Теплота фазового превращения скрытая

Теплоты испарения, плавления и сублимации есть теплоты изотермических превращений, т. е. превращений, протекающих без изменения температуры вещества, поэтому обычно они называются скрытыми теплотами фазовых превращений (скрытые теплоты испарения, плавления и сублимации) [c.24]

Скрытая теплота фазового превращения сообщается при условиях постоянства давления и может быть вычислена как изменение энтальпии. Для большого числа веществ изменение энтальпии фазового превращения может быть определено эмпирически при температуре превращения и атмосферном давлении. Так как жидкости и твердые тела почти несжимаемы, на скрытую теплоту и температуру плавления давление влияет очень мало. Однако паровая фаза может подвергаться сильному сжатию, и на скрытую теплоту и температуру испарения давление влияет весьма существенно. [c.60]

Где г=к —/12 — разность энтальпий на линии насыщения, скрытая теплота фазового превращения. При конденсации чистого насыщенного пара теплота парообразования отводится через жидкую фазу (пленку [c.56]

IRe —число Рейнольдса г — скрытая теплота фазового превращения, Дж/кг [c.8]

Если плотность теплового потока, идущего на испарение на поверхности раздела фаз равна да, а скрытая теплота фазового превращения есть г, то [c.13]

Еще одним способом аккумулирования теплоты является использование различий в физическом состоянии вещества, заключающихся во внешнем воздействии на вещество с целью вызвать его переход из твердой фазы в жидкую или из жидкой в парообразную. При подобном изотермическом превращении состояния вещества либо поглощается, либо выделяется определенное количество теплоты в зависимости от того, в каком направлении оно происходит. Такая теплота называется скрытой теплотой фазового превращения. Некоторые специфические формы изменения состояния вещества, такие как плавление, конденсация, испарение и т. п., также связаны с поглощением или выделением теплоты. Для большинства химически чистых веществ их преобразование не связано со значительным выделением (или поглощением) теплоты.. [c.255]

Многие другие вещества имеют более высокую теплоту фазового превращения. Удель-ня теплота испарения, лития, например, равна 19,74 кДж/г, но, к сожалению, температура кипения лития составляет 1315°С и намного превышает те значения, при которых вещество может иметь практическую ценность для систем аккумулирования энергии. Двойственность требований, касающихся высоких значений скрытой теплоты и умеренных значений температуры фазовых превращений, исключает применение большинства веществ в системах аккумулирования энергии. [c.255]

Однако для решения задачи о теплообмене во всей рассматриваемой многофазной системе, при наличии в определенных ее местах изменения агрегатного состояния теплоносителя, необходимо дополнить обычные граничные условия к этим уравнениям некоторыми новыми условиями, учитывающими наличие процесса выделения или поглощения скрытой теплоты фазового превращения, а также механическое взаимодействие фаз. [c.12]

Разность этих количеств тепла равна количеству скрытой теплоты фазового превращения, выделившейся за промежуток времени dz, [c.13]

Как видно из этих уравнений, граничное условие (2.5), учитывающее процесс выделения скрытой теплоты фазового превращения [c.19]

В отличие от Я (скрытой теплоты фазового превращения) Ди = и"—и называют внутренней теплотой фазового перехода и выражает затраты энергии на изменение агрегатного состояния. Здесь ps — давление фазового перехода. [c.11]

Связь внутренней энергии парожидкостной системы с термодинамическими параметрами состояния можно получить следующим образом. Запишем формулу для скрытой теплоты фазового превращения в виде [c.13]

Re = ——- — характерное число Рейнольдса пограничного слоя г — коэффициент восстановления г — скрытая теплота фазового превращения [c.126]

Аналогично пересечения изотерм с правой границей (/=1) отражают зависимость энтальпии от температуры для чистой воды (Н2О), но теперь точки пересечения уже не располагаются равномерно вдоль вертикали. Замечаем, что имеется верхняя область с равномерным расположением точек пересечения, соответствующая чистому пару (Ср,пар—1,884 кдж кг град), средняя область со своим также равномерным распределением (чистая вода с Ср,вода 4,187 кдж/кг град) и нижняя область (чистый лед с ,лед—1,926 кдж/кг град). Между верхней и нижней областями диаграммы имеется пара областей, не содержащих пересечения изотерм. Отрезки ординат внутри них соответствуют скрытым теплотам фазового превращения Н2О в энтальпийном масштабе. [c.254]

Термический метод заключается в определении температур фазовых превращений (критические точки). Термический анализ основан на явлении выделения (при охлаждении) или поглощения (при нагревании) скрытой теплоты фазовых превращений [32] [3 ] [59]. [c.55]

Основным термодинамическим признаком различия видов агрегатного состояния вещества является наличие энергетической границы между фазами теплота испарения как граница между жидкостью и ее паром, теплота плавления как граница между твердым веществом и жид-костью. Теплота плавления,- испарения и сублимации есть теплота изотермических превращений, т. е. превра-щений, протекающих без изменения температуры вещества, поэтому она обычно называется скрытой теплотой фазо-, вых превращений. Значения теплоты фазовых превращений зависят от температуры или от давления вещества. В частности, по мере повышения давления теплота испарения уменьшается и в критической точке К (конечная точка линии испарения, рис. 1.8) скрытая теплота испарения становится равной нулю. В этой точке исчезает различие между жидкостью и ее паром. Точку К принято называть критической точкой. [c.17]

При этом следует иметь в виду, что целый ряд допущений, принятых при выводе расчетных формул (сосредоточенность ввода тепла источником независимость теплофизических свойств от температуры исключение учета теплоты фазовых превращений, включая скрытую теплоту плавления), довольно сильно искажает размеры температурных областей металла, нагревающегося до высоких температур. [c.193]

Принцип отвода тепловой энергии за счет скрытой теплоты фазового превращения жидкого или твердого хладагента с последующим удалением паров в окружающую среду широко используется в разомкнутых подсистемах терморегулирования. Схема одного из вариантов такой подсистемы показана на рис. 5.5. Разомкнутые подсистемы терморегулирования имеют высокие эксплуатационные характеристики и обеспечивают большой теплосъем с заданного участка поверхности. [c.109]

Высокие давления, развивающиеся за ударными волнами, могут изменить структуру энергетического спектра в конденсированных средах. Сокращение межатомных расстояний ведет к расширению и перекрытию энергетических зон. Образующиеся новые фазы состояния веществ за сильными ударными волнами, как правило, являются более плотными и обладают большей симметрией. Переход к более плотным кристаллическим структурам с поглощением скрытой теплоты (фазовый переход I рода) наблюдается при полиморфных превращениях в металлах. При сильных ударных нагрузках могут также происходить потеря стабильности кристаллической решетки и плавление вещества. На рис. 1.8 схематично показан ход ударной адиабаты для веществ, испытывающих фазовый переход. При сжатии вещества из начального состояния (0) в точке А начинается фазовый переход. В случае полиморфного превращения наблюдается уменьшение удельного объема на участке АВ при незначительных приращениях давления. Это объясняется тем, что [c.39]

Опыт показывает, что существует два рода фазовых превращений. Фазовые превращения первого рода сопровождаются поглощением или выделением скрытой теплоты и изменением удельного объема. Например, при переходе вещества из твердого состояния в жидкое, из жидкого в газообразное или при аллотропических превращениях вещества выделяется скрытая теплота и изменяется удельный объем. [c.175]

Фазовые превращения второго рода не сопровождаются поглощением или выделением скрытой теплоты и изменением удельного объема при переходе вещества из одной фазы в другую примером может служить переход жидкости в пар при критической температуре и при постоянном давлении. [c.175]

Из опыта известна большая группа фазовых превращений, происходящих без поглощения и выделения скрытой теплоты и изменения удельного объема, например, переход вещества из ферромагнитного состояния в точке Кюри в парамагнитное состояние, переход металла из нормального состояния при критической температуре в сверхпроводящее состояние. В жидком гелии при температуре 2,2° К происходит фазовое превращение Не I в Не II без теплового эффекта и изменения удельного объема, но при этом превращении проходят через острый максимум теплоемкость, коэс ициент изотермической [c.181]

Здесь р—скрытая теплота испарения R — характерный размер Yo — объемный вес е — критерий фазового превращения Bi — тепловой критерий Био. [c.193]

В главах 1 и 2 мы рассмотрели фазовые превращения первого рода с определенной скрытой теплотой превращения и различием структуры фаз. Развитие рентгеновских методов [c.38]

При нагреве или охлаждении образца в печи скорость изменения температуры образца зависит от теплообмена между печью и образцом, причем тепло может передаваться конвекцией, лучеиспусканием и теплопроводностью. Степень отставания температуры образца от температуры печи зависит также от его удельной теплоемкости аномальное изменение удельной теплоемкости может вызвать слабый изгиб на кривых нагрева или охлаждения даже при отсутствии фазовых превращений, связанных с определенной скрытой теплотой. Мы опишем вначале явления, сопровождающие собственно фазовые превращения, а затем явления, происходящие в результате изменения удельной теплоемкости. [c.122]

Рис. 80. Дифференциальные кривые фазового превращения, сопровождающегося выделением скрытой теплоты в —нагрев в —охлаждение

В случае фазового превращения 1-го рода в металлах энтальпия Н изменяется скачком на величину скрытой теплоты превращения Сп, а зависимость теплоемкости от температуры имеет разрыв, т. е. ее величина стремится к бесконечности. При превращениях 2-го рода наблюдается резкое увеличение энтальпии, а на температурной зависимости теплоемкости-пик конечной величины. [c.277]

На основе уравнения Борна-Майера Мей >) провёл подробное исследование хлористого цезия, имея в виду относительную устойчивость структур типа хлористого цезия и хлористого натрия. Он нашёл, что это уравнение не может объяснить устойчивости структуры типа хлористого цезия при абсолютном нуле, если взять член отталкивания с двумя параметрами, а также майеровское значение Для обобщения он дополнительно ввёл ещё два параметра. Один из них берётся в виде множителя в ван-дер-ваальсовом члене, другой также в виде множителя перед М в (12.7). Очевидно, второй параметр обусловливает различные значения постоянной д в члене отталкивания для одинаковых и разных ионов. Эти параметры были выбраны так, чтобы при абсолютном нуле была устойчива структура хлористого цезия. Дополнительно были использованы полученные на опыте скрытая теплота фазового превращения (1,34 ккал моль) и изменение постоянной решётки. Постоянный множитель перед членами, соответствующими притяжению, оказался равным 3,6, а коэффициент перед AI — 0,70. В то же время постоянная Ь удваивается, а р изменяется от 0,290 до 0,365 А. Мей считал, что возрастание члена, соответствующего притяжению, частично должно быть связано с изменением чисто электростатической энергии, обусловленным отклонением формы ионов от сферической. Легко показать, что искажение заряда иона в кубической решётке в первом приближении может быть описано гармоникой четвёртого порядка и что соответствующий оферически несимметричный потенциал измеш1ется обратно пропорционально г<. Однако убедительных количественных данных, подтверждающих точку зрения Мея, не имеется. [c.105]

В 2-8 было показано, что для любого тела [формула (2-30)] Qp = Ai, т. е. количество тепла, подведенное в процессе р = onst, численно равно разности энтальпий. Поэтому, взяв для одного и того же давления разность между энтальпиями сухого пара и кипящей жидкости, т. е. i" — i, мы получим то количество тепла, которое подведено в процессе парообразования (отрезок 2-3, рис. 3-1), г. е. количество тепла, необходимое для превращения воды, нагретой до температуры насыщения при данном давлении, в сухой насыщенный пар. Это количество тепла называется скрытой теплотой парообразования (иначе — теплотой фазового перехода) и обозначается буквой г. В табл. I и II оно приведено в вертикальных восьмых столбцах. Таким образом [c.114]

Основываясь на том опытном факте, что фазовые превращения первого рода сопровождаются поглощением или выделением скрытой теплоты и изменением удельного объема, термодинамический метод исследования устанавливает, что при этих превращениях при Т = onst существует разрыв непрерывности у энтропии и внутренней энергии, а теплоемкость [c.176]

Если при фазовом переходе поглош,ается или выделяется тепло, т. е. 8Qp<0 при Т = onst и dr = 0, то и теплоемкость Ср—> со. Подводя итог-рассмотрению фазовых превращений первого рода, можно дать им следующее определение фазовыми превращениями первого рода называются такие превращения, когда при переходе вещества из одной фазы в другую выделяется или поглощается скрытая теплота и изменяется удельный объем. [c.178]

Единственным путем произвольного, принудительного введения тепла через поверхность твердого тела является бомбардировка его электронами (электронный нагрев), при которой могут быть обеспечены граничные условия второго рода, заданные любой функцией времени. Если к этому добавить широкие пределы возможного увеличения интенсивности тепловых потоков (недоступные при других способах нагрева твердого тела при поверхностном подведении тепла), то становится очевидной необходимость точного количественного изучения метода электронного нагрева с целью превра[цения его в метод эталонирования теплового потока. Это позволило бы по-новому подойти к решению ряда старых задач и поставить много других. Например, в теплотехнических экспериментах обеспечивается исследование моделей произвольной формы при любых тепловых потоках, вводимых через поверхность в метрологии могут быть исследованы тепловые характеристики различных материалов в предельно возможном диапазоне температур и тепловых потоков в теории нестационарного теплообмена могут быть опробованы любые аналитические методы расчета температурных полей по заданным условиям на границе и, что еще важнее, могут быть развиты методы отыскания краевых функций по известному пространственно-временному температурному полю. Особенно трудной последняя задача становится в условиях фазовых превращений и при наличии химических источников тепла, участвующих в процессе теплообмена. В этом случае, помимо перемещения границ, становятся существенно непостоянными физические параметры тела и возникает необходимость отделить тепловые потоки, поступающие в тело со стороны среды, от независимых источников тепла (скрытой теплоты, теплоты химических реакций и т. д.). [c.140]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...