Источник излучения «серый

Т - температура источника излучения (задается б кельвинах, если источник - черное или серое тело и Т =0.00(1Е+00, если источник селективный). [c.179]

Такой совершенный источник излучения был создан Аспектом и его сотрудниками к началу 80-х годов и позволил осуществить наиболее точные и надежные эксперименты по исследованию квантовых корреляций поляризации фотонов, которые завершили серию работ в этом направле- [c.423]

При рассматривании предметов в сложной цветовой обстановке глаза постоянно перебегают с одних цветовых пятен на другие, при этом действует как одновременный, так и последовательный Ц. к., к-рые мгновенно и весьма существенно влияют на восприятие цвета. Только за счёт Ц. к. удаётся на сером экране телевизора создавать цветовые поля чёрного, коричневого, пурпурного и ряда др. цветов, не имеющих аналогов в спектре источников излучений. [c.422]

Для сравнения различных типов генераторов лучистой энергии была поставлена серия опытов, в которых источником излучения служили инфракрасные лампы мощностью 500 вт. Исследования показали, что даже при увеличении времени сушки вдвое против опытов с керамическим излучателем величина Wk довольно высока и не удовлетворяет требованиям производства. [c.210]

Именно такой случай поддержания неподвижной или перемещающейся заданным образом относительно вещества структуры, нагретой до высокой температуры, удается реализовать с использованием лазерного источника излучения. Впервые непрерывно действующий оптический разряд, поддерживаемый сфокусированным лучом лазера на углекислом газе, был получен в 1970 г. [6]. При поджигании разряд начинается в фокусе. Затем фронт плазмы, как это описывалось ранее, смещается навстречу световому потоку со скоростью порядка нескольких м/с т.е. тепловая волна распространяется в режиме дефлаграции и останавливается там, где из-за расходимости пучка света плотность потока световой энергии становится недостаточной для поддержания распространяющейся тепловой волны. Температура аргоновой плазмы в зоне разряда превышает 20000 К, плазменное образование представляет при этом непрерывно действующий источник света небывалой ранее яркости. На рис. 9 приведена фотография непрерывного оптического разряда в камере с неподвижным газом, на рис. 10 дана серия снимков плазменных образований в потоке воздуха разной скорости. [c.125]

Эффективная числовая апертура в серии этих экспериментов равнялась 0,075, а теоретический предел разрешения был 3,5 мкм. Это составляет около 1/350 диаметра той части микрофотографии, которая приведена на рис, 11 и содержит имена десяти основателей теории света. Разрешение как раз достаточно для того, чтобы заметить просвет в верхней части буквы А . Теоретическое разрешение в процессе восстановления меньше, потому что как при получении голограммы, так и при восстановлении использовался один и тот же источник излучения— отверстие диаметром 3 мкм. Величину расчетного предела можно оценить по эмпирическому правилу сложения статистически независимых ошибок, что дает около 5,5 мкм. Фактически достигнутое разрешение в случае рис. 11, а также рис. 12 очень близко к расчетному. Можно также видеть, что фон здесь намного более однороден, чем на рис. 10. Оставшиеся искажения весьма существенны и обусловлены предметом- двойником . В этих экспериментах предмет- двойник также можно было сфокусировать, причем по резкости его нельзя было отличить от истинного изображения. [c.266]

Напомним, что это решение соответствует задаче о серой звездной атмосфере, где источники излучения находятся не в самой атмосфере, а в глубине звезды, откуда идет наружу постоянный поток излучения "кР. [c.52]

Запись технических данных. Каждый снимок или серия снимков должны сопровождаться точными данными, характеризующими применявшуюся аппаратуру, материалы и технику просвечивания (тип рентгеновского аппарата или источника гамма-лучей, тип пленки и экрана, расстояние между источником, излучения и пленкой, напряжение и интенсивность излучения трубки, продолжительность выдержки, систему примененной маркировки и т. п.), а также данными, способствующими правильной оценке результатов просвечивания. [c.48]

Радиоактивные изотопы. В качестве мутагенных факторов в ряде случаев можно применять радиоактивные изотопы, например фосфора ( р) серы ( 8), у которых период полураспада составляет соответственно 14,3 и 87,1 дня. Мутагенная активность их высока, поскольку эти элементы играют исключительно важную роль в обменных процессах, происходящих в ядре клетки. Однако из-за трудности хранения и использования радиоактивных изотопов данный источник излучения мало удобен для селекционеров. [c.248]

Получены формулы для расчета эффективной яркости объекта, показаний пирометров радиационных, яркостных и цветовых при пирометрии объектов, находящихся в присутствии постороннего источника теплового излучения. Соотношения получены для серых, диффузных, невогнутых поверх- [c.236]

Для выяснения механизма разрушения тонких листов некоторых металлов была проведена серия экспериментов [125] по определению времени предварительного нагревания металла до начала разрушения, времени образования сквозного отверстия (при неподвижном источнике) в слое металла, изменения отражательной способности в процессе воздействия лазерным излучением и температуры в зоне облучения и на некотором расстоянии от нее. Измерения проводились в широком диапазоне плотностей потоков для фольги и тонких листов титана, тантала, ниобия, нихрома, ковара и электротехнической стали. Облучение осуществлялось либо на воздухе, либо при поддуве кислорода или гелия. [c.117]

Впервые попытка учета внутренних источников тепла в процессах (радиационно-кондуктивного теплообмена была предпринята в [Л. 208], где рассматривалась задача переноса тепла излучением и теплопроводностью через слой серой, нерассеивающей среды с равномерным распределением источников по объему. Однако математическая ошибка, допущенная в работе, свела на нет полученные результаты. [c.389]

Источником рентгеновских лучей для структурного анализа служат электронные отпаянные трубки (табл. 5.10). На анод этих трубок нанесен слой определенного металла (Сг, Ре, Со, N1, Си, Мо, Ag). Используется характеристическое излучение К-серии, В ряде случаев применяют фильтры, чтобы исключить излучение Яд (табл. 5.11) или монохроматоры (табл. 5.12). Дифрагированное излучение (дифракционная картина) регистрируется либо на рентгеновскую фотопленку (табл. 5.13), либо с помощью детекторов, в которых используется ионизационное или сцинтилляционное действие рентгеновских лучей (табл. 5.14). [c.116]

Чтобы получить эти соотношения, мы опустили индекс v для серой среды и заменили, функцию источника (т) на интенсивность черного тела h T). Здесь /+(0) и / (то)—интенсивности излучения на граничных поверхностях, для которых формальные решения могут быть получены с помощью (8.110) в виде [c.307]

В настоящем разделе рассматривается задача переноса излучения в плоском слое толщиной L, содержащем распределенные источники энергии с плотностью потока объемного излучения g y). Предположим, что среда поглощает и испускает излучение и что непрозрачные границы г/= О и y = L диффузно испускают и диффузно отражают излучение и поддерживаются при температурах Г] и Гг соответственно. Нужно получить выражения для распределения температуры и плотности потока результирующего излучения в среде. В настоящем разделе дается математическая постановка этой задачи в случаях серого и несерого газа. [c.321]

В настоящем разделе будет рассмотрен метод определения стационарного распределения температуры и плотности результирующего теплового потока при совместном действии теплопроводности и излучения в приближении оптически толстого слоя. Предположим, что-слой является оптически толстым (т. е. pZ, = = ТоШ I) и серым, имеет черные границы т = О и t = то, которые поддерживаются при постоянных температурах fi и Гг соответственно, и что объемная мощность внутренних источников энергии постоянна и равна h. [c.495]

Селективно излучающие тела (газы, пары и органические вещества) в одних диапазонах спектра не излучают энергию, но в других ведут себя как черные излучатели или излучают только часть черного излучения, изменяющегося с длиной волны. По характеру изменения монохроматического коэффициента излучательной способности все источники делятся на три типа абсолютно черное тело, е (X) = е = 1 серое тело, е (X) = е < 1 селективные излучатели, для которых в (X) изменяется с длиной волны. В ограниченном спектральном диапазоне селективные излучатели иногда рассматриваются как серые тела. [c.322]

В промыишенности для просвечивания изделий, включая сварные соединения, применяют серийные рентгеновские аппараты типа РУП, МИРА, РИНА, гамма-дефектоскопы типа Гаммарид и др. с источниками излучения серии ГИД, укомплектованных радиоактивными изотопами Иридий-192, Цезий-137, Тулий-170 (табл. 6.3 - 6.5). Для просвечивания в цеховых условиях используются установки ГУП-Со-0, 5-1, ГУП-Со-5-1 и ГУП-Со-50 с радиоактивным изотопом Кобальт. [c.377]

Для сварки ПМ предназначены лазеры серии LDM мощностью от 90 до 180 Вт и системы с несколькими источниками излучения серии Multi мощностью от 200 до 10 ООО Вт. Первые используются для сварки просвечиванием, а вторые — для периодической сварки. Мм -лазеры могут использоваться как напрямую, так и быть подсоединенными к технологическим устройствам с помощью волоконного кабеля. Периферийные приборы управления и охлаждения от отдельных источников излучения у них используются совместно. Эта же фирма поставляет дополнительные устройства к лазерным установкам (кабели, оптику, сканеры, управляющие блоки). Сканирующее устройство DioS an предназначено для изготовления контурной или квази-одновременной сваркой швов любого контура. Оно пригодно для работы в паре как с лазерами прямого излучения, так и лазерами, излучение которых передается с помощью волоконного кабеля, мощностью до 2000 Вт. Управление осуществляется компьютером с помощью программирующего устройства, встроенного в питающую аппаратуру лазера. Отклоняющим устройством или делителем излучение от одной системы можно направлять к нескольким обрабатывающим станциям. [c.420]

Предположим, что каждый элемент наружное поверхности стенок муфельной печи (рис. 9-13) получает от пламенного или электрического источника одинаковый удельный тепловой поток в общем случае изменяющийся во времени. Тепло, полученное поверхностью пройдя полностью или частично через стенку, далее передается путем излучения серой поверхностью Рот через лучепрозрачную сре- [c.150]

В источниках излучения чаще всего не соблюдается термодинамнч. равновесие, поэтому эти расчёты могут использоваться лишь при выборе оптим. условий анализа. В АЭСА применяют эмпирич. метод, заключающийся в экспериы. построении аналитич. ф-ции Jx/ T — /(с) С помощью серии стандартных образцов анализируемого материала с заранее точно известными содержаниями определяемого элемента. Такие образцы либо изготовляют специально, либо заранее в неси, образцах устанавливают концентрацию этого эле.мента точными методами. Измеряя затем аналитич. сигнал /)с//ст> находят содержание определяемого элемента в пробе. [c.618]

При измерении температуры цветными пирометр а-м и сравнивается отношение интенсивностей излучения двух различных длин волн. Фотоэлектрическая модель этого прибора допускает точность 10°, если источник излучения представляет собой серое тело, у которого постоянная излучения одинакова для всех длин волщ или практически одинакова для двух сравниваемых длин волн. Однако эти условия удовлетворить нисколько не легче, чем получить истинные условия абсолютно черного тела. [c.119]

Можно, однако, выделить несколько частных случаев, когда даже в условиях нарушения термодинамического равновесия интегральная поглощательная способность тела остается численно равной его интегральной степени черноты. Это, естественно, всегда имеет место в тех случаях, когда по своим радиационным характеристикам рассматриваемое тело близко к серому (черному). При этом ai = 6i даже в условиях, когда Т ФТ . Второй случай относится к условиям, когда источник излучения (тело 2) является серым или черным. При этом, если спектральная степень черноты тела 1 не зависит от его температуры, интегральная поглощательная способность этого тела численно равна его интегральной степени черноты при температуре Т , т. е. (Тi, Та) — gi (Гз)- Е. Эккерт показал, что для металлов в этом случае = ei]/T без какого-либо допущения о независимости от тейпературы спектральной степени черноты тела 1. [c.8]

Степень монодоменности кристалла НБН также оказывает существенное влияние на температурную зависимость генерации второй гармоники. На рис. 5.17 приведены температурные зависимости интенсивности ВГ кристаллов НБН разной степени монодоменности [36]. Источником излучения в экспериментах служил Не — Ке-лазер с основной длиной волны — 1,152 мкм. Для монодомен-ного кристалла наблюдаются три серии пиков, соответствующие вторым гармоникам волн, близких к основной длине волны, излучаемой лазером. Подобные кривые выхода ВГ были рассчитаны в работе [10] в зависимости от [c.194]

Советская промышленность уже в 1975 году освоила серийный выпуск лазеров различных типов, серий ГОС и ГОР, серии ЛГ и др. Они демонстрировались на iMho-гих международных выставках, и вызывали всеобщий интерес [4, 5, 6]. Ускоренными темпами развивалась лазерная техника и в США, Франции, Англии, Италии, ФРГ. В новое научное направление вовлекалось все больше ученых и исследователей. Они принесли новые идеи, часть из которых оказалась давно забытыми старыми. Так, например, использование схемы эксперимента А. Майкельсона, который он приводил еще в npomJioM веке, привело к созданию лазерного гироскопа, а точнее, датчика угловой скорости вращения (ДУС), который отличается от роторного более высокой точностью, широким диапазоном измеряемых скоростей, практически мгновенным включением в работу (не нужно время на раскрутку ротора), малой чувствительностью к перегрузкам [7, 8]. Эти приборы стали использовать в системах навигации и стабилизации. Для решения ряда научных проблем были построены различные локаторы и дально-. меры с лазером в качестве источника излучения. Например, при проведении локации Луны локатор был размещен в Крымской обсерватории и им осуществлялось зондирование поверхности Луны. С тем, чтобы получить отраженный сигнал значительной мощности, на Луну был доставлен зеркальный отражатель, изготовленный французскими учеными и техниками [9, 10]. О высокой точности лазерной локации говорит такой эксперимент.. Он был выполнен сотрудниками обсерватории Мишель де Прованс по американскому спутнику Эксплорер-22 . Этот спутник был также оснащен зеркальной панелью, состоящей из 360 оптических элементов. В локаторе в качестве источника излучения использовался рубиновый лазер. После обработки результатов локации выяснилось, что в момент измерений наклонная дальность от локатора до спутника составляла 1571 км 992 м. Причем это Расстояние было измерено с ошибкой всего 8 м. Такой эксперимент дает ученым возможность составить более правильное представление о форме Земли и о распределении поля тяготения. И если раньше считалось, что поле тяготения имеет сферическую форму, затем стали говорить об эллиптической форме, то теперь о поле тяго- [c.6]

В установках для сварки световым лучом в качестве источника излучения обычно используют шаровые дуговые ксеноновые лампы сверхвысокого давления двух типов ДКСШ — с воздушным охлаждением и ДКСШРБ — с комбинированным воздушно-водным охлаждением мощностью 0,12... 10 кВт. Ксеноновые лампы работают от источника постоянного тока с напряжением холостого хода не ниже 70 В и падающей вольт-амперной характеристикой. Хорошо себя зарекомендовали сварочные выпрямители серии ВСВУ. Дуговой разряд в лампах возбуждается с помощью специального высоковольтного высокочастотного блока поджига (осциллятора) [c.398]

Гамма-дефектоскопы. Для промышленного применения источников излучения в целях контроля сварных соединений просвечиванием применяют специальные устройства, которые позволяют манипулировать источниками при дефектоскопии и защищают операторов от вредного воздействия излучений. Эти устройства называют гамма-дефектоскопами (табл. 13). Современные гамма-дефектоскопы могут обеспечивать как направленное (фронтальное), так и панорамное излучение, а также быть универсальными. Для формирования направленного пучка служат коллиматоры. Основной частью гамма-дефектоскопа является защитная радиационная головка, в которой размещается радиоизотопный источник. В универсальных шланговых гамма-дефектоскопах серии Гам-марид ампула с радиоактивным изотопом подается по ампулопроводу из радиационной в коллимирующую головку дистанционно с использованием ручного или электромеханического привода (рис. 65). В комплект дефектоскопа входит специальный трехканальный магазин-контейнер, в котором находятся источники разной мощности [c.104]

Чтобы в излучающей системе было повсюду серое излучение, все источники излучения должны давать серое излучение ив процессе движения лучистой энергии внутри излучающей системы серое излучение должно оставаться серым. В связи с этим важно рассмотреть вопрос об источниках излучения поверхностях и объемных излучателях и вопрос о преобразовании энергии в актах отражения и поглощения энергии. При этом возникают понятия о серых и несерых поверхностях и о серой и несерой среде. [c.32]

Из формул (2-58) и (2-68) видно, что при несерой среде и сером (или черном) падающем лучистом потоке равенство поглощательной способности среды и ее степени черноты будет соблюдаться в том случае, если функция Во (Т) одинакова в обеих формулах. Это возможно только, когда источник падающего серого или черного излучения имеет ту же температуру, что и среда. [c.47]

Приборы первой группы работают в диапазоне 180— 1100 нм — однолучевые спектрофотометры серии СФ (СССР), ряд моделей Акта фирмы Бэкман (США), модели РМ, РМО фирмы Оптон (ФРГ) и др. Любой одноканальный спектрофотометр содержит монохроматор, позволяющий выделить монохроматический свет, и фотометр, служащий для измерения поглощения или пропускания. Лучшая модель из серии СФ (ЛОМО) — СФ16 — имеет рабочий спектральный диапазон 186 — 1100 нм, точность установки длины волны 1 нм, точность измерения I %, при этом показания] снимаются со шкалы отсчетного потенциометра. В приборе используются призменный монохроматор, схема стабилизации тока накала лампы источника излучения (водородная лампа или лампа накаливания), ряд приспособлений, позволяющих [c.255]

Более разнообразна группа двухлучевых спектрофотометров. Из отечественных приборов можно отметить модели СФ-8 с диапазоном 195—2500 нм и СФ-17 с диапазоном 190—800 нм (см. рис. 28, в). Точность установки длины волны в них (0,14-0,5) нм, фотометрическая точность составляет (0,5ч-1)%. Запись спектров производится на специальных калиброванных бланках. Примером ИК-спектрофотометра являются приборы серии ИКС (СССР), работающие в области спектра 0,75—25 мкм. В приборах этой серии используются призменные монохроматоры. Структурная схема модели ИКС-14А в основных чертах повторяет схему спектрофотометра СФ-17. Отличия в схемах обусловлены спецификой построения прибора для инфракрасной области и типом фотоэлектрического преобразователя — болометра. Выделим двухлучевые спектрофотометры серии Акта . Спектральный диапазон, в котором работают эти приборы, 190—3000 нм, охватывает ближнюю инфракрасную область. В модели Акта М УП используется двухрешетчатый монохроматор с особо высокой разрешающей способностью (лучше, чем 0,05 нм) в источнике излучения могут быть вклю- [c.256]

В спектрах щелочных металлов рас- В эмиссионном АСА для получения В эишссионном АСА перспективно положение линий описывается более спектров испускания исследуемого применение стабилизиров. форм элект-сложными закономерностями. В них в-ва отбирают представит, пробу, от- рич. разряда, получаемых в плазмо-выделяются главная, резкая, диффуз- ражающую его состав, и вводят её тронах разл. конструкций, ВЧ ин-ная и Бергмана серии. в источник излучения (атомизатор), дущионного разряда, СВЧ разряда. [c.708]

В качестве источников рентгеновского излучения применяют приборы серии РУПП (например, РУПП-120) и гамма-излучения, гамма-дефектоскопы типа Гаммарид (например, универсальный шланговый гамма-дефектоскоп Гаммарид-21М ). [c.99]

Некоторые эксперименты были проведены с помощью линейного ускорителя. Тормозное уизлучение, вызванное торможением электронов в материале мишени, было источником ионизирующего излучения [14]. Линейный ускоритель на 6 Мэе выдавал либо один, либо серию импульсов излучения различной длительности вплоть до 1,8-10-в сек. Для описания величин максимального переходного тока 1со в этом случае нужно пользоваться уравнением (6.17). Регистрация изменений I o производилась во время подачи отдельных импульсов излучения от ускорителя, причем изменение обратного тока транзисторов носило почти целиком переходный характер. [c.317]

Процесс переноса излучения в среде с заданным иолем объемной илотности источников тепловыделения с теми или иными допущениями исследовался в ряде работ [Л. 49, 51, 60, 342, 345]. Впервые задачи в подобной постановке были рассмотрены Г, Л. Поляком [Л. 51], который использовал для их решения разработанный им дифференциальный метод (исследования. В 1[Л. 51] даны конкретные решения двух задач радиационного теплообмена в среде с заданным долей исгочников задачи радиационного теплообмена, в цилиндрическом канале с равномерным распределением бсточнишв яо объему н задачи геплообмена излучением в плоском слое с произвольным распределением источников но толщине слоя. В обеих задачах среда и стевк И принимались серыми, а рассеяние среды — изотропным. [c.137]

Случай 2. На реальное тело, имеющее серый сиектр собственного излучения, падает лучлстый ноток от произвольного источника несерого излучения с температурой Гг. [c.54]

Дуговые л а б. II с т о ч н и к и и сери й-ные лампы высокого и сверхвысокого давлений позволяют вводить значит, уд. мощность (Уи>100 Л/см ) и дают излучение высокой яркости с широко варьируемым спектром. Свободно горящая дуга, используемая в эмиссионном спектральном анализе, имеет неустойчивый канал, в к-рый поступают испускающие линейчатый спектр пары материала электродов или спец. вставки в нём. В лаб. источниках, применяемых в спектроскопии плазмы, дуга стабилизируется устраняющей загрязнения вытяжкой газа через электроды или охлаждаемыми водой медными игайбами (при наблюдении канала длиной неск, см и S3 0,2—1 см вдоль оси). Такая стабилизированная- каскадная дуга используется и как эталонный источник (в континууме Аг при р = 0,1—1 МПа, Гд до 1,2-40 К в вакуумных УФ-ляниях Н Тц до 2,2-10 К). Мощная дуга с вихревой стабилизацией канала 0 0,2—1 см и длиной неск. см, обычно в Аг при до 7 МПа и Р до 150 кВт, даёт сплошное излучение с Тв 6000 К и применяется для имитации солнечного излучения, в фотохимии и установках радпац. нагрева. [c.223]

С. т. является источником т. н. серого излучения — теплового излучения, одинакового по спектральному составу с излучевгием абсолютно чёрного тела, но отличающегося от него меньшей энергетич. яркостью, К серому излучению применимы законы излучения абсолютно черного тела — Планка аакон излечения. Вина закон излечения, Рэлея — Джинса закон излучения. Понятие С. т. применяется в пирометрии оптической. СЕЧЁНИЕ (эффективное сечение) — величина, характеризующая вероятность перехода системы двух сталкивающихся частиц в результате их рассеяния (упругого или неупругого) в определённое конечное состояние. С. сг равно отношению числа ЙА таких переходов в единицу времени к плотности пи потока рассеиваемых частиц, падающих па мишень, т. е. к числу частиц, проходящих в единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную к их скорости и (п — плотность числа падающих частиц) йо = П/пи. Т. о., С. имеет размерность площади, Разл. типам переходов, наблюдаемых при рассеянии частиц, соответствуют разные с . Упругое рассеяние частиц характеризуют дифференциальным сечением da/dQ, равным отношению числа частиц, упруго рас- [c.488]

В настоящем разделе будет рассмотрен перенос излучения в поглощающей и излучающей среде, содержащей равномерно распределенные внутренние источники энергии и заключенной между двумя параллельными черными граничными поверхностями т == О я X — То, которые поддерживаются при температурах Ti и Tz соответственно. Будет определено распределение температуры и плотность. потока результирующего излучения как для серой, так и для несерой среды. [c.432]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...