Лазерная система ЗГ с несколькими

Длительности световых импульсов, генерируемых современными лазерными системами, могут составлять всего несколько периодов световых колебаний. Линейное распространение таких импульсов даже в слабо диспергирующей, среде (вдали от резонансов) уже на весьма коротких расстояниях кардинально-отличается от привычного для оптики распространения волновых пакетов неизменной формы с групповой скоростью. Дисперсия среды может чрезвычайно сильно изменить форму коротких импульсов. При специальном подборе начальной фазовой модуляции импульса и знака дисперсии появляются возможности целенаправленного управления его формой, сильного сжатия импульса — фокусировки во времени. Явления, возникающие при распространении коротких световых импульсов в диспергирующей среде, во многом сходны с дифракционным распространением и преобразованием узких световых пучков. В ряде случаев между этими разнородными иа первый взгляд явлениями можно проследить точную пространственно-временную аналогию. Много практически важных задач связано с прохождением коротких световых импульсов через оптические приборы, взаимовлиянием дифракционных и дисперсионных эффектов. Большой их круг является предметом фурье-оптики волновых пакетов. [c.17]

Лазерная система ЗГ - УМ с несколькими усилительными АЭ [c.156]

Во всех лазерных системах инверсная населенность достигается в результате действия одного или сразу нескольких перечисленных ниже механизмов возбуждения. [c.673]

Формирование пространственно-угловой структуры излучения лазера производится, как правило, в несколько этапов, В простейшем случае такое формирование заканчивается в резонаторе того или иного типа. В более мош,ных лазерных системах используются специальные устройства формирования пространственной структуры в усилителях. Для реализации предельных характеристик излучения применяются динамические методы коррекции возмущений, имеющих место в оптическом тракте. На облик лазерной системы могут влиять и требования точного наведения или адресации лазерного пучка. Все эти вопросы и являются предметом обсуждения данного раздела. [c.137]

С практической точки зрения самофокусировка света играет важную роль в возникновении пробоя оптических материалов, что, в частности, ограничивает предельную мощность излучения в мощных лазерных системах, используемых в экспериментах по лазерному управляемому термоядерному синтезу. Самовоздействие коротких лазерных импульсов, распространяющихся в оптическом волокне, вызывает появление фазовой самомодуляции, которая в последние годы широко используется для сжатия световых импульсов до предельно малых длительностей, не превышающих нескольких периодов световой волны [7] (см. также 1.5). [c.185]

Как отмечалось выше, при совместном использовании тепловизора и лазерной системы эффективность комплекса для обнаружения мест утечек природного газа и измерения пространственного распределения его концентрации возрастает в несколько раз. Лазерный газоанализатор в разработанном комплексе, как и в упомянутых выше системах Обзор , Искатель , основан на методе дифференциального поглощения лазерного излучения в факеле утечки, однако построен он на совершенно иных физических принципах и имеет иные технические характеристики. Суть этих различий можно свести к следующему [c.20]

Если для процесса термообработки материалов используется сканирующий лазерный луч, скорость перемещения которого относительно обрабатываемой поверхности достаточно высока, то расплавление материала происходит лишь в очень тонком поверхностном слое толщиной в несколько микрометров или десятков микрометров. При этом процессе скоростного упрочнения (глянцевании) [56] скорость закалки может достигать 10 ° С/с, в результате чего в тонких слоях материала могут образовываться практически аморфные системы, обладающие рядом уникальных свойств, что позволяет улучшить эксплуатационные характеристики поверхности материалов. [c.13]

Основная проблема, связанная с реакцией ядерного синтеза, состоит в разработке технологии, способной удерживать газ заряженных частиц, плазму при температуре порядка многих миллионов градусов в течение довольно длительного времени для того, чтобы высвободить нужное количество энергии, в то время как плазма находится в изолированном состоянии. Известны два способа, с помощью которых управляют этим процессом метод магнитных полей и метод удерживания атомов тяжелого водорода с помощью мощных лазеров. Первый метод имеет несколько вариаций, из которых наиболее известна токамак [слово тока-мак составлено из первых слогов русских слов тороидальный (то), камера (ка) и магнитный (мак)]. Этот метод представляет собой наиболее легкий путь осуществления ядерного синтеза, в котором участвуют дейтерий и тритий и который протекает в удерживаемой с помощью магнитных полей плазме при температуре более 100 млн. °С. Конечными продуктами реакции синтеза являются ионы гелия (Не ) и нейтроны. Около 80% высвобождаемой в результате синтеза энергии приходится на нейтроны. Высокая кинетическая энергия этих частиц должна быть преобразована в тепло и использована для расширенного. воспроизводства трития путем абсорбции энергии в слое лития. Системы переноса тепла и преобразования в тепло, которые являются следующей ступенью, аналогичны используемым в ядерных реакторах деления. При осуществлении второго метода лазерный луч направляют на скопление атомов дейтерия-трития с разных [c.230]

Доплер (1803—1853) исследовал эффекты, связанные с движением источника излучения и наблюдателя, и сформулировал хорошо известный принцип, согласно которому при относительном движении источника и приемника частота волны, испускаемой источником, в системе отсчета, связанной с приемником, изменяется [207]. Поскольку это положение составляет основу действия лазерных доплеровских измерителей скорости, обсудим его несколько подробнее. [c.278]

В физике плазмы рентгеновская спектроскопия применяется для диагностики источников двух типов с большим размером плазменного объема 0,1—1,0 м (например, токамаков) и источников малого размера 0,1—1,0 мм (лазерной плазмы, плазменного фокуса, вакуумной искры). Температура этих источников одного порядка — от единиц до нескольких десятков миллионов градусов, и основная часть линейчатого и непрерывного излучения приходится на мягкий рентгеновский диапазон от нескольких сотен электронвольт до нескольких килоэлектронвольт. В термоядерных установках проводятся исследования Н, Не, Ы, Ве — подобных ионов легких (О, С, Н) и тяжелых (Т1, N1, Ре) элементов, по которым определяются электронная и ионная температуры, ионный состав и состояние равновесия, а также исследуются макроскопические процессы и кинетика плазмы. Исследуемые линии принадлежат ионам примесей, поступающих в плазменный объем из стенок или остаточного газа, поэтому их интенсивность по сравнению с континуумом относительно невелика. Для разделения линий ионов различных элементов и кратностей необходимо разрешение порядка (1 — 3). 10 в отдельных, относительно узких, участках спектра. По изменению интенсивностей линий ионов различных кратностей можно судить об изменениях температуры, плотности и ионного состава плазмы по объему. Для таких измерений спектральная аппаратура должна иметь пространственное разрешение порядка 1 см для токамаков и 1 мкм для лазерной плазмы. Горячая плазма существует непродолжительное время (характерное время изменения параметров плазмы токамаков порядка 1 мс, лазерной плазмы — 10 нс), поэтому приборы должны обладать достаточно большой апертурой и многоканальной системой детектирования. Поскольку большинство координатно-чувствительных детекторов высокого разрешения имеют плоскую чувствительную поверхность, фокальная поверхность спектрометра тоже должна быть плоской, и угол падения излучения к ней должен по возможности быть небольшим. [c.286]

Пространственная ограниченность реальных световых импульсов привносит новые явления в процесс их распространения и преобразования оптическими системами. Один из таких примеров разобран в предыдущем параграфе — отражение пространственно-ограниченного лазерного импульса от дифракционной решетки. Приведенные там результаты справедливы для сравнительно длинных импульсов, дифрагирующих как целое. Для лазерных импульсов длительностью в несколько периодов существенным может быть эффект неравенства дифракционных длин разных спектральных компонент импульса [34—36, 65]. Действительно, высокочастотные компоненты импульса дифрагируют медленнее, чем низкочастотные. Поэтому даже в недиспергирующей среде при не слишком малых значениях Асо/соо следует ожидать, как отмечено в [15], деформации светового импульса. Этот же эффект может проявляться при фокусировке светового импульса [37, 70]. Обе упомянутые задачи проанализированы в настоящем параграфе. [c.58]

В обоих случаях, как представляется на данном уровне развития теории и элементной базы лазерной техники, расчет задающего генератора должен проводиться в несколько этапов, реализующих, по существу, хорошо известный в математике метод последовательных приближений когда с помощью простейших методов расчета выбираются тип активной среды, ее объем, размеры и геометрия, способ и конструкция системы возбуждения, режим работы и необходимые средства реализации выбранного режима (внешняя или внутренняя модуляция), тип резонатора и т. д. Затем для выбранных параметров задающего генератора производится уточненный расчет, целью которого является проверка необходимой точности получения заданных характеристик и определение необходимых конструктивных изменений первоначального варианта (преследующих также и цель оптимизации). [c.220]

А сейчас от теории перейдем к практической голографии. А для этого нужно совсем немногое - лазер, несколько зеркал и фотопластинок. Посмотрите, как их нужно расположить - рис. 34. Хорошо видно, что на объект и на плоское зеркало, установленное рядом с ним, направлено лазерное излучение. Поскольку луч лазера довольно узок, его следует расширить с помощью оптической системы. Ею может служить объектив от фотоаппарата. На фотопластинку падают два пучка света опорный, т. е. часть света лазера, отраженного от зеркала, и объектный - часть света, рассеянного объектом. Эти два пучка интерферируют. Картина интерференции фиксируется в фотослое пластинки. [c.52]

Наибольшие технические трудности возникают при создании импульсных лазеров красного, синего и зеленого излучений с энергией в несколько джоулей и высокой степенью когерентности, при создании голографических кинопленок для съемки и размножения фильмов, а также при создании голографических экранов больших размеров. И хотя авторы упомянутого доклада указали, что лазерное излучение в системе голографического кинематографа совершенно безопасно для зрения, так как значение интенсивности излучения на роговице глаза 8 115 [c.115]

Дж. Считают, что каждая такая станция с рентгеновскими лазерами может вывести из строя на расстоянии в 500 км от 10 до 100 МБР через несколько минут после их старта. Поскольку, как заявляют авторы проекта, способов защиты от рентгеновских лазеров с ядер-ной накачкой пока не найдено (а его поражающий эффект основан на ударно-импульсном воздействии)., то этим работам отдается предпочтение. Это вызвано еще и тем, что такая станция не нуждается в исключительно дорогостоящей и сложной оптической системе. Испытание рентгеновского лазера было выполнено 14 ноября 1980 года в подземной шахте в пустыне штата Невада впервые, а уже в 1983 году появилось сообщение, что при новых испытаниях была получена мощность от рентгеновского лазера в 400 ТВт. Лазерное оружие однако имеет свои недостатки при воздействии на ракетно-космическую технику. Так, сообщают, что для поражения топливных баков МБР с жидкостными двигателями, сделанными из алюминиевого сплава, необходимо [c.175]

Поскольку порядок интерференции велик, а область дисперсии прибора мала, в ряде случаев для наблюдения отдельной спектральной линии необходимо дополнительное поперечное спектральное разложение света. Можно также установить эталон Фабри — Перо перед щелью дифракционного спектрографа, так что каждая линия будет представлять собой полоску, вырезанную из системы колец. Полное разрешение системы, состоящей из эталона Фабри — Перо и спектрографа, достаточно высоко для изучения средней сверхтонкой структуры большого числа спектральных линий. Правда, в лазерной спектроскопии интерес представляет обычно одна или всего лишь несколько линий, так что вместо системы с поперечной дисперсией можно взять узкополосный фильтр. [c.346]

На фирмах Вестерн Электрик и Моторола в течение нескольких лет используется лазерная система для скрайбирования, включающая машинный контроль и позволяющая получать высокое качество канавок и низкую стоимость конечного продукта [177]. Следует отметить, что при обработке материалов с низкой теплопроводностью не обязательно применять импульсные лазеры. Для скрайбирования используются непрерывные СОз-лазеры [77, 80]. Метод лазерного скрайбирования может быть применен в микроэлектронике для разделения пластин из керамики, ситалла [198], а также стеклопрофилита. [c.173]

Медленно меняющиеся явления и явления, в которых происходят периодические колебания, изучают с применением лазеров непрерывного действия. Среди них наиболее популярным является Не—Не-лазер, диапазон достижимых мощностей которого лежит в пределах от долей до 100 мВт. В тех случаях, когда для изучения больших объектов требуется более высокая выходная мощность, применяют аргоновый ионный лазер, дающий на одной линии в одномодовом режиме мощность в несколько ватт. В многомодовом режиме аргоновый лазер в видимой области спектра обеспечивает мощность 10 Вт и более. Для исследования повторяющихся явлений можно использовать либо непрерывный лазер с различными обтю-)аторами, либо лазер с генерацией повторяющихся импульсов. Имеются аргоновые лазеры с длительностью импульса порядка 20 мкс, пиковой мощностью 5 Вт и с частотой повторения импульсов до 20 кГц. Для многих экспериментов эти параметры являются удовлетворительными. Интерферометрия больших объектов, движущихся с высокими скоростями, требует применения рубиновых лазеров, работающих в импульсном режиме. Выходная энергия в импульсе типичного голографического рубинового лазера составляет 30 мДж при длительности импульса 20 не. Для увеличения энергии до нескольких джоулей можно использовать каскады усилителей, однако большие лазерные системы на рубине недешевы и сложны в эксплуатации. [c.510]

В устройстве, показанном на рис. 5.9, частота излучения лазера непрерывно меняется настроечным элементом. Таким элементом может служить, например, фильтр Лио, эталон Фабри— Перо или интерференционный фильтр с клиновидными слоями. (Последний представляет собой четырехслойную диэлектрическую систему, в которой для некоторого направления толщина слоев меняется по линейному закону. Поэтому перемещение фильтра в этом направлении позволяет менять длину волны.) При применении призмы может быть использован резонатор V-образной формы. Применяя различные красители, можно при синхронной накачке лазера получать пикосекундные и субпико-секундные импульсы с возможностью плавной перестройки длины волны излучения оптическим фильтром в спектральном диапазоне примерно от 420 до 1000 нм. Особое внимание при этом следует обращать на относительно точную регулировку длины резонатора лазера на красителе и частоты следования импульсов лазера накачки. Это требует обеспечения высокой термической и механической стабильности лазерной системы. Следует подчеркнуть, что частота следования импульсов лазера накачки определяется частотой активного модулятора и может несколько отличаться от частоты прохода /(2L) соответствующего холодного резонатора (т. е. резонатора лазера без накачки активной среды). Поэтому необходимо подобрать длину резонатора лазера на красителе, согласовав ее с точностью порядка 10 с оптимальной частотой модуляции. Если не осуществляется постоянная подстройка частоты модуляции и длины резонатора лазера на красителе, то эти величины должны сохранять свои значения с точностью около Поэтому применяют высокочастотные генераторы с высокой стабильностью колебаний как по амплитуде, так и по фазе. Резонаторы монтируются на вибропоглощающих подставках и снабжаются стеклянными трубками, исключающими воздействие флуктуаций воздушных потоков. Осуществляется глубокая компенсация теплового расширения резонатора. Температура оптических элементов по возможности поддерживается постоянной, так чтобы изменение оптической длины не превышало 0,1 мкм. Для регулировки длины резонатора можно, например, поместить выходное зеркало резонатора лазера на красителе на микрометрический столик, позволяющий фиксировать изменение длины резонатора с точностью до 0,1 мкм. [c.177]

На практике получение линейно поляризованного света за счет отражения под углом Брюстера используегся редко из-за низкого коэффициента отражения. Однако возможно построение поляризатора, работающего на пропускание, с использованием стопы Столетова (рис. 11.3, б). Стопа Столетова состоит из нескольких плоскопараллельных стеклянных пластинок. При прохождении через нее света под углом Брюстера перпендикулярная компонента практически полностью рассеивается на границах раздела, а прошедший луч оказывается поляризован в плоскости падения. Такие поляризаторы используются в мощных лазерных системах, в которых поляризаторы дру1их типов могут быть разрушены лазерным излучением. [c.187]

Лазерные системы на основе неодима относятся к наиболее мощным лазерам. При энер1 ии в импульсе несколько килоджоулей и сокращении длительности импульса до - 1 не, мощность излучения превышает 10 Вт, а в особо мощных установках, предназначенных для управляемого термоядерного синтеза, может достигать 10 Вт. [c.262]

В свете этих представлений высокая монохроматичность лазерного излучения остается непонятной. Однако если обратить внимание на роль резонатора при образовании системы стоячих волн, то этому можно найти объяснение. Согласно формуле (17,12), стоячие волны возникают только при т = - 1, 2, 3,. .. (типы колебаний, соответствующие разным значениям т, называются модами). Можно оценить порядок числа мод для конкретного случая, например при L 10 см, I 5000 А, как следует из формулы (17.12), т 10 Однако в резонаторе возникнут не все моды, а лишь не-дшогие 113 них, которые одновременно удовлетворяют и условию, связывающему частоту излучения с разностью энергетических уровней атома активной среды, с учетом ширины данных уровней. Несколько таких мод представляют собой очень узкие линии, частоты которых отстоят друг от друга на Av = /2L. [c.387]

Непериендикулярность канала к обрабатываемой поверхности может возникать по нескольким причинам, и прежде всего из-за того, что нормаль к поверхности не совпадает с геометрической осью фокусирующей системы, а также из-за наклонного падения лазерного луча на фокусирующий объектив. В этих случаях причины очевидны и легко устраняются настройкой оптической системы и обрабатываемой заготовки. [c.148]

Оптическая схема проекционного метода сбработки поверхности изображена на рис. 95 [202], Лазерный луч освещает металлическую маску, в которой выполнены фигурные отверстия, проектируемые с помощью объектива на обрабатываемую поверхность. Маска выполнена в виде диска из молибдена диаметром 76 мм и толщиной 0,1 мм. В диске по периметру нанесены цифры от О до 9, которые путем поворота диска могут в нужном порядке устанавливаться на оси оптической системы и проектироваться на поверхность кремниевой пластины. Применялись лазеры рубиновый, неодимовый, стеклянный и ИАГ. Первые два имеют одни и те же характеристики, кроме волны излучения, которая составляет 0,6943 мкм для рубинового и 1,06 мкм для неодимового лазера. Их выходная энергия может составлять несколько сотен джоулей. При энергии 20 Дж они могут обеспечивать частоту повторения импульсов 1 Гц, а ИАГ-лазер работает также на длине волны 1,06 мкм, но при энергии около 2 Дж имеет частоту следования импульсов 10 Гц и выше. [c.155]

Так, в САУ отвала бульдозера Комбиплан-ЮЛ подсистемы продольной и поперечной стабилизации рабочего органа работают в автономном режиме, на который САУ переключается с пульта управления 1. При работе же в копирном режиме лазерный луч, исходящий из излучателя 9, питаемого от аккумуляторной батареи 11 и установленного на треноге 10 на расстоянии 5. .. 500 м, воспринимается фотоприемным устройством 8 на штанге 7, закрепленной на отвале бульдозера. При смещении отвала по высоте, а вместе с ним и фотоприемного устройства на электромагниты гидрораспределителей 3 подается соответствующая команда, и гидроцилиндры перемещают отвал до восстановления заданного уровня. На базе одного лазерного излучателя могут работать несколько бульдозеров (до 10), оборудованных системой Комбиплан-1ОЛ . [c.258]

Использование синергетических принципов при разработке новых неравновесных технологий открыло поистине фантастические возможности формирования профилей изделий и сварки путем управления тепловыми потоками при воздействии на металл концентрированными потоками энергии (КПЭ). Следует отметить, что КПЭ для обработки и сварки металлов используется уже несколько десятилетий, но при разработке технологических процессов не учитывались особые свойства системы КПЭ—металл, находящейся вдали от термодинамического равновесия. Их использование позволяет оптимизировать процессы путем доведения их до самоорганизующихся. Эти возможности связаны с тем, что при воздействии на. металл КПЭ (струи плазмы, лазерные, электронные и другие лучи) теплофизические процессы, происходящие в нем, целиком определяются температурным полем [571]. Однако вид пространственно-временной структуры при воздействии КПЗ зависит от технологических параметров. Самоорганизующиеся процессы отвечают условиям воздействия, при которых переходы устойчивость—неустойчивость—устойчивость определяются внутренними динамическими взаимодействиями между подсистемами, контролируемыми автоколебаниями. Последние относятся, как известно, к нелинейным процессам. Существенной особенностью воздействия внешней периодической силы на автоколебательную систему является существование областей синхронизации автоколебаний внеигаим периодическим сигналом. [c.359]

Из представленного выше рассмотрения ясно, что генерация в С02-лазере может осуществляться на переходе либо (00° 1) (10 0) (Я =10,6 мкм), либо (00 Ч) (02 >0) (Я = 9,6 мкм). Поскольку сечение первого перехода больше, а верхний уровень один и тот же, генерация, как правило, происходит на переходе 00°1 10°0. Для получения генерации на линии 9,6 мкм в резонатор для подавления генерации на линии с наибольшим усилением помещается соответствующее частотно-селективное устройство (часто применяется система, изображенная на рис. 5.4,6). До сих пор в нашем обсуждении мы пренебрегали тем фактом, что как верхний, так и нижний лазерный уровни на самом деле состоят из многих близко расположенных вращательных уровней. Соответственно и лазерный переход может состоять из нескольких равноотстоящих колебательно-вращательных переходов, принадлежащих Р- или / -ветвям (см. рис. 2.28), причем Р-ветвь дает наибольшее лазерное усиление. Для полноты картины следует также учесть тот факт, что благодаря больцманов-скому распределению населенности между вращательными уровнями наибольшую населенность имеет вращательный уровень /" = 21 верхнего 00°1 состояния (рис. 6.16)На самом деле генерация фактически будет происходить на колебательно-вращательном переходе с наибольшим усилением, т. е. начинающемся с самого населенного уровня. Это происходит потому, что скорость термализации вращательных уровней в С02-лазере [ 10 с- -(мм рт. ст.)- ] больше, чем скорость уменьшения населенности (за счет спонтанного и вынужденного излучения) того вращательного уровня, с которого происходит лазерная генерация. Поэтому в генерации лазера на вращательном переходе с максимальным усилением будет принимать участие полная населенность всех вращательных уровней. Следовательно, подытоживая наше обсуждение, можно сказать, что генерация в СО2-лазере при нормальных условиях возникает на линии Р (22) [т. е. (/ = 21) (/" = 22)] перехода (00 1) (10 0). Другиели-нии того же самого перехода, а также линии, принадлежащие [c.365]

Системы с несколькими атомными пучками обычно используются с термическими источниками (рис. 2). В этих системах источники и подлонски неподвижны и управление производится с помощью затворов или путем регулировки длительности импульсов при лазерном напылении [24]. Площадь образца обычно менее 25 см и определяется геометрией системы. [c.419]

ОКУ) и другие элементы, назначение которых очевидно из их наименований. Штрихованные соединения между блоками соответствуют световым связям блоки, обведенные штриховыми линиями, включаются в зависимости от используемых методов модуляции (внутренней или внешней) и приема (прямое детектирование или супергетеродикное). Особенностями системы являются прежде всего диапазон рабочих длин волн и когерентность излучения. Эти особенности приводят к необходимости создания устройств точного нацеливания антенн передатчика и приемника, так как диаграммы направленности их могут определяться значениями нескольких дуговых секунд (при малых весах и габаритах антенных систем). Случай широкой диаграммы направленности антенны передатчика имеет место, когда сигнал ОКГ является сложным и состоит из большого числа типов колебаний (мод). Однако, даже если лазер передатчика работает на одном типе колебаний, часто необходимо иметь широкий луч, хотя бы для успешного решения задачи нацеливания (перехвата) и слежения за связным ретранслятором 1). В то же время узкие диаграммы направленности позволяют реализовать существенно большие дальности связи, однако и здесь возникают свои проблемы, связанные с обзором больших объемов пространства узкими лучами за короткие интервалы времени, и проблемы стабилизации направления луча. Создание прецизионных быстродействующих устройств нацеливания узких лучей, обеспечение одномодового режима работы ОКГ, разработка точных устройств сопровождения позволят полностью реализовать экстремальные характеристики направленности лазерных систем. В этом случае сечение луча может приблизительно совпадать с поверхностью апертуры приемной системы, поверхностью ретранслятора или цели кроме того, случай полного перекрытия целью сечения луча имеет место при посадке объекта на земную или лунную поверхность. [c.17]

Не только скорости излучательных переходов, но и скорости безызлучательных переходов могут существенно отличаться от значений, типичных для более интенсивных разрешенных переходов, что объясняется определенными правилами отбора. Сказанное справедливо, например, для переходов между синг-летными и триплетными системами органических молекул, что показано на рис. 1.8. Молекула может относительно, долго (до нескольких секунд) находиться на наинизшем триплетном уровне не только при отсутствии соударений в пространстве, но и при сильном взаимодействии между молекулами в жидкости. Такие относительно долгоживущие мет астаб ильные уровни встречаются, в частности, также у ионов, внедренных в кристаллическую решетку. Например, верхний лазерный уровень рубинового лазера (уровень перехода в ионе Сг +, соответствующий длине волны Я = 0,694 мкм) при [c.34]

Когда проводятся измерения усиления, необходим ряд предосторожностей, чтобы быть уверенным в надежности результатов. Полосовой фильтр на Я. = 3,5 мк должен стоять наклонно к оси луча, чтобы исключалась возможность возврата энергии с А. = = 3,5 мк в резонатор лазера. Система приемника должна быть отнесена на несколько метров от лазера для уменьшения амплитуды спонтанного шумового излучения на длине волны А. = 3,5 ж/с, генерируемого лазером [17]. Двигатель прерывателя должен быть укреплен на подставке, не связанной с лазерным резонатором, чтобы свести к минимуму изменения усиления, обусловленные вибрацией зеркал. Коллимируюихая диафрагма перед приемником должна быть достаточно большой, чтобы не ограничивать величину пятна луча, но в то же время она должна экранировать инфракрасный приемник от фонового шума, создаваемого [c.240]

Важной характеристикой ЛПМ наряду с мощностью излучения является расходимость лазерного пучка. Исследования структуры и динамики формирования выходного излучения ЛПМ в режиме сверхсветимости (без зеркал и с одним зеркалом), в режиме генератора (с оптическим резонатором) и в режиме усилителя мощности (в системе ЗГ-УМ) показали следующее. Выходное излучение ЛПМ в режиме с одним зеркалом имеет двухпучковую структуру один пучок сверхсветимости сформирован из усиливающихся спонтанных затравок суммарной геометрической апертурой разрядного канала, а другой — зеркалом и выходной апертурой канала. В режиме генератора с оптическим резонатором излучение имеет многопучковую структуру два всегда присутствующих пучка сверхсветимости и несколько пучков, сформированных резонатором. [c.281]

Для сварки ПМ предназначены лазеры серии LDM мощностью от 90 до 180 Вт и системы с несколькими источниками излучения серии Multi мощностью от 200 до 10 ООО Вт. Первые используются для сварки просвечиванием, а вторые — для периодической сварки. Мм -лазеры могут использоваться как напрямую, так и быть подсоединенными к технологическим устройствам с помощью волоконного кабеля. Периферийные приборы управления и охлаждения от отдельных источников излучения у них используются совместно. Эта же фирма поставляет дополнительные устройства к лазерным установкам (кабели, оптику, сканеры, управляющие блоки). Сканирующее устройство DioS an предназначено для изготовления контурной или квази-одновременной сваркой швов любого контура. Оно пригодно для работы в паре как с лазерами прямого излучения, так и лазерами, излучение которых передается с помощью волоконного кабеля, мощностью до 2000 Вт. Управление осуществляется компьютером с помощью программирующего устройства, встроенного в питающую аппаратуру лазера. Отклоняющим устройством или делителем излучение от одной системы можно направлять к нескольким обрабатывающим станциям. [c.420]

В настоящее время вместо оптических дальномеров повсеместно используют компактные лазерные дальномеры. Это стало возможным с созданием малогабаритных лазеров, при этом точность измерения дальномеров повысилась на несколько порядков. Принцип действия лазерного дальномера достаточно прост. Оператор, направив дальномер на цель, нажатием кНопкй активирует лазер, который посылает луч в сторону цели. Специальное приемное устройство дальномера улавливает отраженный от цели луч. Дальномер имеет счетчик интервалов времени (электронные часы), который включается в момент выхода луча из дальномера и выключается в момент его возвращения. По известной скорости света и времени прохождения луча вперед и обратно определяется расстояние до цели. Наиболее совершенные лазерные дальномеры, применяемые в спутниковых системах навигации, оснащаются счетчиками интервалов времени с точностью 1 10 с (такая единица времени называется наносеюдадой) и даже точнее. Это позволяет определять расстояние с точностью до 0,2 10 %. Стандартные лазерные рулетки и дальномеры, используемые в комплекте с вехами или штативами с уголкрвыми отражателями, имеют точность, достигающую 1,5 мм на 100 м. Широкое распространение в последние годы получили дальномеры, позволяющие измерять расстояние непосредственно до объекта без отражателя, В связи с зависимостью точности измерений от свойств отражающей поверхности и надежности фиксации точки измерения дальность таких приборов не превышает [c.64]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...