачи отыскания m=/(u) связано со значительными принципиальными Трудностями, Горошко, Розенбаум и Тодес [16], рассматривая соотношения для предела устойчивости слоя беспорядочно засыпанных округлых частиц с 0,4 и свободного витания отдельной шарообразной частицы как предельные случаи, подобрали простую интерполяционную формулу для расширения псевдоожиженного слоя [c.50]

При измерении распределения давлений по высоте и линейном экстраполировании его к давлению в надслоевом пространстве рассчитывалась высота Н расширенного псевдоожиженного слоя. Степень расширения (Д/Н ) слоя увеличивалась примерно от 1,2 при W = 1 м/с до 1,5 при W = 3 м/с в обоих случаях. Здесь же приведены данные, полученные в экспериментальной топке площадью 1x2 м мощностью 4 МВт, в которой нижний ряд шестирядного пучка из труб диаметром 48 мм (по 8 труб в ряду с горизонтальным шагом 173 и вертикальным - 65 или 155 мм) размещался на высоте 465 мм от решетки. В топке сжигался польский уголь мельче 6 мм, средний диаметр частиц в слое был равен 0,92 мм. В этом случае степень расширения также увеличивалась от 1,2 до 1,5 в диапазоне скоростей 1-3 м/с, если высота неожиженного слоя равнялась 585 мм. При увеличении степень расширения уменьшалась, так что при = 880 мм составляла 1,14-1,36 в том же диапазоне скоростей. Интересно отметить, что когда в работе находилась лишь одна секция топки (1x1 м), то степень расширения была ниже (максимум 1,ЗприД = 565 мм) - по-видимому, часть материала из работающей секции забрасывалась в отк.чюченную. [c.125]

АВ на рис. В-3 идет горизонтально, так как за пределом устойчивости А перепад давлений на весь исевдоожи-женный слой в идеальном случае остается постоянным, равным гидростатическому давлению столба псевдо сжиженного материала. Точка В (рис. В-3) соответствует концу существования псевдоожиженного слоя — уносу его. Ее абсцисса Исв — скорость свободного витания (падения) частицы (в практически неограеи-ченном пространстве). В идеальном случае равномерного расширения псевдоожиженного слоя он будет разрушен, т. е. унесен только лосле достижения газом скорости СЕ- [c.18]

Бретц [Л. 221 и 810] для определения расширения-псевдоожиженного слоя предложил несколько иного вида функцию порозности [c.102]

Д. М. Минц [Л. 95] предложил эмпирическую формулу расширения псевдоожиженного слоя, удовлетворяющую верхнему предельному условию (т=1), но не удовлетворяющую нижнему (пределу устойчивости). [c.102]

Ричардсон и Заки [Л. 518 и 988] приняли для описания расширения псевдоожиженного слоя функцию порозиости [c.103]

Порядок графоаналитического расчета расширения псевдоожиженного слоя по Ричардсону и Заки таков [Л. 1118]. Подсчитав минимальную скорость псевдоожи-жения Шп.у и зная порозность слоя при пределе устойчивости /Лп.у, получим одну точку линии расширения в координатах т, w. Подсчитав Re при пределе устойчивости и при заданной скорости фильтрации, находим [c.103]

В попытке объяснить опытные данные по неоднородному расширению псевдоожиженных слоев Лева исходит из того, что в слоях, псевдоожгижен-ных газами, борются два фактора. Первый — агрегирование частиц, создающее якобы всегда тенденцию к увеличению расширения слоя. Второй — движение частиц. Ниже будет показано, что представление Леве о неизменно одинаковом влиянии агрегирования (двухфазно-сти псевдоожижения) неправильно. Представляется необоснованным и утвержде ние Лева, что движение частиц всегда приводит к замедлению расширения слоя. Лева обосновывает это утверждение следующими энергетическими соображениями. При неоднородном псевдоожиже- [c.107]

ПИЙ сильно колеблется во времени и, таким образом, там нет однозначной зависимости АР/Я от скорости фильтрации. Отрезок st изображает разбавленный псев-доожиженный слой. Точка t соответствует концу расширения псевдоожиженного слоя, т. е. т=, а поэтому лежит на линии tif, изображающей зависимость гидравлического сопротивления 1 м трубы от скорости потока при течении чистой, не загруженной твердым материалом среды. Абсцисса точки t — скорость потока (скорость фильтрации), при которой возникает сравнитель- [c.154]

О. М. Тодес и А. К- Бондарева [Л. 662, 728 и 1024]. Они проводят аналогию между этим движением и турбулентными пульсациями жидкости. Через слой движутся группы частиц с близкими скоростями (аналогично вихрям в турбулентной жидкости). Отдельные частицы группы постепенно расходятся и вновь объединяются в другие группы. Среднее расстояние L, на котором такая группа расплывается, — это путь смешения или масштаб турбулентности . Киносъемки сильно расширенного псевдоожиженного слоя стальных шариков с1= мм) в стеклянной трубе (Dt = 28 мм) подтвердили наличие пульсаций движения частиц [Л. 1024]. На рис. 5-2 приведены два кадра, на которых видно во многих местах почти параллельное движение групп соседних частиц около стенки. Как поясняют Бондарева и Тодес, каждый шарик на кадре давал два блика, несколько вытянутые в направлении движения из-за конечного времени экспозиции (Vaso сек). По длине этих бликов можно было измерить проекцию пульсационной скорости частиц на плоскость съемки. Она менялась от кадра к кадру (вплоть до нуля), и спустя некоторое [c.183]

Как уже отмечалось, возможно существенное уменьшение максимального коэффициента теплообмена псев-доожижеиного слоя при переходе к материалу, отличающемуся низким объемным весом (имеется в виду объемный вес частиц). В этом случае предел устойчивости достигается при малой скорости фильтрации и слой приобретает высокую порозность также при столь малых скоростях фильтрации, что не может быть велика скорость движения частиц, а следовательно, они могут перегреваться и максимум аст сдвигается далеко в область сильно расширенного псевдоожиженного слоя. Сдвиг максимума Ост в область высокой порозности должен сопровождаться при прочих равных условиях снижением абсолютной величины его в силу известной обратной зависимости Ост от порозности слоя (см. стр. 328). [c.396]

Солчани П., О новом способе описания расширения псевдоожиженного слоя, Хим. пром. , 1961, № 4, 267—269. [c.485]

Порозность псевдоожиженного слоя является важной характеристикой состояния системы и определяет не только степень расширения слоя, а следовательно, и его высоту, тем самым устанавливая выбор размеров аппарата, но и интенсивность процессов тепло- и массообме-на, входя в различные расчетные формулы. [c.49]

Вместе с тем имеются сомнительные (с точки зрения возможного механизма процесса) различия в структуре формул. Вряд ли можно объяснить, что переход от колонны диаметром 63,5 мм к колонне чуть большего диаметра принципиально изменит характер влияния таких параметров, как плотность газа и частиц, их диаметр, т. е. если, согла сно (2.47), при псевдоожиженни слоя в колонне D/,>63,5 мм степень расширения прямо пропорциональна диаметру частиц, плотность их материала в степени 0,376, и обратно пропорциональна плотности газа в степени 0,126, то, согласно (2.48), в колонне / ь 63,5 мм степень расширения не зависит от диаметра частиц, обратно пропорциональна их плотности в степени 0,166 и прямо пропорциональна плотности газа в степени 0,083. [c.53]

Плотность псевдоожиженного слоя изменяется вследствие его расширения. Устойчивое нсевдоожижение характеризуется большим расширением слоя в область течения дискретной фазы. Влия- [c.402]

Данные (Л. 475] подтверждаются и работой [Л. 464]. Проведенные там измерения скорости естественных пузырей в псевдоожиженном слое, показали даже, что на скорость движения каждого пузыря сильнее влияет расположение соседних пузырей, чем размер самого иузыря. В условиях большой концентрации пузырей они поднимаются гораздо быстрее изолированных пузырей того же объема. Этим объясняются считавшиеся аномальными опытные данные о меньшем расширении неоднородного псевдоожиженного слоя, чем расчетное по скорости подъема изолированных пузырей (поршней) максимально возможного диаметра, равного диаметру слоя. В итоге авторы [Л. 464] считают, что результаты измерений скорости изоли-роваиных пузырей мало пригодны для суждения о поведении естественных пузырей. [c.23]

Расширение неоднородного псевдоожиженно-го слоя. Удовлетворительных корреляций расширения неоднородного псевдоожиженного слоя пока нет. Более того, до сих пор четко не условлено, что называть высотой расширенного неоднородного псевдоожиженного слоя. За высоту слоя можно принимать визуально наблюдаемую сильно пульсирующую суммарную высоту [c.25]

В большинстве публикаций даже не сообщается, какому методу измерения высоты неоднородного исевдоожиженного слоя соответствуют указываемые расширения. Отметим, что соображения автора [Л. 141] о малом расширении неоднородного псевдоожиженного слоя ири большой скорости подъема пузырей относятся к плотной, а не разбавленной части слоя, так как высота выбросов материала пузырями, конечно, не уменьшается, а увеличивается с ростом скорости пузырей. [c.26]

Расширение, имея в виду увеличение Н1На, а не рост эффективной порозности rrij зависит для неоднородного и однородного слоев также от геометрии аппарата. Увеличение поперечного сечения слоя (аппарата) кверху приводит, очевидно, к замедлению роста высоты слоя со скоростью фильтрации. Поэтому в расширяющихся кверху аппаратах наблюдается обязанное этому геометрическому фактору снижение гидравлического сопротивления слоя с ростом числа псевдоожижения. Обратное действие оказывает сужение сечения кверху. Погружение в псевдоожиженный слой различных вставок приводит к тем же результатам, что и простое сужение сечения в соответствующем месте, пока велик гидравлический диаметр проходов между вставками и действует только геометрический фактор, а не торможение слоя вставками. [c.26]

Таким образом, для слоев как мелких, так и крупных частиц с повышением температуры при постоянной массовой скорости фильтрации число псевдоожижения растет, а следовательно, в соответствии с двухфазной моделью псевдоожижения при прочих равных условиях приходится ожидать увеличения доли газов, проходящей в виде пузырей, и усиления пульсаций слоя. Этот вывод находится лишь в кажущемся противоречии с установленным в (Л. 17] экспериментальным фактом уменьшения пульсаций слоя при переходе от псевдоожижения его холодным воздухом к режиму с прежним расширением слоя, но при сжигании в нем горючего газа и повышении температуры слоя до I 000° С. Кстати, аналогичное успокоение пульсаций в раскаленном псев-доожиженном слое по сравнению с холодным наступало и в опытах [Л. 116] при сжигании в слое не газа, а жидкого то плива (солярового масла) (рис. 1-10). Однако специально проведенные измерения пульсаций давления в слое в условиях, когда ввод жидкого топлива прекращали, а слой, несмотря на подачу прежнего количества холодного воздуха, оставался достаточно долго горячим благодаря аккумулированному при сжигании топлива теплу, показали в соответствии с формулами (1-14) и (1-15) резкое усиление пульсаций. Таким образом, успокоение пульсаций при сжи гании в псевдоожиженном слое топлив и сохранении прежней массовой скорости фильтрации связано не с высокой температурой слоя, как можно предположить по Л. 17,. 36, 147], а с протеканием реакций горения. iB случае сжигания жидкого топлива присоединялся также процесс быстрого испарения его капелек, попавших на раскаленные частицы. Видимо, вспышки газового и жидкого топлив и локальные повышения давления при мгновенном ис- [c.38]

В качестве примера рассмотрим, как выглядят на фазовой диаграмме (рис. В-2) рассмотренный нами процесс фильтрации газа через плотный слой и идеализи-ро ванный процесс псевдоожижения материала вплоть до уноса. Весь этот процесс изображается на рис. В-2 линией ОАВ. Здесь линия ОА (с изломом при переходе от равцомерной шкалы к логарифмической) изображает процесс фильтрации, при котором перепад давлений монотонно возрастает с увеличением скорости фильтрации. Точка А—предел устойчивости. Отрезок АВ — область псевдоожижения данного слоя, где перепад давлений на весь слой становится незав гсимым от скорости фильтрации, а следовательно, перепад давлений на единицу вы-соты слоя уменьшается с ростом этой скорости. Линия ОС (также с изломом при смене масштаба) дает зависимость гидравлического сопротивления той же трубы от скорости потока при полном отсутствии в трубе твердых частиц. Таким образом, точка В пересечения линии ОС и линии псевдоожиженного слоя соответствует предельному состоянию его — столь высокому расширению, т. е. столь ничтожной объемной концентрации твердых частиц, что гидравлическое сопротивление на единицу высоты такого слоя практически перестает зависеть от наличия этих немногих частиц. [c.17]

На рис. В-3 показан второй тип графиков, еще более часто применяемый при изучении гидродинамики плотного и псевдоожиженного слоев — зависимость между скоростью фильтрации и перепадом давлений на весь слой материала, количество которого иа решетке оставляется неизменным. Вид линии ОА фильтрации сквозь неподвижный слой аналогичен иа обоих типах графиков (рис. В-2 и В-3), так как на этой стадии нет расширения слоя (Я=соп81) и АР отличается от АР/Я лишь лосто-янны.м множителем. Но линия псевдоожиженного слоя [c.17]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...